книги / Трехмерная теория устойчивости стержней, пластин и оболочек
..pdfна цилиндрических поверхностях г = const:
Or/- + О/ |
диr |
~ |
и ОЧл |
дг |
К . |
(5.52) |
|
|
■ |
о |
|
|
диа |
||
|
ОгЗ + |
Оrr—Qf~ = |
Для «следящей» нагрузки q граничные условия на поверхностях г =*
— R ± h имеют вид (5.13), |
как |
и при осевом сжатии. Для «мертвой» |
||||
нагрузки q получаем, из (5.52) следующие граничные условия: - |
||||||
1о„ + о„ |
дг ! Iг*Л±Л |
0; (ого + л - ^ |
) |
| |
|г= |
|
|
дг |
|
/ |
|||
|
|
|
|
|
|
(5.53) |
|
[оГ) + |
On |
|
|
|
|
При выбранном решении (2.52) из соотношений (2.10) и (2.37) сле дует, что на торцах оболочки удовлетворяются условия шарнирного
опираиия |
(5.14). |
|
|
|
|
|
|
Граничные условия (5.13) и (5.53) на цилиндрических поверхностях |
|||||||
с учетом формул (2.37) и (2.52) можно представить в виде: |
|
||||||
{[(вц + |
Рогг) |
Ч- al2 |
1и (г) + nan -J-o (г) — yal3w (г)} |г=/?±Л= |
0; |
|||
{ - |
пОи ~ |
и (г) + ' (Gl2 + Ро°п) |
-----± . \ v м ) Ц * ±* = 0: (5>54> |
||||
|
|
IУ0 l3u (г) + |
(GI3 + Pa“r) ~ |
w |
(г) ■|г_ я±Л = 0,' |
|
|
где Р = |
0 соответствует случаю «следящей» нагрузки q; |
|
|||||
р = |
1 |
соответствует «мертвой» нагрузке q. |
|
||||
Вводя |
новую |
переменную г = R (1 + |
х) (—hIR < x ^ .M R ), |
ре |
шение системы обыкновенных дифференциальных уравнений (2.53)
при отсутствии |
особых точек в области | х | ^ |
MR можно выбрать в |
||||
виде степенных рядов (2.48). Тогда |
соотношения (5.54) примут |
вид: |
||||
V |
{[(ап + ро°п) k +- ап \ Ak + |
(ап + р<&) (k -Р 1) 4 * i + |
|
|||
|
+ |
nan Bk— а13к (Ck- i + |
С*)) xk I |
h = |
0; |
|
|
|
|
- |
R |
|
|
|
f |
Q{ - n G lz A k + 1(G12 + |
Pa?r) k - G |
a ] Bk + |
(5.55) |
|
|
+(Gn +fk£) (k + 1)5*+,} x4L+JL='°5 |
|
||||
f , |
{xG13A + (G13 + pa?,) (k + 1) Cft+1) |
_ + |
A = 0. |
|
||
A= |
O |
|
|
|* _ ± |
~R |
|
Заметим, что в соотношениях (2.53), (5.52)...(5.55) компоненты о°гп
пое, а?з докритического напряженного состояния выражаются форму лами (5.7)... (5.9).
