книги / Рудничная аэрология
..pdfрым понимается круглое отверстие в тонкой стенке сопротивле нием, равным сопротивлению шахты или выработки. Это понятие* вошло в шахтную вентиляцию из области шахтного вентиляторостроения, где для испытания вентиляторов используют тон кие металлические пластины с круглыми отверстиями.
Для определения величины А применим уравнение Бернулли к движению воздуха через круглое отверстие (рис. 53). Располо жим сечение I —I на таком расстоянии от отверстия, чтобы можно было принять их = 0, а сечение I I —I I — в наиболее узкой части потока. Пренебрегая трением и разностью высот между центрами
сечений I —I и I I —II, |
запишем уравнение Бернулли в виде |
= + |
(VI1.29) |
Очевидно, что |
|
u2 = -^r, |
(VII.30) |
где Q — расход |
воздуха через отверстие; |
А г — площадь |
поперечного сечения струи |
в наиболее узкой части.
Из курсов гидравлики известно, что отно шение площади сечения наиболее узкой части
струи А' к площади отверстия А |
|
4 — Ф |
(VII.31) |
Рис. 53. Схема экви валентного отверстия
является практически постоянным и равным для круглого отвер стия 0,65.
Подставляя выражения (VII.30) и (VII.31) в уравнение (VII.29) и решая последнее относительно А , получим
А (VII.32)
где h = рх — р2 — депрессия отверстия.
Формулу (VII.32) можно упростить, если принять ф = 0,65,
У — 1,2 кгс/м3, g = 9,81 м/с2. Тогда получим |
|
||
А =-у=£-* |
|
(VII.33) |
|
Используя соотношения (VI1.27) и (VI1.28), получим |
|
||
0,38 |
_12_ |
(VI 1.34) |
|
V R |
~ VT* |
||
|
[А] |
Из выражения |
(VII.32) нетрудно видеть, что размерность |
— м2. Если на |
шахте действует депрессия естественной |
|
тяги йе, то эквивалентное отверстие шахты будет |
||
|
А ~ - Ж = , |
|
|
VЛ’в —he |
|
где |
hB— депрессия |
вентилятора. |
|
Знак he положителен, если депрессии hBи \ имеют одинаковое |
направление, и отрицателен, если направления противоположны. При работе нескольких вентиляторов на шахте общее эквива
лентное отверстие шахты А0 рассчитывается по формуле
А0
где п —- число вентиляторов на шахте; Q£, ht — дебит и депрессия
•г-го вентилятора. |
|
что |
шахта легко проветривается, |
если |
|
Условно считается, |
4 |
||||
А > 2 м2; при 1 м2 ^ |
^ |
2 м2 |
шахта считается средней |
труд |
|
ности по проветриванию; |
при А < |
1 м2 — труднопроветрцвэемой. |
Следует, однако, иметь в виду, что А может увеличиваться не только при снижении сопротивления выработок, но и в результате увеличения утечек воздуха в шахте, что снижает эффективность вентиляции.
Величина |
|
к = 4 = = - т = |
|
Vh |
V.R |
называется |
п р о п у с к н о й с п о с о б н о с т ь ю шахты (вы |
работки). Она определяет количество воздуха, которое проходи* через данную шахту при h = 1 кгс/м2.
3 48. ХАРАКТЕРИСТИКА ШАХТЫ |
|
График соотношения |
|
h = RQ2, |
(VII.35) |
где все величины*взяты для шахты в целом, называется |
х а р а к |
т е р и с т и к о й ш а х т ы . |
|
В общем случае, когда в системе имеется турбулентное и лами нарное движение воздуха, а также некоторое постоянное сопро
тивление Н (не зависящее от Q) *, имеем |
|
h = H + R xQ + RbQ2. |
(VI1.36) |
* Например, движение воздуха через слой воды, движение газа через газгольдер большого объема, где давление практически неизменно, и т. п.
