книги / Сферическая астрономия
..pdfВ более общем виде с учетом правила суммирования выражение для квадрата расстояния между двумя точками пространства запи сывается в виде:
(<1 з)2 = (йг)2 = <1хг(1х^(ег •е^) = д ^ З,хгЛх/ , |
(1.35) |
где д —метрический тензор. Закон вычисления расстояния (1.35) называется метрикой пространства.
Выбор той или иной системы координат дает возможность опре делить положение тела в пространстве и упростить уравнения дви жения тела, но не определяет свойства самого пространства. Зада ние метрики совместно с определением системы координат полно стью описывает пространство. Это означает, что, зная метрический тензор, можно вычислить расстояние между двумя точками. В слу чае евклидова пространства, которое называется плоским, расстоя ние находится по формуле (1.34), и метрический тензор равен
(1.36)
В случае плоского пространства метрический тензор д является диа гональным и симметричным: д^ = д^. В общем случае тензор может иметь недиагональные элементы, которые зависят от координат, но тензор д всегда является симметричным, так как величины д^ опре деляются из симметричной формы (1.35).
Если пространство не является плоским, то для вычисления рас стояний уже нельзя использовать теорему Пифагора (1.34). В част ности, при вычислениях на сфере (в кривом пространстве) длина ду ги между двумя точками не равна длине хорды (расстоянию в плос ком пространстве).
Квадрат элемента длины в сферической системе координат легко найти, вычислив частные производные дх/дг, дх/дв и т. д. и подста вив их в (1.34). Используя уравнения (1.21), находим, что дх/дг = 8ш в соз Л, дх/дв = г соз в соз Л и т. д. В результате после приведения подобных членов получим, что
с1з2 = вт2 + г26В2 + г2 8Ш2 в(1Х2.
/1 |
о |
О |
9 = О |
г2 |
о |
\0 |
О |
Г 2 81П2 в ) |
|
|
Тензор не содержит недиагональных членов. Это говорит о том, что сферические координаты ортогональны: сфера с радиусом г = сопз!;, конус с углом 0 = сопз!; и меридиональная плоскость Л = сопз!; пе ресекаются под прямыми углами друг к другу.
Таким образом, свойства геометрии в криволинейной системе координат определяются компонентами дц метрического тензора. В дальнейшем мы будем рассматривать четырехмерное пространствовремя для вычисления эффектов теории относительности (измене ния хода часов, находящихся в гравитационном поле, отклонения луча света). В четырехмерном пространстве-времени имеется, сле довательно, 16 компонент тензора, из них только 10 различны изза симметричности тензора (четыре с одинаковыми индексами и 12/2 = 6 с различными индексами).
1.4. Основные формулы сферической геометрии
Рассмотрим сферический треугольник А В С на небесной сфере, причем точка А является полюсом, а точка В лежит в плоскости Охг (рис. 1.6). Декартовы координаты единичных векторов т а , т в ,*с определяются согласно (1.21) при К = 1:
г а |
= |
( 0 , 0 , 1 ) , |
Гв |
== |
(81ПС, 0 , С О 8 с ) , |
тс |
== |
(зт Ьсоз Л, з т Ьз т Л, соз Ь). |
По определению скалярного произведения гв • тс = соз а. Это же произведение в декартовых координатах имеет вид:
гв - гс = з т с з т б с о з Л + созссозб.
Перепишем эти формулы в следующем виде:
соз а = соз Ьсоз с + з т Ьз т с соз Л. |
(1.37) |
А
Рис. 1.6. К выводу формул синусов и косинусов.
Мы доказали теорему: «Косинус стороны сферического треугольника равен произведению косинусов двух других его сторон плюс произведе ние синусов этих сторон на косинус угла между нглмиь. Обычно соот ношение (1.37) называют формулой косинусов. С помощью цикли ческой перестановки можно написать формулы косинусов для двух других сторон:
СОЗ Ь= СОЗ а С08 С+ 81П а 81П с С08 В ,
соз с = соз а соз Ь+ зш а з т Ьсоз С.
