книги / Сдвижение горных пород и защита подрабатываемых сооружений
..pdf^rmQi
lduj/dy)dy
Рис. 45. |
|
|
|
|
|
Схема к выводу структурной функции В (ъ) |
/ |
||||
с помощью |
коэффициента |
пропорциональ |
|||
ности |
/>• из |
условия постоянства |
объемов |
(dux /dx)dx |
|
(равенства |
площадей А г |
и Л 2), |
а также |
|
|
схема |
влияния элементарной выработки, профиль элементарной мульды оседания и гори |
||||
зонтальных сдвижений: |
элементарная мульда оседания; з — очистная выработк ; 4 — элемент объема |
||||
1 — земная поверхность; 2 |
|||||
очистной выработки |
|
|
|
||
Рис. |
46. |
|
|
|
|
К выводу уравнения непрерывности из деформаций элементарного объема очистной выра ботки и определению векторов бесконечно малого перемещения точки массива горных по род Р на расчетном горизонте z = h:
1 — расчетный горизонт; 2 — элемент объема очистной выработки
равной половине глубины разработки ((0,56#), если в формулы площадей
и А 2 подставить у*П1ах = 0,4аМ, иг = 0,5аМ и QR = # c tg 55°. Из условия постоянства объема следует, что величина В (z) должна возрастать не по ли нейному закону, а в соответствии с показательной функцией от z [40], при нимая на земной поверхности (z = Н) максимальное значение
|
в(Н ) = ~ J L — |
и Ф(Я) = _ ^ |
|
|
|
( 68) |
|
|
V 2л tg у |
К |
4л и |
|
|
|
|
по |
Г о р и з о н т а л ь н ы е |
с д в и ж е н и я точек массива |
горных |
пород |
|||
стохастической теории выводятся косвенным путем из у р а в н е н и я |
|||||||
н е п р е р ы в н о с т и , |
согласно которому |
объем |
породной |
частицы |
V = |
||
= |
dx dydz, имеющей форму |
прямоугольного |
параллелепипеда, |
в результате |
|||
деформации возрастает |
на величину dV (рис. |
46), |
если эта частица в верти |
кальном направлении увеличится (уменьшится) на (dw/dz) dz, а в горизонталь
ном направлении, |
наоборот, |
уменьшится |
(увеличится) |
на |
и соответ |
ственно на |
ей/. Если, |
например, |
оседание w в |
области вертикального |
растяжения породной частицы возрастет в направлении книзу на (dw/dz) на единицу длины, то высота параллелепипеда dz увеличится на
Следовательно, объем частицы изменится на dxdy |
— произведение пло |
||||
щади основания |
параллелепипеда на изменение его высоты, или, поскольку |
||||
clx dy dz = |
F, на величину V (dw/dz). Поэтому для изменения размеров частицы |
||||
по всем трем |
осям координат получаем уравнение |
непрерывности |
|||
v e ^ + v ^ |
+ v ^ = dv |
(69> |
|||
Для несжимаемого породного массива (dV = 0) это уравнение поело |
|||||
сокращения на V приобретает вид |
|
||||
дих . |
диу . |
dw _ 0 |
(70) |
||
дх |
ду |
"F |
dz |
||
|
Это означает, что при увеличении или уменьшении размера породных частиц по вертикали неизбежно уменьшаются или увеличиваются их размеры по горизонтали, т. е. изменение величины оседания сопровождается изменением горизонтальных сдвижений, и наоборот.
В полярных координатах уравнение непрерывности имеет вид
1 |
д |
/ |
ч . |
dw |
п |
(71> |
-------- (и* |
г) -\—— |
= 0, |
||||
г |
Or |
v |
7 1 |
dz |
|
|
откуда радиальное перемещение и = / (г) точки Р масспва горных пород на горизонте z может быть определено относительно начала координат или относительно вынутого элементарного объема, если для величины dwldz воспользоваться основным стохастическим уравнением (65) и выполнить интегрирование [36]:
u(r) = - f i ( z ) i £ £ i . |
(72> |
Бесконечно малое перемещение и точки массива горных пород над эле ментом очистной выработки будет поэтому пропорционально бесконечно ма лому наклону. Значение dwldr может быть получено дифференцированием уравнения элементарной мульды (66) по г, так что ф у н к ц и я э л е м е н т а р н ы х с д в и ж е н и й для горизонта z = h будет иметь вид
u (r ) = аМВ8лф2 (Л)(Л) гехр |
( |
4 Ф (« )• |
(73) |
|
3.3.5.
