книги / Физические основы торможения разрушения
..pdfПо мнению Ланга, здесь существует несколько угловых интер валов, показывающих связь между межзереиным изломом и о. При углах 6 = 0 ступени не образуются и дробления фронта тре щины не наблюдается. В диапазоне 0° < б < 16° высота ступеней растет. Фронт трещины дробится тем ближе к границе, чем больше б, и примерно при б = 12° начинается непосредственно на границе. При б > 16° дробление происходит на границе и обра зуется крайне неровная поверхность излома, характеризуемая двумя особенностями. Прежде всего, при углах, превышающих 40° и меньших 4°, редко, но наблюдается переход разрушения с плоскости спайности (100) на плоскость скольжения (ПО). Го раздо чаще при б > 20° образуется бороздчатая поверхность, при чем каждая борозда создана двумя ортогональными поверхностями излома (100) на поверхности раскола (ПО).
В связи со сказанным Ланг рассматривает два вида поглощен ной энергии. Первый обусловлен возрастанием эффективной по
верхности излома, |
второй — пластической деформацией, связан |
|||
ной со |
ступенями. |
Увеличение поверхности |
оценивается |
как |
cos б + |
sin б. Максимальное значение этого |
фактора при |
б — |
= 45° — У 2. Реальное увеличение площади находили путем вы числения плотности ступеней. Энергию, израсходованную на пла стическую деформацию, вычисляли в предположении о том, что дислокации образуют петли с радиусом, равным половине высоты ступеньки.
Оказалось, что если с увеличением разориентировки примерно в три раза поверхность возрастает ориентировочно пропорцио нально, то затраты на пластическую деформацию увеличиваются на полтора порядка.
Один из механизмов необратимой потери энергии трещиной, взаимодействующей с границей, может быть связан, по мнению В. Л. Инденбома [88], с разрывом собственно границы. Этот про цесс рассматривался в известных работах Фриделя и Стро по за рождению трещин при взаимодействии полосы скольжения и дис локационной стенки. Ясно, что его можно распространить на слу чай трещин лишь при условии сдвигового их характера. В. Л. Инденбом считает, что под действием сдвига, а в нашем случае тре щины субили межзеренная граница теряет упругую устойчи вость, будучи отклоненной от равновесного положения благодаря сдвиговой деформации кристалла. В изотропном случае это отве чает отклонению дислокационной стенки на угол л/8. После этого следует разрыв стенки и расхождение ее краев на некоторое рас стояние. Замыкание разорванной стенки коротким горизонталь ным рядом краевых дислокаций с такой же плотностью, как и в стенке, создает ступенчатую границу блоков, не вызывающую макроскопических напряжений. При этом напряжения, обуслов ливаемые разорванной стенкой, эквивалентны напряжениям от короткого горизонтального ряда дислокаций, соединяющего разор ванные концы стенки.
71
Средние напряжения записываются при этом следующим об разом:
(11.54)
Когда длина трещины намного превышает длину ступеньки на дислокационной стенке (L > /), величина
- _ |
АЫ |
(П.55) |
|
а “ |
2п1 |
||
|
|||
Критерий разрушения |
имеет вид |
||
0/стл |
= 16у, |
(11.56) |
где оп — внешнее напряжение, нормальное к плоскости скольже ния (разрушения).
В предположении о том, что величина I пропорциональна сдви говой деформации е5 кристалла, из последнего критерия выте кает следующее условие ориентационной зависимости прочности
ones = const. |
(11.57) |
Вопрос о том, в какой степени изложенные соображения ко личественно приложимы к конфликту трещины с границей, спо рен, хотя и не вызывает никакого сомнения его принципиальная возможность.
8 . РА С П РО С ТРА Н ЕН И Е ТРЕЩ ИН В Т РИ К РИ С Т А Л Л А Х
КАМ ЕН Н О Й СОЛИ
В поликристаллах с сильно развитой межзеренной структурой возможна встреча трещины со стыком межзеренных сочленений — ситуация, которая в литературе не обсуждалась.
В. М. Финкель, А. М. Подкауро1, В. П. Иванов и Ю. И. Тялин [89, 424, 448] рассмотрели взаимодействие квазистатических трещин с трехкристальным и сочленениями и источники упругих и необратимых затрат энергии при разрушении би- и трикристаллов NaCl.