Из соотношений (VII.35) и (VII.36) следует, что характери стика системы — парабола, которая тем круче, чем больше вели
чины i?, |
и Л2 (рис. 54). |
|
h |
Рис. 54. Характеристики вентиляционных систем
О |
Q |
Понятие характеристики применимо также к отдельной выра ботке; в этом случае в выражении (VII.35) все величины относятся к выработке.
Г л а в а VIII
ШАХТНЫЕ ВЕНТИЛЯЦИОННЫЕ СЕТИ
§ 49. ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ
Совокупность связанных |
между |
собой |
горных |
выработок |
||
шахты, по которым движется воздух, |
называется в е н т и л я |
|||||
ц и о н н о й |
с е т ь ю . |
Вентиляционные сети шахт изображаются |
||||
в виде планов и схем. |
В е н т и л я ц и о н н ы м |
п л а н о м |
||||
называется |
вычерченный в |
масштабе |
план |
горных |
выработок, |
на котором стрелками указано направление движения воздуха * (рис. 55, а). Вентиляционный план необходим для контроля’ проветривания шахты, он служит источником получения данных для расчета вентиляции (длина выработок, их сечение, места уте чек и т. п.). При расчетах вентиляционный план может быть за
менен |
в е н т и л я ц и о н н о й , или а э р о д и н а м и ч е |
с к о й , |
с х е м о й , представляющей собой упрощенное внемасш- |
табное изображение вентиляционной сети, в котором взаимное* расположение элементов, соответствующих путям движения воз духа, тождественно их расположению в шахте (рис. 55, б). Обычнона схемах вентиляции изображаются только выработки, по кото рым движется воздух; для точных расчетов на них указываются также и пути утечек (штриховые линии на рис. 55, б).
Места соединения трех и более выработок называются у з л а м и с е т и (точки 3, б, б', 9, 9', 13 на рис. 55). Выработка (или цепь последовательно соединенных выработок), соединяющая
*На шахтных вентиляционных планах указываются также скорость
иколичество воздуха в выработке, ее сечение, места расположения замер ных станций и др.
два узла, называется в е т в ь ю (участки 1—2—3, 3—4—5—3,
6—7—8—9, 9—10—11—12—13, 13—14—15). Часть схемы, огра ниченная со всех сторон ветвями и не содержащая ветвей внутри
Рис. 56. Вентиляционные планы и схемы:
■а — последовательное |
соединение горных выработок; б — параллельное соединение • |
|
9 — диагональное;s; 1 — 9 — точки начала и конца выработок |
’ |
|
себя, называется |
э л е м е н т а р н ы м к о н т у р о м |
или |
я ч е й к о й (участки 6—7—8—9—8'—7f—6 и т. |
|
Для любой замкнутой вентиляционной сети справедливо соот ношение
тде~£ — число ветвей; М — число ячеек или число независимых контуров *; N — число узлов в сети.
В зависимости от взаимного расположения выработок в схеме
различают |
три основных вида соединений: п о с л е д о в а |
|
т е л ь н о е . |
П а р а л л е л ь н о е |
и д и а г о н а л ь н о е |
(рис. 56). При последовательном соединении конец предыдущей выработки соединяется с началом последующей, при параллельном соединении выработки имеют общие точки начала и конца; при диагональном соединении выработки также имеют общие точки начала и конца и, кроме того, они соединяются одной или несколь кими диагоналями. Если между диагоналями нет аэродинами ческой связи, соединение называется простым диагональным, если такая связь существует — сложным.
В вентиляционных схемах современных шахт, как правило, сочетаются основные виды соединений.
Основная задача исследования вентиляционных сетей — на хождение распределения воздуха по их ветвям; в ряде случаев требуется также определить общее сопротивление сети
§ 50. ОСНОВНЫЕ ЗАКОНЫ ДВИЖЕНИЯ ВОЗДУХА
ВШАХТНЫХ ВЕНТИЛЯЦИОННЫХ СЕТЯХ
При движении воздуха по шахтным вентиляционным сетям действуют закон сохранения массы и закон сохранения энергии. Согласно закону сохранения массы, сумма масс воздуха, под ходящих к узлу в единицу времени, должна быть равна сумме масс, уходящих от узла в единицу времени. Поскольку удельный вес воздуха в пределах узла практически не меняется, вместо масс можно оперировать расходами воздуха Q. Для приведенной на рис. 57 схемы имеем
Q l + (?2 + Q s — (?4 + (?5’
или
Qi + (?2+ (?з+ Q*+ Q&= о
(Q > 0, если воздух притекает к узлу, и Q < 0, если воздух вытекает из узла).
