книги / Устойчивость и колебания трехслойных оболочек
..pdf
|
1 + |
v |
d2uj i |
d2u2 | 1 — v |
d2u2 |
|
1 |
dw |
|
|
|
|
|
|
d x d s |
d s2 |
dx^ |
|
~R |
~ds + |
|
|
|
~ 12# |
v ds2 |
^ V |
' d *2 d x d s / |
|
td3w + |
(2 _ v ) - ^ |
- ] |
||||
3 |
Vdss |
|
1dx^ds |
||||||||
- |
N t * |
|
* * + 2 N |
\ J ^ - - |
1 dw |
) + |
^ -A ^ 2* = |
0; |
(7.37) |
||
|
— |
||||||||||
|
1 |
d*2 1 |
Vd*ds |
d* / |
1 |
tf2 |
2 |
|
k |
||
i i r , 3v v ® + ~ - r ) 2 ^ - ^ - v 4 - ^ ^ - f v ^ + 4 - ■ ?■ + |
|||||||||||
12 |
|
|
#2 |
12 dx |
|
12 |
ds |
|
R dx |
|
+ |
I |
^ |
- 4l l ( |
^ { |
( |
2 - v ) |
d3u2 |
i N |
* * L - |
1 |
R |
ds |
3 1 2 # |
\ dsa |
1 |
' |
dsdx? j |
1 |
1 d *2 |
n i r* |
/' d2^ |
± d u 2 \ |
, N |
Л Л |
|||
— 2 N n |
( |
|
|||||
|
d x d s R |
dx j |
1 |
2 |
\ ds2 |
||
|
— |
— |
h |
d2a. |
|
1 — v |
|
|
d.r2 |
|
2 |
||||
|
12(1 |
|
— v2) |
t |
|
||
|
|
|
— r\9 ----у2И) ! |
l2 |
d2u2 |
||
|
|
|
2 |
dx |
|
R |
dxds |
,^ L I _ L ^ ! ) ==0;
# 2 R dx !
d2aj |
, 1 + v |
d2a 2 \ |
d s2 |
2 |
d x d s ) |
j = Qhtsa i \
E h з |
d2a2 . 1 — v |
d2a 2 . 1 + v |
d2a2 |
12 (1 — v2) [ i . ( |
ds2 |
d*2 |
djf ds |
d |
|
|
|
где
(7. 38)
(7. 39)
(7.40)
N i 0 ( l |
— v 2) |
|
|
|
|
N 2о (1 — v2) |
|
< ( l - v 2) |
||
N i |
|
|
|
|
|
|
E h |
|
TV12 = |
|
E h |
|
|
|
|
|
|
|
E h |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(7.41) |
Уравнения |
(7.39) — (7.40) |
|
тождественно |
удовлетворяются, |
||||||
если положить |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
® |
= ( |
! |
- |
у V 2) x ; |
|
|
||
«2= |
(л |
А2 |
|
i |
|
|
1 — -у |
A2 |
v2 Н ; |
|
1 |
-------' V2H |
|
|
2 |
P |
|
||||
|
1 |
Р |
/ V |
|
|
|
(7.42) |
|||
|
|
|
d |
|
|
J |
*2i)2 Ax<Ji; |
|
||
a x- |
|
h2r>2 |
|
|
|
|
||||
|
|
liP |
djc V2X- |
|
11P^ |
|
|
|
||
а , - |
- |
иР |
d )>к |
|
I |
A2i)2 Л2ф. |
|
|
||
|
|
ds |
|
|
|
llP# |
|
|
|
Здесь % и ф— произвольные функции
12G/3 (1 — v2)
Р = |
£т]1 |
|
131
V 2, Ль Л2— дифференциальные операторы вида
|
|
|
|
|
|
|
|
d2 |
<92 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V *= дх? |
ds%. |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
<92 |
|
(7. 43) |
|
|
|
|
i |
2 |
р |
U ^2 |
<Э*2Л |
|
<9jf<9.S |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
1 - |
1 — v |
A2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
P |
У |
|
|
d * 2 [. |
|
2 |
p |
( d * 2 |
<9s2 |
|
Подставляя в уравнения равновесия |
(7.36) — (7.38) |
функции |
||||||||||||