М икроструктурные особенности разрушения трикристаллов. Эксперименты
проводили на кристаллах хлористого натрия. В случае малоугловых границ образцы выкалывали из тех участков промышленных образцов монокристаллов, в которых была сильно развита блочная структура. Би- и трикристаллы с широгоугловыми границами выращивали из расплава по методу Киропулоса.
Препарированный кристалл помещали в установку, включающую устрой ство для проталкивания трещины и поляризационный микроскоп.
Главным образом рассматривали трещины, распространяющиеся по пло скостям спайности в трикристалле, движущиеся непосредственно в узел (с точ ностью до 5 мкм) или мимо него. Д ля определенности атаку трещиной стыка гра
ниц осуществляли со |
стороны углов меньших разориентировок. Кроме того, |
||
представляло интерес наблюдение |
за трещинами, развивающимися в активных |
||
1 |
Материалы этого |
параграфа |
являются частью диссертационной работы |
А. М. |
Подкауро. |
|
|
72
Рис. 18. Схемы пзанмодсиствия трещин с тронным узлом малоуглопых границ
плоскостях скольжения. Для этого разрушение инициировали путем надавлива ния ножа на грань (100) кристалла. Процесс развития полосы скольжения в месте нагружения завершался зарождением трещины в плоскости (ПО).
Непосредственно из эксперимента определяли оптическую разность хода, связанную с о ! — а 2 известным соотношением. Главные напряжения разделяли методом косого просвечивания.
/.Трикристалл из малоугловых границ зерен
1.Трещина проходит сквозь узел, ие изменяя своей траекто рии. Этот случай в основном характерен для малоугловых сочле нений: 8— 15" (рис. 18, а).
2.Трещина, взаимодействуя со стыком, ветвится и при этом как бы «рассыпается» на более мелкие, которые движутся по ирра циональным плоскостям. Ветвление как перед стыком, так и после него присуще интервалу углов 20"—Г (рис. 18, б, в).
3. Трещина взаимодействует со стыком задолго до подхода к нему, причем разветвляется на две, которые, пройдя стык, объ единяются вновь, причем путь до слияния их разный. Одна из трещин сохраняет первоначальное направление вплоть до объедине ния. Вторая отклоняется от первого «общего» движения и взаимо действует с двумя границами, причем каждый раз разворачивается на определенный угол и дополнительно разветвляется. Результа том этого взаимодействия является отклонение траектории дви жения трещины на 90° от первоначальной и последующая ее остановка. Наблюдается в интервале углов 1—2° (рис. 18, г).
4. Этот случай отличается от предыдущих взаимодействием квазистатической трещины с несколькими тройными стыками. Продвижение трещины носит сложно-разветвленный характер. Аналогично случаю 3, результатом этого взаимодействия является отклонение движения трещины от первоначального направления на 90° и остановка ее или откол части кристалла (рис. 18, д). Разориеитации дислокационных стенок, препятствующих про движению трещины и образующих узел, различны и составляют 20"—4°.
II. Тройной стык широкоугловых границ
Врезультате прорыва трещин через узел большеугловых гра ниц наблюдаются следующие структурные явления в дополнение
кописанным выше для малоугловых сочленений:
1.Разрушение трикрнсталлов с разориентировкой (10; 10 и 15°) сопровождается образованием грубого рельефа на поверх-
73
Рис.* 19. Схемы взаимодействия трещины с тройным узлом высокоугловых границ
ности раскола. Трещина отклоняется от первоначального направ ления [100] и в дальнейшем распространяется вдоль одной из границ, образующей стык (рис. 19, а).
2. Трещина не проходит сквозь узел в смежное зерно, а раз ворачивается от первоначальной траектории на 90° и, встречая на своем пути одну из границ, образующих тройной стык (причем разориентировка последней, как правило, наименьшая), прони зывает ее, разветвляясь при этом (рис. 19, б). Вместе с тем наблю дается частичный прорыв в одно из смежных зерен. Дальнейшее увеличение нагрузки на нож приводит к закрытию магистральной трещины, прошедшей через узел, и отклонению ее траектории (интервал углов от 15 до 30°). Последний факт можно объяснить, по-видимому, перераспределением напряжений в зоне контакта;
3. При значительных углах разориентировки (до 20—40°) про исходит откол кристалла по (100) вблизи сочленений (рис. 19, в). Наряду с этим трещина, взаимодействуя с тройным стыком, вызы вает вскрытие двух границ, плоскости которых составляют острые углы с траекторией движущейся трещины. Вскрытие границ про исходило как при остановке трещины на некотором расстоянии от узла, так и в случае, когда трещина «упиралась» в стык (рис. 19, г). Последнее обстоятельство может служить иллюстра цией механизма торможения, предложенного Гордоном и Куком, [34] и наблюдавшегося ими при распространении трещин через границу склейки двух сред. Поскольку такое явление наблюда лось и в случае бикристаллов NaCl с разориентировкой, близкой к предельно возможной (< 45°), естественно предположить, что прочность сцепления границ таких разориентировок для щелочно галоидных кристаллов невелика.
