книги из ГПНТБ / Давыдов, В. В. Динамические расчеты прочности судовых конструкций учебник
.pdfЗк" % ФА+ ( - |
3* л / ^ |
+ |
3*/‘ ^ ) ф / - |
|
||
^ lki t |
+ ^Л/^Л |
^ ^ Л/ |
^ |
^ |
= —M• |
(3-88) |
Уравнение типа |
(3.87) составляется для |
тех сечений, в |
которых |
|||
неизвестны прогибы, |
а (3.88) — в которых неизвестны углы поворота. |
Совокупность уравнений, составленная для всех сечений, в которых имеются неизвестные, образует систему алгебраических уравнений относительно ср и р. Найдя все неизвестные, можно построить упругую линию колебаний и найти напряжения, вызываемые вибрацией.
Уравнениями (3.87), (3.88) можно пользоваться и для крайних
опор, |
полагая жесткости k hj несуществующих элементов (участков |
балки) |
равными нулю. |
Особенно простой вид уравнения имеют для призматических балок при разделении их на элементы одинаковой длины
I 0 l = I l 2 = . . . = 1 0 = I И I q i = / j 2 == • • • = l o — I*
а именно: |
|
—6фЛ+ (12—Ф) Ф/—6фА—3{5ft+ 3pft— Р1\ |
(3.87а) |
Зфд—Зф* + Р/, + 4Р; + рй = —М, |
(3.88а) |
где через Ф обозначено
l3M а 2
(3.89)
2EI
Несмотря на простоту составления уравнений метод конечных эле ментов в изложенном виде практически может быть применен лишь с использованием ЭЦВМ, поскольку уравнений и неизвестных оказы вается много, матрица коэффициентов уравнений является плохо обу словленной и решение иногда оказывается неустойчивым.
П р и м е р . |
Определить вынужденные поперечные |
колебания |
призмати |
|
||||||||
ческой свободно |
опертой |
балки |
под |
действием |
возмущающей |
силы Р cos at |
|
|||||
(Р = 0,225 кН, |
ш = |
18 с-1 ), приложенной в середине пролета (рис. |
33). Масса |
|
||||||||
балки равна 0,086 т, длина 1 0 м, момент инерции поперечного сечения 180-10~8м4, |
|
|||||||||||
модуль Е = 1,96 -108 |
кН/м2. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Разбиваем балку на десять элементов длиной I — 1 м каждый и сосредото |
|
|||||||||||
чиваем в разделительных сечениях массы Л1 = |
0,0086 т. |
|
|
|
|
|
||||||
Входящий в группу уравнений (3.87а) отвлеченный коэффициент Ф по фор |
|
|||||||||||
муле (3.89) равен |
|
13-0,0086-1 8 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
Ф = |
|
= 0,004. |
|
|
|
|
||||
|
|
2-1,96-Ю8- 180-10~8 |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Уравнения типа (3.87а) составляем для 1, 2, 3, 4 и 5-го сечений, учитывая, |
|
|||||||||||
что ф0 = Р6 = 0 , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 1 , 9 9 6 ф ! — |
6 ф 2 |
— |
З Р 0 |
+ |
З Р 2 |
= |
0 , |
|
||
|
'— |
6 ф |
2 - ( - |
1 1 ,—9 б9 ф6 зф—2 З |
р |
-4j- З р з—0 : |
|
|
|
|||
|
— |
6 ф |
2 + |
1 1 , 9 9 6 ф 3 — |
6 ф 4 |
— |
З Р 2 |
+ |
З Р 4 = |
0 , |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
155 |
|
—6<p3 + 11,996ф4 — 6ф5 — Зрз = О,
—6ф4+ 11,996ф5 — 6фв — ЗР4 + Зрв = 0,225-1.
Далее составляем пять уравнений типа (3.88а) для 0, 1, 2, 3 а 4 сечений
- З ф1 + 2Ро + Рт = 0;
— Зф2 + Ро + 4Pi + Рг = 0;
Зф| — Зфз —|—Pi -f- 4Р2 -f- Рз = 0;
Зф2 — Зф4 + Р2 + 4рз + Р4 = 0;
Зф3 — Зф5 + Рз + 4р4 = 0.
P c o s w t
Рис. 33. К применению метода конечных элементов
Если в пятом уравнении положить Рв = — Р4 и фв = ф4 и поделить это уравнение на два, то обе группы уравнений составят систему десяти канониче ских уравнений относительно десяти неизвестных.
