книги / Основы автоматики
..pdfБудеи считать, что кроне указанных на рисунке, на движение ракеты вокруг центра ыаоо в плоокооти чертежа не действуют ни какие другие силы,а оано вращение происходит только в этой плос кости. Положим также, что аа малые промежутки времени вектор V не изменяет овоего направления ( 0 = 0Q = const ).
Иг Рис.(2.10) видно, что
tf = 0 + d = e o + d .
Поэтому
|
d<f |
~ |
i d |
|
dz X) |
dzd |
|
|
i t |
i t |
’ |
|
|
|
|
Используя закон |
Ньютона для моментов, можно записать |
||||||
|
3 J d |
F |
|
' |
= f V M, |
- |
<2-29) |
где |
0 - |
момент инерции ракеты относительно центра |
|||||
|
Mf - |
маос; |
|
|
|
|
|
|
возмущающие моменты; |
|
|
||||
|
= ± Fy isln d - |
момент, |
обусловленный оилой Гу , |
(внак "+" |
|||
|
|
соответствует расположению центра давления |
|||||
|
= Fj L - |
позади точки Q, а знак п-" - впереди); |
|||||
|
момент, |
создаваемый рулем; |
|
||||
|
М.^ - аэродинамический момент, пропорциональный |
||||||
|
|
скорости поворота ракеты по тангажу. |
|||||
В |
общем случае |
оилы |
Fy , |
Fg |
и момент М.^ являются |
сложными |
функциями многих переменных. В частности, сила окоростного на пора Fy зависит от плотности атмооферы р , окорости V угла о/ , т .е .
Fv = M V , p . < 0 .
Вели руль расположен в газовом потоке за реактивным двига телем, то сила, создаваемая им, зависит от окорооти потока про
дуктов |
огорания VT, его плотности р г и 5г величины отклонения |
руля. |
Иными словами, |
Момент М9 также зависит от плотности атмосферы, произ водной скорости набегающего потока. Кроме того,он может зави-
сеть от оих трения, создаваемого компонентами жидкого топлива:
Вследствие неоимметрни ракеты величина I , характеризующая положение центра давления относительно центра масс, может
зависеть |
от угла атаки |
d . Однако в дальнейшем мы будем очи- |
|
тать, что |
для |
заданного |
момента времени I = c o n st . |
С учетом |
оказанного уравнение (2.29) может быть записано |
||
в следующем виде: |
|
||
J j r r |
± Fv(V, р,d) 1 sin d + Ма (с/, р. V ) » |
||
|
|
|
(2.30) |
Если рассматривать движение ракеты в некоторый момент вреиени, характеризуемый состоянием iJ=i)0,V=V0, р=р0, Vr =VT0,pT = рт ,
d = d0 , |
б0 = 0 , Mf = 0 |
, и считать при этом, что отклонения |
углов |
Д\7 , .До! и Дб |
от указанных значений малы, то урав |
нение (2.30) может быть линеаризовано обычным споообом. В ре зультате, опуская знак Д , указывающий на малооть отклонений величин от их расчетных значений, получим
(2.31)
Производные, входящие в это уравнение, могут быть определены из графиков соответствующих функций, которые строятся в резуль
тате зкоперимента |
и раочета. |
допущения До/ = Д\) , |
|
Учтем, |
что в силу сделанного ранее |
||
Да = Дт) . |
Поэтому пооле преобразований |
линеаризованное диф |
ференциальное уравнение может быть приведено к виду
Дифференциальной; уравнению (2.32) соответствуют переда точные функции по управляющему воздействию (отклонению руля)
(2.33)
и по возмущающему моменту
|
|
|
(2.34) |
В этих передаточных функциях знак |
"+" |
в знаменателе |
относит |
ся к статически устойчивый ракетам, |
у |
которых центр |
аэродина |
мического давления расположен позади центра масс, а знак п- п - к статически неустойчивым ракетам, у которых наблюдается об ратное расположение указанных центров. В последнем олучае на бегающий поток создает опрокидывающий момент.
