книги / Сопротивление материалов пластическому деформированию Инженерные расчеты процессов конечного формоизменения материалов
..pdfр . • • •• |
0 |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
|||
- |
1 |
0 |
4 |
0,4850 |
0,4694 |
0,4535 |
0,4375 |
0,4215 |
0,4051 |
Далее вычисляем для наружной поверхности значения разно стей (е0 — ег)0 и (е0 — ег)0 по формулам (10.20) и (10.7).
Находим значение коэффициента т] = г)0 по табл. 10; вычис
ляем значение |
Затем переходим к вычислению следую |
|
щей расчетной точки. Задаемся |
значением аргумента е{ = ег1 > |
|
> его, а также |
приближенными |
значениями малой по абсолют |
ной величине правой части равенства (10.19), т. е. выражения
Эти значения должны быть немного меньше первого члена равенства (10.19а), т. е. выражения
Яо = |
■§■ а<о cos (60° — Ро). |
|
При этом оказывается возможным вычислить значения -4 |
$ — |
— Ро. воспользовавшись формулой (10.19). Далее вычисляются
значения |
разностей е0 — ег и е0 — ег; по значению |
второй из |
|||
этих разностей находим значение т] = |
по табл. |
10. Интегрируя |
|||
равенство |
(10.17) в пределах от е(- = |
ei0 до е ,'= |
еа , получаем |
||
где |
= [ (■& ч) 0 + (S r 4 )i] (8м “ |
8во)> |
(10-22) |
||
®0i — 8ео = |
(8е — 8z)i — (8е — 8г)о |
|
(10.23) |
||
|
|
||||
(так как вг = const). |
|
|
|
|
|
Получив значение рл , |
по формуле (10.21) определяем значе |
ние qlt которую в первом приближении приняли как бы наугад. После этого вычисления в случае надобности повторяются или кор ректируются.
Алгоритм перехода от первой расчетной точки ко второй, от второй’к третьей и т. д. примерно тот же, как и изложенный выше алгоритм перехода от нулевой расчетной точки (наружная поверх ность) к первой расчетной точке.
В результате этих вычислений получаем значения q; Р; е0 —
— ег; е0 — гг\ рг. Параллельно этим вычислениям производится также расчет az; гJr, х = 1 — г2/г£ и
г1
/ = J о ,-jl.de'. |
(10.24) |
*1
0,010
Oi = 15,7
0,012
<Ji = 16,1
0,014
Gi — 16,5
0,016
(Т/ = 15,7
0,018
Oi = 16,1
|
0,020 |
Q |
11 S СЛ |
p « , . . . ° |
I00q |
0 |
0,0150 |
1 |
*0,0155 |
20,0159
30,0164
40,0168
50,0175
0 |
0,0126 |
1 |
0,0130 |
20,0133
30,0137
40,0141
50,0145
0 |
0,0103 |
1 |
0,0107 |
20,0110
30,0113
40,0117
50,0120
0 |
0,0080 |
1 |
0,0084 |
20,0087
30,0090
40,0093
50,0096
0 |
0,0060 |
1 |
0,0063 |
2 |
0,0066 |
' 3 |
0,0069 |
40,0072