13)
Таким образом, критические нагрузки определяются из условия нетривиальное^ решения системы шести алгебраических уравнений
относительно постоянных А0,В 0,С0, Аг, Blt С,. Для |
определения по |
||||||||||||||||||
стоянных /4в, Bk%Ch (ft = |
2, 3, ...,) (§ 15) получаем систему рекуррент |
||||||||||||||||||
ных уравнений, из которой выводим: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
Akk (ft — 1) [аи + |
Oi -|- a2 + |
С(1 — k, — ft2)| = |
|
|||||||||||||
- - |
(ft— |
1) ( 2 ft- 3) (au + |
C) |
|
- |
[(ft - |
2)2 (ou + |
C) _ |
n2G,2 - |
||||||||||
- |
Vft — (n2 + |
|
1) C — x2 (G,з + |
C)|^!M |
+ |
2X2 (G13 + |
C ) 4 J + |
||||||||||||
|
|
4" * |
(G43 4" G) |
|
|
— n (ft |
|
1) (<2i2 4~ G12) Bk—i — |
|
||||||||||
|
|
|
ft [(ft — 2) (flj2 4" G12) — a22 — Gjjj — 2C| Bk—ч4* |
|
|||||||||||||||
+ x (ft - |
1) (als + |
Gu ) C*_, + |
x [2 (ft - |
|
2) (a13 + |
G13) + |
a13 - |
c23j a _ 2 + |
|||||||||||
|
|
|
4- x [(ft — 3) (a13 + |
Gl3) + |
a l3— aM| |
|
— |
|
|||||||||||
|
J ic / m 4" 1) {(Qi — Cfti) [(«* + |
*) ctft-m-2 + |
ma*_ni_,] -f. |
||||||||||||||||
|
|
4- (аг— Cft2) [(m— X) p*_„_2 + |
|
|
A .+, + |
|
|||||||||||||
|
+ |
|
{[(П2 +. 1) X (0, - |
Cft.) + |
X2 (fl3 - |
Cft,)] OCfe—m—2 - |
|||||||||||||
|
j 7 |
l(o2 + |
l) X(a, - |
Gft2) + |
x2 (a4 - |
Cft4)| pfe_ m_ 2} Am + |
|||||||||||||
- x2 |
2 |
I (o3 - |
Cft3) aL m_2 - |
(a4 - |
Cft4) P*_m_2j (2Лт_, + |
A„_2) + |
|||||||||||||
m=~0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
+ |
2n* |
S* KQJ - |
Cfei) |
|
|
|
- |
(o2 - Cft2) P*_m_ 2) Bm; |
||||||||||
|
|
|
m=o |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Bkk (ft — 1) [GK + |
a, + a2+ |
С (1 - |
|
ftx — ft2)[ = — (ft - |
1) (2ft — 3) x |
||||||||||||||
x |
(£1Ц+ C) B*_, — [(ft* - |
4ft + |
3) (G12 + |
С) — о2 (a22 + |
C) — |
||||||||||||||
|
- « |
2(G23 + C)lBft_ 2 + |
H2(G23+ C) (2Bk^ |
- B |
|
k^ ) |
+ |
||||||||||||
|
f n ( k - |
if (au |
+ |
Gt2) Л*_, + |
л [(ft - |
2) (au + |
G12) + |
||||||||||||
|
4“ ^234Gj, 4- 2C) Ait—2 — x/i (Q23 4* G^) (С*_2 -f- Ck—з) — |
||||||||||||||||||
|
|
Й—2 |
« |
|
1)-((aj — Ok,) [(w 4* X) a k—m—г + иа^_ т _ || 4- |
||||||||||||||
|
|
^ |
(ог -f |
||||||||||||||||
|
|
4- (Oj |
Cft2) [(/n—X)Ph—m—i 4- 0*Pft—/л—l]} Bm+t + |
||||||||||||||||
|
|
<t—2 |
|
|
1) X (ax — Cfti) -[- x2 (fl3 — Cft3)l (Xk—m—2 — |
||||||||||||||
|
4" |
|
d(o2 |
||||||||||||||||
|
k-"К « а 4- |
1) X (a, - |
Cft2) + |
x2 (a4 - |
Cft4)l pfe_ m_ 2[ 5 m 4- |
||||||||||||||
4” 14 |
|
КОз |
Gft3) CLk—m—2 |
|
(04 — Ckj) Pft—m—2J (2Вт—14” Bm—2) 4* |
||||||||||||||
|
>n—0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4- 2nX |
V 2((ai_ |
