книги / Физическое металловедение титана
..pdfчие в дислокационной структуре полигоиизованного и рекристаллизованиого металла проявляется и в механиче ских свойствах металла. Металл с полигонизованной структурой отличается .наилучшим сочетанием прочно сти и пластичности.
Характер дислокационной структуры сплава ВТ15 по сле ВТМО зависит от паузы между -горячей деформацией и закалкой [54]. При минимальной паузе в сплаве фик сируется дислокационная структура, свойственная горячедеформированному металлу, для которой характерно формирование субзерен-размером в несколько микрон. Стенки субзерен еще недостаточно совершенны; они сос тоят из дислокационных сеток. Внутри субзерен наблю даются отдельные дислокации и дислокационные петли, имеющие удлиненную форму.
■После холодной деформации с теми же степенями об жатия распределение дефектов по зерну довольно равно мерное с большой плотностью дислокаций; дислокацион ных петель при всех исследованных степенях деформации обнаружено не .быдо. Такое различие в дислокационной структуре холодно- и горячедеформированных образцов связано с тем, что при высоких температурах протекают термически .активируемые процессы, определяющие обра зование дислокационных нетель, в то время как три ком натной температуре эти процессы затруднены.
С увеличением продолжительности паузы между кон цам деформации и закалкой тело субзерен очищается от дислокаций в результате их аннигиляции и выхода на границы зерен и субзерен. В результате этих процессов средняя плотность дислокаций уменьшается, и исчезают дислокационные петли, образовавшиеся итри 'горячей де формации. Границы субзерен приобретают более пра вильную кристаллографию, характерную для полигонизованной структуры.
'При горячей деформации с последующим охлаждени ем на воздухе в сплаве ВТ 15 формируется субструктура с четко сформированными субзернами, свободными от дислокаций.
В наиболее совершенных монокристаллах титана плот ность дислокаций колебалась от 103 до Ю5 см-2. В поликристаллическом титане плотность дислокаций составля ет 107—109 см“2 (по результатам электронной микроско пии тонких фолы на просвет). При деформации титана
73
геновской дифракции [58], ио они менее надежны, чем электронная микроскопия.
Термомеханическая обработка а+р-титановых (ТМО) сплавов создает в них повышенную плотность ди слокаций по сравнению со стандартной технологией по лучения полуфабрикатов [60, 61]. Плотность дислокаций в сплаве ВТЗ-1 составляет 2- 10п см-2 после деформации при 20°С и 10,а см-2 после ТМО при 1000°С с последую щей закалкой [61]. В сплаве ВТ 15 плотность дислокаций после ТМО по аналогичному режиму составляет 7,5Х ХЮ10 см-2, т. е. на порядок меньше. Поскольку ТМО то го и другого сплава проводилась при одной и той же тем пературе, соответствующей p-области, то из приведенных данных следует, что повышенная плотность дислокаций в сплаве ВТЗ-1 связана с протекающим в нем при быстром охлаждении мартенситным превращением, причем при мартенситном превращении наследуются деформацион ные дефекты p-фазы. Плотность дислокаций в сплаве ВТЗ-1 после ТМО с последующей закалкой больше, чем после холодной деформации. Это связано с тем, что при резком охлаждении с температуры ТМО не только сохра няются дефекты, внесенные деформацией, но и возника ют новые в процессе мартенситного превращения.
