книги / Применение частотных преобразований в теории цепей
..pdfмы, оказался тождественно равным преобразующей функции сопротив ления /я(5).
Вернемся |
к |
предыдущему |
примеру [преобразование //,(«►)= 1/5 и |
||
и найдем множитель отображения сопротивления: |
|||||
Равенство |
/ 2 (5) = 1 |
означает, |
что |
отображение функции( сопротивления |
|
2\(р) с плоскости |
р |
на плоскость |
5 осуществляется в данном случае |
||
1при указанных выше |
//(л) и [с(з)] |
без какого бы то ни было пересчета |
|||
ее значений. |
|
|
|
|
|
3.2.КЛАССИФИКАЦИЯ ПРЕОБРАЗОВАНИЙ
Историческая |
справка. |
Основы |
теории |
частотных преобразований |
разработаны в начале 30-х годов Т. Лаурентом |
130,31), который называет |
|||
в качестве предшествующих работы О. Цобеля и Ф. Штреккера. |
||||
Статья Цобеля |
[35] опубликована |
в 1924 |
г. В ней показано, в част |
ности, что аналитические выражения характеристических параметров звеньев типов к и т ФНЧ, ФВЧ и ПФ имеют одинаковую структуру и отличаются только формой записи нормированной независимой пере
менной: 1/1с для ФНЧ, !с/1 для ФВЧ и т. д. |
|
||
Статья Штреккера [34] (1928 |
г.)' направлена против трактовки комп |
||
лексного |
сопротивления цепи с |
сосредоточенными |
параметрами как |
функции |
вещественной 'частотной переменной со с чисто мнимыми и |
||
вещественными коэффициентами. |
Схемную функцию |
в комплексной |
форме записи, если считать ее функцией комплексного частотного пере менного /со, можно рассматривать как отображение положительной полу оси мнимых величин плоскости аргумента (переменного р), осуществляемое на плоскость функции, рассматриваемую как плоскость нового перемен ного. (Заметим, что Лаурент еще оперирует переменной со как вещест венной величиной.)
Операторную форму записи схемных функций при анализе симмет ричных реактансных преобразований вида фНЧ—ФВЧ и ФНЧ—ПФ при
менил в конце 30-х годов В. Кауэр ДО]. |
|
|
|
||
В конце 40-х годов С. С. Коган |
[8] |
доказал |
в операторной форме |
||
закономерности отображения |
характеристической |
постоянной |
передачи |
||
и функции характеристического сопротивления четырехполюсника из реак |
|||||
тивных элементов. |
|
|
|
|
|
Теоремы отображения передаточной и входной операторных функций |
|||||
схемы из элементов трех видов были предложены в 1965. г. [21,22]*. |
|||||
Теория Лауреита [30]. |
Ссылки |
на |
теорию Лаурента и |
случаи ее |
применения встречаются в литературе до настоящего времени [10,20]. Отправным пунктом в этой теории являются не преобразующие
функции элементов, как это имеет место в теоремах отображения, а пре образующая функция частотной переменной со и преобразующая функция
комплексного сопротивления |
В соответствии |
с этим |
Лаурент различает |
||
следующие виды преобразований. |
|
|
|
|
|
1. |
Замена частотной ^переменной со |
в |
формулах комплексных сопро |
||
тивлений |
всех ветвей заданной |
схемы на |
некоторую |
функцию 1У(С1>), |
В свою очередь классы подразде |
|
|||||
ляются на семейства, как показано на |
|
|||||
рис. 3. 2 на примере преобразований |
|
|||||
схемных'элементов и ветвей. |
|
|||||
Дадим |
|
краткую |
характеристику |
|
||
преобразований каждого семейства. |
|
|||||
Термин |
иммитанс образован из |
|
||||
двух английских (тфе'бапсе — сопро |
|
|||||
тивление |
и |
аФпШапсе — проводи |
|
|||
мость) и применяется для обозначе |
|
|||||
ния входной схемной функции (со |
|
|||||
противления |
или |
проводимости), |
|
|||
поскольку |
математические |
свойства |
|
|||
обеих названных функций'одинако |
|
|||||
вы. |
|
|
|
|
|
|
Иммитансные умножения — это |
|
|||||
преобразования, которые заключают |
Рис. 3.2. Класс преобразования |
|||||
ся в умножении иммйтансных функ |
||||||
схемных элементов и ветвей и его |
||||||
ций отдельных элементов |
или вет |
|||||
семейства |
||||||
вей схемы на некоторый множитель |
||||||
|
||||||
фгМ, который о д и н а к о в |
как для иммитансов отдельных‘Элементов, так |
и для иммитансов всех ветвей схемы. Примеры: изменение уровня сопротивле ния схемы; преобразование Брутона (см. [26] и [27] или § 4. 4).
