книги / Физические основы торможения разрушения
..pdfисходит налегание одного берега на другой. Локальная симметрия полей также отсутствует. В работе рассматриваются две задачи о распространении трещины вдоль прямолинейной границы склейки.
В первой из них анализируется прямолинейная трещина, растягиваемая нормальными напряжениями в условиях плоской деформации. Из расчета следует, что при приближении к концу трещины верхний берег должен бесконечно часто пересекаться с нижним, оказываясь под ним. В действительности этого не про исходит. Противоположные берега налегают друг на друга. В местах налегания появляются силы реакции, которые следует добавить к уже учтенным силам, действующим на поверхности трещины.
Вторая задача, решенная Р. В. Гольдштейном и Р. Л. Салгаником,— расклинивание вдоль границы склейки клином постоян ной толщины. Как и в предыдущем случае, размер области действия сил реакции всегда мал по сравнению с длиной трещины. Длина подвижно-равновесной трещины при этом
< _____________ 8/t2|x1fi2c/i2np__________
— п т [fi2 (Kj + l) -I- (х 2 ч - 1)] ’
где Т — удельная поверхностная энергия.
Как и в аналогичной задаче о расклинивании однородного материала, длина свободной трещины / пропорциональна квадрату толщины клина 2h. Если бы упругие свойства склеенных тел были одинаковы, то в каждое из этих тел клин углубился бы на одну и ту же величину. В общем же случае величины углублений различны.
При стационарном распространении трещины по прямолиней ной границе соединения двух различных материалов в динамиче ском режиме [24] (в противоположность случаю стационарного движения трещины в однородной матрице) касательные напряже ния на продолжении трещины отличны от нуля и коэффициенты интенсивности напряжений в вершине зависят от упругих постоян ных и скорости продвижения трещины. Если скорость движения трещины приближается к релеевской, то коэффициенты интенсив ности напряжений растут неограниченно. По-прежнему при дви жении трещины по границе напряжения вблизи конца имеют колебательный характер. Разница заключается в том, что теперь размеры областей, в которых происходят колебания, зависят не только от упругих свойств обоих материалов, но и от скорости движения трещины. При этом с увеличением скорости распростра нения трещины размер зоны колебаний возрастает от величины, не превосходящей 10-4/, до значений порядка /.
Каковы бы ни были свойства второго материала [24], в первом материале движение трещины по границе со скоростями, близкими к релеевским, происходит так, как и в случае соединения мате риала с абсолютно жестким телом. Дело в том, что вблизи релеев-
21
ской скорости в первом материале наступает резонанс й второе полупространство препятствует бесконечному нарастанию смеще ний.
Влияние ребер жесткости на распространение трещин. Выше поведение трещины в гетерогенной среде рассматривалось безот носительно прочности конструкций. Вместе с тем приклепанные ребра жесткости способны служить серьезными препятствиями на трассе трещины. Обычно этот вопрос [25] рассматривают, сопоставляя коэффициент интенсивности напряжений в вершине трещины, находящейся в неограниченной среде и в окрестностях введенного в конструкцию укрепляющего элемента. Заклепки уменьшают деформацию растягиваемой пластины в направлении, ортогональном трещине, и в связи с этим снижается коэффициент интенсивности напряжений в устье трещины. Поэтому результи рующее значение коэффициента интенсивности напряжений запи сывается в виде
kj<— kfj ■kp)
где ka — коэффициент интенсивности напряжений вокруг трещины в бесконечной однородной среде; kF — коэффициент, обусловлен ный противодействием системы сил со стороны заклепок.
Нагрузки, воспринимаемые заклепками в случае распростране ния быстрых трещин, существенно больше, чем медленных [25]. Это связано с большой кинетической энергией в первом случае. Степень влияния тормозного барьера в известной мере зависит от соотношения размеров трещины и расстояния между заклепками. В присутствии клепаных элементов возможно уменьшение коэффи циента интенсивности напряжений иногда до 20%.
На распределение напряжений в листе с трещиной значительно влияет бесконечный или ограниченный, непрерывно прикреплен ный (приваренный) стрингер [26]. Предполагается, что взаимодей ствие трещины с ребрами жесткости может привести к ее торможе нию и, таким образом, обеспечить большую надежность конструк ции. Установлено, что стрингер не оказывает значительного влия ния до тех пор, пока кончик трещины не приближается к нему. Область заметного влияния стрингера ограничена; это влияние существенно лишь в том случае, когда расстояние от стрингера до ближайшей вершины трещины не превосходит 0,1 расстояния до дальнего устья трещины.
