книги / Пьезокомпозиты и датчики в 3 ч. Ч. 1 Статистическая механика пьезокомпозитов
.pdfАсимптотический подход. Представим квазипериодическую структуру с коэффициентом разупорядоченности h 1− p и иско-
мым тензором эффективных упругих свойств C*n как результат n
малых последовательных разупорядочиваний первоначальной идеально периодической структуры композита с известным тензором
упругих свойств C p* . Отметим, что тензор эффективных упругих
свойств C*n соответствует композиту с полем упругих свойств в произвольной ячейке
Cn (r) = Cp (rn' ) , |
(2.174) |
n
где rn' = r − a j , т.е. вероятностный закон распределения вектора
j =1
случайных смещений nj =1a j центров включений n-й структуры
из узлов идеальной периодической решетки определяется принятым распределением (например, без преобладающих ориентаций и с равномерным законом для модуля отклонений a j ) для каждого
независимого случайного слагаемого a j . Например, при n → закон распределения модуля вектора случайных смещений nj =1a j
центров включений из узлов идеальной периодической решетки будет близок к нормальному закону.
На основе формулы (2.173) получим рекуррентную последовательность (k = 1,n)
C* |
= C* |
+ h (Cs* −C* |
−1 |
) |
(2.175) |
|
k |
k −1 |
k |
k |
|
|
с учетом C*0 Cp* . Искомый тензор эффективных упругих свойств имеет вид C* = C*n . Считаем, что коэффициент разупорядоченности
hk 1− pk = (v1 − v11k ) / D11
161
для каждого k-го этапа малого разупорядочивания – величина постоянная hk = h / n . Коэффициент разупорядоченности h 1− p
рассчитывается по формуле (1.11) наложением n -й структуры на идеальную периодическую структуру. Из рекуррентной последовательности (2.175) выразим последний n-й член C*n через Cp* в виде
C*n = pnCp* + (1− pn )Cs*, |
(2.176) |
где приведенный коэффициент корреляции (периодичности) имеет вид
pn = (1− h / n)n . |
(2.177) |
Рассмотрим предельный случай n → . Тогда результирующее поле Cn (r) упругих свойств в произвольной ячейке имеет вы-
ражение (2.174), коэффициент разупорядоченности h рассчитывается с помощью (2.140) наложением n-й структуры (с нормальным законом распределения модуля вектора случайных смещений центров включений из узлов идеальной периодической решетки) на идеальную периодическую структуру. Приведенный коэффициент корреляции:
|
p* limpn |
= lim(1− h / n)n = e−h . |
(2.178) |
|||
|
|
n→ |
n→ |
|
|
|
|
Таким образом, |
искомый |
тензор |
C* limC*n эффективных |
||
|
|
|
|
|
n→ |
|
упругих свойств записываем в одном из следующих видов |
|
|||||
|
C* = p*Cp* + (1− p* )Cs* , |
p* = e−h |
(2.179) |
|||
|
C* = Cp* + h* (Cs* −Cp* ) , |
h* =1− e−h . |
(2.180) |
|||
|
Дифференциальный подход. Формулу (2.175) запишем че- |
|||||
рез |
дифференциалы |
тензора |
эффективных упругих |
свойств |
||
C* |
−C* → dC* и коэффициента разупорядоченности |
h → dh : |
||||
k +1 |
k |
|
|
|
|
|
162
dC* = dh(Cs* −C* ) или в виде дифференциального уравнения относительно искомой функции C* = C* (h)
dC* |
+ C* = Cs* |
(2.181) |
|
dh |
|||
|
|
с начальным условием C* (0) = C p* . Решение дифференциального уравнения (2.181) имеет вид
C*(h) = Cp* + (1− e−h )(Cs* − Cp*) |
(2.182) |
и совпадает с решением (2.180).
Решение для тензора эффективных упругих свойств C*
(2.179) обобщим на пьезоактивные композиты |
|
F* = p*F p* + (1− p*)Fs* , |
(2.183) |
где тензоры эффективных свойств пьезокомпозитов с квазипериодической F* , периодической F p* структур и в сингулярном приближении Fs* (2.134)
F* = {C*,λ*,μ*,e*,h*,χ*,κ*,β*,π*, *}, |
(2.184) |
||
F p* = {C p*,..., p*}, |
Fs* = {Cs*,..., s*} |
||
|
на основе обобщения подхода (2.166) – (2.182) на решение связанной стохастической краевой задачи термоэлектромагнитоупругости
(2.27).