Массив горных пород как среда, состоящая из конечных элементов
В основе нового «метода конечных элементов» лежит представление о сплош ной или дискретной упругой среде, состоящей из множества элементов, соеди няющихся друг с другом только в узловых точках, в которых и происходит взаимодействие элементов через возникающие в них напряжения и перемеще ния, так что от отдельных элементов можно перейти к напряженно-деформиро-
Рис. 48.
Стержневой элемент с узловыми точками! и 2, перемещающимися в положение!' и 2' под действием внешних сил
Рис. 47.
Разрез массива горных пород, разбитый на треугольные элементы:
I — земная поверхность; II — зона, прилегающая к земной поверхности; III — средняя зона; IV — основ ная кровля; V — пласт, закладка; VI — почва; VII — очистная выработка; VIII — зона опорного давле ния
ванному состоянию всего массива. Этим методом можно довольно просто рас считать нанряжеппо-деформированное состояние тел неправильной формы
инеоднородной структуры. Так, например, структура слоистого породного массива может быть представлена в виде напоминающей фахверковую кон струкцию системы плоских треугольников или пространственных тетраэдров (рис. 47), в которой узловыми точками являются точки пересечения линий раздела между элементами. Искомыми величинами являются перемещения и
иw узловых точек. Каждой зоне или слою массива приписывается некоторое определенное значение модуля упругости Е. Конечный характер такой системы позволяет рассчитать напряженно-деформированное состояние подработан ного породного массива с помощью линейных уравнений теории матриц, если для вычислений имеются вычислительные машины большой мощности с про
граммным |
управлением. |
' |
|
Для расчетов, связанных с процессом сдвижения горных пород, метод |
|||
конечных |
элементов может быть |
применен |
двумя путями [217]. |
1. |
В плоской структурной модели |
слоистого породного массива 1 (см. |
рис. 47) задаются вертикальные и горизонтальные составляющие сдвижений Wi и и£ в узловых точках непосредственной кровли, почвы и угольного пласта. Решение начинается с отыскания, в качестве промежуточного результата, усилий fi, возникающих в узловых точках вследствие вынужденных пере мещений этих точек 6 (и, w), после чего эти усилия объединяются в вектор
1 Пространственное решение для крупных объектов не представляется возможным даже при использовании современных ЭВМ большой мощности.
столбец {/}. В данном случае создается |
так |
называемая м о д е л ь |
с д в и - |
ж е и и й при заданном оседании элементов |
одного горизонта, для |
которой |
|
составляется матрица жесткости системы |
\S], т. е. состоящая из строк и столб |
||
цов вычислительная схема, обозначаемая условно в виде |
|
||
!/] = [£] {6}. |
|
|
(74) |
По вычисленным усилиям в узловых точках системы могут быть определены перемещения во всех остальных узловых точках при помощи обращенной матрицы жесткости
(б) = |
[S]"1{/)• |
(75) |
2. |
Заданный собственный вес |
отдельных элементов, действующий как |
вертикальная внешняя сила F, приложенная к верхней или нижней вершине элемента, складывается в модели с давлением от веса пород покрывающей толщи. Под действием нагрузки от собственного веса над вырезом модели, соответствующим очистной выработке, происходят смещения и деформации элементов, значения которых и являются искомыми в данной задаче. На го ризонте очистной выработки оседанию узловых точек противодействует реак ция закладки, возрастающая вместе с увеличением прогиба слоя пород непо средственной кровли. Для такой модели, так называемой м о д е л и н а г р у з о к , составляется матрица отпорной системы Н, при помощи которой по из вестным усилиям в узловых точках {/} могут быть получены искомые значения
перемещений {6 } |
во всех узловых точках: |
{6} -= [//]{/> - |
(76) |
Следовательно, Н является матрицей, обратной матрице S. Обе эти мат |
|
рицы описывают |
взаимосвязь между перемещениями и силами. |
О том, в какой степени математическая модель процесса сдвижений и при нятые при ее построении значения упругих характеристик соответствуют дей ствительности, для модели сдвижений можно судить по данным наблюдений за оседанием земной поверхности, а для модели нагрузок, кроме того, еще и по определенной ориентировочно линии прогиба непосредственной кровли путем сравнения с вычисленными величинами оседаний самого верхнего и са мого нижнего рядов элементов. Неупругая реакция закладки в модели сдви жений ые отражается.
Вычисление производится в четыре основных этапа.
