книги / Электрические аппараты автоматического управления

где б — длина воздушного зазора между полюсами, м\ г — радиус полюса, если его сечение считать круглым, м.

После чего ЯЛб определено, так как б известна. Тогда I W = H clc+ H 68. Определив IW, число витков W — катушки, ток /,

§1.3. ОПРЕДЕЛЕНИЕ МАГНИТНЫХ ПРОВОДИМОСТЕЙ ВОЗДУШНЫХ УЧАСТКОВ МАГНИТНОЙ ЦЕПИ

Магнитной проводимостью^ воздушных участков магнитной цепи называется величина, обратная магнитному сопротивлению этого участка:

где GM— магнитная проводимость, гн\ Ям — магнитное сопротивление, 1/гн.

Определение магнитной проводимости для магнитного потока в воздухе между двумя ферромагнитными поверхностями — полюсами аналогично определению проводимости между двумя геометрически такими же поверхностями — электродами для электрического тока или потока вектора электрической индукции.

Известно, что электрическая проводимость среды при одина­ ковых формах и размерах электродов связана с электрической емкостью соотношением

е — диэлектрическая проницаемость среды, ф/м; С — электрическая емкость между электродами, ф.

Отсюда следует, что электрическая проводимость среды меж­ ду двумя электродами пропорциональна емкости и коэффициен­ том пропорциональности служит отношение удельной электриче­ ской проводимости к диэлектрической проницаемости среды.

Таким образом, если известна электрическая емкость между двумя электродами, то тем самым известна и электрическая про­ водимость среды между этими электродами. То же можно ска­ зать и о магнитной проводимости. Если известна электрическая емкость между электродами (рис. 1.9), то тем самым известна магнитная проводимость воздушного промежутка между полю­ сами такой же формы, как эти электроды (рис. 1.10):

где GM— магнитная проводимость воздушного участка магнит­ ной цепи;

ц0 — диэлектрическая проницаемость пустоты-воздуха, гн/м; 80 — диэлектрическая проницаемость пустоты-воздуха, ф/м; С — электрическая емкость между электродами, ф.

Из равенства (1.16) следует, что магнитная проницаемость воздушного участка магнитной цепи пропорциональна емкости С,

Таким образом, зная емкости между определенными формами электродов, можно определить магнитную проводимость воздуш­ ного промежутка между такими же по форме полюсами. При этом магнитные проводимости воздушных промежутков для по­ люсов (рис. 1.13) будут:

при небольших б, т. е. параллельных магнитных силовых линиях,

( 1.21)

для полюсов круглой формы с радиусом г (рис. 1.14) при б<0,4г

§1.4. РАСЧЕТ МАГНИТНЫХ ЦЕПЕЙ ПОСТОЯННОГО ТОКА С УЧЕТОМ ПОТОКОВ РАССЕЯНИЯ

2.Составляют схему замещения (рис. 1.17), определяя:

a)Rn магнитное сопротивление якоря

г) /?12 — магнитное сопротивление сердечника на участке 12

1\2

|ul*Si2

где р, — магнитная проницаемость стали участка 12, гн/м; 5 — поперечное сечение стали участка 12, м2; кг — длина участка 12, м.

Все остальные величины Ягз, Язь и т. д., а также G22' и G3зг определяются так же, как это сделано в пунктах в и г . Магнито­ движущую силу IW как сосредоточенную вводят в одном месте сосредоточенно (участок 55').

3. Решают схему замещения (рис. 1.17).

Прямая задача. Задан Фб, найти IW. Разность магнитных потенциалов между точками 11' будет равна падению магнитных потенциалов на магнитных сопротивлениях 2Яб и Яя или падению магнитного потенциала на проводимости потока рассеяния, т. е.

^мн' —Фб(2Яь~\~Яя) = 2 ФбЯь+Ня1п= Фв12

отсюда

Ф«12=Фб(2/?б+/?я) Gn',

где Фб — заданный поток в воздушном зазоре б; /?б — магнитное сопротивление зазора б, 1/гн\ Яя — магнитное сопротивление якоря, 1/гн;

Ня — напряженность поля в якоре, определяемая по кривой первоначального намагничивания, а/м\

/я — длина средней магнитной линии якоря, м. Зная GMn', определяем поток рассеяния на участке 12:

Фв12= IW G 11',

где Фв12 — поток рассеяния на участке 12;

G11' — магнитная проводимость на участке 12, гн. Определяем поток Ф12 на участке 12:

Ф12= Фб“|“Фв12-

Разность магнитных потенциалов между точками 22' анало­ гична тому, как это имело место между точками 11'