книги / Усилители промежуточной частоты
..pdfли с двойками, тройками и т. д. расстроенных каска дов); двухконтурные усилители; усилители с комбиниро ванным соединением одноконтурных и двухконтурных каскадов; усилители со сложными межкаскадными це пями и усилители с обратными связями.
7. По способу включения усилительных приборов:
собщим катодом; с общим эмиттером; с общей базой;
собщим истоком, затвором, на каскодных соединениях двух усилительных приборов.
8. По способу включения колебательных контуров к усилительным приборам: трансформаторное; авто трансформаторное; емкостное и др.
9. По способу питания каскадов: с параллельным питанием всех каскадов от одного источника; с парал лельным питанием всех каскадов от двух источников; с последовательным питанием всех каскадов от одного источника; с комбинированным питанием.
10. По форме резонансной кривой: с одногорбой вер
шиной (тип А); |
с максимально-плоской |
вершиной |
(тип В); с провалами вершины (тип С). |
основные |
|
Приведенная |
классификация учитывает |
признаки и не исчерпывает всех различий УПЧ. Некото рые дополнительные свойства будут рассмотрены в даль нейшем по ходу изложения материала.
2.1.ПРЕДВАРИТЕЛЬНЫЕ ЗАМЕЧАНИЯ
Вкачестве усилительных приборов в УПЧ приме няются:
—электронные лампы (пентоды и триоды),
—биполярные транзисторы,
—полевые (униполярные) или канальные транзис
торы.
До 60-х годов нашего столетия основным типом уси лительных приборов УПЧ были электронные лампы. В настоящее время электронные лампы вытесняются транзисторами, которые имеют по сравнению с лампами ряд серьезных преимуществ. Отечественная полупровод никовая промышленность выпускает достаточный ассор тимент транзисторов, удовлетворяющих условиям их использования в УПЧ приемников, работающих в раз личных условиях. Использование транзисторов вместо электронных ламп повышает эксплуатационную надеж ность и экономичность приемников, открывает возмож ности для микроминиатюризации аппаратуры. Однако некоторые типы высокочастотных транзисторов в настоя щее время уступают электронным лампам по стоимости и отдаваемой мощности. По этой причине электронные лампы еще остаются широко используемым типом уси лительных приборов УПЧ широковещательных и спе циальных приемников.
2.2. УСИЛИТЕЛЬНЫЙ^ ПРИБОР КАК АКТИВНЫЙ ЛИНЕЙНЫЙ ЧЕТЫРЕХПОЛЮСНИК
Электрические свойства усилительных приборов в настоящее вре мя описываются двумя основными методами, имеющими принципи альные различия. Первый метод основан на представлении усилитель ного прибора в виде активного четырехполюсника, свойства которого определяются взаимной зависимостью напряжений и токов на полю сах прибора. Эти зависимости могут быть получены экспериментально и представлены графически в виде статических характеристик. Одна ко параметры усилительного прибора, найденные по статическим ха рактеристикам, достаточно полно определяют свойства усилительного прибора только при сравнительно низких частотах усиливаемого сиг-
пала. На высоких частотах в связи с этим 'применяются специальные методы, основанные на измерении активных и реактивных составляю щих параметров па требуемой частоте. Представление усилительного прибора в виде эквивалентного активного четырехполюсника удобно тем, что не требует знания внутренней структуры усилительного прибора.
ю
Рис. 2.1. Физические эквивалентные схемы усилительных приборов:
а — электронная лампа; б — биполярный транзистор; в — униполярный тран зистор.
Второй метод описания электрических свойств усилительного при бора основан на определенных представлениях о принципе его дей ствия и происходящих в нем физических процессах. Усилительный прибор моделируется электрической эквивалентной схемой, представ ляющей собой соединение генераторов э. д. с. или тока и обычных пассивных элементов. Эквивалентная схема должна отражать с необ ходимой степенью точности электрические свойства реального усили тельного прибора. Величины элементов такой схемы стараются сде лать независящими ог частоты и используют их в качестве так назы ваемых физических параметров усилительного прибора. Основным
достоинством физических параметров Является их способность отра жать как внешние, так и внутренние свойства реального усилительно го прибора.
Физические процессы в усилительном приборе можно моделиро
вать в общем случае различными электрическими схемами, каждой из которых соответствует своя система физических параметров.