1. В продольном или поперечном разрезе, проходящем через середину очистной выработки, структура плоского слоистого массива горных пород условно изображается в виде системы треугольных элементов. Поскольку напряжения и перемещения в пределах каждого элемента принимаются при мерно постоянными, сетка элементов в области высоких градиентов деформа ций, а именно в слоях пород основной кровли, должна быть достаточно гу стой, т. е. состоящей из элементов достаточно малых размеров.
2. Кинетические свойства элементов оцениваются при помощи матрицы жесткости. В программе для вычислений на ЭВМ матрицы жесткости и нагру-
зон элементов образуются численным описанием структуры (координаты, упругие характеристики, плотность); объединением элементарных матриц жесткости образуется матрица жесткости всей системы в целом.
3.Методом последовательных приближений (итераций) вычисляются переме щения узловых точек (сдвижения точек породного массива) с помощью вводимых по отдельности нагрузок, инверсией матрицы жесткости системы по формуле
(75)с последующей интерполяцией для точек, лежащих вне плоскости раз реза. При этом должны одновременно удовлетворяться три условия:
равновесие внутренних и внешних сил в узловых точках; совместность деформаций элементов на их контуре;
соблюдение зависимости внутренних сил и деформаций каждого элемента от его формы и характеристик материала.
4.Кроме того, для геомеханических исследований могут быть определены составляющие напряжений о для каждого элемента, которые находятся по по лученным перемещениям а в узловых точках при помощи матрицы преобразо
вания напряжений |
1М1 |
{0 }= [М ]{6 }. |
(77> |
При помощи этой матрицы может быть определено распределение горного давления на горизонте очистной выработки.
М а т е м а т и ч е с к и е о с н о в ы метода можно пояснить на простом примере модели фахверковой конструкции, стержни которой являются эле ментами 1. Концевые точки 1 ж2 отдельного стержня фахверка (узловые точки) под действием внешней силы JF, величина которой сначала остается неизвест ной, должны переместиться в положение V и 2 ' (модель сдвижения, рис. 48). При этом конечные составляющие сдвижения параллельно осям координат составят соответственно u i ж для точки 1 ж и2 ж w2 для точки 2. Причем они могут быть записаны в виде вектора-столбца с использованием фигурных скобок
(Щ
w2)
Из вынужденных смещёний концевых точек стержня получаем, что стер жень будет иметь относительную деформацию (удлинение или укорочение)
е = (и2 — их) cos а + (w2 — wx) sin а, |
(79) |
1 Разрез слоистого массива горных пород может быть представлен в виде фахверковой конструкции, состоящей из треугольников, только для материалов (т. е. горных пород) с коэффициентом бокового расширения, равным 0,33. Для других коэффициентов бокового расширения, если требуется равенство деформаций фахверка в горизонтальном и верти кальном направлениях, должны строиться сложные конструкции, состоящие из стержней неодинаковой толщины [274].
что можно написать в виде произведения строчного вектора-строки на век тор-столбец:
|
|
|
|
ui |
|
|
г = |
{ — cos сс — sin ос -f- cos а + |
sin а ] |
w\ |
(80) |
||
U>2 |
||||||
|
||||||
Наклон стержня |
а можно |
вычислить по заданным координатам |
точек: |
|||
tg а = |
(у2 — г/j) (х 2 |
— х х). Следует |
иметь в виду, что вектор-строка |
в урав |
нении (80) выражает соотношение смещений и деформаций, зависящее только от наклона стержня, т. е. от структурных особенностей конструкции; в мас
штабе всей |
модели он соответствует структурной матрице |
|
{е}= [Д |
]{6 }. |
(81) |
Внутреннее осевое усилие (растягивающее или сжимающее), возника ющее в деформированном элементе стержня длиной I и площадью поперечного сечения q в результате вынужденного смещения его концевых точек, пропор ционально жесткости элемента Eqll и относительной деформации е и идентично результирующей F внешних сил, приложенных к узловой точке (действие равно противодействию):
(82)
Чтобы иметь возможность определить степень влияния этой известной по величине и направлению результирующей силы на соседние стержни, при мыкающие к стержню в точках 1 и 2, нужно в каждой точке разложить силу F
на ее |
составляющие, |
параллельные осям х и у |
(см. рис. 48): |
||
|
|
и х |
|
— cos cc |
|
|
|
_ |
Eq |
— sin а |
(83) |
|
' ■ |
) = |
1 |
-h cos а |
|
|
и ) |
и О |
|
||
|
|
ЛО.У' |
|
. -i-sin а |
|
Тригонометрический |
фактор представляет собой структурный вектор |
||||
{ / ) } т |
из выражения |
(80), |
транспортированный в |
один столбец. Если в выра |
жение (83) вместо вынужденной относительной деформации стержня е подста вить правую часть уравнения (80), то получим обобщенное выражение соот ношения сил и перемещений для стержневого элемента
|
|
— cos а |
|
|
— sin а |
(/I |
Щ - |
(— cos a — sin a -J -c osa + s*n а } {6} |
- f c o s a |
||
|
|
+ sin а |
Рис. 49.
