Гидравлика и гидропривод
..pdfРис. 9.2. .Силы, действующие на крыло, об
текаемое потоком (а), и аэродинамические характеристики профиля крыла (б)
Рис. 9.3. Обтекание вращающегося ротора
потоком
Турбулентный режим обтекания наблюдается для тел с раз ными формами и степенью шероховатости поверхности при раз личных числах Рейнольдса (для большинства частиц, не име ющих определенной формы,— при Re^300). Для развитого турбулентного режима критическая скорость определяется по формуле (9.8), а коэффициент сопротивления С зависит от фор мы и шероховатости поверхности тела. Значения коэффициен та С для некоторых твердых тел приведены ниже:
Шар с |
гладкой |
поверхностью |
0,38—0,44 |
Шар с шероховатой поверхностью (относительная шероховатость |
|
||
Д/г=0,01 —0,02) |
|
0,62—0,66 |
|
К у б . |
|
|
1— 1,2 |
Гравий |
хорошо |
окатанпый |
0,8— 1,3 |
Уголь кусковой, кубообразной формы, окатрнный |
1-=—1,4 |
||
Порода |
кусковая, кубообразной формы |
1,1— 1,5 |
9.3. Подъемная сила и сила лобового сопротивления
При несимметричном обтекании твердого тела потоком жид кости направление силы, действующей со стороны жидкости на тело, не совпадает с1 направлением скорости невозмущенного потока (скорости на бесконечно большом расстоянии от тела). В этом случае силу можно разложить на составляющие (рис. 9.2, а): подъемную силу Ry= If? cos а, направленную нор-
Мально к вектору v«, и силу лобового сопротивления since, совпадающую с направлением вектора v
Тело, при обтекании которого потоком жидкости создается подъемная сила Ry значительно большая, чем сила лобового сопротивления Rx, называют к рылом. Впервые рациональную форму крыла, для которого Ry/Rx= 50-г70, предложил проф.
Н.Е. Жуковский.
Всоответствии с выражением (9.5)
RJf^ C yFpv2J2, |
(9.13) |
Rx = CxFpv2*/2, |
(9.14) |
где Су, Сх — коэффициенты |
соответственно подъемной силы и |
силы лобового сопротивления; F= bl— площадь крыла; b — ши рина крыла; / — длина (размах) крыла постоянной ширины.
Коэффициенты Су и Сх зависят от профиля крыла, шерохо ватости его поверхности и угла атаки а. В результате продув ки крыльев в аэродинамических трубах! получили зависимости Cy = f(а) и Cx = f(а), определяющие аэродинамические харак теристики профиля крыла (рис. 9.2, б).
Подъемную силу можно получить и при обтекании симмет ричного профиля, например, вращающегося цилиндрического тела—ротора (рис. 9.3) или вообще вихря. Вследствие вязко сти жидкости вокруг ротора создается циркуляционное движе ние жидкости со скоростью сы, которое накладывается на основ ное движение со скоростью vю, в результате чего при указанном направлении вращения результирующая скорость (н*,—си) под ротором уменьшается, а над ротором (v^-j-Cu) — увеличивается. Если полный напор в сечении потока одинаковый, то вслед ствие разности результирующих скоростей над и под ротором, согласно уравнению Бернулли, давление р\ превысит р2, и в итоге возникнет подъемная сила Ry^ (P \—Р2)/7. Это явление называется эффектом Магнуса.
Таким образом, при убтеканни ротора наблюдается такой же процесс, что и при обтекании крыла. Кинематическая ха рактеристика поля, возникающего вокруг ротора или крыла,— циркуляция скорости [ем| формулу (3.3)]..
П. Е. Жуковский доказал, что источником подъемной силы крыла является циркуляционное движение жидкости вокруг его профиля (см. рис. 9.2, а), и установил зависимость между подъ емной силой Ry и циркуляцией скорости Г:
Ry - Р^ОоГ/. |
(9.15) |
Направление подъемной силы определяется поворотом век тора скорости у* на 90° в сторону, противоположную направ лению циркуляционного чяижеиия.
Приравнивая правые части уравнений (9.15) и (9.13), р^ооГ/ = СvFpv2*>l2,
получим значение циркуляции Г вокруг профиля:
r= C vbv<*l2, |
(9.16) |
Это выражение устанавливает связь между опытной вели чиной Су и расчетной Г и, таким образом, объединяет теорети ческую аэрогидродинамику с экспериментальной.
Рассмотренные положения о подъемной силе и силе лобо вого сопротивления используются в теории летдтельных аппа ратов, лопастных гидравлических машин, гидротранспорта твер дого материала и др.