Корни системы * и амплитуды перемещений, найденные по формулам (3.85), равны
Ф1 = |
14,995 |
I2-14,995 |
|||
2-1,96-108-180-10~1 |
|||||
|
1 |
||||
Ф2 = |
28,569 |
f2 = 40 мм; |
|||
Фз = |
39,419 |
/з = |
56 мм; |
||
ф4 = |
46,462 |
/ 4 |
= |
6 6 мм; |
|
ф5 = |
48,923 |
/ 5 |
= |
69 мм; |
|
Ро = |
15,234; |
Р4 = |
14,515; |
||
Р2= |
12,413; |
Рз = |
9,103; |
||
Р4 = |
4,852. |
|
|
|
Форма изгибных колебаний показана на рис. 33 внизу. Расчет этой же балки точным методом (с. 131) дал такой же результат.
* Найденные на ЭЦВМ.
156
Г Л А В А
4
СИЛЫ, ВЫЗЫВАЮЩИЕ ВИБРАЦИЮ
Обычный источник вибрации на судах — периодические усилия, прикладываемые к корпусу работающими на нем механизмами и греб ными винтами. В относительно редких случаях вибрация возникает вследствие других причин: ударов волн, вихрей, срывающихся с вы ступающих частей корпуса, которые двигаются относительно воды или воздуха.
В настоящей главе рассматриваются лишь усилия, вызываемые механизмами и винтами. Некоторые сведения об усилиях, возникаю щих от ударов волн, будут приведены в последующих главах.
§ 16
УСИЛИЯ, ВЫЗЫВАЕМЫЕ ПОРШНЕВЫМИ МЕХАНИЗМАМИ
Усилия, вызываемые механизмами, могут быть разделены на две группы: инерционные усилия неравномерно движущихся частей ма шины и усилия, обусловленные активными силами, например силами от давления газа в цилиндрах работающего двигателя. Те и другие усилия достигают значительной величины только у поршневых меха низмов. Однако и на турбинных судах иногда отмечается вибрация с частотой, равной частоте вращения турбины.
Инерционные усилия в одноцилиндровом двигателе. Пусть одно цилиндровый поршневой механизм, например один из цилиндров двигателя внутреннего сгорания или паровой машины, совершает постоянное число оборотов в единицу времени (п оборотов в секунду, пм оборотов в минуту).
Все массы движущихся частей кривошипного механизма сгруппи руем в двух точках А и В ( рис. 34, а). В точке А будем считать со средоточенными следующие величины:
М г — массу прямолинейно движущихся частей — поршня, пол зуна, штока-поршня;
М 2 l ~ s---- часть массы шатуна;* s — расстояние центра тяжести
1шатуна от верхнего (головного) подшипника, т. е. от точки А, I — длина шатуна.
Вточке В будем считать сосредоточенными величины:
М 2 ----- оставшуюся часть массы шатуна;
* |
Масса |
шатуна |
М 2 распределена между точками |
А к В таким |
образом, |
|
чтобы |
общий |
центр |
тяжести масс, |
сосредоточенных в |
этих точках, |
совпадал |
с действительным центром тяжести |
шатуна. |
|
|
157
М 3 — массу мотылевого пальца и приведенную к радиусу мо тыля массу щек коленчатого вала.*
Даламберова сила инерции массы, сосредоточенной в точке В, как центробежная сила направлена по линии ОВ и равна
Р = г О)2 |
( м а - ^ + М 8) , |
(4.1) |
где и = 2пп -- ■ — угловая |
скорость вращения |
вала, с 1; |
радиус мотыля, м.