Наиболее простую эквивалентную схему, которая 'явилась осно вой для разработки теории ламповых УПЧ, имеет элек|ронная лампа
(рис. 2.1 ,а). |
1 |
Величины С ,к, Сак, Cag, S практически |
не зависят от частоты |
во всем диапазоне возможных значений промежуточных частот. На частотах /о^ 2 0 Мгц проводимости g gK^ 0 , gau—l/fti.:Ha более вы соких частотах они возрастают примерно пропорционально квадрату частоты:
g g K = afl, gtKS S ( 1 /Ri) + bfl,
где a, b — константы, зависящие от типа лампы.
Структура эквивалентной схемы биполярного транзистора зави сит от его типа и обычно содержит больше элементов, нем схема за мещения электронной лампы.
На рис. 2.1,6 показана эквивалентная схема широко, используе
мых в УПЧ дрейфовых транзисторов. |
Здесь гб — сопротивление |
ба |
||||||||||||
зы; |
СК1, Скг — емкости |
коллекторного |
перехода; г0 — сопротивление |
|||||||||||
эмиттерного перехода; |
а — коэффициент |
усиления |
по |
току |
в схеме |
|||||||||
с общей |
базой; |
С/Э= СЭ+ (1 /2 я /тг0) — полная |
емкость |
эмиттерного |
||||||||||
|
|
|
|
|
перехода |
(Сэ— зарядная емкость пере |
||||||||
|
|
|
|
|
хода, |
1/2тс/т^э — диффузионная |
ем |
|||||||
|
|
|
|
|
кость) . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Эквивалентная |
схема |
униполяр |
||||||
|
|
|
|
|
ного |
транзистора |
изображена |
на |
||||||
|
|
|
|
|
рис. 2.1,б. |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
Пользуясь |
физическими |
эквива |
||||||
|
|
|
|
|
лентными |
схемами, |
можно |
рассчи |
||||||
|
|
|
|
|
тать |
качественные |
характеристики |
|||||||
|
|
|
|
|
каскадов УПЧ в широком диапазоне |
|||||||||
Рис. |
2.2. |
Представление |
частот. Однако поскольку эти схемы |
|||||||||||
различны, |
то различен и анализ уси |
|||||||||||||
усилительного |
прибора |
лителей, |
|
содержащих |
эти |
|
приборы, |
|||||||
в виде активного линейного |
а также |
окончательные |
расчетные |
|||||||||||
|
четырехполюсника. |
|
формулы. |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
В настоящей книге принято пред |
|||||||||
|
|
|
|
|
ставление |
усилительного |
прибо |
ра в виде активного линейного четырехполюсника, что позволило провести общий анализ усилителей, разработать общую теорию и инженерные методы расчета для усилительных приборов любого ти па. Недостаток такого представления — частотная зависимость пара метров приборов — несуществен, так как УПЧ обычно имеют фикси рованную настройку и для расчета основных качественных показа телей достаточно знать параметры усилительного прибора на номи нальной промежуточой частоте. Усилительный прибор в виде актив ного линейного четырехполюсника показан на рис. 2.2. Он имеет'три электрода: / — управляющий, i — выходной, о — общий. Управляю
щий и общий электроды образуют входную цепь или цепь управления усилительным прибором. К этой цепи подводится напряжение щ уси ливаемого сигнала. Выходной и общий электроды образуют выход
ную цепь или цепь нагрузки. Отсюда снимается напряжение усилен ного сигнала in. Под воздействием входного напряжения щ усили тельный прибор преобразует энергию источников питания в энергию усиливаемого сигнала, обеспечивая тем самым его ускорение.
Четырехполюсник, как уже отмечалось, описывается системой двух линейных уравнений, связывающих напряжения и токи на его входных и выходных полюсах. Положительные направления напряже ний и токов показаны на рис. 2.2 стрелками. Если в качестве аргу ментов рассматривать входное и выходное напряжения, то уравнения четырехполюсника могут быть записаны в следующем виде:
A = 0ii“i + 0i2«t. Л = ÿîiUi + ÿ*»at. |
(2.1) |
Комплексные коэффициенты //и, У\г> //21. У22, имеющие размерность
проводимостей, образуют систему (/-параметров усилительного при бора. Если за независимые переменные принимаются входной ток и выходное напряжение, то уравнения четырехполюсника принимают вид
ui —h i \ t i h l2uit Л =^2iAÇ+ |
(2.2) |
Комплексные коэффициенты Лц, /ii2, Л21, h22 составляют систему ft-параметров усилительного прибора, причем Лц имеет размерность сопротивления, h22— проводимости, h\2 и h2\ — безразмерные ве личины.
