книги / Основы теории и расчёты рудничных транспортных установок
..pdfПоскольку длина хода желоба в положительном -направле нии равна длине его хода в отрицательном направлении, пло щади на диаграмме, ограниченные осью абсцисс и кривыми скорости желоба в положительной и отрицательной областях, должны быть между собой равны. Поэтому
пл. MNBeM — пл. eCiDe. |
(420) |
Из сопоставления выражений (419) и (420) получим
sa6c = пл. BeDB 4- пл. eCDe |
(421) |
Рис. 80. Диаграмма пути желоба и материала при наличии отрыва материала в период замедленного движения в. положи тельном направлении
Перемещению материала относительно желрба соответствует на диаграмме площадь, ограниченная линиями скоростей же лоба и материала в .их раздельном движении 50Тн = пл. BeCDB. Но так как пл. BeCDB= пл. BeDB + пл. eCDe, то, сопоставляя эти площади, получим
•^абс — ^отн — |
(422) |
т. е. абсолютное перемещение материала за одно полное качание желоба равно перемещению материала относительно желоба за это же время. Физический смысл выражения (422) заключается в том, что в конце каждого полного периода качания желоб конвейера возвращается в исходное положение.
Диаграмма пути желоба и материала применительно к рас
сматриваемому случаю |
представлена на |
рис. 80 |
(сравнить |
||
с рис. 77) |
[38]. До точки |
В (время /0) желоб и материал |
пере |
||
мещаются |
совместно. В |
точке В происходит отрыв |
материала |
||
и его раздельное движение относительно |
желоба. |
При |
этом |
материал, обгоняя желоб, движется в положительном направ лении. Начиная с точки е, желоб движется в отрицательном направлении, материал же до точки D продолжает перемещаться в положительном направлении, а начиная с точки Д движется
также в отрицательном направлении. В точке С происходит «посадка» материала на желоб и их совместное движение до точки г.
Максимальное перемещение (ход) желоба равно $ш, абсо лютное перемещение желоба за одно полное качание равно нулю. Разность абсолютных перемещений желоба в положи тельном Snon и отрицательном s0Tp направлениях на основании выражения (422)' равна полному перемещению материала на конвейере за одно полное качание.
Рис.- 81. .Диаграмма пути желоба и материала при наличии
'отрыва материала в период ускоренного и замедленного дви жения в положительном направлении
Случай, когда отрыв материала возникает также при уско ренном движении в положительном направлении (см. рис. 78), представлен диаграммой на рис. 81.
В период ускоренного движения в положительном направ лении до точки К материал и желоб движутся совместно, а на чиная с этой точки, — раздельно. После отрыва материал продолжает движение в положительном направлении с постоян ным ускорением, но отстает от желоба. В точке h скорости желоба и материала становятся равными и материал «садится» на желоб. Совместное движение продолжается до точки В, где при замедленном движении желоба в положительном направ лении происходит новый отрыв. В точке С происходит «посадка» материала, после чего наступает совместное движение до конца периода полного качания желоба (точка i). Этот случай менее благоприятен по сравнению с рассмотренным ранее (см. рис. 80), так как вследствие отставания материала от желоба в первом периоде полное перемещение материала уменьшается на ве
личину saот-
Наиболее благоприятным режимом, при котором производи тельность конвейера достигает наибольшего значения, следует
считать такой, когда в течение одного полного качания желоба перемещения материала в отрицательном направлении нет (рис. 82).
Выясним вопрос о влиянии угла наклона конвейера на про изводительность.
Рис. 82. Диаграмма пути желоба и материала при отсутствии абсолютного перемещения материала в отрицательном направ лении
Рассмотрим два случая: установку конвейера под некоторым углом р (первый вариант) и установку под углом Pi (второй вариант), причем положим, что Pi>p.
Рис, 83. К установлению влияния угла наклона конвейера на производительность
В первом варианте критические ускорения равны ]"кр и j ’p ,
определяемыми выражениями (408) и (412). Отрыв материала произойдет в точке В (рис. 83) и скорость материала в раз дельном движении будет уменьшаться по прямой ВС. «Посадка»
материала на желоб произойдет в точке С, и далее материал будет перемещаться совместно с желобом. Перемещению мате
риала за одно полное качание желоба будет соответствовать площадь ВеСВ.
