книги / Современная теория ленточных конвейеров горных предприятий
..pdfи R2= RAcos а . Определим величину 5,. Реакцию R2 определим из условия равенства нулю проекций всех сил на ось у ; из этого
равенства имеем R2 = ah . Поскольку при малых провесах натя
жение 5 примерно равно распору 5,, то распор определим из следующего соотношения:
5, = 5 c o sa -i? Isina = 5 ,c o s a -—qlltga +
5
+5tgasina
cos a
Уравнение прогибов для схемы, представленной на рис. 3.3, б, запишем в следующем виде:
(3.5)
сЬм |
25 Vl |
' |
где коэффициент к 2 = — |
ch — гиперболический косинус; |
EJ |
|
2 |
|
tM!_ |
|
4EJ |
|
Продифференцируем уравнение (3.5) по х:
, 2и |
д |
shu |
1 - 2х |
|
|
|
М_ |
|
+ Т г(1 ,-2 х )- |
||||
у ~тyS]k 2 + SXJ |
сЬм |
|||||
|
25, |
|||||
Угол а |
определим из условия |
|
= tg a , откуда |
|||
tga = -- |
2и Я |
М | , |
qlx |
|
(3.6) |
|
4 |
-+— thM+-^-L . |
|||||
|
S,k2 |
25, |
|
|
||
|
4^1 |
|
|
|
|
Очевидно, при а > 0 момент М |
EJ |
( г — радиус ролика), |
||||||
= — |
||||||||
|
|
|
|
|
|
г |
|
|
при а = 0 опорный момент |
М < |
EJ |
|
|
||||
— . Выражение (3.6) можно |
||||||||
записать в следующем виде: |
|
г |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
||||
EJ |
« -+ 1 |
'S,l, |
Qh |
|
(3.7) |
|||
tga = - ~ - |
th4 |
14 | |
|
|||||
|
V*. |
г\) |
U EJ |
2S, |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
||
где rx — радиус кривизны в точке А : |
|
|
||||||
/, = / - 2 r s in a , |
|
|
|
|
|
|
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
5,= |
|
|
|
|
|
|
|
|
cosa |
|
|
|
|
|
|
|
|
Определив |
угол |
а, |
величину |
/к находим |
по формуле |
/к = (Хобг, где угол обхвата Ооб необходимо принять в радианах. Как отмечалось, данное решение справедливо при невысокой скорости ленты (4— 5 м/с), т.е. для случая, когда углы набегания и сбегания ленты с роликов примерно равны; в противном слу чае необходимо уточнить модель.
Процесс вычисления угла а из выражения (3.7) весьма тру доемок, поэтому расчеты выполнялись на ЭВМ; результаты рас четов приведены на рис. 3.4. Как следует из графиков, наиболь шее влияние на величину угла обхвата оказывают жесткость ленты EJ, расстояние между роликоопорами /', суммарная линей
ная нагрузка qr + qn затем радиус ролика г и натяжение ленты S (графики построены при следующих постоянных: qr = 3600 Н/м, г = 0,1 м, S = 5000Н, £ 7= 8,3 Н/м2).
Найдя значение /к и подставляя его в формулу (3.4), можно определить величину угла поворота ролика а к в зависимости от всех основных факторов; для указанных выше данных такой график приведен на рис. 3.5.
а*об12
рад град
Рис. 3.4. Зависимость угла обхвата от некоторых факторов
Из выполненного анализа можно сделать следующие выводы:
1) угол поворота роликоопоры, при котором достигается максимальное значение центрирующей силы, не является посто янной величиной, а зависит от параметров конвейера; это объ ясняет многие кажущиеся противоречивыми эксперименталь ные данные, полученные различными авторами;
Рис. 3.5. Зависимость максимального угла поворота ролика от угла обхвата лентой ролика
2) с увеличением толщины обкладки ленты и футеровки роли ка, а также с уменьшением длины контакта /к, например, за счет увеличения натяжения ленты, величина угла оСщах увеличивается.
Следовательно, на практике наиболее правильным решени ем было бы конкретное определение величины угла (Хшах для данного типа конвейера и соответствующая настройка центри рующих роликоопор (если они применяются) на разворот на рассчитанный угол, а также разворот при необходимости на со ответствующий угол боковых роликов рядовых опор в зависи мости от места их установки.