X и ф имеем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
( J L |
+ |
l z i l |
J L |
+ 2N * |
____■NN* *- ^ - «х + |
|
|
||||||
|
Vdx^ |
' |
2 |
d s ^ ^ ^ d x d s |
2 |
|
ds2j |
|
|
|||||
, l+ v |
d2 |
1- f + + i + r + ) £ ( 1- f v+ =0; |
||||||||||||
2 |
dxds |
|||||||||||||
|
1 4- v |
d2uj |
|
d2 |
|
1 — v |
d2 |
|
|
|
|
d2 |
(7.44) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
dxds |
|
(5s2 |
|
|
|
dx2 |
-27/ |
12 d jfd s |
■ л у |
dx^ |
|
|
|
|
(1- f v’) |
|
+ i (^+2JV^T )(1- f 7!) |
||||||||||
|
|
A2 |
ds i1 |
»A2 |
d2 |
|
|
|
d2 \ |
|
(7.45) |
|||
|
|
12# |
|
|
^ + ( 2 - v ) f - W = 0 ; |
|||||||||
|
|
|
|
d s 2 |
|
dx*) |
|
|
||||||
|
|
»A2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
— 2ЛГ,12 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
»A2 ’■ )[S+‘2- ^ b + |
i £ ( l-?*■ )♦ ■ + |
||||||||||||
+2" :+ £ ( 1- + > + т 1г+"У 1У 0- |
«■"> |
|||||||||||||
Здесь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
в = т 1з= 0 1 + 202-|-08; TijzrrSj; 112= |
01+ 02; |
|
|
|||||||||
|
|
^ |
чпз— |
|
_ М з — 022 . |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
Т13ТЦ |
|
|
BjH |
|
|
|
|
|
(7.47) |
|
|
|
9i = |
А2 [1 + |
2 (Yi + Y»)— 3 (Yi - |
Y2)2]; |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
02= 3/sY3(Yj/X+ |
y2t2) + 6YXY2^S (A+ A)* |
|
|
|||||||||
|
|
0 s = 4 (Y + 2 + |
Y2A2) - |
3 (3 Y + - |
Y2A)2 |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
H |
|
' - ' + f y |
|
|
|
|
132
Эту систему можно привести к одному разрешающему уравне нию двенадцатого порядка, что соответствует числу граничных условий, которых, как следует из выражения одинарных интег* ралов (6.60), для каждого края ставится по шесть.
Для этого достаточно ввести новую функцию хь положив
x = f y V — |
|
|
щ |
д2 ■ 1 — V 02 \ ■ т * ( 1 |
| |
|||||||||||
к L |
|
1 — v а*2 [, 0*2 ' |
2 d s2'/. |
' |
1 — v |
V, Я? |
дх2 ' |
|||||||||
1 —у |
дР |
|
|
д4 |
|
1 — у |
04 |
|
|
|
|
|
|
|
vz— |
|
2R2 |
ds2 |
|
ds4 |
|
2 |
0* 20S2) + |
™ |
* т = г V, |
dxdsт |
|||||||
|
|
|
||||||||||||||
|
2N,■*2 |
|
02 |
|
, 2N I*N2* |
д4 |
|
8^12 |
|
|
04 |
|
||||
/г2 (1 — у) |
ds2 ' |
1 — V |
dx2ds2 1 |
1 — v |
|
<?Jt2&2 |
|
|||||||||
4N2*N12 |
02 |
1 |
1 |
02 \ |
4Лг1*Лг*2 |
|
|
|
|
|
|
|
||||
1 — V |
dxds |
( R2 |
ds2) |
|
1 —V |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
= |
2 хза; |
- 03 |
|
|
|
|
|
(7.48) |
|
|
03 |
|
— — |
53 4 -2 / V j, |
1 |
|
2ЛГ,* |
v |
03 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dxds2 |