В общем виде
0, (VIII.2)
1= 1
где п — число ветвей, соединяющихся в узле; i — номер подходя щей к узлу ветви.
Соотношение (VIII.2) является математическим выражением п е р в о г о з а к о н а с е т е й .
* Независимыми называются контуры, различающиеся хотя бы одной ветвью.
Рассмотрим изменение энергии в каком-либо контуре, например 1—2—3—4—5—1 на рис. 58, а. Совершим полный его обход по ча совой стрелке от точки 1. Вследствие однозначности давления в лю бой точке сети общее падение давления на пути 1—2—3—4—5—1
Apj-2-a-4-5-j = 0. |
(VIII.3) |
Учитывая, что на пути 1—2—3—4 давление падает (направле ние обхода совпадает с направлением движения воздуха), а на пути 4—5—1 — возрастает (направление обхода противоположна направлению движения), имеем
Ар1-2-3-4 = АР4-5-1* |
(VIII .4) |
Рис. 57. Узел вентиляциРис. 58. Контур вентиляционной сети оиной сети
Но
Ар1-2-8—4= Apl-J + Ар2-8 + Ар3^4 = hlmmg-f- h2-3 + hS_4\
Ар4-5—i = Ар4-6+ AP8-1 — hé-ô + Üff-I»
где h — депрессия соответствующей ветви. Следовательно, согласно соотношению (VIII.4),
h i-г “Ь h г-s -f- ha-4 — hé-б “H hs-i»
Поскольку h > 0 , если направление движения воздуха в ветви совпадает с направлением обхода, и h < 0, если эти направления противоположны, имеем в общем виде
2 > , = 0, (VII 1.5)
где i — номер ветви в контуре.
Следовательно, алгебраическая сумма депрессий всех ветвей замкнутого контура, не содержащего источника энергии, равна нулю.
Соотношение (VIII.5) выражает в т о р о й з а к о н с е т е й , или закон сохранения энергии в сети, называемый также законом однозначности напоров.
Если в контуре имеется один или несколько источником энер гии (вентилятор, естественная тяга и др.) (рис. 58, 9), ^ждый
судельной энергией (депрессией) Аи, то суммарная потеря энергии
вконтуре будет равна энергии, поступающей от этих т источ ников :
пт
2 |
1 |
л* = |
2 л»/. |
(VIII.6) |
|
|
/-1 |
|
где ; — номер источника.
Первый и второй законы вентиляционных сетей тождественны первому и второму закону Кирхгофа для электрических сетей.
§ 51. АНАЛИТИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ РАСЧЕТА ВЕНТИЛЯЦИОННЫХ СЕТЕЙ
Под расчетом сети понимается определение количеств воздуха, проходящих по ее отдельным ветвям, а также общего сопротивле ния сети. Последнее представляет собой сопротивление такой выработки, депрессия и расход воздуха в которой равны депрессии, и общему расходу воздуха в сети.
Аналитические методы расчета вентиляционных сетей бази руются на использовании первого и второго законов сетей. При меняя эти законы ко всем узлам и контурам данной сети, получают систему алгебраических уравнений, решение которой позволяет определить искомые расходы в ветвях. При этом, как легко убе диться, число уравнений получается больше числа неизвестных расходов. Поэтому так называемые з а в и с и м ы е у р а в н е н и я , которые вытекают из других уравнений, при расчете от брасывают, оставляя в системе только н е з а в и с и м ы е у р а в н е н и я .
