книги из ГПНТБ / Матвеев С.С. Гирокомпасы и гирогоризонткомпасы
.pdfсферы и гироскопов по углам р и ар соответственно:
* = *0 = 0; |
Р = Р0 = 0; |
гр = гр0 = 0; |
|
||
t = h^=-^-TH; |
р = р 1 |
= г р г 1 | / Л - ^ ; |
ар = гр! = гр^; |
|
|
t = t2 |
= ±TH; |
Р = р2 |
= 0; |
гр = чра = 2грг1; |
(2.8.25) |
t = ts |
= — Г н ; р = р 3 |
- ( ^ 1 + 2 г р т ) | / ^ ; |
|
||
|
4 |
|
|
гр = гр3 = арл1—2грт; |
|
|
|
|
|
|
|
t = tt = Ta; |
Р = Р4 = 0; |
гр = гр4 = - 4 г р т . |
|
||
и т. д. |
|
|
|
|
Рассмотренные колебания, как нетрудно видеть, будут продол жаться до тех пор, пока гироскопы не придут в область, определяе мую равенством
|
|
|
|
|
|
|
(2.8.26) |
|
Пользуясь |
равенствами (2.8.25), напишем выражения для углов |
|||||
гр; — грг0 и Р,- отклонения |
оси 02Y2 по координатам гр и р |
соответ |
|||||
ственно от положения, отмеченного на рис. 2.7 точкой В. |
|
||||||
|
Исходя из рис. 2.7 и равенств (2.8.14) — (2.8.24) будем иметь: |
||||||
= |
*о = 0; |
|
|
|
|
|
|
|
•h=—TH; |
трЛ0 |
= 1рт ; |
|
|
||
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( - > р г 0 - 2 г р т ) ; |
p 2 = 0; |
(2.8.27) |
= |
*з = —- TV, |
>p3—ip,0 |
= — фт ; Рз = — (ipri + 2 % ) |
|
|
||
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p 4 = o . |
|
|
|
Из рис. 2.7 и выражений (2.8.27) и (2.8.4) видно также, что ампли |
||||||
туды рассматриваемых |
колебаний убывают по закону |
арифметической |
|||||
прогрессии. Разности |
этих |
прогрессий убывания по углам тр и р за |
|||||
полпериода равны соответственно: |
|
|
|||||
|
|
i*-?| + |
l L ? |
Y4 |
|
(2.8.28) |
|
|
|
|
|
h*
120
Вычисления показывают, что в ГК типа |
«Курс», в которых |
Л* = |
||
70 гс-см и | L T ' | +1 |
| = 1 гс-см, указанные |
разности за |
полпериода |
|
приближенно равны |
0,82° (по углу г|)) и 0,12° (по углу |
В). |
Таким |
образом, получается, что трение в подшипниках вертикальных осей гироскопов и в сочленениях спарника может вызывать существенное погашение колебаний чувствительного элемента ГК типа «Курс» по данным углам. Из выражений (2.8.28),
кроме |
того, |
следует, |
что для |
увели |
||||
чения |
интенсивности |
гашения |
коле |
|||||
баний |
необходимо |
увеличивать |
мо |
|||||
менты |
трения |
L T |
и |
|
Однако |
их |
||
увеличение |
приводит к |
возрастанию |
||||||
ошибок |
в показаниях |
гирокомпаса'. |
||||||
Такие |
ошибки |
могут |
существенно |
|||||
уменьшить точность |
|
показаний |
гиро |
|||||
компаса при |
работе |
его |
на подвиж |
ном и на неподвижном относительно Земли основании.
Погашение колебаний чувствитель ного элемента вокруг оси ОХ с по мощью дополнительного успокоителя. С целью достижения высокой точ ности показаний гирокомпаса необ ходимо добиваться того, чтобы моменты трения в подшипниках вер тикальных осей гироскопов и в со членениях спарника были возможно малыми. Гашений же колебаний ЧЭ гирокомпаса по углам В и •ф можно достигнуть путем применения спе циального успокоителя.