|
R |
d x * ' |
|
12 |
/? |
[ |
|
|
|
|
|
|
||
2N2* |
1 |
0 . |
( |
v_ |
I |
r)2 |
. 1—V |
02 |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 — V |
R dx |
[R 2 |
1 |
0s2 |
' |
2 |
dx2 |
|
|
|
|
R |
|
|||
2NJ*N2* |
|
дз |
|
— — - 1 Л - — V8) 2X I- |
|
|||||||||||
/?(! — v) 0*3 |
|
|
||||||||||||||
^3(i |
|
|
|
|
|
P |
У |
1 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
4 1 - v ) 0* J V |
|
|
ft20 |
1 + у |
03 |
'1 |
Ш |
|
|
|
|
12/? |
1 — v |
dxds2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
= |
2 гХ1> |
|
|
(2 + |
v) |
|
|
1 |
03 |
2 N2* /1 + v |
|
|
/? |
0 * 2 0 S |
|
^ |
0 S3 1 ( l _ v ) / ? |
|||
|
^ v12 |
/3 — уV |
03 |
|
0 3 \ |
8< 2 |
||
|
( 1 — v)/?V 2 |
|
dxds2 '0 *3 / |
(1 — v)/? |
(7•49)
03
0*20S + - W
' ds*)
03
dx2ds
4N2*N*2 |
08 ]/ |
ft2 ^ , / 2 02 , |
02 , |
4/v; |
02 |
( 1 — v)/? |
dxds2 |
dx 2 |
0$2 |
1 — v |
dxds |
(7.50)
133
Сводя систему уравнений к одному, найдем разрешающее урав нение устойчивости
D |
( l _ T v 3) { [ v W v , + X S ( £ + ( 2 _ v ) S ) ( S + |
|||||||||||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
EhR2 |
ds2 V |
p |
) \ds2 1 |
|||
|
|
|
|
|
|
2(1 + v )2 |
£(■ - T *аГ*+ |
|||||
+ |
JVx' - [ v |
V — - — - |
dx2 |
0 |
- ? * ■ ) ' |
Xi + |
||||||
1 |
|
1 dx> L |
R2 |
ds2 |
R2 |
|
||||||
4 - N " |
i — V2+ — V 4 |
|
2 |
1 0 2 |
, 1 |
) Vs6/1 |
tl2 r,2X2 |
|||||
— — |
— |
— |
|
P |
)’b + |
|||||||
' |
2 |
U«2 |
' R 2 |
' |
1 — v Я2 |
dx2 'R* |
1 |
1 |
|
|||
-}-2iV?2— — ( V2V2 -|— — |
— |
~ |
R2 |
— V l — — V2) 2XI = 0 . |
||||||||
~ |
i2dxds [ |
~ l — vR2 |
дхУ\ |
P |
/ |
|
(7.51)
или, пренебрегая малым (подчеркнутым) членом, получим более компактное уравнение
D (1 - |
— |
V2) [ v2V2V2V2 + — |
— (— ■+ ( 2 — V)— ) (— |
+ |
||||||||||
I, |
|
Р |
/|/ |
|
~ R 2 |
ds2 \ds2 ~ |
K |
'd x 2)\ d s2 |
' |
|||||
+ (2 + v |
) ^ ' ) U |
+ |
- ^ - f l - - V |
2)x 1 + ^ |
|
[ v |
2V2— |
d s 2 |
||||||
' ' |
d |
x y i ^ |
- ^ |
R |
? |
0 *4 |
p |
|
|
|
1 d*2|. |
R ? |
||
_ |
|
2 L + I SL] (1 _ J t |
vi] ъ |
+ |
'N f ( — |
V2+ — V2+ |
|
|||||||
|
|
R ? |
0*2j\, |
p |
V J * l ~ r |
2 |
^ j2 v |
V T |
|
|||||
+ г Ь 5- S + i K |
(■- f ' “К |
|
2"?’ S T ^ + i ^ X |
|||||||||||
|
|
х |
^ ' ‘ + |
ж |
£ ) ( |
1 - |
у |
^ |
= |
° - |
|
(7-52) |
2.УРАВНЕНИЯ ПОЛУБЕЗМОМЕНТНОЙ ТЕОРИИ
Из общего уравнения (7. 52) легко получается как уравнение местной потери устойчивости цилиндрической оболочки, так и уравнение, соответствующее полубезмоментной теории.