Ck,) |
|
|
|
(a*— Cft2) p '^ m, 2J |
(5.56) |
122
Ckk(k — 1)|0,-3 + в, + а , + с п |
— |
м |
= |
- ( £ - 1) (2k — 3) х |
||||||||
|
X (Gl3 + |
С) С*_, — [{k — 2? (Gl3 + |
C) - |
n* (G23 + |
C) _ |
|||||||
|
|
x2 (<3щ 4- C) | Ck—24- x2 (a33 + C) (2G_3 + |
C*_() — |
|||||||||
— (A — 1) x (a13 + |
Gl3j Л*_, — x 12 (k - |
2) (au + |
GI3) + |
an -f Gl3) Л*_2 — |
||||||||
— x[(k —3) (ai3 + |
G13) + |
^23 + G13| /4л_з — хл (а2з 4* G23) (Д*—2 4- Д*—з) — |
||||||||||
|
|
fc- 2 |
|
|
|
|
X) ak-m -i + mak- m-,\ + |
|||||
|
— |
V (m -i- 1) {(ax — C£,) [(/re + |
||||||||||
|
|
/n=0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k o + (02 — Cft2) [(m — A) f3*_m—2+ Wp*-m—l]} C/n+| + |
|||||||||||
+ |
S |
{[re-A, (a! — CAX) + |
x2 (a3 — CA3)| a *_m-2 — |
(a2 — О Д + |
||||||||
|
-f” X“ (й4 — C^^)] pt—m—2) Gm + X2 V |
[(fl3 — GA3) Ot*_m—2 — |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
m=0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
— (a4 — Ofe4) pft_„_2j (2Cm_, + |
Gm- 2), |
|
|||||||
где величины a,-, a,-, P, и р,- являются |
t-ми коэффициентами в разложе |
|||||||||||
ниях |
соответственно |
функций |
(1 + |
лг)\ |
|
(1 |
+ л:)71-1». |
(1 + х)~х и |
||||
(1 + *)-A+l) по степеням х (| х | < |
h/R). |
|
|
|
|
|
||||||
Из соотношений (5.55) и (5.56) выводим характеристическое урав |
||||||||||||
нение |
в |
виде |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
det || aij|| = |
0; |
a,7 = f ( p, q,&, x, |
ars, G*/, n, tn) |
(5.57) |
||||||
|
|
|
|
( t , / = l , 2, . . . . 6). |
|
|
|
Уравнение (5.57) является отправным при исследовании устойчивости цилиндрически-ортотропных оболочек, нагруженных осевой силой й внешним боковым равномерным давлением. Ввиду громоздкости со отношений (5.56) аналитическое исследование уравнения (5.57) за труднительно. Поэтому ниже уравнения вада (5.57) исследуются чис ленно при осевом сжатии и внешнем боковом равномерном давлении.
Рассмотрим случай осесимметричной формы потери устойчивости цилиндрически-ортотропной оболочки при осевом сжатии. Прибли женно примем, что докритическое напряженное состояние является однородным и имеет вид (4.1). Тогда легко найти первый член разло жения критической нагрузки для тонкостенной оболочки. Действи тельно, из соотношений (5.56) находим систему рекуррентных соот
ношений для определения |
постоянных Ак и Ск (k = 2, 3, ...) |
через |
||
произвольные постоянные /40, С0, А3 и Вх: |
|
|
||
ап (^ + 1) (^ + 2) Ак+ч + аи (2k + 1) (k + |
1) Ak+\ + [ДцА2 — a22 |
|
||
— х2 (G13 — p)| Ак— 2х2 (G13 — р) Ak—\ — х" (Gl3 — р) /4*_2 — |
|
|||
— х (k 4- 1) (a134~ Gl3) C*4_i — x [2k (a134" Gl3) 4* tz13 — a^J Ck— |