50,0075
0 |
|
1 |
0,0045 |
2 |
0,0047 |
3 |
' 0,0050 |
40,0053
50,0056
|
Э |
100 (80- ег) |
0 |
1,5000 |
|
|
1° |
1,4850 |
2° |
1,4690 |
|
3° |
1,4527 |
|
4° |
1,4363 |
|
5° |
1,4190 |
|
5° 30' |
1,6924 |
|
6° |
18' |
1,6754 |
7° 7' |
1,6575 |
|
7° 55' |
1,6400 |
|
8° 43' |
1,6220 |
|
9° 32' |
1,6031 |
|
9° |
17' |
1,8774 |
9° 57' |
1,8590 |
|
10° 37' |
1,8410 |
|
11° |
18' |
1,8218 |
11° 59' , |
1,8025 |
|
12° 40' |
1,7830 |
|
12° 30' |
2,0580 |
|
12° 38' |
2,0390 |
|
13° |
13' |
2-,0195 |
13° 48' |
2,0005 |
|
14° 23' |
1,9805 |
|
14° 59' |
1,9600 |
|
14° |
10' |
2,2365 |
14° 41' |
2,2165 |
|
15° 1Г |
2,1980 |
|
15° 42' |
2,1775 |
|
16° |
13' |
2,1580 |
16° 45' |
2,1365 |
|
16° |
18' |
2,393Q |
16° 45' |
2,3740 |
|
17° |
13' . |
2,3530 |
17° 41' |
2,3315 |
|
18° 9' |
2,3110 |
100(е0 - гг) |
Рп |
'8 (гн/') |
X |
|
*г. |
/ |
|
кгс/мм2 |
|
|
кгс/мм2 |
|
|
1,500 |
0 |
0 |
0 |
|
0 |
0 |
__ |
0 |
0 |
0 |
|
0,32 |
0 |
_ |
0 |
0 |
0 |
0,63 |
0 |
|
__ |
0 |
0 |
0 |
|
0,95 |
0 |
_ |
0 |
0 |
0 |
|
1,27 |
0 |
1,570 |
0 |
0 |
0 |
|
1,58 |
0 |
1,891 |
1,853 |
0,0494 |
0,2035 |
—0,07 |
—0,006 |
|
__ |
1,833 |
0,0485 |
0,2002 |
+ 0 ,2 1 |
+ 0,054 |
|
1,815 |
0,0474 |
0,1965 |
+ 0 ,4 9 |
+ 0,112 |
||
_ |
1,803 |
0,0469 |
0,1942 |
+ 0 ,7 6 |
— |
|
_ |
1,788 |
0,0462 |
0,1916 |
+ |
1,03 |
— |
1,948 |
1,772 |
0,0455 |
0,1890 |
+ |
1,31 |
|
2,270 |
3,393 |
0,0879 |
0,3329 |
—0,32 |
—0,031 |
|
_. |
3,361 |
0,0865 |
0,3286 |
■ —0,06 |
+0,064 |
|
__ |
3,342 |
0,0852 |
0,3245 |
+ 0 ,1 7 |
+0,154 |
|
_ |
3,316 |
0,0841 |
0,3212 |
+ 0 ,4 2 |
— |
|
— |
3,290 |
0,0830 |
0,3177 |
+ 0 ,6 7 |
— |
|
2,315 |
3,269 |
0,0820 |
0,3145 |
+ 0,91 |
|
|
2,636 |
4,720 |
0,1197 |
0,4238 |
—0,58 |
—0,071 |
|
— |
4,684 |
0,1180 |
0,4192 |
—0,34 |
+ 0,047 |
|
__ |
4,654 |
0,1164 |
0,4150 |
—0,10 |
+ 0,157 |
|
— |
4,629 |
0,1152 |
0,4124 |
+ 0 ,1 4 |
— |
|
— |
4,598 |
0,1139 |
0,4084 |
+ 0 ,3 8 |
— |
|
2,677 |
4,570 |
0,1126 |
0,4046 |
+ 0 ,6 2 |
|
|
3,00 |
5,898 |
0,1469 |
0,4916 |
— 1,04 |
—0,125 |
|
— |
5,855 |
0,1450 |
0,4871 |
—0,82 |
+ 0,0 0 8 |
|
— |
5,832 |
0,1435 |
0,4836 |
—0,64 |
+ 0,1 3 4 |
|
— |
5,797 |
0,1420 |
0,4800 |
—0,42 |
— |
|
— |
5,769 |
0,1407 |
0,4769 |
—0,22 |
— |
|
3,04 |
5,735 |
0,1392 |
0,4732 |
—0,01 |
|
|
3,37 |
6,919 |
0,1688 |
0,5404 |
— 1,22 |
—0,045 |
|
|
6,893 |
0,1671 |
0,5368 |
— 1,04 |
+ 0 ,0 9 0 |
|
/ |
6,855 |
0,1635 |