Действительно, для того чтобы получить уравнения устойчи вости пологих оболочек, достаточно принять во внимание соот ношение
V2X i> ^ rX i- |
(7.53) |
134
в силу которого уравнение (7. 52) приводится к виду
D I 1 - ? |
+ ) ™ * ь + 1 £ U |
l ~ f ’ • ) * + ( " * • £ + |
|
|
+ * * ! . £ + * • ■ & ) l ‘ - f V * ) W x , = 0 . |
(7 .5 4 ) |
Уравнение, соответствующее полубезмоментной теории, получим, из уравнения (7. 52), пренебрегая членами
д2-ц
(7.55)
дх2
по сравнению с членами
|
|
|
|
|
дЧ\ |
|
|
|
|
(7.56) |
|
|
|
|
|
|
ds2 |
’ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
вследствие |
чего |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V2Xi |
ds2* 1' |
|
|
|
|
(7.57) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Поэтому имеем уравнение |
|
|
|
|
|
|
|
||||
D ( 1 |
р |
|
\ — |
|
' R2 J |
fa 4 -— |
— |
(l — — |
— ')у1 4- |
||
V |
|
ds2J d s 6\ds2 |
R |
2 |
дх4\ |
Р |
dsy |
||||
|
|
|
В Д |
' д 2 |
1 \ , |
„»гл |
/ |
д 2 . |
, |
1 |
|
|
+ |
- |
— ---- —) + |
2А70 |
/------ |
|
|
|
|||
|
1 \Ддг2 |
R2 J |
12 l dxds |
|
R2 ) + |
|
|||||
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
d2 |
|
|
|
|
|
|
|
+ ^ " ( 5 + ^ ) ] ( 1 - Т а ^ ) ь = » .
(7.58)
которое отличается от (5.41) сомножителем (он подчеркнут)
£(£+£)• |
( 7 - 5 9 ) |
тогда как в (5. 41) фигурирует сомножитель
(7.60)
\ d st~ R* )
Отличие, как видим, несущественное. Однако предпочтение следует отдавать уравнению (7. 58), так как оно получено на ос новании меньшего числа предпосылок.
3.УСТОЙЧИВОСТЬ ПРИ ОСЕВОМ СЖАТИИ
Пусть свободно опертая цилиндрическая оболочка находится под действием осевых сжимающих усилий N.
Введём в уравнение (7. 52)
Л71° = Л7; A V = 0 ; JV°2= 0 . |
(7. 61) |
135
Тогда уравнение устойчивости примет вид
ЗА2 |
|
v ‘ |
2 |
SLt*4.-< 2 _ ,Л * Л |
|||
|
, ’) [ v W |
R2 |
ds2 U s2 ^ ^ |
dJta) Х |
|||
|
|
|
|
|
д2 |
|
|
|
|
X ( ^ T + ( 2 + V) ^ T ) ] Xi + |
|
||||
£A |
04 |
|
|
|
|
|
|
’ R2 |
0*4 \ |
p |
|
|
■*|й |
F II о |
|
|
|
R2 |
djfi\ \ |
|
|
||
|
2(1 +v) 0МЛ |
|
|
|
|
||
Выбирая решение в виде |
|
|
|
|
|||
|
|
|
тпх |
. ns |
, |
|
|
|
|
Ъ ,— Хо sin - г - |
sin — |
|
|||
|
|
|
|
|
R |
|
|
(7.62)
(7.63)
( 2т , п — число (волн в продольном и поперечном направлении; R, I — радиус и длина оболочки; %0— const), получим выражение для N:
|
|
|
|
. |
|
j /Я2 |
Я 2 \ |
|
|
|
|
|
|
1 |
+ и I -----+ — |
|
|
||
|
|
N - |
£>Я2 |
Т |
I X2 |
^ Я 2 ) |
|
|
|
|
|
«2 |
|
/ rrfl |
я2 \ |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
1 |
+ k |
V X2 |
+ ~л?) |
|
|
|
(m2 |
я2 \ 4 |
2я2Г /л2 |
2 да2\2 |
v2m4 |
|
|||
X |
1 x2 + ^ |
j |
~ ~ ^ Г [1'^ '+ ~хГ/ — |
Х4 |
|
||||
л»2 Г/|В2 |
Л2 \2 |
я2 |
2 (1 + v) ж2 |
|
|||||
|
"Х2 |ДХ2 + 'rfi) |
+ 1 й + |
Х2Я 2 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
т 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
HU |
|
|
(7.64) |