Массы, сосредоточенные в точке А и движущиеся только поступа тельно по оси z, дадут вертикальную силу инерции, равную взятому со знаком минус произведению массы на ускорение
Q=—[ м г - \ - М г —у- db |
’ |
(а) |
||
|
|
dt2 |
|
|
где z — координата точки А, равная |
|
|
||
г = ОС+ СА = ОС+ ] / > — ВС2; |
|
|||
2 = Г COS at 4- ]/" |
Р—r2sin2to/. |
|
||
Учитывая, что второе слагаемое под корнем много меньше пер |
||||
вого,** можно, разлагая корень в биноминальный ряд |
|
|||
2= г cos at + 11 1---- — sin2 at |
|
|
||
|
V |
12 |
|
|
z = r cos со/ -4-/(1 |
---- — sin2 at — ^—sin4 a t — . . . ) , |
(б) |
||
\ |
2/2 |
81* |
) |
|
ограничиться лишь членами, содержащими rtl в степени не выше вто рой
|
2= г cos at + l ( \ ---- — sin2 |
. |
||
|
V |
2/2 |
|
) |
Произведя замену |
|
|
|
|
|
sin2 at = —----- cos.2co/, |
|
||
|
2 |
2 |
|
|
получим |
r2 |
|
|
|
|
|
-— cos2o>/. |
||
|
2= / -------- 1- r cos at |
|
||
|
41 |
|
41 |
|
* Приведение выполняется на основании |
сохранения статического момента |
масс относительно оси вала. Так, если масса щек равна Мщ и их центр тяжести
отстоит на величину р от оси вала, приведенная масса равна |
М щ, где г —ра |
диус мотыля. |
|
^•2 |
|
** Обычно rtl меньше 1/4, а следовательно, — < 1/16. |
|
158
Тогда ускорение |
равно |
|
|
|
d 2z |
2 |
/ |
/"2а>2 |
о , |
— = —гаг cos ш |
------- cos 2ш. |
|||
d t 2 |
|
I |
|
Подставив это ускорение в (а), получим
Q = п о2 [ м г+ М2 ~~y~J ^cos + -у- cos 2co/j . |
(4.2) |
Инерционные силы Р и Q, определяемые формулами (4.1) и (4.2), вызовут ряд внутренних усилий взаимодействия между движущимися деталями кривошипного механизма, а также между движущимися
Рис. 34. Инерционные и внутренние усилия в одноцилиндровом дви гателе
деталями и неподвижными частями двигателя. Все эти усилия пока заны на рис. 34, б, причем модули сил, обозначенных одинаковыми буквами и отличающихся только индексами при этих буквах, равны.
Сила инерции Р растягивает мотыль и вызывает силу Р х, прикла дываемую рамовым подшипником к мотылю; точно такая же сила Р 2, но обратного направления, действует на раму двигателя (рис. 34, в).
Вертикальная сила инерции поршня * и прямолинейно движу щихся частей Q уравновешивается горизонтальной реакцией стенки цилиндра Нг и усилием R lt прикладываемым к поршню шатуном. Растягивающие шатун усилия R 2, R3 передаются мотылю (сила /?4) и уравновешиваются реакцией рамового подшипника Rb и моментом сил инерции вращающихся масс т (вала, маховика, других мотылей...) Этот момент сил инерции появляется вследствие того, что сила Rt со здает в данном положении кривошипно-шатунного механизма тормо зящий момент, т. е. слегка замедляет вращение вала. Сила Re, обрат ная реакции R3, приложена к раме двигателя.
* При малых углах ш/ (вблизи верхней мертвой точки) ускорение отрица тельно, т. е. направлено вниз, а сила инерции Q — вверх.
159
Итак, в рассматриваемом положении кривошипный механизм при лагает к станине и цилиндру двигателя, а через них и к корпусу судна, три силы (см. рис. 34, в)
H2 = Qtgp;
Р2 — га2 (^М2 -у- + M3j ;
d _ |
Q |
6 |
co s р |
где р — угол шатуна с вертикалью (с осью г).
Разлагая силы Р 2 и Re по осям координат (рис. 34, г) и группируя
силы, получим |
|
|
|
Y — Р2sin соt = ra2[M2 -у- + |
M3j sin at; |
(4.3) |
|
Z — P2cos at = rco2 \m 2 y - + |
Mgj cos at; |
|
|
Q = Recos P = rco2 |
+ M2 |
j cos <°t + |
|
+ -r f - -+- M2 l~ s j cos 2at;
H3 = Resin p = Qtg p.
Горизонтальное усилие Y совершает свой полный цикл за один оборот вала двигателя; будем называть такие силы силами первого порядка.
Сложив вертикальные силы, получим
Z + Q = гсо2 (Мх-f М 2+ М9) cos at + |
( X + М2- t z l j cos 2 a t. |
||
Они состоят из сил первого и второго порядков |
|
||
Z1 = rco2(M1 + i'H2 + |
i,H3)cos(oC, |
(4.4) |
|
Z2 = ~~~~ |
+ М2 ~ |
~ J cos 2со/, |
(4.5) |
действие которых обычно учитывается порознь.