Одновременное |
гашение |
колеба |
|
|
ний ЧЭ рассматриваемого |
гироком |
|
||
паса по углам а (по азимуту), 9 (по высоте) и В (вокруг главной оси |
ОХ) |
|||
может быть |
осуществлено |
применением, например, «кольцевого» |
||
успокоителя |
(см. |
рис. 2.6), |
либо успокоителя, изображенного |
на |
рис. 2.8. (а — вид с юга; б — вид сверху).
Последний представляет собой кольцеобразный желоб, разделен ный на четыре отсека (сосуда) непроницаемыми радиальными перего родками, расположенными под углом 90° друг к другу. Сосуды (отсеки) частично заполнены маслом и попарно соединены между собой труб ками так, как показано на рисунке, т. е. успокоитель имеет две пары сообщающихся сосудов. При этом угол между линиями, соединяю щими центры спаренных сосудов, равен 90°. Успокоитель должен быть
121
укреплен на ЧЭ гирокомпаса таким образом, чтобы указанные линии были параллельны осям ОХ и OY ЧЭ.
Нетрудно убедиться, что в описанном устройстве каждая пара сообщающихся сосудов представляет собой самостоятельный успо коитель, аналогичный изображенному на рис. 2.5. Можно показать, что дифференциальные уравнения прецессионного движения ЧЭ двухгироскопного компаса, снабженного таким гидравлическим успо коителем, как на рис. 2.8, составленные для случая работы прибора на неподвижном относительно Земли основании, при тех же допуще
ниях, что были приняты в уравнениях |
(2.2.1), имеют следующий вид: |
||
2В cos е (а + Ua) + D;Q + Су - |
L*y |
= 0; |
|
2Bcose(0 — Up+UJfr) |
+ L*z = 0; |
|
|
2В sin ее—D;p —C,Y* + |
|
|
(2.8.29) |
L*x = 0\ |
|
||
2B sin e (p + £/, - U2Q) + L n p + |
L*r |
= 0; |
|
T * = - ^ i ( P + 7*)- |
|
|
|
В уравнениях (2.8.29) приняты те же обозначения, что и в уравне ниях (2.2.1), и, кроме того:
D' |
= D + HUx-2gp4I |
, + Г Л ; |
D' |
= D~2gp4I , + /% |
(2.8.30) |
|
/ > и / - —моменты инерции площади основания сосуда 2 относительно
осей d'\X\ и 0\Yi, проходящих через центр 0[ ее тяжести и параллель ных осям OiXi и OiY\ соответственно (см. рис. 2.8); F\ и С\ —соот ветственно фактор перетекания и «максимальный маятниковый мо мент» успокоителя, действующего относительно оси ОХ ЧЭ; у* — угол между осью OY ЧЭ и линией, проходящей через точки пересе чения осей 0\Z\ и O2Z2 с поверхностями жидкости в сосудах 2 и 4.
Так как сосуды успокоителей одинаковы, то при составлении урав
нений (2.8.29) были приняты |
условия: |
|
|
/ , = / * , ; / . = /•.; |
|||
х \ |
У\ |
У\ |
х \ |
I , + |
/*, = / |
, + /* . ; С = С.. |
У, |
ffj |
хх |
Поступая далее аналогично тому, как в § 2.2 применительно к урав нениям (2.2.1), приближенно на основании уравнений (2.8.29) получим:
Hx+D'yy |
+ Cz - 0 ; |
|
у— UiX = 0; |
(2.8.31) |
|
HQ^-D'xp-Cy' |
= 0; |
|
|
|
(2.8.32) |
y*=—Fi |
(P + |
Y*)- |
В этих уравнениях использованы выражения (2.2.3), (2.2.4) и (2.2.7) при замене в них величин Dx и Dy соответственно на Dx и Dy. Кроме
того, учтено, что согласно (2.8.29) величина у*г0 |
угла у* в |
положении |
|
равновесия равна |
нулю. |
|
|
Из выражений |
(2.8.30) и (2.2.2) видно, что величина Dy, |
входящая |
|
в уравнения (2.8.31), меньше величины Dy |
в уравнениях (2.2.8). |
С этим обстоятельством необходимо считаться при определении метацентрической высоты I ЧЭ исходя из требуемого периода его собствен ных колебаний вокруг осей ОХ и OY (см. § ЗЛО). В остальном уравне ния (2.8.31) и (2.2.8) ничем не различаются.