9.4. Теоретические основы гидротранспорта
Условие транспортирования твердых тел напорными потоками жидкости (чаще всего— в трубах) в значительной степени за висит от угла наклона оси потока к горизонту. Наиболее бла гоприятно транспортирование по вертикали, так как сила /?, действующая со стороны жидкости, в этом случае направлена противоположно силе тяжести твердого 0 Т (см. рис. 9.1). С уменьшением угла наклона оси потока к горизонту условия транспортирования ухудшаются, так как против силы тяжести (против выпадения твердого на стенку трубы) действует толь ко часть силы R — подъемная составляющая /?„, что ведет к необходимости увеличения скорости, а следовательно, и расхо да жидкости. Наиболее тяжелые условия транспортирования — на горизонтальных участках трубопровода. Критическая ско рость транспортирования материалов в трубе постоянного диа метра обратно пропорциональна углу наклона трубопровода к горизонту.
Основной параметр, определяющий транспортирование твер дого по вертикали,— гидравлическая крупность (см. 9.2). Для подъема твердого достаточно, чтобы относительная скорость движения жидкости несколько превышала гидравлическую круп ность, причем, как показывает опыт, с увеличением концентра ции твердого в потоке коэффициент сопротивления частиц С возрастает, поэтому для их витания требуется относительная скорость даже меньше гидравлической крупности. В результате этого подъем твердого по вертикали осуществляется при срав нительно малых скоростях (v*^vK).
Гидротранспортирование твердых тел по горизонтали харак теризуется двумя скоростями —трогания vTp и критической ик. Первую можно определить из условия предельного равновесия твердого тела на горизонтальной стенке (рис. 9.4, а):
R X = T T9 ИЛИ C XTF p V 2Tp l 2 ^ f g V v ( Р* — р),
Рис. 9.4. Силы, действующие при обтекании тела горизонтальным потоком
где f — коэффициент трения твердого тела о стенку трубы. Решая уравнение относительно vrp, получим
(9Л7)
где VT/F — характерный геометрический размер тела; Схт— коэффициент лобового сопротивления тела, учитывающий влия ние стенок трубы на обтекание тела.
Вследствие трудности определения параметров VT/F\ / и Схт, особенно при большом числе частиц, выпавших на стенку, ско рость трогания определяют опытным путем, причем под этой скоростью понимают не относительную, а среднюю скорость потока, при которой твердое начинает перемещаться волочени ем по стенке.
Критическую скорость можно определить аналогично ско рости трогания — из условия предельного равновесия твердого тела при взвешивании (отрыве от стенки) его горизонтальным потоком (рис. 9.4, б):
Ry= Gro или CyaFpv^K/2 = g VT(рт — р), откуда
(918)
В уравнении (9.18) коэффициент подъемной силы СУк не равен соответствующему коэффициенту Си при свободном об текании тела потоком, так как сказывается влияние стенок тру бы на обтекание. Процесс становится особенно сложным при движении в потоке большого числа твердых’ частиц (гидросме си), поэтому критическую скорость потока, как и скорость тро гания, определяют опытным путем. Причем под этой скоростью понимают минимальную среднюю скорость потока, при которой
еще не происходит выпадения твердого на горизонтальную стенку трубы.
В настоящее время существует большое число эмпирических формул для определения критической скорости. Так например, при транспортировании неоднородной гидросмеси с плотностью твердого рт^1600 кг/м3 критическую скорость рекомендуется определять по формуле
vK= k Y |
(9.19) |
где k — опытный коэффициент, зависящий от крупности твердо го d3 (Л = 4,3 при d3 = 0—25 мм; £= 4,8 при d3 = 0-f-50 мм); d — диаметр трубы; рсм — плотность гидросмеси.
При транспортировании глинистых растворов, бетонных сме сей и шламов структура потока значительно отличается от вы шерассмотренной, так как из-за наличия большого числа мель чайших частиц вязкость гидросмеси превышает вязкость транс портирующей жидкости. В этом случае жидкость называется аномальной, а касательные напряжения в ней определяются по уравнению Шведова — Бингама:
т = т0± ц - ^ , |
(9.20) |
где то — начальное касательное напряжение. Транспортирование таких гидросмесей осуществляется при
сравнительно небольших критических скоростях.
Основные параметры транспортирования открытыми пото ками (в лотках, желобах и т. д.) рассчитывают по эмпириче ским зависимостям, в основу которых положена формула Шези (5.5) с уточненными опытными коэффициентами.