Горизонтальные усилия Н 2 и Н3 образуют опрокидывающую пару с моментом (см. рис. 34)
т = Н -0А.
Можно показать, * разлагая т в ряд, что главная его составляющая имеет второй порядок.
* См. В. В. Д а в ы д о в , Н. В. М а т т е с. Динамические расчеты проч ности судовых конструкций. М., «Транспорт», 1965, с. 243.
160
Итак, движущиеся части поршневого двигателя прилагают к не подвижным его частям (цилиндру, раме), а через них и к фундаменту двигателя, т. е. корпусу судна, горизонтальные инерционные силы первого порядка (4.3), вертикальные силы первых двух порядков формулы (4.4) и (4.5), а также опрокидывающие моменты.
Есть в машине инерционные усилия и высших порядков, но ампли туды их незначительны.
Инерционные усилия в многоцилиндровом двигателе. Инерционные усилия в многоцилиндровом двигателе, определяемые формулами (4.3) — (4.5), можно считать перенесенными на ось вала. Инерцион ные усилия в многоцилиндровом двигателе действуют в различных плоскостях и изменяются во времени с некоторыми сдвигами по фа зам, зависящими от углов установки мотылей коленчатого вала от носительно друг друга. Условимся отсчитывать углы установки мо
(г,+г2)1 „
Рис. 35. Схема инерционных усилий в многоцилин дровом двигателе
тылей от мотыля одного из крайних цилиндров в направлении враще ния вала (угол а£ на рис. 35) и введем для краткости следующие обо значения:
а — г(о2 \М2-y -+ M 3j ;
Ь = п о 2 ( М х + М г + М з ) ; |
(4.6) |
Будем ставить у величин а, Ь, с индексы соответственно номеру цилиндра. Таким образом, будем считать, что в районе первого ци линдра (в точке О на рис. 35) приложены силы
агsin со/, bicosat,
в районе второго цилиндра — силы
a2sin(<o/ + a 2),' b2cos (Ы + a 2), с2cos 2 (со/ + а 2)
и, вообще, в районе любого цилиндра (рис. 35)
a/ sin(d)/ + a I), 6,cos(co/ + a (), с, cos 2 (toA+a,).
6 В. В. Давыдов, Н. В. Маттес |
161 |
Если в результате подсчета выяснится, что неуравновешены силы
и моменты, друг другу соответствующие, |
т. е. действующие в одних |
|
и тех же |
плоскостях с одинаковыми частотами (например, Y и Мг, |
|
Zx и М |
и т. д.) и фазами (уу = уМг, |
= yMi . . .), то можно попы |
таться эти силы и моменты заменить эквивалентной им силой, прило женной в соответствующей точке (не в районе первого цилиндра). Однако, учитывая сказанное выше о жесткости корпуса двигателя, такую замену можно производить лишь в случае, если точка приложе ния эквивалентной силы оказывается в пределах длины двигателя.
Могут быть вычислены и сложены опрокидывающие моменты от инерционных сил и получены соответствующие амплитуды этих моментов для всего двигателя. Однако, поскольку опрокидывающие моменты от инерционных сил складываются с опрокидывающими мо ментами от активных сил давления газа или пара в цилиндрах, целе сообразно их учитывать совместно.
Для двигателей внутреннего сгорания с одинаковыми размерами и весами движущихся частей
ax = аг= . . . = а\ b1 = b2= .. . = Ъ\
С\ = с2 = • ■• ~ с
при одинаковом расстоянии h между осями цилиндров приведенные формулы значительно упрощаются. В этом случае можно руководст воваться готовыми решениями (табл. 12).
В этой таблице приведены коэффициенты х и ц в выражениях ам плитуд соответствующих усилий
Y - |
Мг= p,jah\ |
Zl — Klb |
M yi = |
Z2 = x2c |
My = ^ch . |
Кроме инерционных усилий главных движущихся частей при точ ных подсчетах следует учитывать также инерционное влияние орга нов распределения, насосов и других частей, получающих движение от двигателя.