Блум и Сендерс [27] теоретически исследовали влияние при клепанного стрингера на концентрацию напряжений в тонком листе с трещиной. Предполагалось, что лист и стрингер нагру жаются на бесконечности равномерной растягивающей нагрузкой, действующей параллельно стрингеру, причем стрингер крепится к бесконечному листу жесткими равноотстоящими заклепками одинакового диаметра. Показано, что если вершина трещины находится вблизи стрингера, то непрерывно закрепленный стрин гер, используемый в качестве аппроксимации приклепанного
22
стрингера с малыми расстояниями между заклепками, не будет влиять на напряжения в вершине трещины. Максимальное умень шение напряжений в устье трещины достигается в том случае, когда трещина слегка простирается за стрингер.
Вопрос о влиянии на разрушение, оказываемом приклепанными ребрами жесткости, развит в исследовании Е. А. Морозовой и В. 3. Партона Г28, 29]. По мнению авторов, при достаточно частом расположении заклепок действие подкрепляющих ребер сказы вается в появлении нового качественного эффекта — стабилизации трещин. О существовании в этих условиях устойчивого этапа развития трещины свидетельствуют и результаты работы Г. П. Че репанова и В. М. Мирсалимова ГЗО]. Однако при редко поставлен ных заклепках устойчивый участок развития трещины может отсутствовать. В этом случае действие подкрепляющих ребер сводится к увеличению размера подвижно-равновесной трещины, соответствующей данной нагрузке.
О возможности торможения быстрых трещин в слоистых средах.
Физические закономерности распространения трещин дают основа ние полагать, что быструю трещину можно затормозить или оста новить, создавая на ее пути барьеры, способные изменить напря женное состояние в вершине трещины или поглощающие часть упругой энергии для ее продвижения. В работе [31 ] предпринята попытка рассмотреть поведение быстрой трещины, когда на ее пути находится граница двух сред с различными упругими пара метрами и удельными поверхностными энергиями. При решении задачи в балочном приближении учитывали различную вязкость частей балки, а также скачок на границе модуля упругости и удельной поверхностной энергии.
Показано, что более эффективно воздействует на скорость тре щины поверхностная энергия. Минимальные значения y j y г и Е 21Еи необходимые для полной остановки трещины, составляют соответственно 11,2 и 52. Влияние у 2/уг и Е 2!ЕХ на скорость распространения трещины немонотонно. Наиболее значительно оно, когда y j y i и E j E i находятся в интервале 1— 15. Для сред, различающихся только величиной у, для полного торможения тре щины необходимо создать второй слой толщиной 0,4а, в то время как при отличной жесткости он составляет За.
2. РАЗРУШ ЕНИЕ МНОГОСЛОЙНЫХ М АТЕРИАЛОВ
Наиболее детально этот вопрос освещен в работе [33]. Рассма тривается влияние поверхностей раздела на напряженное состоя ние вокруг трещины и ее распространение. Анализируются два варианта. В первом из них трещина ортогональна границе кон такта двух материалов (рис. 1, а). В этом случае, во-первых, воз можно непосредственное затупление вершины трещины, что в свою очередь потребует больших усилий для ее проталкивания; вовторых, становится вероятным механизм торможения Кука и
23
t |
t |
t |
t |
♦ |
fi |
\ |
|
t |
Рнс. 1. Схемы различных вариантов торможения трещин на границах слоев:
а) —«IV — схема торможения при вскрытии плоскости спайности, нормальной трещине в анизотропном материале (Кук и Гордон); б — торможение на сварном шве; в, г — торможение трещин сжимающими напряжениями, созданными сварными швами (Рольф, Холл и Ньюмарк); д — локализация трещин системой сварных швов; е — торможение трещин приваренными полосами (Блум, Иосики); ж — торможение на вязком линейном
включении (Коттрелл); |
з—з' — торможение трещин |
приклепанными полосами-стрин |
|||
герами (Блум, Иосики); |
и—и' — торможение трещин путем уменьшения ее снабжения |
||||
упругой энергией |
за |
счет приварки укрепляющих |
пластин мощных сечений |
(Блум); |
|
к — торможение |
на |
границе контакта материалов, |
ортогональной трещине |
(Олмонд |
|
и др.); а — торможение |
на границе контакта сэндвичеподобного материала при рас* |
||||
пространении трещины |
параллельно границе (Олмонд и др.) |
|
Гордона [34*1. Они моделируют трещину эллиптическим отвер стием с отношением длины к вскрытию, равным 100, т. е. при радиусе в 1 А длина трещины составляет 100 А. В случае автоном ной трещины такого рода при помощи вычислительной машины определяют напряжения в окрестностях ее вершины. Оказывается, что компонента напряжений, нормальная к плоскости трещины, имеет, в соответствии с известными работами, максимум на по верхности надреза и убывает по мере удаления от вершины тре щины. Что касается компоненты напряжений, ориентированной вдоль линии трещины, то, во-первых, она в пять раз меньше и, во-вторых, достигает максимального значения не в самом устье трещины, а впереди него, на расстоянии примерно в один радиус кривизны. Это положение отличается от общепризнанного.