Теперь вычислим векторное произведение гс х г^. Согласно (1.16) получим:
|гС х Г в \ = в ш а .
Допустим, что вектор гс х г в направлен в точку О (рис. 1.6), то есть
тс х тв — тп з т а , |
(1.38) |
64 |
Глава 1. Основы сферической геометрии |
тв — тоже единичный вектор. Используя (1.17), запишем левую часть (1.38) в виде:
|
|
1 |
|
|
^ |
к |
|
(зт Ьз т А соз с) 1+ |
|
ТС X ТВ — |
81П |
СОЗ |
А |
Ш |
81П |
СОЗ |
Ь |
||
|
Ь |
8 |
Ь А |
|
|
|
|||
|
8Ш С |
|
|
О |
СОЗ с |
|
|
||
+ (соз Ьз т с —з т Ьсоз А соз с) з + (—з т Ьз т с з т Л) к. |
(1.39) |
Правую часть (1.38) согласно (1.5) можно записать в виде:
т в з т а =
= з т а [1(зтА Б со зВ А Б ) + ^ з т АО зт В АО) + ксоз А Б \ . (1.40)
В треугольнике В АО сторона В Б — 90°, и плоскость ОВО пер пендикулярна плоскости ОВС ( / ОВС — 90°). Поэтому / А В Б = 90° + В. По формуле косинусов имеем
соз АО = соз 90° соз с + з т 90° з т с соз(90° + В)
или
соз АО = - з т с з т В .
Приравнивая ^-компоненты в формулах (1.39) и (1.40), получим:
—з т 6з т сз т А = —з т а з т сз т В
или |
з т а |
з т Ъ |
|
з т В |
з т А |
По аналогии из треугольника С А Б получим: соз АО = 81П Ь81П С,
что приводит к выражению:
—з т б з т с з т Л = —з т а з т б з т С .
В результате, мы можем записать, что
з т а _ з т Ь _ з т с
81П А 81П В |
(1.41) |
з т С |
Эти соотношения известны как формулы синусов. Сформулируем полученный результат как теорему: «В сферическом треугольнике отношение синусов сторон равно отношению синусов противолежа щих им углов».
Для вывода следующей группы соотношений между сторонами и углами сферического треугольника запишем формулу синусов для треугольника АВО.
81П |
АО |
_ 81П 90° |
81п ( 9 0 |
° + В) |
81П В АО |
или: соз В — з т АО зт В АО. Сравнивая ^/-компоненты в уравнени ях (1.39) и (1.40), получим:
з т а соз В = соз Ьз т с —з т Ьсоз с соз А. |
(1.42) |
Сформулируем следующую теорему: «Произведение синуса сторо ны сферического треугольника на косинус прилежащего угла равно произведению косинуса противолежащей углу стороны на синус тре тьей стороны минус произведение синуса на косинус этих же сторон, умноженное на косинус угла между ними».
Используя циклическую перестановку сторон и углов, можно по
лучить следующие уравнения: |
|
з т а соз С = соз с з т 6 —з т с соз Ьсоз Л, |
|
з т Ьсоз А —соз а з т с —з т а соз с соз В, |
|
з т Ьсоз С — соз с з т а —з т с соз а соз В, |
(1.43) |
з т с соз А = соз а з т 6 —з т а соз Ьсоз С, |
|
з т с соз В = соз Ъз т а —з т Ьсоз а соз С. |
|
Формулы (1.42) и (1.43) известны как формулы пяти элементов или формулы подобия.
На основе формул синусов, косинусов и формул подобия можно получить ряд других уравнений, связывающих углы и стороны сфе рического треугольника. Приведем так называемые формулы коси нусов:
соз А = —соз В соз С + з т В з т С соз а, соз В — —соз А соз С + з т А з т С соз 6, соз С = —соз А соз В + з т А з т В соз с,
из которых следует, что «Косинус угла равен произведению косинусов двух других углов, взятого с обратным знаком, плюс произведение си нусов этих углов, умноженное на косинус стороны между ними».