Из данных таблицы видно, что, вообще говоря, инерционная урав новешенность повышается с увеличением числа цилиндров двигателя и четырехтактные двигатели несколько лучше уравновешены, чем двухтактные. Это, впрочем, не относится к четвертому типу двигате лей, приведенных в таблице. Четырехтактные четырехцилиндровые двигатели в различных конструктивных вариантах и при разных мощ ностях были источниками многочисленных неприятностей и аварий при установке их на речных судах. Эти двигатели вследствие их не уравновешенности следует считать непригодными для флота.
Опрокидывающие моменты двигателей. Помимо изученных выше инерционных усилий, в работающей поршневой машине всегда дейст вуют и передаются корпусу активные усилия, обусловленные давле-
164
Т а б л и ц а 12
Коэффициенты неуравновешенных инерционных сил и моментов в двигателях [коэффициенты и и р к формулам (4.12)]
Расположение мотылей, число цилиндров и тактов
1 -цилиндровый
Неуравнове |
Неуравнове |
||
шенные |
|||
шенные силы |
моменты |
||
|
|
|
! |
первого порядка |
второго порядка х3 |
первого порядка Hi |
второго порядка Из |
1 |
1 |
0 |
0 |
2 -цилиндровый двухтактный |
0 |
2 |
1 |
0 |
i
3-цилиндровый |
двух- и четырех |
|
|
|
|
0 |
0 |
1,73 |
1,73 |
тактный |
3 ' |
2*3т^ |
|
|
|
|
|||
4 -цилиндровый четырехтактный |
0 |
4 |
0 |
0 |
|||||
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
4 -цилиндровый двухтактный |
4------- J |
0 |
0 |
1,41 |
4 |
||||
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
4 -цилиндровый двухтактный |
|
|
1 |
0 |
0 |
2,83 |
2 |
||
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
к |
|
|
|
|
|
6 -цилиндровый |
четырехтактный |
3 ,4 ' |
|
|
|
0 |
0 |
0 |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6 -цилиндровый двухтактный |
к |
|
и |
|
0 |
0 |
2 |
6,93 |
|
|
|
|
|
||||||
6 -цилиндровый двухтактный |
|
|
|
|
0 |
0 |
0 |
6,93 |
|
6 -цилиндровый двухтактный |
К |
|
I |
л |
0 |
0 |
0 |
3,46 |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
" |
I |
T |
' |
|
|
|
|
165
Расположение мотылей, число цилиндров и тактов
8-цилиндровый четырехтактный |
|
А / |
4,5— 1— 2,7 |
||
|
|
'3,5 |
8-цилиндровый двухтактный |
А |
|
т —X4~3 |
||
|
|
Г ' |
8-цилиндровый двухтактный |
Л |
в |
4 -3 |
||
|
5 ' |
,'а |
|
|
г |
8-цилиндровый двухтактный |
ч |
/ 7 |
|
4 -* |
|
|
|
|
|
|
4 s |
Продолжение табл. 12
Неуравнове |
Неуравнове |
|||
шенные |
||||
шенные силы |
моменты |
|||
первого порядка |
1 порядка |
я« |
первого порядка 1-М |
второго порядка Ма |
|
второго |
|
|
|
0 |
0 |
|
0 |
0 |
0 |
0 |
|
2,61 |
5,66 |
0 |
0 |
|
1,08 |
5,66 |
0 |
0 |
|
2,16 |
2,83 |
нием газа в двигателе внутреннего сгорания или пара в паровой ма шине.
Действие этих активных усилий может быть изучено независимо от действия неуравновешенных сил инерции, и результат их совмест ного влияния на вибрацию корпуса может быть получен алгебраиче ским наложением одной вибрации на другую.
На рис. 36 показана схема передачи усилий, возникающих во время рабочего хода в одноцилиндровом двигателе, который установлен в корпусе винтового судна. Давление газа (или пара) в цилиндре че рез поршень передается шатуну АВ, мотылю ВО и создает крутящий момент на коленчатом и гребном вале OD. При вращении вала по ча совой стрелке, если смотреть с носа в корму (т. е. отточки О к точке D), со стороны воды будет прилагаться к винту помимо толкающего про дольного усилия момент М, направленный в сторону, противополож ную вращению винта. Этот момент, внешний по отношению к судну с работающим в нем двигателем, вызовет крен судна * и сопровождаю щий его восстанавливающий момент со стороны воды М х.
На рис. 36, б показаны также внутренние усилия, возникающие между отдельными частями корпуса и машины, если всю установку
* Ничтожный по величине и никогда не учитываемый.
166