Дифференциальные уравнения (2.8.32) применительно к ГК «Курс»,
у которого, согласно равенствам (2.8.1), (2.2.4) и (2.8.7), |
|
|
Ч Р = 4р-(4Р ),о = 2 / г * ( * - * , ) в 2 А ' * * . |
(2-8-33) |
|
могут быть написаны в виде: |
|
|
tf0ap*-D;6-(V |
= 0; |
|
# 0 р + 2/Лр* = 0; |
(2.8.34) |
|
y* = -F1($ |
+ y*). |
|
Эта система уравнений, как нетрудно убедиться, аналогична си стеме (2.2.8.) Характеристическое уравнение, соответствующее си стеме (2.8.34), может быть записано так:
W + F j t f + f f l S a . + F j P j f f l ^ O , |
(2.8.35) |
|
где |
|
|
со2 — _£ |
• о |
|
|
Dl |
|
123
Если дискриминант, равный |
|
|
|
СОн |
27_ |
J_ \2 |
1 |
|
4 |
3 |
|
|
|
||
будет отрицательным [см. (2.2.12)], то |
корни |
уравнения (2.8.35) бу |
|
дут иметь вид (2.2.13). |
|
|
|
В указанном случае решения уравнений (2.8.34) можно записать
следующим |
образом [см. (2.2.15) ]: |
|
|
||||
|
|
В = |
В1е-Ш + B2e~nt |
cos qt + B3e~nt |
sin qt; |
|
|
|
|
i|>* = B 4 e _ m ' + |
B5e-nt |
cos qt + Be e_ f " sin qt; |
(2.8.36) |
||
|
|
у = • e 7 <r m ' + Вф~п1 |
cos qt + B9e~nt |
sin qt, |
|
||
где Blt |
B2i |
; • • i |
-B9 *— постоянные интегрирования. |
|
|||
На |
основании |
критерия |
Гурвитца (см. § 2.2) колебания, отоб |
ражаемые уравнениями (2.8.36), окажутся затухающими, а величины тип будут положительными при выполнении условий:
^ > 0 , 0 < P l = - |
< 1. |
|
D: |
Применительно к уравнению (2.8.35), аналогично выражениям
(2.2.14), |
будем далее иметь: |
|
|
m + 2 n = F I ; n2-\-q2-\-2mn = со2 ; |
|
|
m ( n 2 + <72) = |
p1F1ffl2. |
При |
соответствующем подборе |
параметров успокоителя может |
быть выполнено неравенство т >> п. В этом случае первые (апериоди ческие) члены правых частей уравнений (2.8.36) затухают быстрее, чем периодические, и после того, как апериодические члены затухнут,
уравнения (2.8.36) |
примут вид: |
|
|
||
В = e~ni |
(В2 cos qt + В3 |
sin qt) = e~nlQ2 |
sin (qt + r\2); |
|
|
ip—% = e~nt |
(B6 cos qt + B„ sin qt) = e~ntQ6 sin (qt + • |
(2.8.37) |
|||
y' = e~nt |
(B8 |
cos qt+B9 |
sin 7/) = e~niQ8 |
sin (<# + r\8), |
|
где |
|
|
|
|
|
|
Q,. = K ^+B? + 1 ; [ t g r , ^ / ^ . |
|
На основании (2.8.37), аналогично тому, как это сделано в § 2.2, можно получить следующие выражения для периода затухающих
124
колебаний, фактора затухания и промежутка времени Ег, соот ветственно:
2я |
, _ Я Т р _ 1п 100 |
Нетрудно убедиться, что формулы, характеризующие колебания чувствительного элемента гирокомпаса по углам В, и у*, в рассмат риваемом нами случае аналогичны соответствующим формулам, характеризующим азимутальные его колебания. Поэтому при опреде лении параметров успокоителя С и Fx исходя из заданной интенсив ности гашения колебаний, можно пользоваться указаниями, приведен ными в § 2.2 применительно к случаю азимутальных колебаний.