|
|
/ т2 |
я2 N |
2+ я2 2 (1 + |
у) я»2 |
||||
|
|
|
|||||||
|
|
1"Х2 _ + '^'/ |
|
Я< |
Х2я 2 |
|
|||
|
|
|
|
Я 2 / |
|
|
|||
|
|
|
|
12Х?2(1 — у2) |
p/?2 I |
|
|||
|
Х= Т |
; |
|
Я4А20 |
|
|
|||
В том случае, когда оболочка теряет устойчивость с образова |
|||||||||
нием длинных продольных волн, |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
< |
1 ; |
л * » 1 - |
|
(7.65) |
|
Тогда уравнение (7. 64) можно представить в виде |
|
||||||||
|
|
|
|
А2 |
|
|
|
m2 |
|
|
ОЯ2 |
1 + »*V |
(я2 —- 2) я2 |
^ — Я4 |
|
||||
N = |
|
(7.66) |
|||||||
R2 |
|
|
л2 m2 |
|
+ |
Л2(л2+ 1) |
|||
|
|
|
|
I |
2” Я4(я2 + 1) |
|
] |
136
Минимизируя это выражение по параметру
|
|
г№ |
|
|
|
да2я4 ’ |
|
найдем |
|
|
|
|
|
(7.67) |
|
при п = 2 значение N будет |
|
||
N кр |
2 / 2 |
(7.68) |
|
5 |
|||
|
|
||
Эта формула дает несколько |
меньшее значение критического |
сжимающего усилия, чем соответствующая формула полубезмо-
ментной теории (5.49), там вместо 2 ]/2 стоит коэффициент 3. Расхождение легко объяснить, если учесть, что в полубезмоментной теории помимо предположений (7.65) использовалось условие неизменяемости поперечного сечения оболочки (5 .12), что делает ее более жесткой.
Раскрывая р, перепишем формулу (7 .68) в виде
£ й 2 - | Г |
66 ( я 2 + 4 » 6 ) |
(7.69) |
N Kр |
(1 — v2) ( я 2 4&) |
|
15/? V |
|
|
Для случая, когда оболочка теряет устойчивость с образовани |
||
ем коротких продольных волн |
|
|
|
|
|
— » |
1. |
|
|
|
|
X |
|
|
Из общего выражения (7.64) получим |
|
||||
|
|
/ д а 2 |
я 2 N / д а 2 |
я 2 \ : |
|
N _ Ря* |
1 + К |
~ ^ |
+ Я2 ) (~Х2_ + Я2 ) |
||
|
1 |
/ д а 2 |
я 2 \ |
да2 |
|
" ч |
+ k |
|
|
X2 |
|
|
|
|
I* |
да2 |
|
|
|
|
X2 |
(7.70) |
|
|
|
/ |
да2 |
я 2 \2 |
|
|
|
|
137
из которого следует, что форма потери устойчивости осесиммет рична (я = 0 ) . Этот случай подробно рассмотрен в § 2 главы 3, где для N получены две формулы:
= |
— р£), |
ПРИ |
V®’ |
(7 .71) |
J V = ^ ^ 2[X / » + - L ) , |
при |
|
(7 .72) |
|
Проводя сравнение формул |
(7.71) — (7.72) |
с формулой |
(7,68),. |
видим, что при р/гЗ>У Ф критическое сжимающее, усилие будет иметь меньшее значение при потере устойчивости с образованием большого числа продольных полуволн.
4.УСТОЙЧИВОСТЬ ПРИ ВНЕШНЕМ РАВНОМЕРНОМ
ПОПЕРЕЧНОМ ДАВЛЕНИИ
Для цилиндрической оболочки,' находящейся под действием равномерного внешнего поперечного давления q, уравнение устой чивости записывается в виде
Eh |
JH |
( i - f » > + » * [ ( £ + £ ) » ■ + |
|
Р? |
|
||
дх* 1 |
|
||
+ — ( — И— — — )1 V2 ( l - — V2) f c = 0 . |
|||
/?2 |
\R2 |
v djfiJ J \ |
P / |
Полагая |
|
nx |
ns |
|
|
||
|
|
X i ~ X o s m — |
s l n - y |
(7 .73)
(7-74)
(l — длина оболочки; R — радиус; n — число волн по окружности; Х о — константа), найдем
|
_Ол2 |
1 +#£ |
|
Я |
X |
||
|
|||
|
|
1 + k |
|
|
|
|
|
|
2л2 |
X |
|
/я2 1 \ / л2 |
1 \ |
2 |
