книги / Физико-химическая термодинамика вещества
..pdfстное натяжение раствора а как характеристика равновесия раствор - по верхностный слой оказывает на это равновесие противоположное давлению Р влияние. Поэтому для равновесия раствор - поверхностный слой в отли чие от равновесия раствор - газ, можно записать следующие уравнения:
x A(sur) |
ст-у^О |
|
(9.51) |
ХЛ ‘) |
<VY |
x„(sur) |
с -у „(/) |
|
(9.52) |
х н(1) |
а» Y»(*“'•)' |
9.5.3. Изотерма поверхностного натяжения идеального раствора
В уравнениях (9.49) и (9.50) равновесное давление Р газа определяется уравнением
р = ха(1)-у Л1)-р; + х„(1)-у „(1)-р; . |
(9.53) |
Как видно, давление пара над раствором определяется составом раствора и коэффициентами активности компонентов в нём.
В отличие от давления поверхностное натяжение определяется соста вом поверхностного слоя и коэффициентами активности компонентов в этом слое:
о = X ,(sur) • у л(sur)■а'Л+ xH(sur)■у „(sur) а'„. |
(9.54) |
Уравнения (9.51), (9.52) и (9.54) описывают равновесие раствора с поверх ностным слоем. Для идеального раствора указанные уравнения принима ют вид:
a " = a > i " ( i w ) - ( a ; - a '/,); |
(9.55) |
||
x^(sur) |
<j‘J |
(9.56) |
|
хл{0 |
<*л ’ |
||
|
|||
x“(sur) |
о " |
(9.57) |
|
хЛО |
а» |
||
|
В эксперименте определяется зависимость поверхностного натяжения от концентрации одного из компонентов раствора, например, хн(1). При этом для идеального раствора зависимость с, хв{1) не является линейной. Со-
трации (x/l(l)=xPr,(/)) в растворах системы пропан-1-ол (А) - пропан-2-ол
(В) при Т = 293К.
ного натяжения а растворов в системе пропан-2-ол (А) - пропан-1- ол (В) от концентрации (*„ (sur) = x*A{sur)) пропан-1-ола в поверхностном слое идеального раствора при Т = 293К.
гласно уравнению (9.55) линейность должна наблюдаться для зависимости a,Xg(sur). Чтобы проверить сказанное, найдём зависимость a, x'jj (sur) для растворов пропан-2-ол (А) - пропан-1-ол (В), поведение которых близко к идеальному. При 293К поверхностные натяжения чистых веществ равны:
= 21.4 и а"/= 23.8 мДж-м'2. Задавая различные значения а между ука занными величинами, рассчитаем с помощью уравнений (9.56) и (9.57) и равенств xJJ) +xA(sar) = 1, хl}(l)+xH(snr) = 1величины хи(Г) иxH(sur). Резуль таты такого расчёта приведены ниже (ст в мДж м'2):
a |
21.4 |
21.8 |
22.2 |
22.6 |
23.0 |
23.4 |
23.8 |
xtt{t) |
0 |
0.156 |
0.358 |
0.526 |
0.690 |
0.848 |
1.0 |
"(sur) |
0 |
0.141 |
0.334 |
0.499 |
0.666 |
0.833 |
1.0 |
Далее с помощью графической зависимости х^(виг) от хн(1) (рис. 9.10) и опытной кривой а, хи(1) строится кривая a, A"/'(sur), которая приведена на рис. 9.11. Как видно, опытные значения а для системы пропан-2-ол (А) - пропан-1-ол (В) хорошо описываются уравнением прямой (9.55).
Рассмотрим теперь зависимость поверхностного натяжения расплавов системы Bi - Ge при 1273К от (sur)=xGe(sur). При указанной температу ре а* = 320 и a G= 610 мДж-м*2.
Рассчитанные при различных значениях о между <т^. и &Ge величины
хСе(0 и |
x£(sur) |
по |
уравнениям |
(9.56) и (9.57) приведены ниже (а в |
|||||
мДж-м*2): |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а |
320 |
340 |
370 |
410 |
450 |
490 |
530 |
570 |
610 |
xGe(/) |
0 |
0.123 |
0.284 |
0.446 |
0.608 |
0.729 |
0.833 |
0.922 |
1.0 |
x£(sur) |
0 |
0.068 |
0.172 |
0.310 |
0.448 |
0.586 |
0.724 0.861 |
1.0 |
С помощью графика xGe(sur), хСе(1) и опытной кривой а, *Сс(/) получим зависимость a, xGc(sur), которая приведена на рис. 9.12. Как видно, опытная кривая a, xGe(sur) заметно от личается от прямой, описываемой
1273 К уравнением (9.55) для идеального раствора. Это связано с тем, что в расплавах Bi - Ge при 1273К наблю даются заметные отрицательные от клонения от идеальности.