0,5333 |
. - 0 ,8 4 |
|
|
3,39 |
6,815 |
0,1641 |
0,5303 |
—0,64 |
|
|
6,787 |
0,1625 |
0,5269 |
—0,46 |
|
При вычислении аг пользуемся формулой |
|
|
a<slnP “ |
A- |
(10.25) |
Эту формулу мы получаем, исключая |
<т0 из |
равенств (10.4) и |
(10.5) и замечая, что ог = —р. |
|
|
Для вычислениназначений отношения rjr пользуемся форму лой
|*(-Н-Ч'г).-,+°.8б«б
где (гн/г)к; (рг)к; (ст0 — <т,)к — значения величин гJr, |
рг и (<т0 — |
— аг) для к-й расчетной точки; (rjr)^; (р,)к_х; К |
— °>)K- I — |
значения тех же величин, для предшествующей расчетной точки. Формула (10.26) получается в результате интегрирования уравне ния
(10.27)
в пределах от (к — 1)-й до к-й расчетной точки. .
Совершенно очевидно, что к виду (10.27) можно привести урав нения (10.9).
Значения разности напряжений сг0 — аг вычисляются для всех расчетных точек по формуле (10.5). Вычисление интеграла /
производится графически |
путем построения кривых |
аг —*х |
и планиметрирования или счета клеток. |
|
|
Для случая Рг — 0, значение интеграла / при е* = в/в должно |
||
быть равно нулю. |
|
|
По табл. 11 можно определить для ряда значений егв |
(т. е. |
|
интенсивности деформации |
на внутренней поверхности) то значе |
ние р0 (см. раздел первый, гл. 2, п. 13), при котором / обра щается в нуль. Так, при eiB = 0,012
При е{в = 0,014
При 8{в = 0,016
Ро = 0Э36\
|
^ - |
6% - д а т ш 5 “ |
“ ш |
- 56' ’ Р .= 0 '5 6 '. |
|
|||
При |
В(в = |
0,020 |
|
|
|
|
|
|
|
ь - ^ - И о - з я т е т Б |
- Ю |
ш |
- 20'- ^ |
= ‘°20'- |
|
||
Интерполируя по |}0, получаем табл. |
12. |
|
|
|||||
|
Таблица 12. Сводные результаты вычисления для случая |
|
||||||
|
|
|
8(*н~ б»01, Pz ~ 0 |
|
|
|
||
|
|
X |
X |
|
|
|
|
в |
|
|
“"N |
s |
|
|
|
ф |
|
|
|
м |
|
|
|
со |
||
|
|
со |
со |
S |
|
|
|
1 |
8«в |
Рн |
1 |
1 |
о |
|
|
в| 0Q |
со |
Ф |
ф |
и |
|
|
ф |
|||
|
|
со |
со |
X |
|
|
* к |
со |
|
|
8 |
о |
С |
|
ъа |
60 |
о |
|
|
о |
с*. |
|
о |
|||
0,012 |
0° 6' |
1,4985 |
1,6907 |
1,851 |
0,0493 |
0,0501 |
0,1922 |
|
0,014 |
0° 20' |
1,4950 |
1,8713 |
3,382 |
0,0874 |
0,0892 |
0,3763 |
|
0,016 |
0° 36' |
1,4910 |
2,0466 |
4,698 |
0,1186 |
0,1210 |
0,5556 |
|
0,018 |
0° 56' |
1,4860 |
2,2179 |
5,858 |
0,1451 |
0,1483 |
0,7319 |
|
0,020 |
1° 20' |
1,4797 |
2,3867 |
6,910 |
0,1682 |
0,1721 |
0,9070 |
При вычислении значений lg {RJRJ принималось
( R M — lg (гJrв) -j- 0,4343 (e0B — е0н).