С выводом этих и других уравнений можно ознакомиться в со ответствующих учебниках. Так как в астрономии наиболее часто ис пользуются формулы синусов, косинусов и подобия, на выводе дру гих уравнений мы не будем останавливаться.
Для усвоения основных формул сферической астрономии рас смотрим решение следующих задач.
Задача 1. Вычислить кратчайшее расстояние между точками А и В на поверхности Земли, координаты которых (широта и долгота) равны (р\ , Ах и (р2чА2 , соответственно. Землю считать сферой радиу са К.
Решение. Так как кратчайшим расстоянием на сфере является дуга окружности большого круга, используем для решения задачи формулу косинусов. Рассмотрим сферический треугольник с вер шинами А , В , С, в котором точка С является северным полюсом. То гда дуга АС равна 7г/ 2 —р\, дуга ВС равна 7г/ 2 —у>2 »дуга А В равна
Аг - \ \ |
(будем считать, что А2 > Х\). Если А2 = Ль то, очевидно, рас |
стояние в угловой мере равно \р2 —<^>1 1, в линейной мере К\<р2 — |
|
Здесь |
, р 2 выражены в радианах. |
Согласно (1.16) получим:
СОЗ А В = 81П (рх 81П <02 + СОЗ С08(р2 СОз(А2 —Ах ).
Расстояние между двумя точками равно К агссоз (соз АВ).
Задача 2. Вычислить широту и долготу р, А самой северной точ ки дуги большого круга, проходящего через точки А , В на поверхно сти Земли, широты и долготы которых равны (рг,Х\ и ср2, А2 , соот ветственно.
Решение. Рассмотрим сферический треугольник АВС, в кото ром точка С является северным полюсом (рис. 1.7). Определим се верный полюс как точку, при наблюдении с которой вращение Зем ли происходит против часовой стрелки.
Обозначим самую северную точку дуги большого круга, прохо дящего через точки А, В, через В. Проведем через точку В плос кость, перпендикулярную оси, соединяющей полюсы. Такая плос
Рис. 1.7. К задаче 2.
кость пересечет сферу по окружности, называемой параллелью. Оче видно, что дуга А В большого круга касается в точке В параллели, и, следовательно, меридиан С В пересекает дугу А В под прямым уг лом. Значит углы /.С ВА, /С В В равны 7г/2, дуги АС и ВС равны 7г/ 2 —(р\ и 7г/ 2 —(р2 соответственно, и по формуле синусов для тре угольника С А В получим:
81ПС В |
_ 81п (7г/ 2 —(рх) |
8т (/С А В ) |
= 8Ш{ /С В А) |
или
81ПС В = С08(р\ 81П(/С А В ).
По формуле синусов для треугольника АВС найдем:
81П(/С А В ) |
_ 81п(Л2 —Ах) |
81п (7г/ 2 —<Р2) |
8Ш. АВ |
Так как длина дуги С В равна 7г/2—р и з т (/С А В ) = зт (/С А В ), то находим широту точки В:
С08 (р = С08 (р 1 СОЗ |
81п(Л2 ~ Ах) |
(1.44) |
|
|
81П АВ |
68 |
Глава 1. Основы сферической геометрии |
Синус дуги А В легко вычислить, используя решение предыду
щей задачи. Как известно, з т А В = ± \А _ - соз2 АВ. Нужный знак выбирается из условия зт(А 2 —Ах)/ з т А В > 0 , так как соз (р > 0 и требуется найти самую северную точку дуги большого круга.