Степень отклонения измеренно го при заданном значении хн(Г) по верхностного натяжения а от вели чины а"7 определяется отношения ми коэффициентов активности
ЧА(0НА(мг) ичн(1)Нn(sur).Оценим ве личину отношения 4A(l)HA(.slir) ПРИ заданной концентрации раствора с помощью уравнений (9.51) и (9.56). Так как по оп ределению хЛ{1) = * ?(/), то из уравнений (9.51) и (9.56) получим
Рис. 9.12. Зависимость поверхностного натяжения ст расплавов висм утгерманий при 7’ = 1273К от концентрации xGt(sur) германия в поверхностном слое реального раствора (сплошная линия), штриховая линия относится к идеальному раствору.
г ДО |
_ xA{sur)-aa |
(9 58) |
У А (sur) |
X*(sur)'G |
|
Из данного уравнения следует, что если ст< а 7*7, то
У ДО |
x A(sur) |
(9 59) |
Т Д « Г ) |
x*(sw ) |
|
Из опыта известно, что если а < &J и |
|
|
|
|
|
|
|||
с] < а ‘й, то xA(sur) > x A(sur)d |
. Поэто |
|
|
|
|
|
|
||
му из неравенства (9.59) находим |
|
|
|
|
|
|
|||
г А О |
> 1, с <сти/, о'Л< G '„. |
(9.60) |
|
|
|
|
|
|
|
yA(sur) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Если ст> |
то из опыта при ст*^ < а*, |
|
|
|
|
|
|
||
известно, что xA(sur) > xA(sur) и по |
|
|
|
|
|
|
|||
этому из неравенства (9.59) получим |
|
|
|
|
|
|
|||
У л(0 |
< 1, а > с т ,€/, а А <а*д . |
(9.61) |
|
|
|
|
|
|
|
yA(sur) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Из сказанного следует, что коэффици |
о |
0.2 |
о.ч |
0.6 |
0.8 ю |
||||
ент активности вещества при перехо |
(Ge) |
|
xix(sur) |
|
(Си) |
||||
де из раствора в поверхностный слой |
|
|
|||||||
Рис. 9.13. Зависимость поверхност |
|||||||||
может как уменьшаться, так и увели |
|||||||||
ного натяжения |
а |
расплавов |
|||||||
чиваться. В зависимости от того, ка |
|||||||||
германий |
медь при Т = 1373К от |
||||||||
кая из возможностей реализуется, изо |
|||||||||
концентрации x'f;e(sur) меди в |
|||||||||
термы a,x'j'}(sur) расположены ниже |
|||||||||
поверхностном слое |
идеального |
||||||||
или выше прямой, описываемой урав |
|||||||||
раствора |
(сплошная |
линия), |
|||||||
нением (9.55). |
|
||||||||
|
штриховая |
линия |
относится к |
||||||
В качестве примеров на рис. 9.12 и |
идеальному раствору. |
|
|
||||||
9.13 приведены изотермы поверхнос |
|
|
|
|
|
|
тного натяжения a, x'^(sur) бинарных металлических систем Bi -Ge при 1273К и Ge - Си при 1373К.
9.6.О РАССЛОЕНИИ БИ Н АРН О Й ГАЗОВОЙ СМ ЕСИ
Вглаве 6 на основе экспериментальных данных для воды было предпо ложено, что флюидная фаза выше критической точки играет ту же роль, что и жидкость ниже критической точки, то-есть в определённом интерва ле давлений она является промежуточным состоянием между твёрдым и газообразным (см. области L и F на рис. 9.14, а, Ь). Тогда кривые 1к и K g на данном рисунке характеризуют соответственно равновесие между жидко стью и газом и флюидом и газом для веществ А и В.
При температуре 71, (рис. 9.14) жидкости веществ А и В находятся в
равновесии с паром при давлениях Р*т и Рвт. Если при данной темпера туре раствор веществ А и В определённого состава находится в равновесии с газовой фазой, то над раствором установится некоторое давление пара Р. При этом составы газовой и жидкой фаз, давление Р и коэффициенты ак тивностей компонентов в обеих фазах связаны между собой, как было по казано выше, уравнениями (9.49) и (9.50).