Гидротранспортирование твердого широко применяется в горной, строительной и других отраслях промышленности, в частности, для гидромеханизации очистных и подготовительных работ при подземном и открытом способах добычи полезных ископаемых, для закладки выработанного пространства при подземной разработке полезных ископаемых, для транспортиро вания угля в трубах от шахт до потребителей, на обогатитель ных фабриках, при намыве плотин и строительстве каналов.
Вопросы для самопроверки
1. Какая струя является затопленной, какая — свободной?
2.Какие случаи применения струй на практике Вам известны?
3.Каков физический смысл гидравлической крупности?
4.Какие силы возникают при обтекании потоком тел несимметричной
формы?
5.Что такое критическая скорость и как ее определить?
6.Определите подъемную силу, действующую на крыло, обтекаемое по
током со |
скоростью |
i>oo = 5 |
м/с, если плотность воздуха р=1,2 кг/м3, |
цир |
куляция |
Г = 10 м2/с |
и размах |
крыла /= 1 м. |
Н.) |
|
|
|
(Ответ: /?„=60 |
Ч а с т ь II
ГИДРОПРИВОД
10. ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ
Гидропривод — это совокупность устройств, предназначенных для приведения в движение машин и механизмов посредством гидравлической энергии. Обязательными элементами гидропри вода являются насос и гидродвигатель.
Гидравлическая энергия генерируется насосом Н (рис. 10.1, а), а затем преобразуется в механическую энергию гид родвигателем ГД. Устройства управления УУ предназначены
для управления параметрами потока в |
гидролинии |
(реже — |
||||
в насосе и крайне |
редко — в гидродвигателе). Такой |
гидропри |
||||
вод, наиболее |
распространенный |
в технике, называется на |
||||
сосным. |
также м а г и с т р а л ь н ы й |
(рис. |
10.1, |
б) и ак |
||
Различают |
||||||
к у м у л я т о р н ы й |
(рис. 10.1, в) |
гидроприводы. |
Разумеется, что |
ни магистраль, ни гидроаккумулятор ГА не являются генера торами гидравлической энергии, поэтому наличие насоса в этих схемах обязательно (он не рассматривается только в целях упрощения анализа этих гидравлических систем).
Гидропривод представляет собой своего рода «гидравличе скую вставку» между приводным двигателем ЭД (электродви гателем) и нагрузкой М (машиной или механизмом) и выпол няет те же функции, что и механическая передача (редуктор, ременная передача, кривошипно-шатунный механизм и т. д.). Основное назначение гидропривода, как и механической пере
дачи,— преобразование |
механической |
характеристики привод |
|||
ного двигателя |
в соответствии с требованиями |
нагрузки |
(пре |
||
образование вида движения выходного звена |
двигателя, |
его |
|||
параметров, а |
также |
регулирование, |
защита |
от перегрузок |
|
и др.). |
двигателем насоса могут быть |
электродвига |
|||
Приводным |
тель, дизель и другие, поэтому иногда гидропривод называется соответственно электронасосный, дизельнасосный и т. д.
10.1. Основные элементы гидропривода
В общем случае в состав насосного гидропривода входят гид ропередача, гидроаппараты, кондиционеры рабочей жидкости, гидроемкости и гидролинии.
водов
Гидропередача — часть насосного гидропривода, предназна ченная для передачи движения от приводного двигателя к ма шинам и механизмам. Простейшая гидропередача (см. рис. 10.1, а) состоит из насоса, гидродвигателя и гидролинии. Иног да, в сложных системах работают одновременно несколько на сосов и гидродвигателей.
Гидроаппараты применяются для регулирования параметров потока рабочей жидкости (давления и расхода), а также для изменения или поддержания неизменным направления потока жидкости. Как правило, гидроаппараты являются составными элементами гидроавтоматики.
Кондиционеры рабочей жидкости (гидроочистители и теп лообменные аппараты) предназначены для получения ее необ ходимых качественных показателей.
Гидроемкости (гидробаки, гидроаккумуляторы) предназна чены для содержания в них рабочей жидкости с целью исполь зования ее в процессе работы гидропривода.
Гидролинии (гидросеть)—устройства для прохождения ра бочей жидкости. Конструктивно гидролинии представляют со бой трубы, рукава, колена, тройники и т. д.
В состав гидропривода могут входить гидропреобразователи, выполняющие функцию преобразования энергии одного потока рабочей жидкости с определенным значением давления в энер гию другого потока с другим (обычно большим) значением давления.