Найдя по значению логарифма lg {RJRJ =\g(DjDB) отношение наружного диаметра к внутреннему DjDB, получаем функцио нальную зависимость от этого отношения того давления ргВ, кото рое доводит интенсивность деформации наружного слоя до значе ния eiH — 0,01 (1%) при условии отсутствия осевой растягивающей стенки цилиндра силы {Рг — 0):
DH/DB |
0 |
1,122 |
1,228 |
1,321 |
1,407 |
1,484 |
ргъ, кгс/см2 |
0 |
185 |
338 |
470 |
586 |
691 |
Эта зависимсть приведена на рис. 38 (кривая /). Для сравнения на той же диаграмме приведена кривая {III, IV) упругого сопро тивления латунных цилиндров внутреннему давлению при Рг = = 0, т. е. зависимость от отношения DJDBтого давления, которое доводит до предела текучести интенсивность напряженного со стояния внутреннего поверхностного слоя стенок цилиндра. Ко ординаты точек построения этой кривой вычислялись по форму лам:
Рг = стт |
(dH/dB)a 1 , |
DH/DB= - | - ( l + i ± J i / > , ) . (10.28) |
|
К"1~|- 3 (dH/dB)4 |
|||
|
£ |
Результаты вычисления |
по |
этим формулам |
для |
латуни |
при |
||||||||
= 11 600 |
кгс/мма, pi = |
1/3 |
и |
|
от = 13,7 |
кгс/мм2 |
приведены |
|||||||
в |
табл. 13. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
При рассмотрении этой таблицы убеждаемся в том, что разли |
|||||||||||||
чие между отношением d J d B наружного диаметра |
к |
внутреннему |
||||||||||||
цилиндра в |
его напряженном |
(деформированном) состоянии и |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
отношением DJDBэтих |
диа |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
метров в исходном состоянии |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
цилиндра, действительно при |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
упругой деформации практи |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
чески пренебрежимо |
мало. |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
Из рис. 38 следует, что |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
давление |
в латунной трубке, |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
значительно превышающее ее |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
упругое прочное |
сопротивле |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
ние, вызывает |
только |
незна |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
чительную |
пластическую де |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
формацию |
раздутия, |
и |
это |
||||
|
|
|
|
|
|
|
относится не только к толсто |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
стенным трубкам, но и к ла |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
тунным трубкам относительно |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
тонкостенным. Следует отме |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
тить, что латунь в этом отно |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
шении |
имеет |
большие |
пре |
||||
|
|
|
|
|
|
|
имущества |
по |
сравнению с |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
большей |
частью |
других |
ме |
||||
|
|
|
|
|
|
|
таллов и сплавов, применяе |
|||||||
|
|
|
|
|
|
г |
мых |
в |
технике |
(у |
латуни |
|||
|
|
|
|
|
|
большое значение отношения |
||||||||
Рис. 38. Диаграмма зависимости внутрен |
|
оу/от, большое значение е,у). |
||||||||||||
|
При менее благоприятной |
|||||||||||||
него давления |
ргв от |
отношения DJD |
в |
комбинации механических ха |
||||||||||
|
для латунных |
цилиндров |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
рактеристик материала отно |
|||||||
сительно тонкостенная трубка может разрушиться |
при давлении, |
незначительно превышающем ее предельно упругое сопро тивление.
Показанная выше на конкретном примере латунных трубок методика расчета внутреннего давления в полых цилиндрах, вы-
Таблица 13. Результаты |
вычислений |
по формуле (10.28) при Рг = 0 |
||||
V<*B |
рп кгс/см* |
°н/Ов |
| |
V 4 . |
рп кгс/см* |
°й/°в |
1,00 |
0 |
1,00000 |
|
1,20 |
224 |
1,20031 |
1,05 |
65 |
1,05008 |
|
1,30 |
305 |
1,30046 |
1,10 |
124 |
1,10016 |
|
1,40 |
372 |
1,40060 |
1,15 |
177 |
1,15023 |
|
1,50 |
426 |
1,50073 |
зывающего заданную степень пластической деформации наруж ного поверхностного слоя его стенок, является в достаточной мере общей и практически точной. Она не связана с какими-либо сущест венными затруднениями математического характера.