При условии, что флюидная фаза является жидкостью с другой, чем обыч ная жидкость, структурой, равновесие флюидной смеси веществ А и В с газо вой фазой при температуре Т2(рис. 9.14) описывается уравнениями:
*,(g)
*,(/)
*,(g)
Р ' Л А У ч А А ) P ( f l ) y A s ) ’
y . i f l ) П Л - у Л г )
(9.62)
(9.63)
где/'(/7) - давление газа над флюидной фазой, K ( f l) - давления газа над чистыми флюидными фазами веществ А и В при температуре Т2 (см. рис. 9.14).
Температура
Рис. 9.14. Р,Т - диаграммы равновесия фаз веществ А(а) и В(Ь), РА(1) и Р„(1) “ давления паров над жидкостями чистых веществ А и В при температуре 7*,, PA(fl) и Р'И(А ) - давления паров над флюидами чистых веществ А и В при температуре Т2, S - твёрдое состояние, L - жидкость, F - флюид, G - газ (пар).
X ( * ) , W ) . |
* ( S ) = W ) |
(9.64) |
Р ( Л ’ |
"( ) Р ( Л ' |
|
После подстановки равенств (9.64) в уравнения (9.62) и (9.63) получим:
р л л = ь ¥ ± х л л р ;( л , |
(9.65) |
У «(g) |
|
р « ( л = ь ¥ ± х « ( л - р ; , ( л - |
(9.66) |
У «(g) |
|
Так как |
|
Р(А) = Р«(Л+Р«(Л> |
(9.67) |
то с помощью уравнений (9.65) и (9.66) находим для общего давления P(fl) уравнение:
V ) = ~ |
1у « ( Л |
(9.68) |
у « ( Л |
у « ( Л |
|
Характер кривой Pifl), x jjl) по отношению к прямой |
||
р ( л = р ; ( ю + х л л - [ р ; , ( л - р 'л ю ] |
(9.69) |
определяется активностями компонентов А и В во флюидной и газообраз ной фазах. В предельных случаях (xA(fl) 0 и xH(fl) -» 0) уравнение (9.68) упрощается и поэтому рассмотрим указанные случаи.
При xn(fl) -» 0 имеем, согласно законам Генри и Рауля |
|
= const, |
(9.70) |
VА Л |
|
y«(fl) = y«(g) = 1- |
(9 .71) |
С учётом равенств (9.70) и (9.71) получим: |
|
Р(А) = Р '« (Л + *« (Л У «(g) Р „ (Л ~ Р « (Л |
(9.72) |
.У « ( Л |
|
Из уравнения (9.72) следует, что при
ЧОЗК
Ра
О |
|
|
О 0.2 |
ОМ 0 .6 0 .8 1.0 |
|
|
1.0 |
(Ю |
(№ ) |
||
(А) |
Хш(Ю |
(В) |
|||
|
|
||||
Рис. 9.15. Возможные изменения дав- |
Рис. 9.16. Предполагаемая диаграмма |
||||
ления пара над флюидом в системе |
Р,х расслоения газа в системе азот - |
||||
А - В при температуре Г2(см. рис. 9.14) |
аммиак при температуре 403К. |
||||
|
|
|
|
(9.73) |
|
кривая P(fl)jcB(fl) при xH(fl) |
0 расположена ниже прямой, описываемой |
уравнением (9.69). К такому же выводу приводят аналогичные рассужде ния при xH(fl) -> 1.
Таким образом, при заданных выше условиях кривая P(fl)jcB(fl) распо ложена ниже прямой, описываемой уравнением (9.69). При этом при всех составах флюидной фазы должны соблюдаться неравенства: yA(g) < уJfl) и
Если соблюдаются неравенства: уA{g) >yjjl) и yB{g) > yB(fl), то кривая Р(/1)>хв(/1) расположена выше прямой, описываемой уравнением (9.69). Возможные варианты расположения кривых P(fl)jtB(fl) относительно дан ной прямой, приведены на рис. 9.15. Сравнение кривой 1 на рис. 9.15 с опытной кривой предполагаемого расслоения газовой смеси N2 - NH3 при 403К (см.рис. 9.16) показывает, что они имеют схожий характер. Поэтому возможно, что кривая P(fl)jcB(fl) на рис. 9.16 отражает расслоение газа не на две несмешивающиеся газовые смеси, а на флюид и газ, причём таким образом, что составы находящихся в равновесии фаз не сильно различают ся между собой.