Проведем численный расчет эффективных свойств композита PVDF/SiTiC с трансверсально-изотропной пьезоэлектрической матрицей PVDF и различными квазипериодическими структурами сферических включений из изотропного высокомодульного упругого материала SiTiC [102]:
C1111 = 445 ГПа, C1122 =111 ГПа, / 0 = 8 |
(2.185) |
163
Структура со случайным расположением сферических включений. Пусть квазипериодическая структура образована независимыми для каждой ячейки случайными отклонениями a цен-
тров сферических включений детерминированного радиуса rp от
узлов правильной кубической решетки. Все ориентации случайного вектора смещений а равновероятны и его величина a распределена
по усеченному нормальному закону на отрезке [0; ], где величина максимально допустимого смещения имеет вид
Таблица 2.1
Коэффициенты периодичности p, p* для структуры со случайным расположением сферических включений
|
v1 |
|
|
0,1 |
0,2 |
|
|
|
0,3 |
|
0,4 |
|
|
0,5 |
||||
|
p |
|
|
0,837 |
0,904 |
|
|
0,939 |
|
0,965 |
|
0,988 |
||||||
|
p* |
|
|
0,850 |
0,908 |
|
|
0,941 |
|
0,965 |
|
0,989 |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 2.2 |
||
Компоненты c* и отклонения c* |
эффективных упругих свойств |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
v |
|
|
c* |
= c* |
|
c* |
|
c* |
|
c* |
|
c* |
= c* |
c* |
|||
1 |
|
|
11 |
22 |
|
12 |
|
33 |
|
13 |
|
|
44 |
55 |
66 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
~* |
|
1,205 |
|
1,195 |
|
1,568 |
|
0,911 |
|
3,075 |
1,225 |
||||||
0,1 |
c |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c* , % |
7 (6) |
|
2 |
|
6 |
|
3 |
|
|
9 (8) |
|
14 (13) |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
~* |
|
1,458 |
|
1,433 |
|
2,259 |
|
0,807 |
|
5,564 |
1,505 |
||||||
0,2 |
c |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c* |
, % |
13 (12) |
|
5 |
|
10 |
|
9 (8) |
|
|
11 |
|
27 (26) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
~* |
|
1,778 |
|
1,732 |
|
3,117 |
|
0,685 |
|
8,620 |
1,863 |
||||||
0,3 |
c |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c* |
, % |
15 (14) |
|
5 |
|
10 |
|
15 (14) |
|
|
10 |
|
31 (30) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
164
Окончание табл. 2.2
|
~* |
2,194 |
2,118 |
4,214 |
0,541 |
12,5 |
2,337 |
|
0,4 |
c |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
||
c* , % |
12 |
4 |
8 |
19 |
7 |
25 |
||
|
||||||||
|
~* |
2,761 |
2,636 |
5,666 |
0,371 |
17,539 |
2,993 |
|
0,5 |
c |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
c* , % |
5 |
2 |
3 |
15 |
2 |
10 |
||
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(2.186) |
|
|
T |
, |
|
= r |
p |
2r |
−1 |
|
|
|
|
||
|
|
p |
|
|
где T – период или ребро кубической ячейки. Параметр |
при- |
равниваем к 3σ, где σ – среднеквадратичное отклонение в нормальном законе распределения. Результаты расчета коэффициента кор-
реляции |
|
p (1.18) |
и приведенного коэффициента корреляции p* |
|||||||||
(2.178) для рассматриваемой ячейки даны в табл. 2.2. |
Таблица 2.3 |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Компоненты эффективных пьезомеханических |
~* |
||||||||||
|
e |
|||||||||||
|
|
|
|
и диэлектрических ~* |
свойств |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
v |
|
e* |
= e* |
|
e* |
e* |
= e* |
|
* |
= * |
|
* |
1 |
|
31 |
32 |
|
33 |
15 |
24 |
|
11 |
22 |
|
33 |
0,1 |
|
0,985 |
0,985 |
0,979 |
|
0,970 |
0,989 |
|||||
0,2 |
|
0,967 |
0,968 |
0,956 |
|
0,941 |
0,977 |
|||||
0,3 |
|
0,945 |
0,946 |
0,930 |
|
0,911 |
0,965 |
|||||
0,4 |
|
0,919 |
0,920 |
0,900 |
|
0,880 |
0,951 |
|||||
0,5 |
|
0,884 |
0,887 |
0,863 |
|
0,849 |
0,935 |
Результаты расчета компонент матриц эффективных упругих, пьезоэлектрических и диэлектрических свойств пьезоэлектрика PVDF со сферическими высокомодульными упругими включениями SiTiC (2.185) представлены в табл. 2.3; отклонения e* , * ме-
нее 1 % в табл. 2.3 не приведены, где относительные компоненты