Эти две системы параметров получили на практике наибольшее распространение. Одна система параметров легко преобразуется в другую при помощи формул перехода. Для у- и /г-параметроз эти формулы имеют вид
Уп — 1/Лн, |
У12= —&12А 11, yn = h 2ilhn, |
y22=Ahlhn\ |
(2.3) |
= |
hl2 = —yi2lyn, /7?i = r/2i///ii, |
h22=Ay!yn\ |
(2.4) |
где Ah=hnh22—hi2h2l; А у= уц у22—у\2У2\.
Выбор системы параметров определяется тем, какая из них дает большие практические преимущества (краткость математических вы кладок, простота расчетных соотношений, удобство непосредственно го измерения параметров и др.).
В настоящее время большинство наиболее авторитетных специа листов склоняется в пользу системы //-параметров. Достоинства этой системы заключаются в следующем: во-первых, достигается наиболь
шее единство |
теории ламповых и транзисторных УПЧ; во-вторых, |
|
//-параметры |
измерялись многими исследователями |
и приводятся |
в справочной |
литературе, для них известны простые |
эквивалентные |
схемы усилительных приборов.
Вместе с тем следует отметить, что с точки зрения простоты и точности измерении несколько более удобными оказываются h пара метры. Основной системой параметров, принятой в данной книге при построении теории УПЧ, является система //-параметров, а система /i-параметров как вспомогательная используется только при анализе транзисторных УПЧ с общей базой и каскодных УПЧ типа общая база — общая база и общая база — общий эмиттер при последова тельном включении входной непч транзистора в колебательный контур.
Электронные лампы и транзисторы в каскадах УПЧ могут быть включены различными способами. В ламповых УПЧ наиболее широко применяются каскады на пентоде с общим катодом (основной способ включения, рис. 2.3,а) и каскодное включение двух триодов по схеме общий катод — общая сетка (ОК — ОС, рис. 2.3,6). В транзисторных УПЧ практическое применение получили:
— схема с общим эмиттером (основной способ включения бипо лярного транзистора) — рис. 2.3,о;
Рис. 2.3. Схемы усилительных приборов УПЧ:
а —лампа с |
общим |
катодом; б — каскодиос соединение |
трнодон общий ка |
тод — общая |
сетка; |
в — биполярный транзистор с общим |
эмиттером; г — то |
же с общей базой; д—з — каскодные соединения биполярных транзисторов со ответственно ОЭ—ОЭ, ОЭ—ОБ, ОБ—ОЭ и ОБ—ОБ; и — полевой транзистор с общим истоком; к — то же с общим затвором.
—схема с общей базой — рис. 2.3,г;
—четыре типа каскодиых соединений двух транзисторов: общий эмиттер — общий эмиттер (ОЭ—ОЭ) — рис. 2.3,д, общий эмиттер — общая база (ОЭ—ОБ) — рис. 2.3,е; общая база — общий эмиттер
(ОБ—ОЭ) — рис. |
2.3,ж\ общая база — общая база |
(ОБ—ОБ) — |
|
рис. 2.3,з. |
|
|
|
—1схема с общим истоком (основной способ включения полевого |
|||
транзистора) — рис. 2.3,и; |
|
||
— |
схема с общим затвором — рис. 2.3,к. |
|
|
Параметры //п, //12, #21, (/22 моделируются соединениями резисто |
|||
ров и |
емкостей |
(индуктивностей) и записываются |
следующим |
образом: |
|
|
Ух |