Однако реализовать на практике подобные рекомендации нельзя, поскольку при эксплуатации конвейера значение 0Стах точно не известно из-за существенного разброса значений неко торых физических величин, входящих в выражение (3.4), на пример, в различных условиях эксплуатации конвейера коэффи циент трения ленты по ролику/о изменяется от 0,05 до 0,5, не ос-
130
таются постоянными и величины G„ и G<j, из-за старения резины, степень загрузки конвейера, определяющая величину Р, также различна, меняется и натяжение S и т.д.
Можно рекомендовать определять несколько значений угла оск для некоторых усредненных условий эксплуатации и преду сматривать на линейных секциях возможность дискретной фик сации этого угла на специальных роликоопорах, устанавливае мых через определенное число рядовых.
Установка боковых роликов на линейных секциях и разво рот центрирующих опор на несоответствующий угол приводят к тому, что их центрирующие способности реализуются не полно стью. Так, на рис. 3.6 (кривая 1) показано, что для случая, когда на конвейере расчетный угол а к составляет 0,105 рад (6°), уста новка боковых роликов на линейной секции под углом 0,035 рад (2°), как это практически повсеместно рекомендуется, позволяет реализовать значение Fu0 равное примерно 1/3 от максимально возможного усилия Fmax. Естественно, что при эксплуатации та кого конвейера в сложных условиях получается плохое центри рование ленты на ставе.
Рис. 3.6. Зависимость максимальной центрирующей силы от угла обхвата лен
той ролика (1 — doei, 2 —(*„62, Оо62> “об!)
Особый интерес представляет график, приведенный на рис. 3.4, а, из которого следует, что при увеличении расстояния меж ду роликоопорами увеличивается угол обхвата ролика лентой особ и, следовательно, уменьшается угол оск. Таким образом, на конвейерах с повышенным расстоянием между роликоопорами и малой жесткостью ленты необходимо более точно выставлять роликоопоры и рихтовать став, поскольку при той же точности рихтовки на конвейере с увеличенным расстоянием между ро ликоопорами боковые смещения существенно возрастут. Так, из графиков рис. 3.4 и рис. 3.5 следует, что при увеличении рас стояния между роликоопорами от 1,4 до 1,8 м угол (Хоб изменя ется от 0,07 рад (4°) до 0,216 рад (12°) и при этом угол а к уменьшается от 0,218 рад (13°) до 0,064 рад (3°). Следовательно, если на двух конвейерах (/' = 1,4 м и /' = 1,8 м ) установлены
роликоопоры со средней неточностью 0,035 рад (2°), то в пер вом случае децентрирующая сила составит 1/6, а во втором 2/3 от максимально возможной величины.
Для определения боковой силы обычно вводится условный приведенный коэффициент трения/пр, равный отношению боко вой силы FQ к силе нормального давления PQ:
U = Fe/P0 (F, = Pf„).
Согласно полученным выше результатам, коэффициент / пр за висит от угла обхвата лентой ролика, жесткости нижней обкладки, материала ролика и ленты и прочих факторов. Естественно, что при полном проскальзывании, т.е. когда реализуется максимальная бо ковая сила, этот коэффициент становится равным коэффициенту трения скольжения двух тел (лента—ролик), но наступает это про скальзывание при различных углах поворота ролика.
Следовательно, график зависимости приведенного коэффи циента трения / пр для одной пары лента—ролик, но разных уг лов обхвата имеет вид, подобный зависимости Fe = <p(ot), и изо бражен на рис. 3.7 (кривая 1) (предположим, что он построен для пары «сухая лента — нефутерованный ролик»), при этом максимумы величины/пр как бы скользят по прямой 1.
Рис. 3.7. Зависимость приведенного коэффициента трения от угла перекоса ролика при различных коэффициентах трения скольжения
Если между лентой и роликом попадают вода, влажная глина и т.д., то коэффициент трения скольжения уменьшается и графики для / пр при прочих постоянных условиях изменяют свой вид, при этом максимум углов смещается в сторону уменьшения (угол а тах2 на рис. 3.7, кривая 2). Пара «футерованный ролик — лента» имеет больший коэффициент трения скольжения и предельные значения а тах становятся больше (рис. 3.7, кривая 3).
Из формулы (3.4) и графиков рис. 3.7 следует еще один вы вод. Так как на горизонтальных конвейерах небольшой длины с небольшим средним натяжением на грузовой ветви применяют ленты с небольшим числом прокладок, которые имеют малую поперечную жесткость, то малые S и EJ приводят к тому, что длина дуги обхвата лентой ролика /к становится значительной, а угол оск уменьшается. Если учесть, что конвейеры с подобными параметрами применяются, как правило, в участковых выработ ках шахт или в качестве забойных на разрезах, где точность вы ставления роликоопор става невысока и постоянно нарушается, то ясно, что поперечные смещения ленты от перекосов роликов достигают максимально возможных значений, поскольку на них
реализуется полностью максимально возможная децентрирую щая сила.