§ 2.9. Определение параметров приспособлений, создающих вертикальный демпфирующий момент
Крутизна характеристики демпфирующего момента. В случае гашения колебаний гирокомпаса способом, рассмотренным в § 2.3, крутизна характеристики демпфирующего момента * может быть оп ределена либо по формулам (2.3.8) и (2.3.17) исходя из заданной для определенной широты величины промежутка времени Ег, либо по формулам (2.3.14) — (2.3.16) исходя из заданных значений фактора затухания / и периода Td затухающих колебаний. При этом величины
Ех |
или / и Td должны выбираться с учетом соображений, |
изложенных |
|
в |
§ 2.5. |
|
|
|
На основании формул (2.3.17) и (2.3.8) имеем: |
|
|
|
Q = 2 h H = 2 l n |
m H . |
(2.9.1) |
Из этого выражения видно, что при Q = |
const и Я = const интенсив |
||
ность гашения колебаний (значение величины Ех) будет |
постоянной. |
Величины же / и Td, согласно формулам (2.3.11) и (2.3.12), в этом слу чае будут зависеть от широты.
В гирокомпасах, в которых с целью уменьшения |
баллистических |
погрешностей выполняется равенство DU cos ср/Я = |
v a (см. §3.16) |
путем изменения величины Я, заданное значение интенсивности га
шения колебаний (величин Ех |
или / и Td) во всех широтах может быть |
||
обеспечено изменением QID в зависимости от ср по закону: |
|||
Q |
2 In 100£/ |
cos ср. |
,о о г>\ |
•f- = ——— |
(2.9.2) |
||
1 Под крутизной характеристики момента здесь |
понимается его отношение |
||
к величине угла 6, т. е. L d : 9 = |
Q [см. (2.3.1)] или, |
аналогично, для момента |
|
L y = DO — L y : 9 = D. |
|
|
|
125
Из формулы (2.9.1) следует, что для определения величины Q по заданному значению промежутка времени Ех необходимо знать кине тический момент Я ЧЭ гирокомпаса. Указанный момент вместе с вели чиной DT определяют исходя из условия устранения (уменьшения) погрешности первого рода (см. §3.3. и 3.16). Сначала вычисляют по формуле (2.9.1) требуемое значение коэффициента Q, а затем опреде ляют конструктивные параметры приспособления для гашения ко лебаний. Выражения для коэффициента Q через указанные параметры, естественно, будут различными в зависимости от конструктивного
оформления |
этого приспособления. Рассматриваемый |
способ гашения |
колебаний, |
как известно, был применен во многих |
гирокомпасах. |
Их можно подразделить на следующие две группы. |
|
Первая из них включает гирокомпасы, в которых величина коэффи циента Q непосредственно зависит от крутизны D (D*) характеристики момента, действующего относительно горизонтальной оси прецессии ЧЭ (ГК типов «ГУМ1», «Сперри Мк. V I I I , Мк. X, Мк. XIV» и др.).
Ко второй группе относятся гирокомпасы, в которых эта зависи мость отсутствует (ГК типов «МГК-Ь, «Сперри М—Е», «OG2» фирмы Галлилео, Гиверса и др.).
Приведем выражение для коэффициента Q через конструктивные параметры приспособлений для гашения колебаний и порядок расчета данных параметров применительно к основным типам гирокомпасов обеих указанных групп.
Определение параметров приспособления для погашения коле баний гирокомпасов при наличии зависимости коэффициента Q от крутизны D(D*). В реализованных гирокомпасах рассматриваемой первой группы демпфирующий момент создается силой тяжести, дей ствующей на гидравлический маятник. Это достигается благодаря смещению точки А соединения маятника с гирокамерой на некоторое расстояние к востоку от вертикальной оси OZ прибора, как показано на рис. 1.8 (см. § 1.3).
Уравнения движения ЧЭ таких гирокомпасов в общем случае имеют вид (1.3.19). Пренебрегая в этих уравнениях инерционными членами и подставив выражения (1.6.15), (1.4.36) и (1.6.12), предва
рительно |
положив: |
vN = vE |
= vN = vE = 0; cos а = cos 9 = 1 ; sina = a n sin0 = 9, |
для малых прецессионных колебаний в случае работы гирокомпаса на неподвижном относительно Земли основании при 6 = L y — L z = О будем иметь:
Я (a + Ut) —D*y + [HUx + N'{g)Q = 0;.