24
Далее рассматривается гетерогенный материал, содержащий плоскость с напряжениями, необходимыми для вскрытия, суще ственно меньшими, чем матрица. Допускается, что этот аналог плоскости спайности способен раскрыться при напряжениях, составляющих примерно 1/3 от приложенных нормально к вершине трещины. Очевидно, если ослабленная поверхность расположена нормально к трещине и впереди нее, где напряжения максимальны, то разрушение может возникнуть еще до непосредственного под хода магистральной трещины. Эта последняя лишь объеди нит систему трещин в одну трещину сложной конфигурации (рис. 1, aIV). По мнению Кука и Гордона, вновь возникшая тре щина, имея затупленную вершину, потребует для дальнейшего продвижения существенно больших усилий. В результате трещина остановится и, следовательно, повысится прочность материала.
Во втором варианте, рассматриваемом в работе [33], плоскость разрушения ортогональна слоям композита, но направление роста трещины параллельно им (рис. 1, и). В этом случае основная трещина расщепляется на серию параллельных «подтрещин», развивающихся независимо в разделенных слоях. Если отдельные слои достаточно тонки, трехосное напряженное состояние не может сохраниться и хрупкое разрушение сколом будет подавляться. Таким образом, по характеру влияния на распространение тре щины многослойные материалы можно подразделить на три типа: материалы, вызывающие торможение трещины путем затупления ее вершины; материалы, меняющие траекторию распространения разрушения и направляющие трещину по границе контакта слоев, и, наконец, композиты, расщепляющие трещину.
Существует большое число экспериментальных исследований всех этих методов взаимодействия трещины со сложной структурой композитов. Так, по мнению Коттрелла [35], эффективным сред ством торможения трещины может быть мягкое линейное включе ние, расположенное поперек направления трещины (рис. 1, ж). На поверхности раздела с низким сопротивлением сдвигу напряже ния в вершине трещины должны релаксировать, что неизбежно приведет или к торможению, или к полной остановке трещины. Отсюда целесообразно создавать такие гетерогенные материалы, в которых наряду с прочной основой будут и мягкие демпфирующие прослойки.
В. Я- Келехсаев и Н. Ф. Лашко Г36] рассмотрели возможность создания в слоистом материале высокопластичиых локализаторов хрупких трещин. С этой целью изготовляли образцы сэндвичепо добного типа, состоящие из трех слоев: двух стальных и одного медного. Образцы Шарли, изготовленные из подобного материала, отличались существенно более высокой ударной вязкостью в тех случаях, когда пластичный слой был расположен нормально к рас пространяющейся трещине.
В. Т. Абабков и А. П. Гуляев [37] исследовали разрушение биметалла, состоящего из стали Ст 3 и молибденового сплава
25
ЦМ2А (0,1 % Ti, 0,1 % Zr, остальное молибден). Во всем исследован-* ном температурном интервале — от +40 до —80° С — ударная вязкость биметаллических образцов оказалась выше, чем стальных. Трещина, зародившись в стальной основе, доходила до границы раздела слоев и останавливалась. Для дальнейшего разрушения необходимо было зарождение новой трещины в плакирующем слое, а следовательно, и дополнительная работа.