Схема плоского треугольного элемента, на узло
вую точку 3 которого действуют внешние и внут ренние силы
После перемножения |
структурных векторов |
{£ >}={£} |
(85). |
по правилу «строка на столбец» можно привести уравнение (84) при помощи
найденной таким способом м а т р и ц ы ж е с т к о с т и к более |
простому |
|
виду (74), что и требовалось доказать. |
|
|
Приведенные выше рассуждения, относящиеся к |
стержневому |
элементу,, |
в основном остаются справедливыми и для п л о с к о г о |
э л е м е н т а сплош |
ной среды с более чем двумя узловыми точками. При этом сначала определяют структурную матрицу [D] из соотношения смещений и деформаций (81), чтобы иметь затем возможность из произведения [D]T [D\ по формуле (85) получить,
матрицу жесткости [S] и ее инверсию [SV1 |
для искомого соотношения сил |
и перемещений [формула (75)]. Структура |
и жесткость плоского элемента, |
проявляются в составляющих силах, которые должны быть приложены ко всем узловым точкам, чтобы очередная узловая точка сместилась в направлении оси х или у на одинаковую единичную величину и чтобы при этом все осталь ные узловые точки не изменили свюего положения.
Из требования единичного деформированного состояния всей площади элемента следует для вывода структурной матрицы [/?], что перемещения узловых точек треугольного элемента 1 , 2 ж3 , которые используются при по строении моделей массивов горных пород, должны быть связаны одним и тем жепараметром ас как с перемещением произвольной точки Р (х, у) в пределах площади данного элемента, так и с деформацией этого элемента (рис. 49)^ Поэтому для точек площади элемента и для узловых точек поле перемещений задается полиномами, причем связанные только в трех узловых точках эле менты в процессе деформирования могут по линиям своего контура или об разовывать зазоры, или же перекрывать друг друга. Вследствие этого фиктив ные линии контуров даже после деформации остаются прямолинейными (усло вие совместимости). Если узловые точки, координаты которых связаны
<с перемещ ениями б (гг, гг;) линейными полиномами:
+Jr cc3y1,
W\ а4 — а&Х! -j- ae!/i |
для |
узловой |
точки 1 , ■ |
(86) |
|||||
и\1 |
"1 |
х4 |
Vi |
0 |
0 |
0" |
|
|
|
гг2 |
1 |
X., |
Уч |
0 |
0 |
0 |
а2 |
|
|
и3 |
1 |
Х3 |
Уз |
0 |
0 |
0 |
сс3 |
(87) |
|
W\ |
0 |
0 |
0 |
1 |
*1 |
У1 |
а4 |
||
|
|||||||||
Wo |
0 |
0 |
0 |
1 |
Хг |
Уч |
«5 |
|
|
Мз. |
0 |
0 |
0 |
1 |
х3 |
Уз- |
осв1 |
|
переместятся под действием некоторой еще неизвестной силы, то точка Р внутри плоского элемента также изменит свое положение в соответствии с выраже нием (86) на
u-=a,i + а,х-т-а3у |
1 |
(88) |
|
w — а4 л- аъх + |
аву ) |
||
л в каждой точке |
этого |
элемента возникает деформация |
|
|
|
ди |
Л |
|
|
дх |
|
е = |
|
dw |
(89) |
|
|
||
|
ди |
, |
dw |
|
ду |
|
дх ) |
Теперь можно заменить параметры а,- в выражении (88) вынужденными перемещениями узловых точек б (гг, w), разбив их на две группы по составля ющим перемещений гг и w, а в пределах каждой группы — по коэффициентам щ в соответствии с выражением (86):
1
U = -JJ- [(а, + Ъ4х + сху) и, + (а2 + Ь.гх + сгу) иг + (ая + Ьъх + с3у) м3];
1 |
(90) |
w - — |
[(а1 + Ъхх + сху) wl + (а2 + Ь2х + с2 у) w2 + (а3 + Ъ3х + с3у) w3], |
где А — площадь элементов, которые могут быть вычислены по координатам узловых точек; коэффициенты = х 2 у3 — х3 у 2, 4 = г/2 — г/я, сх = х3 — х 2 с циклической сменой индексов.