Число независимых уравнений для узлов равно N — 1, ибо уравнение для последнего узла вытекает из уравнений для всех предыдущих узлов. При расчете воздухораспределения число неизвестных расходов равно числу ветвей. Поэтому число не зависимых уравнений в общей системе также должно быть равно
числу ветвей L. Согласно соотношению (VIII.1), |
|
L = M + N - 1, |
(VIII.7) |
где М — число, независимый контурный уравнений; |
|
M = L —N + 1. |
(VIII.8) |
Поскольку в соотношении (VIII.1) М — число |
ячеек в сети |
и уравнения (VIII.1) и (VIII.7) тождественны, можно заключить, что число независимых контурных уравнений равно числу ячеек. Иными словами, контурные уравнения должны составляться для каждой ячейки.
При составлении уравнений необходимо знать направления движения воздуха в ветвях. В ветвях с вентиляторами они
заданы. Для ветвей без вентиляторов направлениями движения воздуха задаются произвольно. Если в результате решения полу чится, что данный расход имеет знак минус, это означает, что истинное его направление противоположно ранее принятому.
В ветвях сети можно выделить независимые расходы и деп рессии.
Н е з а в и с |
и м ы м и р а с х о д а м и и д е п р е с с и я м и назы |
ваются такие, |
величина которых может быть задана произвольно. |
При этом все остальные расходы в депрессии в ветвях однозначно определяются через независимые расходы и депрессии. Макси мальное число независимых расходов в ветвях
K Q= M,
р |
R |
п |
R? |
А |
$ |
р. |
Рис59- Схема |
к расчету |
£ |
______._____ \2 |
, _____ ____________ц* |
последовательного соедине- |
|||||
1 |
|
? |
а |
1 |
|
и |
ния выработок |
|
максимальное число независимых депрессий ветвей
K h = N |
- 1. |
|
|
|
Например, |
в диагональном соединении 2—7 на |
рис. 56, в |
||
KQ = М = |
2, |
Kh = N — 1 = 4 — 1 = |
3. Действительно, если |
|
известен общий расход воздуха через соединение Q0, то достаточно |
||||
задать два |
расхода в ветвях (например, |
Q1 в ветви |
2—5 и Q2 |
в ветви 5Г—5), чтобы, используя первый закон сетей, определить расход в ветви 5—7 (Q1 + Q2), в ветви 2—5' (Q0 — Q±) и в ветви 5 '—7 (Q0 — Qx — Q«). Задавшись тремя депрессиями, например h^ в ветви 2—5, h2 в ветви 5'—5 и h3 в ветви 5—7, можно, используя
второй закон сетей, определить |
депрессию ветви 2—5' А4 = |
= hx — й2 и ветви 5'—7 1пь = h2 + |
А3. |
Рассмотрим решения последовательного, параллельного и одно диагонального соединений, а затем приближенные методы решения сложных вентиляционных сетей.
Последовательное соединение выработок. Распределение воз духа. Любую точку в цепи последовательно соединенных вырабо ток можно рассматривать как узел, в котором сходятся две ветви.
Например, |
можно считать, что в точке А на |
рис. 59 |
сходятся |
ветви 1—2—А и А —3—4. Уравнение первого |
закона |
сети для |
|
узла А будет |
|
|
|
Q 1—2—А — |
Q A -8 -4 = О, |
|
|
или |
|
|
(VIII.9) |
Q 1—2 -А = |
Q A -8 -4 i |
|
|
т. е. расход воздуха, подходящего к точке А , равен расходу воз духа, уходящего отточки -А. Поскольку положение точки А в цепи выработок произвольно, из уравнения (VIII.9) следует* что р а с -
х о д в о з д у х а в |
п о с л е д о в а т е л ь н о с о е д и н е н |
н ы х в ы р а б о т к а х п о с т о я н е н : |
<? = const. (VIII.10)
Общая депрессия. Применив к потере давления в последова тельно соединенных выработках те же рассуждения, что в § 50 при выводе уравнения второго закона сети, можно написать, что общее падение давления между точками 1 и 4 равно
1-4 = Ар1-2 + Ар2-3 + Ар3-4
или
h j-4 = h j_2 + h2-3 “Ъ J13-4.