Угол наклона линии ВС может быть определен по выра жению (413).
Во втором варианте критические ускорения равны:
|
Лpi = |
ё (sin Pi + |
/oc° s Pi); |
(423) |
||
|
Л Р1 = |
ё (sin |
- |
Л cos PJ). |
(424) |
|
Я |
If |
можно |
убедиться в том, |
что |
||
Сравнивая /яp и j KРь |
||||||
Действительно: |
|
\ Г„\ > П «- |
|
(«5> |
||
|
|
|
|
|
|
|
I ЛР\= ~ ё(51п р — /Ocos Р) = |
g (/„cos р — sin р); |
|||||
I ЛР1 1= - ё |
(sin Р! - /о cos pi) = |
g ( Л cos рх - |
sin P J. |
|||
Ввиду того, что Pi>p, имеем: |
|
|
|
|
||
|
cos рх < cos Р; |
|
sin р < sin рх |
|
||
и, следовательно, |
|
|
|
|
|
|
ё ( /„cos р — sin р) > |
g ( / 0cos рх — sin pi), |
что подтверждает справедливость неравенства (425).
Из диаграммы видно, что при условии (425) отрыв материала во втором варианте произойдет раньше, чем в первом, а именно в точке В\. Дальше скорость материала будет изменяться по закону линии BiCi.
Докажем, что линия В 1С1 будет наклонена к горизонтали под углом меньшим, чем угол наклона линии ВС. Для этого надо доказать, что
( 4 2 6 >
Доказать это неравенство можно аналогично тому, как было доказано неравенство (425).
Перемещение материала во втором варианте выражается
на диаграмме площадью В^ВеСхС^Вх.
Величина перемещения Si больше перемещения S, во-пер вых, потому, что линия скорости материала в раздельном движении во втором варианте имеет меньший угол наклона, чем в первом варианте, и, во-вторых, потому, нто во втором варианте отрыв материала происходит раньше, чем 'в первом
варианте (только за счет этого перемещение возрастает на величину, определяемую на диаграмме площадью B^BC[CBi).
Таким образом, увеличение угла наклона желоба вызывает повышение производительности конвейера.
Недостатком симметричных (в том числе и синусоидальной) диаграмм скорости движения желоба является резкое снижение производительности при уменьшении угла наклона желоба к го ризонтали. Производительность таких конвейеров при транс портировании по горизонтали падает до нуля.
Для доказательства последнего прежде всего обратим вни мание на то, что при транспортировании по горизонтали абсо лютные значения критических ускорений и ускорений сколь жения одинаковы во всех фазах движения желоба:
|
|
/ к р = 141 = */о; |
|
(42?) |
|
|
|
Лк = | Лк |= Sfv |
|
(428) |
|
|
При работе качающегося конвейера возможны два |
случая: |
|||
1. |
Критическое ускорение j'Kp |
превышает |
ускорение |
желоба. |
|
2. |
Ускорение желоба превышает критическое. |
|
|||
|
1- |
й с л у ч а й . Одной |
из особенностей симметричной диа |
||
граммы |
является равенство амплитудных |
значений ускорений |
выше и ниже оси абсцисс. Поэтому, если в период ускоренного движения желоба в положительном направлении критическое ускорение ] превышает ускорение желоба, *в период замед ленного. движения желоба в том же направлении абсолютное значение критического ускорения /к*р, в силу условия (427)
также будет больше ускорения желоба. Следовательно, в рас сматриваемом случае отрыв материала от желоба не произой дет ни в период ускоренного движения желоба, ни в период его замедленного движения; материал будет совершать пере мещение вместе с желобом, и производительность конвейера
будет |
равна |
нулю. |
2- |
й |
с л у ч а й представлен на рис. 84. Отрыв материала |
в период замедленного движения желоба в положительном на правлении происходит в точке В при скорости отрыва v0. «По садка» материала на желоб происходит в точке С. Перемеще нию материала в положительном 1направлении соответствует на диаграмме площадь BeCDB.
