книги / Машинный анализ и моделирование электрических цепей

Обозначим уj ( f ) и первый и второй интегралы е фигурных скобках правой части уравнения (24)

.г,., / / / / r r” .

v*(f}“if Tl,. Mf-f.i J ôtnzt f

* J+ —p o

*Ttâ3sf *&***}•

1 F„

или я

( Г - Н )

где

Форма спектра (25) для различных значений основания помехи jf^ T F p показана на рис. 2. Можно видеть при ^ 1 заметную деформациюспектра помехи, обусловленную конеч­ ным значением Т интервала ее наблюдения. Отклонение фор­ мы-спектра ограниченной во времени помехи ВСб){ 0 ^ ^ Т ) от прямоугольной (размывание ее) вызывает снижение помехой устойчивости оптимального приемника.

Рис, 2,

Определим превышение сигнала над помехой на выходе оптимального приемника с ограниченным временем наблюдения помехи.

Согласно общей формуле (7 )

n z i Г з Ш И и Л J х 2

ол

где

Превышение (27) является функцией следующих парамет­ ров: р

р *=-}£- - степень сосредоточенности помехи;

'Л

QZ

о[ ~ относительная интенсивность сосредоточенной по-

имехи

иl ‘ Trn - основашге сосредоточенной (по спектру) помехи

длительности Т

превышений сигнала над помехой на выходе идеального прием­ ника (с неограниченно большой зоной обработки принимаемых колебаний) и на выходе оптимального приемника (с ограничен­ ной зоной обработки колебаний), где В —TFQ • f P- aW - зона,

Рис,4.

отмечены следующие закономерно­ сти:

1. Превышение сигнала над помехой на выходе оптимальiiorQ приемника существенно зависит от размера зоны обрабспу ки принимаемых колебаний; при or =• 1 (время наблюдения поме­ хи равно длительности сигнала) эта зависимость преобразует­

тимального приемника уменьшается с увеличением отношения

3. Помехоустойчивость оптимального приемника практи­

ченной помехи. Отмеченный .результат можно сформулировать иначе: при фиксированной мощности сосредоточенной помехи Рд= Gg Fg помехоустойчивость оптимальной схемы не зависит от ширины спектра помехи (оказывается инвариантной относи­ тельно р = ).

Чтобы Уценить влияние на помехоустойчивость оптималь-

ственно). Эта закономерность очевидна: с увеличением интер­ вала Т спектр ограниченной помехи становится все более со­ средоточенным, а следовательно, часть спектра сигнала, пора­ женная помехой, отнесенная к эффективной ширине F^ , - все -меньшей. Этим объясняется также инвариантность влиянии на результаты оптимальной обработки колебаний интервала наблюдения Г или ширины спектра сигнала F - FQ .

На основании предыдущего вывода, можно утверждать, что всякое ограничение зоны обработки сигналов (во времен­ ных или частотных координатах) ведет к снижению помехоус­ тойчивости приемника. В теоретическом плане идеальный при­ емник осуществляет оптимальную обработку колебаний в неог­

[приемник, обрабатывающий принимаемые колебания в границах

основанное на синтезе обеляющего фильтра. Следует добавить, что реализация оптимального приемника на базе широкополос­ ных сигналов (с большим основанием) имеет преимущество, так как обеспечивает резкое снижение уровня межсимвольных помех на выходе обеляющего фильтра.

Представляется интересным, что помехоустойчивость иде­

Это значит,, что помехоустойчивость оказывается принципиаль­ но одинаковой (при заданном р ) для узкополосных и широко­ полосных систем связи. При уsconst помехоустойчивость иде­ ального и оптимального приемника с ограниченной зоной обра­ ботки В не зависит от значения р , т.е. от .степени относи­ тельной сосредоточенности помехи. Она определяется только отношением средних мощностей белого шума и сосредоточен­ ной помехи.

Литература

1.Котельников В.А. Теория потенциальной помехоустойчиво­ сти. - М.: Госэнергоиздат, 1956. - 151 с.

2.Теплое Н.Л. Анализ оптимальных схем Приема сигналов на фоне сосредоточенных (по спектру или во времени) помех. - Электросвязь, 1968, № 12, с. 1 - 10.

3.Петрович Н.Т., Размахнин М.К. Системы са?зи с шумопо­

добными сигналами. - М.: Сов.радио, 1969, 232 с.

УДК 621.317.7

В. А. Ищенко

УСТАНОВЛЕНИЕ КОЛЕБАНИЙ В РЕЗОНАНСНОМ УСИЛИТЕЛЕ

-ь ггационарный процесс в резонансном усилителе зави­ сит or расстройки колебательного контура, его добротности, начальной фазы входного сигнала и других факторов [ 1,2} .

IP H C .I.

Это затрудняет исследование, заставляет пренебрегать влияний ем отдельных факторов. В работе рассматривается рёакция резонансного усилителя на сигналы

где H ( t ) - единичная ступенчатая функция.

Реакция .усилителя на сигнал с произвольной начальной фазой рассматривается как суперпозиция реакций усилителя на сигналы (1 ) и (2 ), взятые с соответствующими весовыми коэффициентами. Это позволяёт получить выражения, сравни­ тельно легко поддающиеся физической интерпретации, а также исследовать одновременное влияние сопротивления потерь в

L -ветви и проводимости, подключенной параллельно колеба­ тельному контуру,. что актуально для транзисторных усили­ телей.

Реакция резонансного усилителя, эквивалентная схема которого дана на рис. 1, на входные сигналы (1 ) и (2 ) мо­ жет быть найдена операционным методом и представлена в . виде

'",(t)^a(Acosù)t-tfiaincàt); u'gftJ^ae'^Acosc^U£simàet^ )

a ~ - £0-

( 6)

Выражения (4 ) описывают вынужденные и собственные колебания в резонансном усилителе при Воздействии на его вход единичного радиоскачка напряжения с синусоидальным за­ полнением, выражения (5) - радиоскачка с косинусоидальным заполнением.

Установление колебаний на частоте собственных колеба­

ния амплитуды и-фазы колебаний на выходе усилителя при воз­ действии на него напряжения (1 ), функции R '[t)v i q>n( t T - соот­ ветственно напряжения (2 ).