||||
— x [(k — 1) (o134" GJ3) 4~ ^IS — ^23] Ck—1= |
0; |
(5.58) |
||
G13 (k + 1) (k 4- 2) Ck+2 4- (2k + 1) (k 4- 1) GI3C*+i 4- |
|
|||
4* [k2G13— x2 (a33 |
P)J Ck — x“ (д33 |
p) (Ck—24- 2Ck—i) 4~ |
|
|
-h x (k 4- 1) (fli3— G13) /4*4-1 4- x [2k (a13 4- G13) 4- |
4" G13] Ak 4- |
|||
4- x \(k 1) (tt134- G13) 4- o23“I" G13l Ak—i = |
0. |
|
123
Соотношения |
(5.55) для |
осесимметричной формы потери |
устойчивости |
||||||||||||||||
с учетом (4.1) переходят в следующие: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
£ |
[{aub + |
al2) Ak -b au (k + |
1) Ak+l — |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
- a13%(C„ + |
Cft_,)j xk|te± |
n = 0; |
|
|
|
(5.59) |
||||||||
|
|
|
У. \*G13Ak + |
G13 (k + |
1) Ck+i) xk| |
|
± |
= |
0. |
|
|
||||||||
|
|
*=° |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
л |
|
|
|
харак |
|
Из соотношений (5.58) и (5.59) получаем с точностью до е2 и х |
|||||||||||||||||||
теристическое |
уравнение |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
где |
|
|
|
|
det||a</|| = 0 |
(i,/ = |
1 , |
2, |
3, 4), |
|
|
|
(5.60) |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
«и = «и ---- g-е2 |
[а2з + G13 + |
|
|
|
|
(G13 — p)J ; |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
ai2 = axi---- ^-e2 (a13 + |
p); |
|
|
|
|
|
|||||||
«13 = |
°13---- 2 ~ e‘ (a33 |
p) — -2- '^ r |2 (o23 — a13) + |
-^-(fl13— fl23)J ; |
||||||||||||||||
|
|
«14 = |
|
2~~ |
[ ^ |
13 |
a23-----a^” ^ 13 |
^ 13^j » |
|
||||||||||
«21 — °2 2 |
|
°1 2 + |
|
(G l3 ---- P) |
------- 6~ e2,t" — ~Q~ |
~ |
^ 1 3 |
~b P)> |
|||||||||||
«22 = O12 — o31; |
|
agg = a23 — a13 + |
e2 |
|
|
|
|
1G13 (al3 — a23) — |
|||||||||||
- |
flM(Озз ~ |
|
P)J + |
|
|
(O23+ 2GI3) - |
^ |
|
= -Qa^ |
(G» ~ p)j ; |
|||||||||
|
«24 = |
^ |
1 3 - |
4 - 8 2х ] - ^ ± |
^ ( а 13 + |
р |
) - Сзз+ p \ ; |
|
|||||||||||
«3i = |
^ |
i 3 |
- x |
e2x — |
|
a3~ |
P) |
|
|
|
|
|
|
|
2 ^ 3 + |
Gt3) | ; |
|||
«32 = |
- |
-Y 4 - |
(fl23 - |
2 e 13); |
a 33 = |
- 5- |
I T |
[«33 |
- |
P + а^ а' * - а^ j ; |
|||||||||
|
|
«34 = |
G13 - |
4 |
e2 |
|
|
|
|
- |
a |
33 + |
p ] ; |
|
(5.61) |
||||
|
«41 = |
- |
н (o23 + |
G13) - |
|
e2x { |
- |
2 |
^ |
|
(fl23 - |
2a13) + |
|
||||||
|
|
|
M |
£ |
|
азз— P"+ o13 + G13I |
— |
(flt3 + |
Gia)2 |
I |
|
||||||||
|
|
|
|
|
flu |
J |
|
||||||||||||
|
|
|
|
«42 = |
— Oi,X - |
|
|
[ia (Gin — P) |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
----gin + Gia |
[ _ai3 (gia + Gia) |
|
„ |
, |
]) |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
Gis |
|
|
^ |
------------ Язз + р |
|
|
|
|
124
«И----- + 4 - е“* р П й 1± М . _ „„ + р] ; о„ = - с„.