Прямые частотные преобразования элементов схемы — это умножение значения каждого элемента и С схемы-прототипа на функции
И (с{8), где функция //?($) удовлетворяет условию теоремы отображения передаточной функции.
Матричные частотные преобразования ветвей схемы-прототипа — такие преобразований, когда преобразующая функция частоты Ф(||(5) реализуется посредством выполнения ряда операций над элементами матриц, описыва ющих отдельные участки схемы-прототипа (см. [36]).
Частотная подстановка — замена частотной переменной <ор в анали тических выражениях сопротивлений ветвей схемы-прототипа некоторыми новыми частотными функциями. Примером частотной подстановки явля ется изменение масштаба частоты (подстановка шр= Пшш).
Если подобная замена переменной допускает схемную интарпретацию
[например, |
подстановка |
сор= — (1/ш), |
что |
соответствует преобразованию |
р = 1 /$ ], то |
ее следует |
рассматривать |
как |
прямое частотное преобразова |
ние, поскольку схемная интерпретация формулы такой частотной под становки открывает возможность заменить прямую реализацию получен ной функции операцией частотного преобразования элементов ветвей схемы-прототипа.
Рассмотренная система классификации охватывает все известные случаи частотного преобразования аналоговых пассивных и активных схем с сосредоточенными элементами трех видов (/?, I, и С).
Система допускает возможность дальнейшего ее развития как «по горизонтали» (введение новых классов и семейств), так и «по вертикали» — в направлении дальнейшей детализации преобразований по схеме «семей ство — род — вид».
откуда формула замены комплексного переменного в функциях схемы-прототипа
р =7»(*) = л / , + 4 |
(*•*> |
5* |
|
Заставим переменное 5 пробежать всю положительную полуось мнимых величин /со и проследим за траекторией переменного р.
Если удержать перед корнем в правой части (4.2) знак минус, то при увеличении переменной со от нуля до, шо переменное р, оставаясь чисто мнимым, будет перемещаться по отрицательной полуоси мнимых величин плоскости р из бесконечно удаленной точки, ( — /о о ) в положительном направлении до начала координат.
Р а з ъ я с н е н и я : 1. Предположим, что в правой части (4.2) перед корнем выбран знак плюс. Тогда при рассмотренном изменении 5 перемен
ное |
р будет |
перемещаться по |
оси |
/со^ |
в отрицательном |
направлении |
|||
(из |
точки |
+ / < » ) . В результате |
частотная зависимость |
фг (ш) [аргумент |
|||||
комплекса |
передаточной функции |
V (5)1 |
при |
$*= /ш будет |
иметь возра |
||||
стающий (лри увеличении ш) характер. |
Но |
условие |
(йц>т(ш) |
||||||
соответствует |
о т р и ц а т е л ь н о м у |
групповому времени |
прохождения |
сигнала, что означало бы нарушение принципа причинности: групповой сигнал появляется на выходе четырехполюсника раньше, чем на входе.
Выбор знака минус |
в (4.2) |
приводит |
к отрицательному знаку |
Жрг (®)/4а> для полученной |
функции |
Г'(5), что |
соответствует положитель |
ному групповому времени прохождения сигнала. |
|
2.Напомним, что по определению передаточной функции комплексное
изображение |
выходного |
сигнала |
фигурирует |
в числителе |
формулы |
|
ТУ/ш), а по |
определению постоянной передачи |
Г(/ш) = |
А(ы )-|-/В(с1> )— |
|||
в знаменателе формулы |
Г(/со) под |
знаком логарифма. |
По этой |
причине |
значения (рт^ю) и В (со), вычисленные для одной и той же схемы, отличают ся знаком, как показано на рис. 4.6, для случая ФНЧ второго порядка.
Продолжим анализ преобразующей функции частоты. Когда переменная со достигает значенияо>о, то ее отображение на плос
кости р приходит в начало координат |
(юр = |
0 ; а |
р = 0 ). |
При дальнейшем увеличении со (т. |
е. при |
со > |
со0) подкоренное |
выражение в (4.2) становится положительным. Выбирая теперь знак плюс перед корнем, убеждаемся, что перемещению 5 по оси /оз от шо до бесконечно удаленной точки соответствует перемещение
р по положительной |
полуоси |
веществен |
Я г; В |
|||||
ных величин от р = |
0 |
до р = |
ор = 1. |
|||||
|
||||||||
Поясним, что изменение знака перед |
|
|||||||
корнем в |
(4.2) при |
прохождении $ через |
|
|||||
значение 5 = |
/шо является математически |
|
||||||
корректным, поскольку , для рассматри |
|
|||||||
ваемой |
зависимости |
р = 1ы{з) |
значе |
|
||||
ние $ = / ш 0 |
является |
точкой |
развет |
Рис. 4.6. Связь между па |
||||
вления. |
|
|
|
|
|
|
раметрами В н ц>т |