С помощью этого выражения правая часть выражения (89) после диффе ренцирования приобретает окончательный вид
~Ьг 0 0 Cl
-Cl bi
ъ. |
0 |
ь3 |
О- |
0 |
м< |
О |
с3 (б)в=[/>] {б)„ |
Со |
Ь., |
с.л |
V |
(91)
дающий в развернутой форме структурную матрицу [D], которую нужно найти для решения уравнений (85) и (75). Эта структурная матрица может быть также определена из обращенной матрицы координат (87) в следующем виде [159]:
ГОЮООСГ
000001 [ К \ - К
.001010
Из обобщенного выражения для взаимосвязи напряжений и деформаций в изотропной среде, переписанного (без учета угла скольжения у т. е. без учета деформаций сдвига) в виде
... |
,, |
°У |
и |
и gjr _L °У |
(92) |
: Е |
" |
Е |
|
|
|
можно, кроме того, используя матрицу упругости [С\, рассчитать плоское
напряженное состояние |
в |
элементе |
|
||
о = |
Е |
1 |
I1 |
{е}=-[С]{е}. |
(93) |
|
1—р2 |
J1 |
1 |
|
|
Взаимосвязь между напряжениями и перемещениями узловых точек |
|||||
[формула |
(77)] дает матрицу |
преобразования |
\М] = [С) Ш], получаемую |
из выражений (93) и (91).
Задача о Взаимодействии сил и перемещений (матрица жесткости) для плоского элемента в настоящее время еще не решена, но ее решение может быть найдено подобно тому, как это сделано для стержня, исходя из внутрен них реактивных сил при деформировании, уравновешивающихся приложен ными в узловых точках внешними силами (нагрузка от собственного веса, изгибающие напряжения) и представляющих собой накопленную работу, кото рая может высвободиться при деформации восстановления в области упругих деформаций. Приложенные в узловых точках силы, действующие в направле нии оси х, моГУт возрастать от нуля до F, а соответствующие линейные дефор мации — от нУля до значения Д/ = 6. Тогда уравнение работы деформации
будет иметь вид |
|
в |
|
IГ = | Fx&е. |
(91) |
О |
|
Поскольку в области упругих деформаций сила и вызванное ею пере мещение пропорциональны друг другу, величина внешней работы деформиро вания при Fх — Fxfб для силы, приложенной в точке с абсциссой х , полу чится из выражения
б |
(95) |
Wa= - ^ ^ x d x = \ F b . |
|
0 |
|
Если в это выражение подставить отнесенные к единице длины значения FI1*1 = а и 6*6/1 = е, то для удельной работы деформации в рассматривае мой точке элемента можно получить выражение
ое, |
(96) |
-а для общей внутренней работы деформации элемента при одноосном растя жении или сжатии в направлении оси х , приходящейся на единицу площади, — выражение
1У( = -i- J ае dA |
--^-Ааг. |
|
|
(97) |
Приравнивая выражения |
(95) и (97), |
можно получить |
уравнение |
|
F8 = Ага, |
|
|
|
(98) |
а затем, применив |
принцип |
возможных |
перемещений 1 и |
использовав воз |
можное перемещение 6 узловой точки при одновременной деформации элемента г в направлении оси х или у на величину, равную единице,
F(6} = A M T { 8 } , |
(99) |
можно с помощью выражений (91) и (93) получить выражение для соотношения
‘Сил и |
перемещений |
|
F {6} = А {6}т [Я р [С] [D] {6}. |
(100) |
|
Из этого выражения, совпадающего с уравнением (84) для стержня, если |
||
вместо |
{6} и {6} подставить единичную матрицу [/?], можно получить матрицу |
|
жесткости |*S|6_6 для треугольного элемента |
|
|
\S\ |
A [D]т [С] [D]. |
|
Суммированием матриц жесткости отдельных элементов образуется м а т - |
||
р и ц а |
ж е с т к о с т и с и с т е м ы для всей модели, |
числовые элементы |
которой представляют собой приложенные к узловым точкам внутренние силы,
1 Сумма работ всех внутренних и внешних сил в системе тел, находящейся в равно весии, при допущении о бесконечной малости перемещений точек приложения атнх сил равна нулю.