Глава 11. РАСЧЕТ УСИЛИЯ
ДЕФОРМИРОВАНИЯ ВЫДАВЛИВАНИЕМ
6. Формообразование выдавливанием полых тонкостенных деталей прямоугольного поперечного сечения
В приборостроении используют большое число полых тонко стенных деталей прямоугольного поперечного сечения. Часто эти детали изготавливают холодным обратным выдавливанием. Такой способ оказывается наиболее экономичным. При разра ботке технологии очень важно вычислить с наименьшей погреш ностью усилие деформирования на операции выдавливания, так как этот технологический пара метр в большинстве случаев яв ляется лимитирующим. Особен но это относится к материалам заготовок с высоким сопротивле нием деформированию, когда по требное усилие может превы сить допустимую нагрузку на инструмент.
На практике применяют пу ансоны преимущественно двух
форм (рис. 39): с плоским торцом (а) и со скосом под 4 6Кпо всему периметру торца (б). Скос облегчает условия течения материала заготовки в стенку, 4 0Кпринимают равным от 1 до 10°.
Изменение площади поперечного сечения заготовки состав ляет от 80 до 95%, при этом толщина стенки мала по сравнению с поперечными размерами изготавливаемой детали, в силу чего деталь можно считать тонкостенной. В конечный момент дефор мирования толщина дна полуфабриката равна толщине стенки или меньше ее. При таких значениях толщина дна существенно влияет на усилие деформирования: с уменьшением толщины дна усилие резко возрастает. Поэтому представляет большой практи ческий интерес решение задачи определения усилия деформирова ния на последнем этапе выдавливания, когда толщина дна мала и весь объем металла, находящегося между торцом пуансона и дном матрицы, охвачен пластической деформацией.
Рассмотрим решение, предложенное Д. П. Кузнецовым. Рас четная схема показана на рис. 40.
Начало координат помещено в плоскости, перпендикулярной направлению действия усилия Р и расположенной посредине толщины дна полуфабриката, ось х направлена по нормали к кон туру торца пуансона.
Принимаем следующие упрощающие допущения: в зонах / и II пластическая деформация в направлении нормали к плоскости
х
Вид А
Рис. 40. Расчетная схема деформи рования пуансоном с плоским тор цом
хоу мала и ею можно пренебречь, т. е. считаем деформацию плос кой; интенсивность напряжений а>( во всем объеме зон I и II по стоянна (но ее значение может быть переменным во времени); напряжение ау на контуре торца пуансона имеет одинаковое значение по всему контуру.
Допущение о постоянстве по объему зон / и / / значения at одинаково приемлемо как для горячей, так и для холодной деформации. При холодной деформации разница в значении at не может быть существенной, несмотря на возможную значительную неравномерность деформации в указанных зонах, потому что при большой деформации интенсивность упрочнения почти всех ме таллов мала.
Введем |
обозначения: 2а, 2b, F = 4ab — поперечные размеры |
и площадь |
рабочего торца пуансона; I — высота пояска пуан |
сона, по которой происходит контакт с заготовкой; S, h — тол щина стенки и значение толщины дна полуфабриката; Н — вы сота заготовки до деформации; тк, Тк — контактные касатель ные напряжения соответственно на наружной и внутренней плоскостях дна и на боковых поверхностях полуфабриката.