Раскрывая определитель (5.60), (5.61), с точностью до к2 и х—- находим
р _ J _ °2а (а13 ~ |
+ Ц12 («12ДЯ3 —Ч ^ г з ) + “23 t°llQ23 - |
а12а»1 |
|
** |
|
аМ- «110.13 |
+ |
|
+ е2 |
ииазя — 0)3 |
(5.62) |
|
|
За,, |
|
Допуская, что по длине оболочки при выпучивании образуется боль шое количество волн, и рассматривая р как непрерывную функцию от х, определяем ркР по формуле
2h [ |
а п а 22а яз — |
а Тза*2 — а ^ я л + 2 а ,га13а2Я — а „< 4 , |
] v* |
(5 63) |
Рк„ = -щ- [--------------------------- |
|
------------------------------- |
J |
|
или, переходя к техническим постоянным по формулам (4.25), |
|
|||
Таким образом, |
гипотеза |
Кирхгофа — Лява является |
асимптоти- |
чески-точной, независимо от свойств материала для исследования ус тойчивости цилиндрически-ортотропной оболочки при осесимметричных деформациях. Как будет показано ниже в численных расчетах при осесимметричных деформациях, для тонкостенных оболочек (2h/R < < 0,01) значения критических нагрузок, полученные по трехмерным линеаризированным уравнениям, незначительно отличаются от соот
ветствующих |
значений, вычисленных |
на основании гипотезы Кирх |
|
гофа — Лява |
(для рассмотренных при |
численных расчетах |
диапазо |
нов изменения механических характеристик материала это |
отличие |
||
не превышает |
10%). |
|
|
§ 39. Влияние свойств материала оболочек на критические нагрузки при осевом сжатии
Исследуем влияние механических характеристик материала ци линдрических оболочек, сжатых вдоль образующих усилиями интен сивности р, на критические нагрузки в общем случае без каких-либо предположений о тонкостенности оболочки и о количестве волн вдоль
образующей.
Трансверсально-изотропная оболочка (осесимметричные деформа ции). Характеристическое уравнение в данном случае имеет вид (5.18), (5.19). Далее в соотношениях (5.19) переходим к техническим постоян ным и согласно (5.24) вводим замену:
125
Трансцендентное уравнение (5.18) с учетом соотношений (5.19), (4.25), (4.30) и (5.65) исследовалось численно на ЭВМ. При различных параметрах v, v 'f £ / £ 3, £ 3/G и 2h/R подсчитывались значения безраз мерного параметра р*, которые затем минимизировались по параметру х = mnR/l. Величина р* равна отношению верхней критической на грузки, полученной по трехмерным линеаризированным уравнениям,
|
|
Таблица 8 |
|
|
|
Таблица У |
|
|
Ах = 0.1 |
лк = с.оь |
Номер рисуй- |
v |
V' |
Е/Е, |
|
Е,/0 |
Ир, = 0,02. . . |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|||
|
..0.2-10—4 |
. .0,2.10-4 |
|
|
|
0,50 |
|
|
|
|
18,20 |
|
|
||
4 |
0,99616 |
0,99616 |
19.21 |
|
|
0,10 |
|
22,24 |
0,3 |
0,2 |
0,50 |
||||
40 |
0,96434 |
0,96428 |
|||||
23,27 |
|
|
0,80 |
||||
50 |
0,95559 |
0,95557 |
|
|
|||
26,25 |
|
|
1,00 |
||||