Глава 10
РАВНОВЕСИЕ ХИМИЧЕСКИХ ПРЕВРАЩЕНИЙ
10.1.ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ МАТЕРИИ И ХИМ ИЧЕСКОЕ
ПРЕВРАЩ ЕНИЕ
Химическое превращение заключается в том, что одни индивидуальные вещества при химическом взаимодействии превращаются в другие инди видуальные вещества. Такие превращения протекают в соответствии с за коном сохранения материи, т.е. все атомы исходных веществ сохраняются в продуктах реакции. В соответствии с данным законом составляются урав нения химических реакций, в которых каждое индивидуальное вещество записывается с определённым стехиометрическим числом.
Например, в реакции
- N . + - H , = N H ,, |
( 10. 1) |
||
2 2 |
2 2 |
5 ’ |
|
стехиометрические числа при N, и Н2 определяются равенствами |
|||
1 |
|
3 = —-2, |
|
|
|
||
‘ “Г |
* |
|
2 |
которые вытекают из закона сохранения материи.
Аналогично определяются и стехиометрические числа для реакции
Na20 + Н 20 = 2 N aO H . |
(10.2) |
Если оксид и гидроксид натрия растворены в расплаве (например, в натри евосиликатном), то изменяется их внутренняя и свободная энергия, но не природа этих веществ. Для данного случая реакцию взаимодействия ра створённого в расплаве оксида натрия с водяным паром следует записать в соответствии с законом сохранения материи
Na20 (/) + H 20 (g ) = 2 N aO H (/), |
(10.3) |
а не в виде реакции |
|
Н ,0 + 0 2'= 2 0 Н _, |
(10.4) |
так как в последнем случае не соблюдается закон сохранения материи (оксид натрия при растворении в натриевосиликатном расплаве не превраща ется в ион О2', как и гидроксид в ион ОН').
10.2. СТАНДАРТНАЯ ЭНЕРГИЯ И СТАНДАРТНАЯ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ХИМ ИЧЕСКОЙ РЕАКЦИИ
Предположим, что вещества С и D реагируют между собой с образова нием веществ М и N:
vc С+ v D П> = VJ( М + v„ N |
(Ю .5) |
В этом уравнении vc, vD, vM, vNстехиометрические коэффициенты, величины которых определяются законом сохранения материи. Стандарт ные внутренние энергии С/° и U°Nобразовавшихся веществ М и N отлича ются от стандартных внутренних энергий U° и U°Dисходных веществ. Стан дартная энергия ArU° реакции (10.5) определяется уравнением
ДХ = vMt /> v X - vfC/(° - , |
(10.6) |
которое мы будем для краткости записывать следующим образом:
Л,У° = 1 > Х |
(10.6а) |
II
Стандартная свободная энергия ArG° реакции (10.5) определяется ана логичным образом:
Д О " = vMG°, + v X - vrG“ - v„G“ |
(Ю .7) |
^ G ° = £ V„G : |
(10.7a) |
D
Величины U°B и Gj для различных веществ имеются в справочниках по термодинамическим свойствам индивидуальных веществ.
Например, для реакции сгорания водорода: Н20 + 0,5О2 = Н20 стандар тные внутренние и свободные энергии участников реакции при 1000К равны: (/?,_„=-215.152, < ^= -448.913, U°„=20.746, G ^ -1 4 5 .5 1 6 , Х = 22.649,
G°>t= -220.916 кДжмоль'1.
10.3.ЭНЕРГИЯ И СВОБОДНАЯ ЭН ЕРГИ Я Х И М И Ч ЕС К О Й
РЕАКЦИИ В РАСТВОРЕ
Если все участники реакции (10.5) |
находятся в реальном растворе, то их |
|||
внутренние энергии Uc, Ut), UM, UN |
отличаются от стандартных величин |
|||
U*., и р,й U0M, U°N. Сказанное относится и к свободным энергиям указанных |
||||
веществ в стандартном состоянии G®, G°, G®, G° |
и в растворе Gc, Gl)t |
|||
Gkf Gn. Поэтому рассмотрим переход от стандартной реакции: |
|
|||
vc C \l) +vl)D \l) = v MM \l) + v Nn°{l)i |
A,G°, |
ArU° |
(10.8) |
|
к реакции, протекающей в растворе: |
|
|
|
|
vr С(/) + V, D(7) = v* М(/) + V, N(/), |
|
ArG, ArU |
|
(10.9) |
В этих уравнениях A G0и A W - стандартная свободная энергия и стандар тная энергия реакции (10.5), Ар и ArС/- свободная энергия и энергия реак