А. . |
— входная |
проводимость при коротком замыкании вы- |
|
|
wi"° |
ходной |
цепи*) |
|
|
|
t/ii= £ii+/& ii= £ii-f-/(ùCii= £ti (1 + /ап), |
(2.5) |
где gu, bu, Си, ап — входная активная и реактивная проводимости,
входная емкость и постоянная входной цепи
|
|
|
а |
( 2 . 6) |
У12 = |
А . |
— обратная |
проходная проводимость |
усилительного |
«1 |
прибора |
при коротком замыкании входной цепи |
||
|
|
-- £i2= £ i2+ /Ai2= £ i2+ /(0Ci2= £ i2(l +/CX12)» |
(2.7) |
где g i2, b12, С12, ai2 — активная и реактивная составляющие, емкость
и постоянная обратной проходной проводимости
и . |
|
о.12= bиIg12= 2nfС12Ig |
(2.8) |
||
—-прямая |
проходная |
проводимость при коротком замы- |
|||
i'h иг |
кании |
выходной |
цепи: |
|
|
|
У2\= S21+jbzi—gu (1 + / 0121), |
(2.9) |
|||
где £ 21, b2i, |
a2i — активная и реактивная составляющие и постоянная |
||||
прямой проходной проводимости: |
|
|
|
||
|
|
1x21= ^21/^21; |
|
(210) |
|
. |
— выходная проводимость усилительного |
прибора при |
|||
|
коротком замыкании входной цепи: |
|
|||
|
У22= £22+ /^22 = £22+ /0)С22 = |
£22 ( 1+ /(Х22) , |
(2.11 ) |
||
где £ 22> &22, |
С*22, агг — выходные |
активная |
и реактивная |
проводимо |
|
сти, емкость и постоянная выходной проводимости: |
|
||||
|
|
а22 —b2zlg22 = 9я/С22/ £22- |
( 2. 12) |
||
Для системы /г-параметров: |
|
|
|
Л, |
А |
|
h |
— выходное |
сопротивление при коротком замыкании |
wt=o выходных |
полюсов; |
Реактивная составляющая входной проводимости биполярного транзистора с общей базой и каскодных соединений ОБ—ОЭ, ОБ— ОБ имеет в отличии от других типов усилительных приборов индук тивный характер и моделируется в виде последовательного соедине ния резистора гц и индуктивности L u :
______1 = 1
Ух |
r x xmh i (û^ n |
r n ( 1 ~ Ь / а и ) ’ ГАе |
|
ах
12 — •
Ut
h
l2l — j h
fi
-22 — ~
"i
|
|
— обратный коэффициент |
передачи напряжения при |
|
II |
O |
разомкнутых |
входных полюсах; |
|
|
|
|||
|
|
коэффициент |
усиления |
по току при коротком замы |
- |
|
кании выходных полюсов; |
||
c P*. Il O |
|
|
|
■выходная проводимость при разомкнутых входных
/ > 0
Для конкретных типов усилительных приборов будем иметь:
— электронные лампы (общий катод):
g n —ggH, Cii^Cgu + Cfig, g12 = 0, Cl2= Cag; g22= ga K,
C22= C a к + |
^ a g , §2l = S, bzi = 0; |
|
|||
— униполярные транзисторы (общий исток): |
|
||||
^ И ^ ^ З И Т ^ З С , С ц = |
Сзи + Сзс, |
§12= &ЗС, CiZ=Cac, |
|||
£22=£си+£зС, С22= С‘си + Сзс, ^21 = 5; |
|
||||
— биполярные транзисторы (общий эмиттер) |
|
||||
gu = 0 ( 1 + а,а,р0), |
С „ = |
|
(G/2nf) (о^0 — а,); |
||
g is = 2nfrtCK1G (atp„ — a,), |
Cl2 = |
CK— r6CH1G (1 + |
aTa,|l0), |
||
gu = “0P0 |
|
b2l = |
— a0a,PoG. |
|
|
g2 2 = 2nfrбСк,а,р0О, C22 = |
CK+ rjCK,poG. |
|
|||
В приведенных формулах приняты следующие обозначения: |
|||||
do, Ро — низкочастотные |
значения |
|
коэффициентов |
передачи по |
току в схемах с общей базой и общим эмиттером соответственно;
G=l/(l+.ae*) (Гб +ГэРо), as= a2L=flfa,
От = ///т.