В силу симметричности диаграммы и равенства критических ускорений отрыв материала происходит также в .период уско ренного движения желоба в отрицательном направлении, а именно в точке В\ при абсолютном значении скорости отрыва,
равном |
v0. «Посадка» материала на желоб происходит в точ |
ке С' |
Перемещению материала в отрицательном направлении |
соответствует на диаграмме пл. B'e'C'D'B' Площади |
BeCDB |
и B'e'C'D'B' (равны между собой. Действительно, углы |
наклона |
линий |
ВС (а) и В 'С |
(а') равны в силу |
условия (428). |
Ветви |
кривой |
скорости ВеС |
и В'е'С' одинаковы |
(расположены |
косо |
симметрично относительно оси абсцисс). Начальные скорости v0 также равны. Поэтому площади BeCDB и B'e'C'D'B' не только равны между собой, но и одинаковы по конфигурации, распо ложены же они кососимметрично одна по отношению к другой.
Рис. 84. Диаграмма скорости материала на горизонтальном качающемся конвейере при симметричной диаграмме ско,- рости и ускорения желоба
Следовательно, перемещение материала относительно желоба в положительном направлении равно перемещению в отрица тельном направлении. В итоге суммарное перемещение мате риала за одно полное качание желоба равно Нулю и, .сле довательно, производительность конвейера также равна нулю.
При установке конвейера под углом симметрия диаграммы нарушается за счет того, что равенства (427) и (428) не соблю даются. Другой метод получения несимметричных диаграмм заключается в применении в приводах специальных механиз мов [36].
Обычно применяют приводы с несимметричными диаграм мами, которые позволяют производить отрыв материала при большой начальной скорости, а поэтому получать большую величину перемещения материала, а следовательно, д произво дительности.
§ 4. ОПРЕДЕЛЕНИЕ УСИЛИЙ НА ШТАНГЕ
На качающемся конвейере движение желобу .передается от дривода через штангу. Ниже излагается методика определения проекции на направление движения желоба усилий, действую щих на штангу.
Усилия, действующие на штангу, можно разделить на ста
тические и динамические. |
|
|
С т а т и ч е с к и е у с и л и я |
обусловлены |
следующими со |
противлениями: |
|
|
1. Сопротивления продольной составляющей веса желоба и |
||
материала при совместном движении |
|
|
Wt = ± (G + |
G0)sin р, кГ, |
(429) |
где G= qL — вес материала на конвейере, кГ\ Go — вес движущихся частей желоба, кГ
Знак минус следует принимать при движении желоба в по ложительном направлении, а знак плюс — в отрицательном.
2. Сопротивления продольной 'составляющей веса желоба при.
раздельном движении |
|
W2= ± G0sin р, кГ |
(430) |
3. Сопротивления силы трения материала о желоб при раз
дельном движении |
|
W3= ±G/!CO S P, кГ. |
(431) |
Знак плюс следует принимать, если материал движется в ту же сторону, что и желоб, но с меньшей по абсолютному зна чению скоростью, или движется в обратном направлении, и знак минус, если материал движется в ту же сторону, что и
желоб, но с большей по абсолютному значению |
скоростью [5]. |
||
4. Сопротивления трения в опорах |
|
|
|
WA= |
(G + G0) w'cos р, |
кГ |
(432) |
где до' — коэффициент |
сопротивления |
движению |
желоба. |
Так, например,при движении желоба на шариковых опорах |
|||
|
= |
|
(433) |
где k — коэффициент трения качения шариков, см\ R — радиус шариков, см.