Я4 X |
|
|
|
\ я2 ~ я2/ \ я2 + X2 / я2(1 —- v) А2 |
|
|||
X |
л2 |
1 \ / л 2 |
1 \2 __ / |
2 |
+ |
|
( |
л2Д л 2 + |
X2 / |
\(1 — v)X^ 2 |
|
||
|
Я2 |
|
138
Х4 |
\ (— + — |
(1 — V) Х2Я2 |
|
А Я* |
Л?/\Я? X2 |
||
Здесь |
2 |
12/?2(1 — у2) |
|
|
k = |
||
|
Х = - |
Я"*А20 |
|
|
|
|
Минимизируя выражение для <7 по п, найдем значение крити ческого давления, откуда легко получается выражение для случая потери устойчивости с образованием большого числа полуволн по окружности (л2» 1); эта формула совпадает с формулой, получен ной на основе теории пологих оболочек
|
|
|
/rfl |
1 \ |
, п2 1 |
|
|
|
|
Оя2 |
+ М (я 2 + Х2 ) |
1 я2 + Х2 |
Г |
V |
|||
|
R* |
/П 2 |
1 N |
|
Я2 |
|||
|
|
|
|
|||||
|
- |
1 + 4 |
r f + W |
|
rf" |
|
|
|
|
|
X |
|
1 |
|
|
|
(7.77) |
|
|
Я2 / «2 |
1 \ |
|
||||
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
я 2 \ я3 |
X2 |
у |
|
|
|
Д ля |
весьма длинной цилиндрической оболочки (Я > 1 ) |
из выра |
||||||
жения (7. 77) после пренебрежения малыми членами найдем |
||||||||
|
|
|
|
№ . |
|
|
|
|
|
|
D |
|
|
|
•2 я 2 |
|
(7.78) |
|
|
а = — |
|
|
|
Я2— 1 |
|
|
|
|
|
, + * " |
! |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|||
Полагая л = 2 , получим |
|
8D |
1 + 4ȣ |
|
|
|||
|
|
<7кР = |
|
(7.79) |
||||
|
|
3R3 |
' |
-4- |
|
|||
|
|
1 + |
4* |
|
|
|||
Традиционное точное решение дало бы в этом случае выраже |
||||||||
ние |
(см. 7. 78) |
_ |
—oJL |
1+4М |
|
|
||
|
|
|
|
|||||
|
|
™р |
а дз |
1+4* |
|
|
Расхождение равно ^ 3— —^/ 3 = 1/9, это дает 11%.
5. ВЫПУЧИВАНИЕ ПРИ ВНЕШНЕМ ВСЕСТОРОННЕМ РАВНОМЕРНОМ ДАВЛЕНИИ
В докритическом безмоментном состоянии в оболочке возника ют удельные усилия, равные
A V = - ^ - ; N z° = g R ; № п = 0, |
(7. 80) |
139
поэтому уравнение устойчивости примем в виде |
|
|||
C ( l _ i £ v ! ) [ v , v w + I ^ |
|
e + ( 2 _ V ) 5 ) X |
|
|
X ( ^ + v ) £ ) ] x , + f - £ ( . - f v . ) b + |
|
|||
+ ' " ?( й + 5 г + т £ |
) |
i |
1 - f v‘) b “ °- |
(7- 81) |
Отыскивая решение в форме |
|
|
|
|
|
яде |
. |
я$ |
{7.82) |
X=XoSin — sin — |
(/—длина оболочки; R — радиус; п— число волн по окружности; Хо — const), получим формулу для критического всестороннего внешнего давления
Я |
Dn2 |
|
|
|
|
7р" |
|
|
|
_1_ |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
X2 |
|
2 п2 |
|
|
|
|
|
Я4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(7.83) |
в которой |
|
12/gg (1 — у2) |
, |
Ь2Я2 |
|
|
I |
(7.84) |
|||
|
R |
Я4Д20 |
’ |
_ piR2 |
|
|
|
Наименьшее значение q при делоисчисленном п будет критичес
ким всесторонним давлением. |
|
формула (7.83) перехо |
||||
Для случая пологой оболочки (и2> 4 ) |
||||||
дит в формулу (3.44) |
|
|
|
|
||
|
|
/Л2 |
1 \ |
/' л2 |
1 \! |
|
Я |
Рп2 |
1+ели |
ч" й ) |
Л2 |
1 |
|
Rз |
1 + £ ( л2 |
1 1 |
||||
|
||||||
|
"л2" |
2X2 |
||||
|
|
( Я 2 |
+ X2 J |
|||
|
|
|
(7.85) |
|||
|
|
|
|
|
140