Рассмотрим принцип действия простейшего гидропривода. Рабочая жидкость из бака 7 через фильтр 9 и всасывающую гидролинию 10 засасывается насосом 2 (рис. 10.2, а), в кото ром происходит преобразование механической энергии в гидрав лическую. После насоса жидкость по напорной гидролинии 3 подводится к распределителю 4. При нейтральном положении запорного элемента распределителя жидкость свободно слива
ется по |
сливной гидролинии |
6 |
в бак 7— насос работает вхо |
лостую. |
Шток гидроцилиндра |
5 |
(гидродвигатель) неподвижен, |
К недостаткам гидропривода относятся: утечки рабочей жид кости через уплотнения и зазоры, особенно при высоких зна чениях давления; нагрев рабочей жидкости, что в ряде случаев требует применения специальных охладительных устройств и средств тепловой защиты; более низкий КПД (по приведенным выше причинам), чем у сопоставимых механических передач; необходимость обеспечения в процессе эксплуатации чистоты рабочей жидкости и защиты от проникновения в нее воздуха; пожароопасность в случае применения горючей рабочей жид кости.
При правильном выборе гидросхем и конструировании гид роузлов некоторые из перечисленных недостатков гидроприво да можно устранить или значительно уменьшить их влияние на работу машин. Тогда преимущества гидропривода перед обыч ными механическими передачами становятся столь существен ными, что в большинстве случаев предпочтение отдается имен но ему.
Сейчас трудно назвать область техники, где бы ни исполь зовался гидропривод. Эффективность, большие технические воз можности делают его почти универсальным средством при ме ханизации и автоматизации различных технологических процес сов. В частности, в горной промышленности он используется в креплении подземных горных выработок: в очистных забоях применяются индивидуальные гидравлические стойки и гидрав лические комплексы, выполняющие основные и вспомогательные операции по передвижке как самих крепей, так и другого ме ханического оборудования в лаве; широко применяются крепи сопряжения горных выработок. Практически все комбайны для ведения очистных и нарезных работ, проведения подготовитель ных выработок имеют гидропривода подачи исполнительного органа на забой и механизмов для выполнения различных вспо могательных операций. Гидропривод является неотъемлемым элементом буровых установок. Большинство приводов шахтных конвейеров снабжено гидродинамическими муфтами.
10.3. Напор и давление гидромашины. Классификация гидромашин и гидропередач
Насосы и гидродвигатели относятся к гидравлическим маши нам, в которых жидкость служит рабочим телом для восприя тия (в насосах) и отдачи (в гидродвигателях) механической энергии, причем для гидромашин эта энергия выражается или напором, или давлением. Под этими величинами необходимо понимать полную энергию потока жидкости в машине, отнесен ную соответственно к единице силы тяжести [Дж/Н = м] или к единице объема [Дж/м3 = Н/м2 = Па] жидкости.
а
Рис. 10.3. Схемы гидропере
дачи (а), гидромашины (б) и баланса мощности (в)
Определим напор #„ или давление рн насоса, воспользовав шись уравнением Бернулли (4.28) для потока жидкости при установившемся движении. Проведем сечения (рис. 10.3, а) 1 и 2 по входному и выходному патрубкам насоса, где подклю чены измерительные приборы, а также плоскость сравнения О—0. Тогда
|
= |
|
+ |
|
|
(10.1) |
Рв = |
pgtfН = |
- |
-e2Y^L) + (Рг ~ Pi) + Р8 (*2- |
*i). |
(Ю-2) |
|
где #i |
и Н2— полный |
напор потока |
жидкости |
соответственно |
||
в сечениях / и 2. |
|
|
|
|
|
|
Аналогично определим напор Ня и давление рд гидродви |
||||||
гателя: |
|
|
|
|
|
|
Н . = Я , - Н 1 = ( |
^ |
- ^ . ) + ( Ж |
_ ^ +(2>_ ;г,), |
(10.3) |
||
Р,= Р«Нд= (•е2^ 1 - |
+ (й - й )+ ее (й - й ) . |
(1°-4) |
где Н3 и # 4 — полный напор потока жидкости соответственно в сечениях 3 и 4.
Из уравнений (10.1) и (10.3) следует, что напор насоса и гидродвигателя представляет собой сумму приращений напоров скоростного, пьезометрического и геометрического. В большин стве случаев v2ftivи z2& z u o4« fl3 и z4« z 3. Следовательно,
# „ - ( p 2~ p i)/(p g ) |
и |
Рн= Рг — Рь |
(10.5) |
Нл=*(рз — р*)/{рё) |
и |
Ра—рз ‘— Р4. |
(10.6) |