60 |
0,94678 |
0,94676 |
|
|
|||
80 |
0,92919 |
0,92917 |
|
|
|
|
к соответствующей величине, вычисленной с использованием гипотезы Кирхгофа — Лява. При счете шаг по х принимался равным 0,1; 0,05; 0,025; шаг по р* изменялся в пределах 0,005...0,00002. Первоначаль
ный шаг по р* выбирался для фиксирования |
перемены знака (hp- = |
|||||||||
= 0,005; 0,01; 0,02). Затем для уточнения корней шаг по р* |
уменьшал |
|||||||||
ся до 0,2 • |
КГ4. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица |
10 |
|
|
|
|
|
|
EJG |
|
|
|
|
|
R/2H |
4 |
10 |
|
20 |
|
60 . |
|
100 |
|
|
|
Р* |
к |
р • |
х |
Р* |
X |
0 • |
X |
|
х |
300 |
0,9982 |
27,0 |
0,9957 |
27,0 |
0,9916 |
27,2 |
0,9737 |
27,6 |
0,9574 |
28,0 |
250 |
0,9978 |
24,7 |
0,9949 |
24,8 |
0,9908 |
24,8 |
0,9698 |
25,6 |
0,9504 . |
25,9 |
200 |
0.9965 |
22,1 |
0,9936 |
22,2 |
0,9878 |
22,2 |
0,9628 |
22,9 |
0,9380 |
23,6 |
100 |
0,9947 |
15,6 |
0,9861 |
15,8 |
0,9746 |
16,0 |
0,9256 |
16,9 |
0,8781 |
18,2 |
70 |
0,9927 |
13,3 |
0,9818 |
13,3 |
0,9641 |
13,5 |
0,8939 |
14.7 |
0,8240 |
16,2 |
50 |
0,9893 |
11.1 |
0,9745 |
11,3 |
0,9499 |
11,6 |
0,8517 |
13,1 |
0,7548 |
15,3 |
40 |
0,9860 |
9,9 |
0,9682 |
10,1 |
0,9374 |
10,5 |
0,8151 |
12,4 |
0,6967 |
14,6 |
В табл. 8 приведены некоторые значения р* минимальных корней |
||||||||||
трансцендентного уравнения для £ / £ 3 = |
1; 2h/R = 0,005 при различ |
ных шагах по х и р*. При заданных шагах погрешность нахождения корней трансцендентного уравнения не превышает 0,01 %.
На рис. 18...27 представлены зависимости параметров р* и х от 2h/R
для механических характеристик, приведенных в табл. |
9. На графиках |
||
кривым 1, 2, ..., 9 соответствуют значения EZ!G = 4,10, 20, 30, 40, 50, |
|||
60, |
80, |
100. |
корней р* и со |
В табл. 10, 11 приведены значения минимальных |
|||
ответствующие им величины х = mnR/l для £ / £ 3 = |
0,5 и £ / £ 3 = 0,8 |
||
при |
v = |
0,3; v' = 0,2. |
|
126
P r-----
|
|
Л |
092- |
|
a |
op s___ |
0,Ш5 |
|
0 0,005ОРЮ |
ОЩО 2h/R |
Рис. 19
’ OP05OPtO 001500202h/R
Рис. 20 |
Рис. 21 |
Рис. 22
Как видно из графиков и таблиц, значения верхних критических нагрузок всегда меньше соответствующих значений, найденных на основании гипотезы Кирхгофа — Лява. Если отношение E3/G уве личивается, то длина волны выпучйвания оболочки уменьшается. Если отношение 2h /R увеличивается, то длина волны выпучивания тоже уве личивается. При больших значениях E3IGдля не очень тонких оболочек (2h/R > 0,015) критическая нагрузка,
полученная по трехмерной теории, суще ственно понижается по сравнению с со-
' 0 0,005 0,010 0,015 0,020 i
Рис. 26
ответствующим значением, вычисленным на основании гипотезы Кирх гофа — Лява. Погрешность классической теории может достигать 40%.