Долготу Л точки В найдем из следующих соображений. Исполь зуя формулу подобия для прямоугольного треугольника САО> по лучим:
____ |
7Г |
7Г |
зт АОсоз(/СТ>Л) = соз(——<^1 ) з т ( ——ср)—
А^
7Г |
7Г |
(р) соз(А - Ах) |
- а п ( - - |
<р\ ) соз(—- |
|
или: |
|
|
соз(А —Ах) = |
<^>1 с !§ (р. |
|
Определение долготы становится невозможным в двух случаях: если точки А и В лежат на экваторе (в этом случае (р\ = <р2 = 0; з т АВ = 8 ш(А2 —Ах); из (1.44) следует, что ср = 0 ; значит соз(А — Ах) = 0 • оо) и если точки А и В лежат на одном меридиане (в этом случае Ах = Аг или Ах = А2 Н- я* и <р = 7г/2, т. е. дуга проходит через полюс).
Глава 2
АСТРОНОМИЧЕСКИЕ СИСТЕМЫ КООРДИНАТ
Одной из задач сферической астрономии, как говорилось во «Введении», является определение системы отсчета. Под системой отсчета мы будем понимать совокупность координатных осей и ча сов, по отношению к которым находится положение небесных тел и определяется шкала времени. В сферической астрономии дается ма тематическое определение систем координат и связи между ними, а также определение шкал времени и соотношений между ними. Ре ализация ’систем координат, т. е. привязка их к выбранным небес ным телам, является задачей астрометрии. Реализация шкал време ни (разработка часов и методов их сличения, определение единицы времени) является комплексной задачей, которая решается не толь ко астрономами, но и специалистами в области атомной, лазерной физики, электроники и т. д.
Для определения системы координат необходимо задать ее на чало и направление осей. Когда оси заданы, определяется основ ная плоскость системы, от которой отсчитывается одна из сфериче ских координат. В древности чаще всего использовали эклиптиче скую систему координат, т. е. основной плоскостью была плоскость эклиптики. Такой выбор объясняется тем, что древние астрономы изучали главным образом движение планет, Солнца и Луны, кото рые располагаются вблизи плоскости эклиптики. В средние века в качестве одного из основных направлений стали использовать на правление оси вращения Земли. Более удобной стала экваториаль-
ная система, задаваемая плоскостью среднего экватора и точкой ве сеннего равноденствия1.
Кроме указанных, используются горизонтальная и галактиче ская системы координат, основными плоскостями в которых явля ются плоскость горизонта наблюдателя и плоскость экватора нашей Галактики. В каждой из этих систем можно использовать для опре деления положения небесных тел тройки чисел ж, у , 0 или Д, в, Л, ко торые связаны друг с другом посредством уравнений (1.21).
Вполне естественно для наблюдателя одну из осей системы коор динат связывать с выделенным направлением. На Земле сама при рода подсказывает наблюдателю два направления: одно совпадает с отвесной линией, или с силой притяжения Земли, второе —с осью вращения Земли. Плоскости, перпендикулярные этим направлени ям, являются основными плоскостями горизонтальной и экватори альной систем координат, соответственно.
В следующем параграфе мы определим эти системы и введем со ответствующие сферические координаты. Затем получим формулы для преобразования координат небесных тел от одной системы ко ординат к другой в случае, когда начала осей совпадают. Если систе мы отсчета движутся друг относительно друга, то строгое преобра зование координат выполняется с учетом формул общей теории от носительности.
Центр небесной сферы и, следовательно, начало систем коорди нат может быть расположено в любой точке пространства. В зависи мости от выбора начала различают следующие системы координат:
•топоцентрические, с началом в точке наблюдения на поверхно сти Земли;
•геоцентрические —в центре масс Земли;
•гелиоцентрические —в центре Солнца;
•барицентрические —в центре масс Солнечной системы.
При изучении движения космических аппаратов рассматривают ся объектоцентрические системы с началом в центре масс аппарата. Определение этих систем будет дано в следующей главе.
Термин «средний экватор» употребляется в астрометрии в том смысле, что эква тор смещается только вследствие прецессии.