165
( n, p =1,3 ; i, j =1,6 ) для периодической структуры
|
cij* = cijp* / cij , |
enj* = enjp* / enj , |
*np = npp* / np |
(2.187) |
|
и |
соответствующие |
отклонения |
cij* = (cij* −cijp* ) / cijp*100% , |
||
enj* |
= (enj* −enjp* ) / enjp*100% , |
*np |
= ( *np − npp* ) / npp*100% для квазиперио- |
дической структуры рассчитаны через коэффициент корреляции p и через приведенный коэффициент корреляции p* (в скобках, при
различии отклонений). Для периодической структуры эффективные пьезоупругие свойства пьезокомпозита рассчитывались в обобщенном сингулярном приближении со средой сравнения
PVDF (2.137).
Структура со случайными размерами сферических включений. Рассмотрим последовательность (k =1,n) случайных квазипериодических структур в области V. Считаем, что первоначально при k = 0 структура была идеально периодическая: все включения были одного радиуса rp , их центры в узлах идеальной кубической решетки и поле упругих свойств в каждой ячейке Cp (r) , r V . При k =1 поле упругих свойств в ячейке C1 (r) = Cp (r / 1) квазипериодической структуры задано через неза-
висимую (для каждой из ячеек) случайную малую величину a1 в коэффициенте подобия 1 =1+ a1 размера (радиуса) включения
rs1 = 1rp . Считаем, что включения не выходят за пределы ячеек и
центры включений остаются в центрах ячеек. Для результирующей (k = n) n-й квазипериодической структуры поле упругих свойств в
ячейке
Cn (r) = Cp (r / n ) |
(2.188) |
выражено через случайные независимые для каждой из ячеек коэффициенты подобия
166
|
n |
(2.189) |
n |
=1+ a j |
|
|
j =1 |
|
радиуса включения rsn = n rp . Считаем, что ak |
и a j – статистиче- |
ски независимые величины для всех k j – распределены, напри-
мер, по равномерному закону и при вариациях размеров включения не выходят за границы своих ячеек. Из условия постоянства величины относительного объемного содержания сферических включе-
ний v1 в композите при вариации размеров включений следует равенство
3n =1 |
(2.190) |
так как осредненный объем включений в квазипериодической структуре должен быть равен объему включения в периодической
структуре rsn3 = rp3 .
В результате квазипериодическая структура с коэффициентом разупорядоченности h 1− p и искомым тензором эффектив-
ных упругих свойств C*n представлена как результат n малых по-
следовательных разупорядочиваний (вариаций радиусов включений) первоначальной идеально периодической структуры композита с известным тензором упругих свойств C* p . Тензор эф-
фективных упругих свойств C*n соответствует композиту с полем
упругих свойств в произвольной ячейке (2.188), вероятностный закон распределения коэффициента подобия n радиуса включения
определяется принятым распределением для каждого независимого случайного слагаемого a j в (2.189). При n → закон распределе-
ния коэффициента подобия n радиуса включения будет близок к
нормальному. Решения для тензоров эффективных пьезоупругих свойств квазипериодического композита примут вид (2.183).
167
Рис. 2.17. Функция плотности вероятности для радиуса включения в ячейке
Пусть квазипериодическая структура пьезоэлектрика PVDF со сферическими высокомодульными упругими включениями SiTiC (2.185) образована независимыми для каждой ячейки случайными вариациями радиусов включений. Коэффициенты подобия
= lim n распределены по усеченному нормальному закону (рис. |
||||||
n→ |
|
|
|
|
|
|
2.17) на отрезке [m1;m2 ] , где m2,1 = m |
3 . Математическое ожи- |
|||||
дание радиуса |
m |
rs rp |
и среднеквадратичное отклонение |
|||
рассчитывались с учетом условия (2.190) |
и равенства |
m2 = T / 2 |
||||
(или m1 = 0 |
при |
малой |
объемной |
доле |
включений |
v1 0.1) |
(табл. 2.4), ребро кубической ячейки T . Результаты расчета коэффициента корреляции p (1.18) и приведенного коэффициента кор-
реляции p* (2.178) для рассматриваемой структуры со случайным
размером включений даны в табл. 2.5.
