книги / Основы теории и расчёты рудничных транспортных установок

Из выражения (224) следует

Подставляя это выражение в формулу (225), получим

— - — (е<аа — b) + Gc = О, е'*-1

откуда

Р —Gc — ^-— 7-, кГ (226)

Ь —

При вращении тормозной шайбы в направлении, соот­ ветствующем рабочему ходу установки, окружная сила на шайбе

при самопроизвольном движении груженой ветви вниз будет больше, чем при рабочем ходе.

6 И. С. Поляков, И. Г. Штокман

В точке А натяжение тормозной ленты равно полной силе торможения, а в точке В составляет

Ве '‘*

Сила торможения тормозной лентой барабана на дуге АВ

еГа'

Сила торможения от натяжения конвейерной ленты, обуслов­ ленная прижатием к барабану на дуге а7 тормозной ленты,

Сила торможения, обусловленная натяжением самой тормоз­ ной ленты в предположении линейного возрастания натяжения от точки С (где натяжение равно нулю) к точке В [где натя­ жение выражается зависимостью (234)],

Полагая f = f (например, если поверхность барабана футе­ рована резиной), после приведения подобных членов получим

Выражение (241) позволяет определить угол a'

Длина рабочего участка тормозной ленты

где D — диаметр барабана, м.

Длина свободного хода конвейерной ленты до начала тор­

k — коэффициент запаса в длине рабочего участка тормоз­ ной ленты.

Движущая сила материала, лежащего на конвейерной лен­

торможения /т и |работой сил вредных сопротивлений на кон­ вейере, пренебрегая которыми, получим

где Ттнаходится из уравнения, аналогичного уравнению (241):

Рассмотрим случай, когда после самопроизвольного отклю­ чения двигателя конвейера от сети подающее на него груз транспортное устройство продолжает работу с нормальной про­ изводительностью Q, т/ч.

При отсутствии тормоза вследствие возрастания скорости движения ленты погонная нагрузка, создаваемая материалом, непрерывно уменьшается. При этом возрастает «угол равно­ весия ленточного конвейера», определяемый по выражению (164). Процесс этот продолжается до тех пор, пока этот угол не возрастет до величины фактического угла наклона ленточного конвейера р. Скорость движения ленты к этому моменту вре­ мени достигает своей наибольшей величины umai и далее будет

84

z — передаточное число редукторов и D — диаметр прйводного барабана;

г) приведенную массу вращающихся частей редуктора, ба­ рабана и проч., которую приближенно можно принимать рав­ ной 30% приведенной массы двигателя.

Итак, полная приведенная масса ленточного конвейера мо­ жет быть определена по следующему выражению:

М = j qLr + (2qA+ <7Р + <7р) ^ +

что после введения обозначений:

с = j~; M = j - [2 дя + q? + q;) L + 1,3G D I( ^ ) ’j

приводит к формуле

Для определения скорости движения ленты vK в любой мо­

где v — начальная (номинальная) скорость движения ленты. Подставляя значения W0 из выражений (248) и (250) в

уравнение (251) и решая это уравнение относительно vK, при­ ходим к следующей формуле:

vk - v2 + 2 {AL - м/сек. (252)

Рассмотрим это выражение как функцию аргумента U

В первый момент отключения двигателя от сети Z/=L, как это следует из формулы (252), и конечная скорость равна на­ чальной vK= v. В дальнейшем, поскольку усилие W0 вначале положительно, лента движется ускоренно до тех пор, пока уси­ лие, движущее ленту W0, не станет отрицательным. Начиная с этого момента времени, скорость ленты начинает снижаться вплоть до полной остановки конвейера. Функция vK, таким об­

одного экстремального значения функции vK в интервалах ар­

Достаточным для выполнения условия (253) является ра­ венство нулю числителя этого выражения, что приводит к сле­ дующему квадратному уравнению:

Из сравнения выражений (259) и (260) видно, что частив3,; оторвавшись в точке В, снова упадет на барабан в другой

точке, так как BC<BD.

В системе координат хОу, показанной на рис. 43, уравнение траектории свободного полета частицы

y = Xtg&------

Уё Р 2tf*cos«p

Втой же системе координат уравнение круга радиуса R (барабан)

рабана.

Если обозначить расстояние от полюса р до горизонтального диаметра через h (полюсное расстояние), то из подобия тре­

g R