Чтобы определить усилие деформирования, достаточно знать значения напряжений на поверхности контакта заготовки с пуан соном. Выражение для расчета нормального напряжения сгу на торце пуансона найдем путем решения уравнений равновесия элемента, выделенного в зоне I, совместно с условием пластично сти. В принятой прямоугольной системе координат уравнения равновесия имеют вид:
дрх _ |
дгху |
( 11. 1) |
д х |
д у |
|
дру |
дхху |
( 11. 2) |
д у |
д х |
|
где для удобства (поскольку ах и ау сжимающие) использованы обозначения: рх = —ох\ ру = —оу.
К уравнениям равновесия присоединяем энергетическое условие пластичности для плоской деформации в принятой си стеме координат и с учетом того, что по оси у происходит уко рочение, а по оси х — удлинение, напишем
Ру — Рх = |
Or |
Ят2 |
(11.3) |
&'ХУ' |
|||
|
V2, У |
|
|
Для сокращения письма |
в дальнейшем "у хху индекс |
писать |
не будем.
Решение уравнений (11.1)—(11.3) зависит от того, каким будет принят характер изменения касательных напряжений. В решае мой задаче всегда b > h, поэтому можно допустить, что касатель ные напряжения не зависят от координаты х, а от координаты у
зависят линейно, изменяясь от т = |
0 при у = 0 до т = |
± т к на |
|
контактных плоскостях: |
|
|
|
т = |
± (2тJh) у, |
(11.4) |
|
— = ч- iïü. |
(11.5) |
||
ду |
~ |
h |
|
В выражениях (11.4) и (11.5) в рассматриваемом случае со гласно условию назначения знака касательных напряжений не обходимо принять знак минус. Однако при составлении уравнений равновесия нормальные напряжения, имеющие знак минус, пе реведены в положительные введением дополнительных обозначе ний; положительными считали и касательные напряжения, кото рые на самом деле должны быть взяты со знаком минус. Поэтому для удобства в процессе решения и при расчете по окончательным формулам у т (тк) сохраним знак плюс. Так как т не зависит от х,
то |
= |
0 и, как следует из уравнений (11.2) и (11.3), ру не зави |
|
сит от у, |
а разность ру — рх не зависит от х (но зависит |
от у). |
|
Подставив правую часть выражения (11.5) в уравнение (11.1), |
|||
получим |
откуда после интегрирования: |
|
|
|
|
Рх — 2xKx/h 4- Фх (у)- |
(11.6) |
Из |
уравнения (11.2) вытекает следующее выражение для ру. |
||
|
|
Ру = Ъ(х). |
(11.7) |
Вид произвольных функций фх (у) и ф2 (х) находим из условия пластичности (11.3), которому должны удовлетворять тождественно уравнения (11.6) и (11.7). С учетом (11.6) и (11.7) уравнение (11.3) получает следующий вид:
фг (*) - п г х — ф1 ДО = |
— Зт2- • • |
0 18) |
Отнеся (11.8) к сечению х = 0, имеем
ф! ДО — | / of — Зт2 -(- Ci,
где Сх — постоянная величина, равная ру при х = 0 (т. е. на кон туре торца пуансона), которое обозначим рт. Таким образом,
Ф1 ДО = ~ р = - К о ? - ЗтЧ Рук- |
(П.9) |
||
Используя уравнение (11.9), из (11.6) имеем |
|
|
|
Рх-Рук + ^ г Х - ^ |
Ÿ ^ - |
Зт2. |
(11.10) |
Выражение для ру находим из |
условия |
пластичности |
(11.3) |
с учетом (11.10) |
|
|
|
Ру ~ Рук + 2xKx/h. |
|
(11.11) |
рт определим из условия непрерывности функции, характеризую щей изменение рх по координате х, на границе между I к II зо нами. Для этого найдем из условия пластичности значения рх вблизи точки D (см. рис. 40) в / и II зонах и приравняем их.
Из уравнения (11.3) для |
зоны |
I вблизи точки D (х = |
0, у = |
= HI2) имеем: |
|
|
|
Рхк = Рук |
y j |
У Gi — Зтк, |
(11.12) |
где р^к — значение рх в зоне I вблизи точки D.
230