У некоторых ракет при определенных режимах работы центр аэродинамического давления может совпадать с центром маоо (ра
кета является |
нейтральной по статической устойчивости, 1 = 0). |
|
В этом |
случае |
линеаризованное дифференциальное уравнение при |
нимает |
вид |
|
Делением на коэффициент при и оно приводится к стандарт ной форме
Передаточные функции по управлящеку воздействию и по возмущению, соответствующие уравнению (2 .3 6 ), имеют вид
W(p) = |
к' |
. |
(2.37) |
|
р (гр + ;) |
» |
|||
|
|
|||
|
|
|
(2.38) |
р{Тр<-1)
На больших выоотах, где плотность атмооферы очень мала, всеми аэродинамическими моментами можно пренебрегать. В этом олучае дифференциальное уравнение отановитоя весьма простым:
б + М, |
(2.39) |
Разделив его на J , получим |
|
|
(2.40) |
где ки и к1 - |
коэффициенты, значения которых очевидны. |
|
В этом олучае функция по управляющему воздействию |
||
|
W (р) = |
(2.41) |
При выводе |
уравнений движения ракеты вокруг |
центра маоо |
до сих пор мы полагали, что сам корпуо ракеты является абсо лютно жеотким. Реальные ракеты не являются таковыми. Возникаю
щая при отклонении руля тангажа сила |
, |
действуя на корпуо |
||
ракеты, изгибает |
его (рио.2. |
11). Величина |
изгиба будет зави |
|
сеть от оилы Fg |
и жесткооти |
ракеты. Если |
чувствительный эле |
мент, |
намеряющий отклонение ракеты по тангажу, установлен в |
точке |
I (рио .2 .11), то вследствие изгиба корпуоа ракеты он из |
мерит |
сумму |
|
i) = i)р + 0 изг |
Рио.2 .I I . Изгиб ракеты под действием сил, создаваемых рулем
где Ор - отклонение ракеты по танталу без учета изгиба; ^изг “ фиксируемая чувствительным элементом составдявдая
изгиба корпуса ракеты в месте его установки. При отоутотвии других сил, кроме оилы Гц , создаваемой
рулем, можно считать, что линеаризованное дифференциальное урав
нение, связывающее |
т)цзг о отклонением руля |
б , |
имеет вид |
||||||
J |
i) |
+ |
М-, |
\} |
+ к |
i) |
= М. |
6 |
(2.43) |
изг |
изг |
|
0 изг |
изг |
ж |
изг |
6 |
|
|
Первый член втого уравнения характеризует инерционнооть ракеты по отновению к изгибу и овивал о моментом инерции Juj2 ракеты относительно линии, разделяющей положительный и отрицательный изгиб. Второй член определяется безвозвратными потерями на из гиб и характеризует естественное демпфирование оиотеин. Деле
нием всех членов уравнения (2.43) |
на коэффициент жесткости ра |
||||||||||||
кеты 4 |
ЛС |
, стоящий при Ail,,,, |
, |
получим |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
ИЗй |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
т |
т) |
изг |
*-т |
U |
+ 0 |
изг |
- л . |
/и з г |
б |
(2.44) |
|
|
|
/изг |
|
2 изг |
изг |
|
|
|
|
|
|||
Передаточная функция, соответствующая этому дифференциаль |
|||||||||||||
ному уравнению, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
К, |
|
|
|
(2.45) |
|
|
|
|
|
М(,>)" Г |
0 |
! * Гги1гР ^ |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
Таким образом, еоли в качестве входной величины рассматривать
отклонение |
руля б |
, а в |
качеотве выходной - угол |
т) |
, опре |
деляемый уравнением (2 .3 |
2 ),то в оамом общем случае |
отруктур- |
|||
ная схема |
ракеты |
о учетом жеоткооти корцуоа может |
быть пред |
||
ставлена в |
виде, |
изображенном на рио.2.12. |
|
|
Рис.2.12. Структурная схема ракеты о учетом жесткости
4. Пассивные корректирующие RC -цепочки
Как будет показано в дальнейшем, в тех случаях, когда ди намические свойства системы автоматического управления не удов летворяют предъявляемым к ним требованиям, применяются элементы,
предназначенные для корректиров ки указанных овойотв. В теории автоматического управления такие элементы называются корректирую щими.
В системах автоматического управления с электрическими уси лителями в качестве корректирую щих элементов наиболее широко попользуются пассивные четырех полюсники, содержащие резиоторн и электрические емкости. Назы
ваются они пассивными корректирующими цепочками. Эти корректи рующие элементы, как правило, включаются в оостав электрон ных или полупроводниковых усилителей последовательно между дву мя каскадами уоиления. При этом, еоли усиление происходит на переменном токе, то перед корректирущей цепочкой оигиал вы прямляется, а после нее вновь преобразуется в переменный.