И. В. Навроцкий, Ю. С. Томенко и Ф. Е. Долженков [38, 39] рассматривали разрушение композита, состоящего из трех, пяти и семи слоев стали Ст2кп и 1Х18Н10Т при динамическом и стати ческом нагружениях и температурах, меняющихся от комнатных до температуры жидкого азота. В значительной степени хладостойкость определяется числом слоев в пакете. С его увеличением температура охрупчивания существенно снижается. При опре деленном сочетании свойств металлов-компонентов трещина может распространяться не непрерывно, а останавливаясь на границе вязкого слоя с зарождающейся новой трещиной. Именно с таким характером разрушения, требующим дополнительного энергопоглощения, и связывают высокие значения ударной вязкости таких образцов. Когда трещина распространяется по схеме рис. 1, и и одновременно захватывает все слои на кривой ударная вязкость — температура, также имеются срывы. Величина их тем больше, чем меньше слоев в объекте. Суммируя, И. В. Навроцкий, Ю. С. Томенко и Ф. Е. Долженков полагают, что чем чаще будут чередоваться слои сталей 1Х18Н10Т и Ст2кп, т. е. чем больше будет слоев в композите, тем более равномерно должна деформи роваться сталь Ст2кп. При этом оказывается, что поверхность надреза семислойного образца покрыта сетью мелких трещин, переходящих из одной стали в другую. В целом раскрытие надреза значительно больше, чем в образцах из трехслойных сталей.
В работе [40] сообщается об опытах, проведенных на компози тах, состоящих из алюминия и бериллия. Шесть слоев бериллия чередовались с пятью слоями алюминиевой фольги. При этом относительный объем бериллия во всем композитном материале составлял 83%. Слои соединяли путем горячего прессования, когда поверхности раздела в зависимости от температуры связывались диффузионно или сплавлялись. В этих условиях прочность на сдвиг границы раздела составляла 0,1 прочности бериллия на растяжение. В статических условиях излом происходил на границе раздела или по соседству с ней. Расслоение такого рода предотвра щало разрыв композита как целого. При изгибе разрушался слой за слоем. Однако если монолит бериллия разрушался при угле изгиба 6,5°, то слоистый материал выдерживал и полностью не был разрушен до угла изгиба 24°. В динамических условиях нагруже ния свойства композита также существенно превышали качества монолитного материала.
Олмонд и др. [33] обобщают ситуацию при разрушении компо зитных материалов из низкоуглеродистых сталей следующим
26
образом. Для металлов, характеризующихся резким переходом из пластичного состояния в хрупкое, многослойность эффективна с точки зрения препятствия распространению трещины только в условиях, когда образцы без надреза не разрушаются хрупко.
Мак Картни, Ричард и Троззо [41] рассмотрели характер раз рушения пластинчатых композитных материалов из высокопроч ной стали. Образцы, прочность связующей поверхности которых изменялась от 0 до 100% по сравнению с прочностью окружающих пластин, испытывали на растяжение, срез, циклический изгиб и удар. Установлено, что трещина, зарождающаяся в надрезе, распростра няется в глубь материала, и если прочность границы равна проч ности стальных листов, то разрушение развивается таким образом, как будто образец состоит из одного материала. Если же прочность поверхности раздела мала, то распространение трещины ограничи вается поверхностью раздела.
Для исследования прочности сцепления и способности поверх ности раздела препятствовать распространению трещины композит ные образцы изготовляли из листовой высокопрочной стали (предел прочности 203 кгс/мм2) при прочности поверхности раздела, изме няющейся в широких пределах.
Прочность поверхности на разрыв, определенная на ударных образцах Шарли, соединенных с помощью эпоксидной смолы, оловянного припоя и чистого олова, составляла 3,5—7 кгс/мм2. При этом разрушение зарождалось у поверхностного надреза и распространялось до границы раздела, где и останавливалось. Следующая стальная полоса разрушалась как ненадрезанный материал и поглощенная ею энергия составляла 6,9 кгм, что соот ветствует энергоемкости разрушения ненадрезанного образца такого же размера. Таким образом, по мнению Мак Картни и др. [41], характер разрушения слабо соединенных композитных материалов такой же, как и при нулевой прочности поверхности раздела.
Композитные образцы, соединенные серебряным припоем, при твердой пайке с нагревом в печи разрушаются с торможением тре щины у поверхности раздела. Механизм торможения заключается в расслоении плоской поверхности раздела при приближении вершины движущейся трещины.