Упругое взаимодействие трещин с межзеренными границами.
В числе факторов, обусловливающих барьерное действие межзеренных границ, существенное значение имеет эволюция полей напря жений в вершине трещины при взаимодействии ее с сочленениями.
Исследования методом фотоупругости свидетельствуют о рез ком возрастании разности главных напряжений в вершине тре щины в момент прорыва (табл. 1) начиная с самых малых углов разворота. Упрочнение трикристалла непрерывно^увеличивается и для большеугловых границ. Так, для малоуглового стыка (8"—2°) разность ох — сг2 = 18-т-20 кгс/см2, а для углов 20—40° эта величина уже составляет 65—70 кгс/см2.
74
Таблица i
Ра з н о с т ь Гл а в н ы х н а п ря ж ен и й в м ом ент Про ры ва
ТРИКРИСТАЛЬНОГО СТЫКА
•№ п. п. |
t■1о2, |
см |
|
1 |
18 |
2 |
18 |
3 |
25 |
4 |
28 |
5 |
34 |
6 |
25 |
7 |
15 |
8 |
15 |
9 |
29 |
10 |
15 |
11 |
15 |
12 |
18 |
13 |
20 |
14 |
15 |
15 |
18 |
16 |
28 |
17 |
17 |
18 |
15 |
19 |
20 |
20 |
20 |
Ь, см
1,5Х10-3 2Х 10-3
зх ю-3
IX 10"3 0
2Х 10-3 1Х10-3 0
IX 10”4 2Х 10-3
0
1,5Х10~3 1.5Х10-3 1Х10-3 0
2Х 10-3 5Х 10-3
0
0
ЗХ 10"3
0,
2'
1,5'
4' 6° 24' 2' 40" 1,5' 1'
1,5'
1°
20"
Г
5° 36'
со о
1°
4° 24'
1°
2°
3° 54'
4° 42'
0= |
|
0, |
|
|
Oi-—02 |
|
|
|
кгс/см2 |
||
2- |
| |
1,5' |
|
10 |
|
Г |
|
Г |
|
|
10 |
г |
|
Г |
|
|
13 |
35" |
|
со |
5: |
|
16 |
|
|
О |
|
|
|
2' |
|
1,5' |
|
17 |
|
15' |
|
2° |
|
18 |
|
1,5' |
|
О NC |
|
18 |
|
15" |
|
Г |
|
|
18 |
20" |
|
40" |
|
20 |
|
2' |
|
1,5' |
|
22 |
|
2' |
|
2' |
j |
22 |
|
1,5' |
|
2° |
|
29 |
|
25" |
|
3° 54' |
|
30 |
|
1,5° |
|
2° |
|
32 |
|
2° |
|
4° 48' |
|
34 |
|
3° 24' |
|
2° 28' |
|
35 |
|
1,5' |
|
8" |
|
36 |
|
2° 24' |
|
2° |
|
39 |
|
4° 42' |
|
4° 42' |
|
40 |
|
4° 54' |
|
4° 42' |
|
40 |
П р и м е ч а н и е , / — толщина образца; Ь — расстозшнс от края трещины узла после прорыва: 0 lt 0 2, 0 3 — углы разориентнровки границ, образующих тройной стыь; <Ji — сг2 — разность главных напряжений, соответствующих прорыву узла разрушающей квазистатической трещиной.