Получи* дифференциальные уравнения, связывающие входные и выходные величины для некоторых наиболее часто используемых
пассивних корректирующих цепочек. Уравнения будем находить сра
зу в Линеаризованном |
виде, полагая, |
что |
характеристики |
рези |
|
сторов |
и емкоотей не |
зависят от величины |
оигналов. Уоловно пас |
||
сивная |
корректирующая цепочка может |
быть |
представлена |
в шде |
четырехполюсника, состоящего |
иэ по |
|
|
|||
следовательного [ z , (р)~^ |
и параллель- |
д |
|
|||
ного [г |
(p)J |
сопротивлений, |
записан- |
0_______j----- ------1 |
ш 0 |
|
ных в операторной форме (рис.2 .13). |
|
|
||||
Напомним, что для резистора |
z (р) = |
|
|
|||
= R , а |
для |
емкости z |
(р ) |
= X - . |
U, |
О, |
Если в качестве входной и выход |
|
|
|
|||
ной величин рассматривать |
напряже |
|
х |
|||
ния U; и |
U2 , то при отоутотвии |
на |
|
|||
грузки на выходе передаточная функ |
Рис.2 .14 .Пассивная |
интег |
||||
ция может |
быть определена по формуле |
|||||
коэффициента передачи обычного дели |
рирующая цепочка |
|||||
|
|
|
||||
теля напряжения |
|
|
|
|
|
|
|
- |
- |
|
2г (/» |
( |
г л в ) |
|
W(p) - |
|
z,(/» + z (р) |
|||
|
Щр) |
|
|
Отоюда дифференциальное уравнение, связывающее [/^ » [/( в динами ке, находится согласно выражению
U2 = W ( p ) t / , |
( 2 Л 7 ) |
Такой методики получения линеаризованных дифференциальных урав
нений пассивных цепочек и будем придерживаться. |
|
|
П а с с и в н а я |
и н т е г р и р у ю щ а я |
ц е п о ч - |
к а . Согласно рио.2.14 |
|
|
Поэтому
Zг {р)_______ ? + Яг Ср
if>)~ Z2(p) + Z2(/3)“ /+(Я ,+Я 2)Ср
Введем обозначения
я2 с = т( |
(Я2+Я()С=Г2 |
С учетом этого передаточная функция цепочки
W(/» = |
V2.48) |
' +г2/>
Отовда находим дифференциальное уравнение
(2Л 9)
С; + г2р ) и 2 = ( / + г,/))1/,
Физически интегрирование входного оигнала здеоь происходит за очет накопления электрического заряда на емкооти.
П а с с и в н а я |
д и ф ф е |
р е н ц и р у ю щ а я |
ц е п о ч |
ка . В соответствии о рис.2.15 zz ( p ) = R. . Операторное сопро
тивление |
гtl p ) |
параллельно |
соеди |
|
ненных резистора /?( и емкооти |
С |
|||
определяется по формуле |
|
|||
|
2| (Я)= |
i+Rt Cp |
|
|
Поэтому |
|
|
|
|
W (р) = |
|
R?(l+R,Cp) |
|
|
|
R+Rz{!+RtCfi) |
|
||
2 |
|
|
||
|
|
|
|
|
Введя обозначения |
|
|
|
|
тг я,с -, |
j - J A - |
|
|
|
2 |
/?+/?, |
|
|
|
к R,*Rz |
|
|
|
|
получим |
|
|
|
|
и |
м |
|
|
|
!+ТгР
Отсюда дифференциальное уравнение |
|
(i + Tz p) vr k V + T lP)V, |
(2.51) |
Дифференцирующий элементом в цепочке являетоя емвооть. При быотром изменении входного сигнала происходит заряд кон
денсатора, и ток, протекающий че |
р |
|
||||||
рез него, ооздает на резисторе /?2 |
|
|||||||
составляющую выходного |
напряжения |
|_______||_ |
|
|||||
Uz , пропорциональную окорооти из |
|
|
||||||
менения входного напряжения |
£/; |
|
|
|
|
|||
При постоянном входном сигнале це |
|
|
||||||
почка |
работает как |
обыкновенный |
|
|
К |
|||
делитель на резиоторах о коэффици |
|
|
||||||
ентом |
передачи, равным |
к . |
|
|
|
|
1 |
|
П а о с и в н а я |
и н т е г - |
|
||||||
р о-д и ф ф е р е н ц и р у ю - |
|
|
|
■ X |
||||
щ а я |
ц е п о ч к а . |
Из рис.2.16 |
|
|
||||
следует, что |
|
|
|
|
Рис.2. 16. Пассивная ин- |
|||
|
|
|
|
тегро-дифференцирувдая |
||||
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
цепочка |
|
|
' {р) |
1*^С}р |
’ |
Z^ p) |
Rz* Сгр |
|
||
Поэтому |
|
|
|
|
|
|
|
|
W(p) = |
Z2( P ) |
|
Я? + Т?р~ |
^ |
V+RI CI P)V+R,C*P) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Z' (P)+Z*[P) |
i Z |
k t f |
V |
JTZ |
|
|
|
Это выражение может быть приведено к виду |
|
|||||||
|
|
Щ р ) = |
|
|
|
|
(2.52) |
|
|
|
|
[р |
№ 3р)Ц+тчр) |
||||
|
|
|
|
|||||
где Г, = R, С, ; Т2 = |
RzС2 , |
|
|
|
|
|
||
Т3 и |
находятся в результате |
решения системы уравнений |
||||||
|
|
|
тз |
\ |
- |
т, тг |
’ |
|
V W Н )
Ив выражения (2.52) находик дифференциальное уравнение
|
(l+T3p)V+Tiip)U2=(l+Ttp)ll±T1p)U/ |
(2.53) |
5 |
этой цепочке дифференцирующий элементом является конден |
|
сатор |
С( , интегрирующим - конденсатор . |
|