HQ—HU1a—Dtyed |
+ NyigQsd = 0; |
\ |
(2.9.3) |
y=—F(B + y), |
|
|
|
126
где, согласно выражениям (1.3.15) и (1.3.16),
D, = 2npX2lSP'g;
В гирокомпасах этой первой группы обычно имеют место соотно шения:
N'{g<ZD\ |
(2.9.4) |
ввиду чего уравнения (2.9.3) с достаточно высокой степенью точности могут быть представлены следующим образом:
Я ( а + (У2 )-Г>*7 = 0; |
|
Я0 — ЯГЛсх—D*T ed = 0; |
(2.9.5) |
Y = _ F ( 9 + T ) .
Если пренебрегать запаздыванием в перетекании жидкости из сосуда в сосуд и, следовательно, полагать у = —9 (F — со), то урав нения (2.9.5) примут вид:
Я ( а + с 7 2 ) + /)*9 = 0; |
1 |
( 2 9 б ) |
HQ—HU1a + QQ = 0, |
} |
|
где Q = D*sd.
Уравнения (2.9.6) отличаются от ранее рассмотренных (2.3.4)
только тем, что в них величина Dr |
заменена на D*. |
|
|
При этом, так как Ниг |
< D, то, согласно (2.3.3), Dr » |
D. Отсюда |
|
следует, что все формулы |
§ 2.3, |
а также (2.9.1) и (2.9.2) |
справедливы |
для гирокомпаса с гидравлическим маятником при указанных усло виях, т. е. при пренебрежении запаздыванием в перетекании жидкости
и |
DrzzD^D*. |
из сосуда |
в сосуд |
Если |
же учитывать, что жидкость перетекает |
||
с некоторым запаздыванием, то при исследовании |
свободных |
колеба |
ний гирокомпаса необходимо исходить из уравнений (2.9.5). Однако практически это запаздывание при свободных колебаниях ЧЭ рассмат риваемых гирокомпасов незначительно, поскольку фактор F пере текания жидкости в них выбирается сравнительно большим. Следо вательно, колебания, характеризуемые уравнениями (2.9.5) и (2.9.6), весьма идентичны.
Таким образом, при определении параметров приспособления для гашения колебаний гирокомпасов первой группы можно пользо ваться формулами (2.9.1), (2.9.2), (2.3.11) ( и (2.3.12).
Определение параметров приспособления для погашения колеба ний гирокомпасов при отсутствии зависимости коэффициента Q от крутизны D {D*). В ряде реализованных гирокомпасов рассматри ваемой второй группы демпфирующий момент, как известно, создается
127
силой тяжести, приложенной непосредственно к центру масс ЧЭ. Это достигается благодаря смещению центра тяжести ЧЭ на некоторое
расстояние |
от вертикальной |
оси 0Z прибора в направлении оси |
OY |
(к западу). |
Такое смещение |
может быть достигнуто, например, |
при |
креплением к камере гиромотора с ее северной и южной сторон гру зов 3 общей массой Мх на расстоянии ах от оси 0Z (см. рис. 1.9).
|
Благодаря наличию указанных грузов, помимо момента, созда |
||||
ваемого |
системой сосудов 4 и действующего относительно оси |
OY, |
|||
на |
ЧЭ |
(гирокамеру) будет действовать момент силы |
тяжести |
b\ — |
|
= |
—L d |
= |
— |
располагаться |
|
|
Вектор |
этого момента, как нетрудно видеть, будет |
в плоскости горизонта. Составляющие его по осям ОХ и 0Z при работе ГК на неподвижном относительно Земли основании будут равны соответственно (см. рис. 1.9):1
L x d = —M1ga1 |
cos ( — 0) ^ —Mxgax; |
I |
|
Ld = M1 ^a1 sin( — 0)^—MigihQ- |
J |
||
Момент L d на ротор гироскопа передаваться |
не будет, так как он |
||
воспринимается подшипниками |
осей прецессии. |
Момент же L \ через |
подшипники главной оси ОХ будет полностью передаваться на ротор гироскопа.