ДЕФЕКТЫ УПАКОВКИ В ТИТАНЕ
В титане, как и в других металлах, образуются дефек ты •yinaimBiKH <(Д* У-) внедрения и вычитания [6, 10, 62]. Дефекты вычитания возникают при захлопывании вакансиоиных дисков, образованных вакансиями, генерирован ными при пластической деформации металлов или при их облучении. За образование д. у. внедрения ответственны дислоцированные (межузельные) атомы, также возника ющие при пластической деформации металла или облу чении. Кроме этого, дефекты внедрения и вычитания мо гут образовываться в форме комплекса двух рядом ле жащих дефектов разного знака, в частности вблизи от концентраторов напряжения. Дислокационные петли, об
разованные из дисков вакансий |
или |
дислоцированных |
|
атомов, могут переползать, но |
они не могут скользить, |
||
так как векторы Бюргерса дислокаций не лежат |
в пло |
||
скости д. у. |
|
|
также |
Дефекты упаковки в г. п. у. кристаллах могут |
|||
возникать при диссоциации |
полных |
дислокаций 7 з ’ |
75
|
а -> V oа п~ % а и а -> 7 з я - Р /з а |
|
||
или |
|
|
|
|
V. < |
1120 > |
-* %8 < Г120 > |
+ »/18 < |
1120 > |
V$ < |
1120 > |
-> VgE<ll 120 > |
+ % < |
1120>. |
2
|
|
|
U |
|
|
^■Ш20] jj3 |
|
( ►-*-$-*-ф-м-ф*х“ф—^ Ф |
|||
►4| 4 |
+ |
+ |
|
НХН Н И И И И Н |
> |
||
|
|
* |
|
4- 4 * |
+ |
4* |
|
ф -* - |
|
-Х -ф |
|
|
+ |
<> 4 |
|
(И 6<(3х^И ) |
|||
о-/4 ' * -С |
АВ СВАВ |
||
+ -В ■ • - /? |
а |
||
|
|
|
6Глу О.ц.к Г.п.у.
-н -
Д-I|-I*, -0-х«-х*-х< ф
• I + |
• 4 • + |
<►—*< Н*Ч ►*хЧ Н х Ч )
• + • f • +
ф -х-ф- хф-*. >—*4j>
• 4 • +
( ►—*4Н*ЧНхЧН*Ч>
•+ • + • +
ф- х ф - х ф —х -© -х -0
о-/4 |
*-£ |
д& Ш д/Г |
||
+ -^ |
о |
|||
|
|
3 |
6 |
6 |
АВ'СВАВ
В
|
|
а |
|
t^ тi |
Я |
|
л |
|
фх—фх—ф*—фх—€)—ф |
||
(ИН >хН►*—ЧкН I |
(> |
|
|
+ |
|
<М Н ►*-< V фх-ф |
|
|
|
4 |
|
( ►*—<►х—(►*—(►*—4) <) |
||
6х-Ф*—(**—©*-€> |
ABCB6FAB |
|
0-/4 |
' |
|
+-В |
|
|
х - С |
|
|
а |
Гп.уО.цх Глу. |
|
3 |
||
+ |
|
|
< |lx|—О х —О х —ф х—ф |
о |
|
I |
4 # |
|
4 # 4 # |
о |
|
( >х-Н И-Н ►х—< lx—<) |
||
4 * |
49 |
|
( ►*—< ►х-Н >х-Ч 1х—Ч ) |
|
|
4Ф 4 * |
+ • |
|
< Ж—Ч >х—Ч ►х—( и*—Ч )
+ • |
+ • + • |
4 * |
|
|
( >х—ф х —©х—ф х —ф |
|
|
||
0-/4 |
*-£' |
аОПТ |
|
|
+ -В |
*-В |
а $ а /3 |
||
|
|
6 аШ 3 6 |
||
|
|
. |
3 |
, |
|
|
АВСВАВ |
Рис. 34. Соответствие упаковок атомов в плоскостях {1 100}
i\ п. у. |
(а) и |
{112} |
о.ц.к. |
(б) |
структур и дефекты упаковки |
~ [ 1 ! 2 0 ] |
(о) |
и — |
[1120] |
(г) |
в призматических плоскостях |
|
|
|
|
[64] |
77
чередовании атомных плоскостей приводит к изменению формы зон Бриллюэна, что сопровождается увеличением свободной энергии, тем большим, чем ближе расположе на поверхность Ферми к зоне Бриллюэна. Поскольку плотность электронных состояний на уровне Ферми про порциональна коэффициенту низкотемпературной удель
ной электронной теплоемкости уэ (см. |
с. 29), то имеется |
|
связь между э.д. у. и уэ (рис. 35). |
Для а-титана |
на |
рис. 10 находим, что уэ=3,4* 10~3 Дж/моль*град2) |
или |
8,1 • 10~4 кал/(моль-град2). Этому значению уэ соответст вует э. д. у. около 200 эрг/см2 (рис. 35).