Цилиндрически-ортотропная оболочка (осесимметричные деформа* ции). В § 38 получен главный член (5 64) разложения критической нагрузки для тонкостенной цилиндричгской ортотропной оболочки
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица |
II |
|
|
|
|
|
£,/С |
|
|
|
|
|
Л/2Л |
« |
|
10 |
|
20 |
|
40 |
|
100 |
|
|
р * |
х |
р* |
X |
Р* |
х |
Р* |
X |
р* |
х |
300 |
0,9977 |
30,3 |
0,9946 |
30,4 |
0,9888 |
31,1 |
0,9771 |
31,3 |
0,9520 |
32,0 |
200 |
0,9966 |
24,8 |
0,9919 |
24,9 |
0,9799 |
25,3 |
0,9683 |
25,5 |
0,9212 |
26,9 |
100 |
0,9932 |
17,6 |
0,9797 |
17.7 |
0,9681 |
18,0 |
0,9367 |
18,7 |
0,8437 |
21,0 |
70 |
0,9902 |
14,7 |
0,9768 |
14,9 |
0,9543 |
15,3 |
0,9096 |
16,1 |
0,7760 |
19,6 |
62,5 |
0,9891 |
14,0 |
0,9698 |
14,2 |
0,9490 |
14,5 |
0,8989 |
15,4 |
0,7520 |
19,4 |
60 |
0,9860 |
12,5 |
0,9667 |
12,9 |
0,9362 |
13,2 |
0,8738 |
14,2 |
0,6880 |
19,2 |
40 |
0,9836 |
1U |
0,9595 |
11,5 |
0,9204 |
12,0 |
0.8425 |
13,3 |
0,6145 |
20,3 |
при осесимметричных деформациях в случае, когда докритическое напряженное состояние удовлетворяет условиям (4.1). Чтобы выяснить влияние последующих членов на значение критической нагрузки, ха рактеристическое уравнение, полученное из соотношений (5.58) и (5.59), исследовано численно. При различных параметрах E J E it £ х/Е 3, Е 3Ю13, v12, v13, v23 и 2h/R находились минимальные значения безраз мерного параметра р*, который соответствует отношению верхней кри тической нагрузки, полученной по трехмерной линеаризированной
128
теории, к критической нагрузке, заданной формулой (5.64). При счете шаг по к принимался равным 0,2; 0,1 и 0,05; шаг по р* изменялся в пределах 0,1...0,5 • 1СГ4.
Зависимость минимальных значений р* от величины E3/G13 пред ставлена на графиках (рис. 28...30) для механических характеристик материала оболочки, приведенных в табл. 12. На графиках кривым 1,2, 3, 4 соответствуют значения 2h/R = 1/150, 1/100, 1/75, 1/50.
Таким образом, для оболочек, выполненных из материала с низкой сдвиговой жесткостью, погрешности классической теории являются существенными и могут достигать десятков процентов.
|
|
|
|
|
Таблица 12 |
|
Номер рисуп- |
£,/Я, |
|
v„ |
V,j |
|
|
|
|
|
.V“ |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
28 |
0,5 |
0,5 |
0,30 |
0,25 |
0,20 |
|
29 |
0,3 |
0.6 |
|
0,32 |
0,10 |
|
|
|
0,25 |
|
||
|
30 |
|
|
0,30 |
|
|
|
|
0,5 |
|
|
||
|
|
0,8 |
0,30 |
0,20 |
0,25 |
|
28 |
(штрихо |
|
||||
вая |
линия) |
|
|
|
|
|
Цилиндрически-ортотропная оболочка (неосесимметричные дефор мации). Выясним влияние механических характеристик материала продольно сжатой цилиндрически-ортотропной оболочки при неосе симметричных деформациях. При осевом сжатии в формулах (5.7)...
...(5.9), описывающих докритическое напряженное состояние, и в со отношениях (5.55)...(5.57) следует положить q = 0. Из условия не тривиальное™. решений системы шести алгебраических уравнений (5.55) относительно постоянных А0, Alt В0, £ lt Q и Су формируется характеристический определитель (5.57). Постоянные Ak, Вк, Ck (k = == 2, 3, ...) определяются из рекуррентных соотношений (5.56).
Характеристическое уравнение (5.57) с учетом соотношений (4.25), (5.55) и (5.56) исследовалось численно на ЭВМ. Минимальные значе-
129