Для получения более высокопрочного соединения в той же работе [41] на сочленяемые поверхности электролитически осаж дали слой никеля толщиной 0,013 мм и затем после соединения пластин осуществляли диффузию никеля при 1150° С. Пригото вленные таким образом композитные образцы обладали прочностью поверхности раздела около 140 кгс/мм2. При разрушении с прибли жением вершины трещины происходило расслоение поверхности раздела. При изгибе второго слоя до напряжений, необходимых для зарождения новой трещины, поглощалась почти вся передан ная образцу энергия. При этом она на порядок превышала энерго емкость разрушения монолитного образца.
27
В отличие от разрушения монолитного образца, согласно [41 ], в случае композита до тех пор, пока «закритическая» трещина составляет малую часть несущего сечения, нет оснований'опа саться перенапряжения остального объема и полного разрушения. Основная причина — отсутствие эстафетной передачи деформации и разрушения от слоя к слою в связи, в частности, с образованием вскрытия по границам сопряжения слоев.
В. С. Иванова, И. П. Копьев, Р. Л. Ботвина и Т. Д. Шермергор [32] следующим образом подытоживают исследования в этой области: «Можно выделить три стадии процесса разрушения компо зиции с твердыми и мягкими слоями. Первая связана с зарожде нием субмикроскопической трещины в твердой составляющей композиции. Если исследуемая композиция с мягкими наружными слоями, то субмикроскопическая трещина зарождается в центре (наиболее напряженной части) мартенситной пластины. . . . При увеличении ее размеров до размеров микротрещины наступает вторая стадия — разрушение мартенситной пластины, сопро вождающееся релаксацией напряжений при встрече трещины с «берегами» мягкой составляющей. Если объемная доля мягкой составляющей достаточна для снижения интенсивности напряже ний у вершины распространяющейся трещины до докритического значения, то трещина «замораживается» и процесс разрушения, связанный с первой и второй стадиями, переходит на другие объемы, т. е. наблюдается дробление твердой пластины. Третья стадия процесса разрушения — распространение трещины через мягкую составляющую — наступает в тот момент, когда вязкость разруше ния матрицы в результате пластической деформации снижается, а интенсивность напряжения у вершины трещины в твердой пла стине достигает критической величины. В том случае, если толщина мартенситной пластины, определяющая размер трещины на второй стадии разрушения, достаточно велика, то процесс дробления отсутствует и возникшая трещина способна распространяться через мягкую составляющую как хрупкая».
3 . ТОРМ ОЖ ЕНИЕ ТРЕЩИН СВАРНЫ М Ш ВОМ
Существует ряд технологических приемов, дающих возможность затормозить трецщну. В частности, к ним относится метод состав* ных плит, соединенных сваркой. Так, Мосборг [42] рассмотрел вопрос о распространении трещины сквозь плиту, состоящую из листов кипящей (относительно хрупкой) стали и низколегирован ной стали, служившей тормозящим слоем. Хрупкая трещина стар товала в кипящей и проникала в низколегированную сталь, где при некоторых условиях останавливалась (см. рис. 1, б). В отли чие от рассмотренного в предыдущем параграфе слоистого компо зита в последнем случае задача более сложна. Дело в том, что, помимо различия упругих и пластических свойств сопрягающихся материалов, здесь действуют, по крайней мере, еще два обстоя
28
тельства. Прежде всего, сварной шов, обладая конечной протяжен ностью и собственными механическими свойствами, существенно отличается от склеенной границы в обычных композитных мате риалах. Во-вторых, в процессе сварки во всех трех сопряженных материалах — сваренных листах и в самом шве — возникают значительные термические напряжения, способные оказывать самостоятельное воздействие на распространяющуюся трещину.