Из выражения (2.9.7) и рис. 1.9 видно, что момент L \ прямо про порционален углу 0 и направлен так, что в результате создаваемого им прецессионного движения главная ось ОХ ЧЭ стремится кратчайшим путем к совмещению с плоскостью горизонта. Таким образом, момент
Ld удовлетворяет требованиям, которые предъявляются к демпфирую
щему моменту (см. § 2.3). Сравнивая выражение |
(2.9.7) с выражением |
||
для L d , приведенным в замечании к (2.3.1), получим: |
|
||
Q = Mygav |
|
(2.9.8) |
|
Дифференциальные уравнения движения |
ЧЭ гирокомпаса |
дан |
|
ной группы, составленные с учетом момента |
L \ |
применительно |
к об |
щему случаю, были приведены в § 1.3. [см., |
например, уравнения |
(1.3.22) ] . Для малых прецессионных колебаний при работе гироком
паса на неподвижном относительно Земли основании и 6 = |
L y — L z = |
|||
= 0, |
исходя из (1.3.22) и (2.9.4), получим: |
|
||
|
H(a + U2)— |
D*Y = |
0; |
|
|
HB — HUja |
+ Qe = 0; |
(2.9.9) |
|
|
y = _ F ( 0 + |
y), |
) |
|
где£>* и Q определяются равенствами (1.3.15) и (2.9.8) соответственно. |
||||
1 |
На рис. 1.9 показано отрицательное значение угла Э. |
|
128
Если пренебрегать запаздыванием в перетекании жидкости из
сосуда в сосуд и, следовательно, полагать у = — 0 (F х |
с о ) , то урав |
|||||||
нения (2.9.9) |
примут |
вид: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(2.9.10) |
Поскольку |
уравнения (2.9.10) и (2.9.6) |
или (2.3.4) |
аналогичны, |
|||||
то, исходя из (2.9.10), при определении величины Q по заданной ин |
||||||||
тенсивности |
гашения |
колебаний |
можно |
пользоваться |
|
формулами |
||
(2.9.1) и (2.9.2). Величины Тй |
и / в этом случае могут быть |
вычислены |
||||||
по формулам (2.3.11) и (2.3.12), если положить в них Dr |
|
= D — D*. |
||||||
Определение |
же величин |
Мх |
и ах |
на основе вычисленного значения |
||||
коэффициента Q следует производить по формуле (2.9.8) с учетом кон |
||||||||
структивных |
соображений. |
|
|
|
|
|
||
Если не пренебрегать |
запаздыванием |
в перетекании |
жидкости, |
|||||
то при исследовании свободных колебаний |
ЧЭ гирокомпаса рассмат |
|||||||
риваемого типа необходимо исходить из уравнений (2.9.9). |
||||||||
К данной, |
второй, |
группе гирокомпасов относятся |
также и ГК |
с косвенным управлением. В них изменение величин Q и D конструк тивно может быть осуществлено сравнительно легко.1 Поэтому кроме основного (рабочего) режима гашения колебаний представляется целесообразным предусматривать также режим ускоренного приве дения ЧЭ в положение равновесия при пуске гирокомпаса. При этом для получения большей интенсивности гашения колебаний необхо
димо обеспечивать и большее значение коэффициента |
h — Q/2H |
[см. (2.3.17) и (2.3.9)]. |
|
Значения коэффициента Q для рабочего и пускового |
режимов |
могут быть определены по формулам (2.9.1) и (2.9.2) исходя из задан ных для этих режимов значений промежутков времени Ех, а величины Td и f— по формулам (2.3.11) и (2.3.12). При этом, однако, необхо димо иметь в виду следующее. Так как положение равновесия рассмат риваемого гирокомпаса зависит от величины коэффициентов Dr = D +
+ HUX ~ |
D и Q [см. (2.3. 5)], то оно будет различным для пускового |
||
и рабочего режимов. В практике использования |
гирокомпаса |
это |
|
является |
нежелательным ввиду того, что после |
переключения |
его |
с пускового режима на рабочий чувствительный элемент не будет находиться в положении равновесия.
Отмеченный недостаток можно устранить, если соответствующий «корректирующий» мотор будет создавать относительно горизонталь
ной оси прецессии |
дополнительный |
момент L% = HU sin ф. В |
этом |
1 Об учете влияния динамических |
характеристик акселерометра |
(маят |
|
ника) при определении |
параметров ЧЭ гирокомпасов с косвенным управлением |
||
см. ниже § 4.7. |
|
1 |
|
«9