В общем виде для п последовательно соединенных выработок имеем
л„осл=2Л/. |
(viii.il) |
1-1 |
|
где i — номер выработки. |
п о с л е д о |
Иными словами, о б щ а я д е п р е с с и я |
в а т е л ь н о с о е д и н е н н ы х в ы р а б о т о к р а в н а с у м м е д е п р е с с и й в с е х в х о д я щ и х в д а н н о е с о е д и н е н и е в ы р а б о т о к .
Общее сопротивление. Выразим в выражении (VIII.И) общую депрессию соединения hn0CJ] через его общее сопротивление Дпосл
^ПОСЛ “ ^ПОСЛ^2
и депрессии выработок через их сопротивления
ht = R tQ*.
После сокращения на Q в силу его постоянства получим
п |
(VIII.12) |
•^посл = 2 Rit |
|
г=1 |
|
т. е. о б щ е е с о п р о т и в л е н и е п о с л е д о в а т е л ь н о с о е д и н е н н ы х в ы р а б о т о к р а в н о с у м м е с о п р о т и в л е н и й в с е х в х о д я щ и х в с о е д и н е н и е в ы р а б о т о к .
Используя формулу (VII.34) для эквивалентного отверстия, из выражения (VIII.12) получим для эквивалентного отверстия соединения АП0СЛ:
п
1 |
(VIII.13) |
|
Л2поел |
||
|
Параллельное соединение выработок. Распределение воздуха. Рассмотрим простое трехструйное параллельное соединение АВ
(рис. 60), в |
котором |
заданы |
сопротивления |
ветвей R ±, R 2» |
R3 |
и общее количество воздуха Q0. Число ветвей в соединении L = |
3, |
||||
число узлов |
N = 2, |
число |
ячеек М = 2. |
Согласно формуле |
(VHI.7), число независимых уравнений для нахождения расходов
в ветвях |
Q2 и Q3 должно быть равно числу ветвей, т. е. трем. |
||||||||
|
|
|
При |
этом, как отмечалось |
ранее, |
число |
|||
|
|
|
узловых |
уравнений должно |
быть N — |
||||
|
|
|
—1 = |
2 — 1 = 1, число контурных |
урав |
||||
|
|
|
нений М = 2. Запишем их. |
|
|
||||
|
|
|
Уравнение узла А (или В ), согласно |
||||||
|
|
|
соотношению (VIИ.2), |
будет |
|
|
|||
|
|
|
Qo—Qi—(?2—(?з= о* |
|
|
|
|||
|
|
|
Контурные уравнения, |
согласно фор |
|||||
|
|
|
муле (VIII. 5), будут: для контура А —1— |
||||||
|
|
|
В —2—A |
RiQl — R 2Q2 |
= |
0; |
для |
кон |
|
|
|
|
тура |
А —2 - В —3—А |
R 2Ql — R3QI = 0. |
||||
|
|
|
Таким образом, получаем общую систему |
||||||
|
|
|
уравнений: |
|
|
|
|
||
Рис. |
60. Схема |
к рас |
Qo = Qi + (?2 + @з» |
|
|
|
|
||
R iQ l = R%Ql |
|
|
(vin.14) |
||||||
чету |
простого |
парал |
|
|
|||||
лельного соединения |
*2<?2 = i?3<?3 |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
Определив значения Q2 и Q3 соответственно из второго и треть его уравнений, подставляем их в первое уравнение и решаем его
относительно |
|
||
Qi = -------7 = |
------ |
||
|
i + V l ^ |
+ V % |
|
Аналогично для |
Q2 |
||
<?* = |
|
|
|
|
ч - У т И + У Ъ |
||
Для т-й ветви |
параллельного соединения, содержащего всего |
||
п ветвей, будем иметь |
|||
Qm = |
|
(VIII.15) |
|
ИЛИ |
|
+ У € |
|
Qо |
|
||
Qm |
(VIII.16) |
||
|
Нт
2 / JU