2.3. ЭКВИВАЛЕНТНЫЕ СХЕМЫ УСИЛИТЕЛЬНЫХ ПРИБОРОВ
По известным у- и /i-иараметрам усилительного при бора может быть построена его эквивалентная электри ческая схема, характеризующаяся той же системой па раметров, что и усилительный прибор. При замене в схе ме усилителя реального усилительного прибора его эквивалентной схемой не будут изменяться величины всех токов и напряжений. Из бесконечно большого чис ла возможных эквивалентных схем усилительного при бора используются наиболее простые, обеспечивающие
максимальные удобства при анализе. |
|
схема |
||||
В |
настоящей |
книге |
принята |
эквивалентная |
||
с двумя генераторами |
(рис. 2.4,а, б). В |
ней |
пара |
|||
метры |
r/i2 и Нм характеризуют |
внутреннюю |
обратную |
|||
связь. |
Одним |
из основных требований, предъявляе- |
28
мых к УПЧ, является слабое влияние внутренней обрат ной связи на его качественные показатели. Выполнение этого условия позволяет при анализе УПЧ не учи-
Рис. 2.4. Формальные эквивалентные схемы усилительных приборов:
а, б — полные; в, г — упрощенные.
тывать обратной связи и упростить эквивалентную схе му, полагая i/i2= /*i2=0 (рис. 2.4,в, г ). При таких пред посылках едеЛан вывод всех соотношений для основных
качественны* |
показате |
|
|
|
|
|||||
лей |
УПЧ. |
П°лная |
экви |
|
|
Иеисумящии „ |
||||
валентная |
сх^ма |
приме |
|
|
||||||
няется |
толь*й |
при |
ана |
|
|
Iусилительный |
||||
|
|
прибор |
||||||||
лизе |
влияния |
внутренней |
|
|
|
|
||||
обратной |
сННэи |
на |
ра |
|
|
|
|
|||
боту УПЧ. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Усилительны*? |
|
приборы |
|
|
|
|
||||
обладают |
внутренними |
шума |
Рис. |
2.5. Эквивалентная |
схема |
|||||
ми, которые |
ограничивают (при |
усилительного прибора с |
учетом |
|||||||
заданном |
|
от^Шеиии |
сиг- |
|
внутренних |
шумов. |
|
|||
нал/шум) |
миндальную |
вели |
|
|
|
|
||||
чину |
амплитуды |
усиливаемого |
|
|
|
|
||||
сигнала. |
|
|
схема |
обобщенного |
усилительного |
прибора с уче |
||||
Эквивалентна |
том внутренних Лумов показана на рис. 2.5. Причинами возникнове ния шумов в элерон н ы х лампах являются:
—непостоянство эмиссии катода,
—нестабильность распределения электронного потока между
электродами, имеющими положительный потенциал по отношению
ккатоду,
—наведение шумовых токов в цепи управляющей сетки лампы из-за инерционности электронного потока.
Первые два источника шумов на схеме представляются шумо вым сопротивлением
2 — 3
— i ----- триоды,
/ а / 2, 5
Л + ^£2 ^ *5
где / а, Ig2 — анодный и экранный токи лампы в рабочей точке. Ве
личина /?ш—200-г-ЗОО ом у триодов и /?ш = 700н-1 500 ом у пентодов. Наведенные шумы описываются генератором тока, квадрат дей ствующего значения которого равен
Лин — 4kTntMggK
где k — постоянная Больцмана; |
Т — температура в |
градусах Кель |
вина; П — полоса пропускания, |
в пределах которой |
измеряются шу |
мы; tu —относительная шумовая температура наведенных шумов /ы= = 3-f-5. Величины Rm и /ы являются параметрами ламп и приводятся в справочниках.
Причинами внутренних шумов биполярных транзисторов явля ются:
—1тепловые шумы распределенного активного сопротивления ба зы, эмиттера и коллектора;
—флюктуации эмиттерного и коллекторного токов (дробовые шумы) ;
—нестабильность перераспределения токов между электродами транзистора.
Приближенная оценка шумовых свойств транзисторов (в схеме рис. 2.5) осуществляется [37]:
—шумовым сопрЪтивлением
—относительной шумовой температурой входной проводимости
где е — заряд электрона; /□ — ток эмиттера в рабочей точке. У хо роших биполярных транзисторов Rш=50-^80 ом, величина tu редко превышает единицу.
2.4. ВЫБОР ЭЛЕКТРОННЫХ ЛАМП ДЛЯ УПЧ
Отечественная электровакуумная промышленность выпускает широкий ассортимент электронных ламп, специально предназначенных для работы в УПЧ. При
30