В разные периоды движения статические усилия на штанге равны:
при совместном движении материала и желоба в положи
тельном направлении |
|
Pl = W1+ Wi, кГ; |
(434) |
159
при раздельном движении материала и желоба в положи тельном направлении
P 2 = W2+ W3 + Wit кГ\ |
(435) |
при раздельном движении материала и желоба в отрицатель ном направлении
P t = W* + Wb + Wit кГ- |
(436) |
Совместное |
I |
Раздельное движение^ * |
|
движение впо- |
|
ложительном |
|
направлении |
|
|
Рис. 85. Диаграмма статических |
сопротивлений |
|||
|
|
движению |
|
|
|
при совместном движении материала и желоба в отрица |
|||||
тельном |
направлении |
|
|
|
|
|
|
|
кГ. |
|
(437) |
Д и н а м и ч е с к и е |
у с и л и я |
равны |
по |
абсолютному зна |
|
чению |
произведению |
ускорения |
желоба |
на |
массу желоба и |
материала при их совместном движении и произведению уско рения желоба на его массу при раздельном движении.
Если скорость и ускорение имеют один знак, то сила инер ции направлена в сторону, обратную движению желоба и по
этому является величиной положительной. |
Если же |
скорость |
||
и ускорение имеют разные знаки, |
то сила |
инерции направлена |
||
в |
сторону движения желоба и |
поэтому |
является |
величиной |
отрицательной. |
|
|
|
|
|
Исходя из этого, динамические сопротивления определяются |
|||
по |
выражениям: |
|
|
|
|
при совместном движении материала и желоба |
|
||
|
Ръ = + - L (G + |
G„) -L , «Г ; |
(438) |
еg
при раздельном движении материала и желоба
P Q= ± — GQJ\ кГ, g
где j — ускорение желоба, которое берется со своим знаком.
Рис. 86. Диаграмма динамических сопротивлений движению
В этих выражениях знак плюс принимается при положи тельной скорости желоба, а знак минус — при отрицательной.
Первый период (ускоренное движение желоба в положитель ном направлении). Поскольку а > 0 в выражениях (438) и (439), бер.ем знак плюс, но так как />0, то сопротивле ние положительно.
Второй период (замедлен ное движение желоба в поло жительном направлении). По скольку о > 0, берем знак плюс, но так как /<0, то со противление отрицательно.
Третий период (ускоренное движение желоба в отрица тельном направлении). По скольку о < 0, берем знак ми нус, но так как /<0, то со противление положительно.
Рис. 87. Диаграмма суммарных со противлений движению
11 Н. С. Поляков, И. Г. Штокман |
161 |
|
Четвертый период (замедленное движение желоба в |
отри |
|||||
цательном |
направлении). |
Поскольку о < 0, берем знак |
минус, |
|||
но так как />0, то сопротивление отрицательно. |
|
|
||||
На рис. 85 приведен пример диаграммы статических сопро |
||||||
тивлений, |
на рис. 86 — динамических |
сопротивлений, |
а |
на |
||
рис. 87 — суммарных сопротивлений. |
|
|
|
|
||
§ 5. МОЩНОСТЬ ДВИГАТЕЛЯ И УДЕЛЬНЫЙ РАСХОД ЭНЕРГИИ |
|
|||||
Мощность на валу двигателя определяется по следующим |
||||||
выражениям: |
|
|
|
|
|
|
|
N |
Pv—, квт\ |
|
|
(440) |
|
|
|
102-Tj |
|
|
v |
' |
|
|
кет, |
|
|
(441) |
|
где Р — |
|
102 |
|
|
' |
’ |
мгновенное значение сопротивлений |
движению; |
|
||||
— |
к. п. д. передач |
от желоба до |
вала |
двигателя. |
|
Рис. 88. Диаграмма мощности
Если Р и v имеют одинаковые знаки, то режим работы — двигательный и следует пользоваться выражением (440). Если же знаки Р и v разные, то режим работы— тормозной, и дви гатель работает в режиме генератора. В этом случае мощность подсчитывается по выражению (441).
Диаграмма мощности приведена на рис. 88, где заштрихо ванной площади соответствует положительное значение мощ ности.
Этой же диаграммой (но в другом масштабе) изображается закон изменения крутящего момента на валу двигателя.
Средняя мощность за цикл определяется в предположении, что отрицательная мощность не рекуперируется
( tJ-u |
Hdt+ |
ij-U Ndt |
кет. |
(442) |
t=о |
<=*, |
|
|