Для рассматриваемой квазипериодической структуры относительные эффективные компоненты cij* , enj* и *np (2.187) соответ-
ствующей ей структуры с идеальной периодической системой сферических включений приведены в табл. 2.2, 2.3. Отклонения cij*
для квазипериодической структуры со случайным размером включений в табл. 2.6 рассчитаны через коэффициент корреляции p и
168
через приведенный коэффициент корреляции p* (в скобках, при различии отклонений). Значения отклонений e* , * в таблице не
приведены, так как их величина менее 1 %. В результате полученные решения (2.183) метода последовательных разупорядочиваний позволили уточнить решения, полученные ранее (2.134) методом периодических составляющих статистической механики композитов.
Таблица 2.4
Осредненный радиус включения и среднеквадратическое отклонение
v1 |
0,1 |
0,2 |
0,3 |
0,4 |
0,5 |
m / rp |
0,931 |
0,984 |
0,996 |
1,000 |
1,000 |
|
|
|
|
|
|
/ rp |
0,269 |
0,131 |
0,069 |
0,031 |
0,003 |
|
|
|
|
|
|
Таблица 2.5
Коэффициенты периодичности p , p* для структуры со случайным размером включений
v1 |
0,1 |
0,2 |
0,3 |
0,4 |
0,5 |
p |
0,665 |
0,806 |
0,881 |
0,936 |
0,982 |
p* |
0,715 |
0,824 |
0,888 |
0,938 |
0,983 |
Таблица 2.6
Отклонения c* эффективных компонент
v1 |
c11* = c22* |
c12* |
c33* |
|
c13* |
c44* = c55* |
c66* |
||
|
|
|
|
% |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
0,1 |
14 (12) |
5 |
(4) |
13 (11) |
7 |
(6) |
18 (15) |
30 (25) |
|
0,2 |
26 (23) |
9 |
(8) |
20 (18) |
17 |
(16) |
22 (20) |
55 (50) |
|
0,3 |
29 (27) |
10 |
(10) |
20 (19) |
29 |
(27) |
19 (18) |
61 (57) |
|
0,4 |
22 (21) |
|
8 |
14 (13) |
35 |
(34) |
12 |
46 (45) |
|
0,5 |
7 |
|
3 |
4 |
23 |
(22) |
4 |
15 |
169
2.7. Уточнения метода корреляционных составляющих. Пироэлектромагнитоупругие свойства пьезокомпозитов с учетом корреляционных функций случайных структур
2.7.1. Уточнение метода корреляционных периодических составляющих*
Эффективные свойства композитов зависят от вида корреляционных функций, которые учитывают статистические особенности взаимного расположения, формы и размеров элементов случайной, например, квазипериодической (см. рис. 1.11, 1.12) структуры.
На рис. 2.18 приведены графики нормированных двухточечных корреляционных функций k11( ) () (1.66) (рис. 2.18, а, б) и
k11(2)( ) () (1.93) (рис. 2.18, в, г) в трансверсальной плоскости r1r2
однонаправленного волокнистого композита с квазипериодической структурой (см. рис. 1.11) в сравнении с их аппроксимациями:
k11II ( ) () (см. рис. 2.18, а, б) (см. график () на рис. 1.10 для полидисперсной структуры на рис. 1.1, г) и k11II ( ) () (см. рис. 2.18, в, г) для различных значений величины относительного объемного содержания волокон v1 , ориентационный угол между вектором ρ (1.52) и осью r1 был принят равным 0 и с учетом обозначения (1.67) для расстояния между точками представительной области V композита радиус кругового поперечного сечения волокон r . На рис. 2.18, в, г, графики аппроксимаций
k(2) |
( ) k II |
( ) (1− p)k II |
( ) |
(2.191) |
11 |
11 |
11 |
|
|
приведены с множителем 1− p , значения коэффициента периодичности p (1.18) для рассматриваемой структуры (см. рис. 1.11) даны в табл. 1.1.
* Принимая во внимание исследования [38].
170