Для остановки трещин в корабельных конструкциях [42] обычно используют пазы, сверху которых приваривают дублирую щие пластины. В этом случае действуют все три перечисленные причины торможения. Наряду с такими конструкциями испыты вали и сваренные встык. Специальная технология сварки обеспе чивала вязкий шов. Хрупкая трещина обычно стартовала из полосы кипящей стали, ширину которой варьировали для того, чтобы можно было разогнать трещину до некоторой величины, при которой и происходило ее взаимодействие с барьером. Образцы растягивали в испытательной машине, после чего ударом возбуж далась трещина. Ее распространение регистрировалось тензометрически. Показано, что одного вязкого сварного шва недоста точно для полной остановки трещины. Если ее скорость до шва составляла 900 м/с, то после шва она была на уровне 200 м/с. Одной из основных причин потери скорости разрушения являются сжимающие напряжения, создающиеся в результате сварки в районе до одного-полутора сантиметров от границы слоев метал лов. Отмечается, что при уширении пластины кипящей стали и понижении температуры испытания до — 29° С скорость трещины к моменту ее встречи со сварным швом достигала 1200 м/с. В этом случае трещина проникала во вторую сталь на большее расстояние.
Рольф, Холл и Ныомарк [43 ] предлагают иной метод торможе ния, основанный на создании достаточно протяженных участков со сжимающими напряжениями. Экспериментально опыт прово дили следующим образом. На широком стальном листе (по его краям) пламенным нагревом с последующей закалкой создавали несколько клиновидных зон (рис. 1, в, г). Тот же результат может быть получен предварительным вырезом клиновидных участков с последующей их сваркой. Технология сварки была следующей. Каждый надрез начинали заваривать с точки, находящейся на расстоянии 2/3 от края пластины, в направлении к вершине. После заварки все четыре надреза проваривали снова начиная опять с точки, расположенной на расстоянии V3 от края, в направлении к вершине. И, наконец, заваривали оставшуюся треть надреза тем же способом. Такая последовательность сварки дает наимень ший изгиб, и в результате получается высоко однородное поле сжимающих напряжений в центре пластины. При этом оказыва ется, что чем глубже надрезы, тем больше величина остаточных сжимающих напряжений.
Испытаниями показано, что поле остаточных напряжений способствует инициированию и распространению трещины.
29
Однако при определенных условиях остаточные сжимающие напря жения могут служить не только барьером на пути распространяю щейся трещины, но и препятствовать ее зарождению. При этом если до вторжения в область сжимающих напряжений трещина распространялась со скоростью порядка 350—600 м/с, то в поле сжатия ее скорость падала до 100—180 м/с. Неоднократно наблю дались случаи полной остановки разрушения. При этом на весь процесс — от зарождения трещины до ее торможения — уходило примерно 5 мс. На этом основании авторы [43] предлагают созда вать в корабельных и других конструкциях остаточные напряже ния сжатия.
Простейший вид сварного соединения образуется при ковке. Горячая сварка такого рода не создает промежуточного слоя достаточной толщины типа собственно сварного шва и предельно приближает возникающий композит к классическим очертаниям склеенного многослойного образования. Мак Картни и др. [41 ] отмечают, что после ковки, термической обработки и дополни тельной высокотемпературной диффузионной обработки прочность поверхности соединения на разрыв составляла 105 кгс/мм2 при прочности матрицы 175 кгс/мм2. При разрушении образцов Шарпи ударная вязкость была очень высокой и торможение трещины происходило путем расслаивания границы. Отмечается, что проч ность соединения зависит от коалесценции пор и общей однород ности зоны соединения. Особый интерес представляет взаимодей ствие поля напряжений трещины с рядом пустот и включений. Прочная поверхность раздела расслаивалась с такой же легко стью, как и значительно менее прочные. Это объяснялось разрывом металлических перемычек между отдельными порами задолго до достижения напряжений, критических для основного массива материала.
Весьма обстоятельный обзор методов торможения разрушения, в том числе посредством сварных швов, привел Блум [44]. По его мнению, большинство разрушений можно предотвратить внедре нием в конструкции вставок и слоев из высокопрочного материала, вваренного в место вероятного возникновения трещины или распо ложенного на трассе возможного ее распространения. При этом предполагается, что минимальная ширина полосы, служащей для торможения трещины, должна быть равна двойному размеру пластической зоны плюс двойная ширина зоны, примыкающей к сварке и содержащей достаточно высокие остаточные напряже ния сжатия.
Блум приводит результаты выполненных Иосики исследований по торможению трещины наложенными и приваренными полосами (рис. 1, з—и). В отличие от предыдущего случая трещина непосред ственно не взаимодействовала со сварным швом. Иосики исполь зовал то условие, что статически вычисленная величина К должна быть меньше Кс- Эксперимент подтвердил это, и торможение действительно наблюдалось в ожидаемом районе. Отсутствие
30