В заключение отметим следующее. Из рассмотрения харак тера связи лента—ролик следует, что вследствие независимости составляющей скорости движения ленты вдоль образующей ро лика 5 и угла а уравнения связи лента — ролик в системе коор динат, неподвижно связанной с лентой, имеют неинтегрируемый вид:
где х, у — координаты центра ролика; ф — угловая скорость вращения; г — радиус ролика.
Это подтверждает известный вывод о том, что связь ленты с роликом является неголономной и в общем случае нестационар ной, что в свою очередь может явиться причиной боковых авто колебаний ленты.
Выполненные исследования подтверждаются и эксперимен тальными зависимостями. Особенностью практически всех кри вых является наличие участка, характеризующего уменьшение силы F(а) с увеличением угла а, причем увеличение и умень шение силы F(а) существенно зависят от угла dtp .
В общем случае с учетом кососимметричного характера си лы F(a) ее зависимость от ос может быть представлена в виде
разложения в ряд по нечетным степеням параметра: |
|
F{ а) = с,а+с3а 3 +с5а5... = £ с,а' = £ c'pFga1 |
(3.8) |
где с' — коэффициенты разложения, величина которых зависит от состояния контактирующих поверхностей, натяжения ленты и пр. Например, для зависимости F(oC) при ур = 2° получено:
с, = 147 Н/град, съ= -40 Н/град3, с5 = 4 Н/град5, с7 = -0,1 Н/град7 (с аппроксимацией до угла а = 6°).
3.3. УРАВНЕНИЕ ДВИЖ ЕНИЯ ЛЕНТЫ В ПОПЕРЕЧНОМ НАПРАВЛЕНИИ
Составим дифференциальное уравнение поперечного движе ния конвейерной ленты. Введем следующие обозначения: рл, рг — плотность ленты и груза; v — продольная скорость движения лен ты; ах — напряжение в ленте; F„, Fr - площадь поперечного сече ния ленты и груза; 5(t) — поперечное смещение ленты; L — длина конвейера. Ось х направлена от концевого барабана к головному вдоль конвейера, ось 5 — перпендикулярна ей (рис. 3.8, а).
Первоначально примем, что при изгибе ленты восстанавли вающих сил не возникает, и в боковом направлении она движет ся по роликоопорам без сил сопротивления. Примем также, что концевые барабаны обеспечивают устойчивое центральное по ложение ленты на них, т.е. в этих точках контура лента как бы закреплена, и тогда 5(0) = 0 и 5(L) = 0.
Выделим из ленты элемент длиной Ах (рис. 3.8, б). Масса выделенного элемента
Ат = (Р Л + Р,Л )Ax = Fn(рл + крг) Ах = pFAx,
где к = F jF n ; р=рл + крг; F = F.,.
Рис. 3.8. Схемы поперечного движения конвейерной ленты (а) и сил, дейст вующих на выделенный элемент (б, в)
„ |
d 25 |
d 2b |
(3.9) |
Fu = Am—г- = or Ах—- . |
иdt2 dt2
Спроектировав все силы на ось 5 и учитывая данные рис. 3.8, б, запишем
d^b
pFAr —у = F (ах +Д о,)sin (а, + Да, ) - Faхsin а , , at
или, переходя к пределам,
d 25 |
1 Э |
(3.10) |
dt |
= - Т " (а * sin а *)- |
|
р дх |
|
Учитывая, что при малых углах справедливо соотношение
sina, = tga, = дд/дх,
получим
d 25 |
1 Э |
dt~ |
(3.11) |
р дх |
Воспользовавшись выражением для полного дифференциала
^5 _Э ^5 |
_Э^6_ 2 Э25 |
dt2 dt2 + |
Vdxdt+ V дх2 ’ |
уравнение (3.11) запишем в виде
Э25 |
1 д (_ |
дд'] „ |
Э25 |
2 Э25 |
dt2 |
р дх у, |
—2v |
- - v |
|
х дх j |
dxdt |
Э*2 |
Натяжение ленты вдоль става (по оси *) изменяется нели нейно, однако, приняв упрощенную линейную зависимость, можно записать
S(x) = S0 +kx\ a, = S0/F +kx/F