Легирование титана алюминием приводит к увеличе
нию вероятности деформационных |
дефектов, |
особенно |
||||||||
при концентрациях |
более |
|
|
|
|
|
||||
4% (по. массе). |
П одан |
|
|
|
|
|
||||
ным работы |
[66], |
увели |
300 |
|
|
|
|
|||
чение содержания алюми- " |
% |
|
|
|
|
|||||
ния в титане до 3,58% |
|
|
|
|
||||||
200 |
|
|
|
|
||||||
приводит . к |
повышению |
% |
|
|
|
|
||||
вероятности |
р |
до |
0,014. |
^ 100 |
|
|
|
|
||
Столь же довольно |
высо |
|
|
|
|
|
||||
кая вероятность дефектов |
о |
4 |
8 |
12 16 |
20 24 26 |
|||||
упаковки, |
равная |
0,016, |
|
|
7 /t 0 f мл/{моль°С2) |
|||||
была обнаружена в спла |
|
|
|
|
|
|||||
ве Ti+8,27% Sn+0,7% Al. |
Рис. |
35. Зависимость |
энергии де |
|||||||
Плотность |
дислокаций в |
фектов упаковал! у от температур |
||||||||
базисной |
плоскости в ис |
ного |
коэффициента |
электронной |
||||||
теплоемкости |
у» для переходных |
|||||||||
следованных |
сплавах |
с |
|
|
■металлов {68] |
|||||
увеличением |
степени |
ле |
|
|
|
|
|
гирования возрастает все го в два раза, в то время как вероятность дефектов упа
ковки — в несколько десятков раз. Энергия дефектов упаковки пропорциональна отношению плотности дисло каций к вероятности деформационных дефектов. Отсюда следует, что алюминий и олово сильно уменьшают энер гию дефектов упаковки в плоскости базиса.
■Было обнаружено [58], что вероятность/? деформаци онных дефектов упаковки -в титане возрастает с увеличе нием содержания алюминия по закону
р = р0ехр К \ А г] С, |
(17) |
где ро — вероятность дефектов упаковки в титане;
79
|As | — абсолютное значение разности валентностей ле гирующего элемента и титана;
С — содержание растворенного элемента в атомных процентах;
К — константа.
Для сплавов титана с алюминием вероятность дефек тов упаковки, вычисленная из величины уширения рент геновских дифракционных линий, составляет:.
Содержание А1, % |
О |
2 |
4 |
6 |
8 |
10 |
|
(ат.) |
. |
||||||
р-103 |
0,9 |
1,7 |
2,7 |
4,1 |
6,6 |
9,0 |
Если по Энгелю принять валентности титана и алюминия равными 2 и 3, то К в уравнении (17) получается равным 0,23.
Описанное выше изменение вероятности деформаци онных дефектов упаковки приводит к изменению дисло кационной структуры титана при легировании его алю минием [65]; Дислокационная структура титана и его сплава с 2% А1 (по массе) после деформации на 5% представлена ячейками и дислокационными сплетениями. Такая структура соответствует металлу с высокой э. д .у. Дислокационная структура сплава Ti+7,76% А1 (по мас се) представлена плоскими дислокационными рядами, что соответствует металлу с низкой э. д. у. В сплаве Ti+ +5,1% А1 (по массе) наблюдаются и плоские скопления дислокаций, и ячеистая дислокационная структура. Од нако следует иметь в виду, что при высоких концентра циях алюминия в a-твердом растворе происходит упоря дочение, в связи с чем изменение дислокационной струк туры титана с увеличением содержания в нем алюминия может быть связано не только с уменьшением э. д. у., но и с возникновением ближнего порядка.
В р титановых сплавах Ti+3% А1+7% Мо+11% |
Сг |
|
и Ti+3% A1+13%V—11 /оСгс |
метастабильной р-фазой, |
|
зафиксированной охлаждением |
на воздухе с 1200 |
и |
1100° С, методом дифракционной электронной микроско пии были обнаружены дефекты упаковки, обусловленные нарушением правильного чередования плоскостей {310} [53]. При электрониомикроскопических исследованиях на просвет тонких фольг этих сплавов наблюдался по лосчатый контраст (рис. 36), изменения которого при на клоне образца относительно электронного пучка свиде-
80