75
*Ю~?мм
Рис. 20. Изменение главных напряже ний в вершине трещины в пригранич ной зоне соседнего зерна в окрестно стях тройного узла границ (4—8 °):
а[, |
Оо — для |
расстояния |
между вер |
||||
шиной |
трещины |
и |
тройным узлом |
||||
0,27 |
мм; |
а,, |
с 2 |
— для |
расстояния |
||
0,42 |
мм |
|
|
|
|
|
|
|
Н |
|
|
|
|
|
|
|
| |
|
|
] |
|
|
i |
/уТ * |
j* |
’ |
|
^ |
Д, |
||
|
3 |
1 |
|
\ |
^ |
||
|
|
2 |
|
3 |
Эксперименты с разделением напряжений позволили обнару жить сложный характер изменения и а 2 в вершине трещины в зави симости от расстояния до ее кон чика Если в случае монокристалла главные нормальные растягиваю щие напряжения монотонно убы вают с расстоянием от вершины по длине розетки, то существование би- и триграниц приводит к изме нению знака Oj и о 2. Эксперимент показывает, что вблизи межзереиных сочленений сжимающие на пряжения по порядку величины могут достигать значений растя гивающих у края трещины в моно кристалле. Напряжения сжатия в зоне контакта компенсируют рас тягивающие напряжения у края трещины, препятствуя, таким об разом, ее движению. При взаимо действии трещин с тройным сты ком границ в экспериментах
тс разделением напряжений ва-
рьировали расстояние от кончи- ^ ка трещины до стыка, а также 4 углы разориентировки границ,
Рнс. 21. |
Модели тройного узла дислока- |
О б р а зу ю щ и х у з е л . У м е н ь ш е н и е |
днонных |
границ |
расстояния от кончика трещины |
|
|
до барьера приводит к росту зо |
ны сжимающих напряжений (рис. 20). При расположении трещин на постоянном расстоянии от стыка и варьировании разориентировки границ были получены следующие результаты. При углах 4—8° наибольшие сжимающие напряжения достигают значений 12 кгс/см2. Увеличение углов до 20—40° приводит к возрастанию сжимающих напряжений до 120 кгс/см2.
Следующим фактором является упругое взаимодействие полей напряжений кончика трещины и границ, образующих узел.
В принципе возможны четыре варианта расположения дисло каций в стенках, образующих тройной стык малоугловых границ (рис. 21). Для всех четырех моделей были рассчитаны поля на пряжений, определена их протяженность, а также найдены силы взаимодействия дислокационной трещины. Предполагалось, что углы между стенками, образующими трикристалл, для всех рас смотренных моделей равны между собой и составляют 120°. Рас стояние между дислокациями в границах узла принимали равным 1 X 10"4 см.
76
ных с необратимыми процессами, происходящими в образце в районе взаимодействия трещин с межзеренными сочленениями (рис. 25):
1. В экспериментах с разделением напряжений в пригранич ной зоне обнаружен некоторый пик, соответствующий растягиваю щим напряжениям в смежном (по отношению к первоначальной трещине) зерне. Естественно предположить, что в месте экстре мальных значений возможно зарождение новой трещины. Послед нее наблюдалось (рис. 25, а) в исследованиях по взаимодействию трещин как с би-, так и с трикристаллами (рис. 26, а). В дальней шем сегменты путем пластического разрыва соединяются (рис. 26,6) с начальной трещиной, о чем свидетельствует повышенная плот ность дислокаций (108 см"2) в этой области. Такой механизм рас пространения разрушения через границы наблюдали ранее в ра боте [85]. Джелл и Смит пришли к выводу о том, что для зарожде ния свежей трещины в соседнем зерне необходимо избыточное вну треннее давление на берега старой трещины. Изменение р 0в функ ции углов Ф и ф для бикристаллов NaCl показано на рис. 27. Ранее авторы настоящей работы получили зависимость напря жений прорыва трещины через межзеренные границы от угла раз ворота. Для сравнения указанная зависимость приведена на этом же графике. Несмотря на то что величины — а 2 и р0 несопоста вимы в количественном отношении, можно прийти к некоторым
качественным выводам, |
сравнивая ход |
этих кривых: |
|||||||
а) |
в |
области |
малых |
углов |
(до 20°) |
механизм, рассмотренный |
|||
в работе |
[85], по-видимому, не действует, так как разность напря |
||||||||
жений в этой области нарастает более интенсивно, чем р 0; |
|||||||||
б) начиная с больших уг |
|
|
|||||||
лов наблюдается |
резкое воз |
|
|
||||||
растание р 0, |
что свидетельст |
|
|
||||||
вует о возможности прорыва |
|
|
|||||||
трещин через границы по ме |
|
|
|||||||
ханизму |
|
[85 J; |
|
кручения |
|
|
|||
в) для |
границ |
|
|
||||||
зависимости |
— сг2 и р 0 но |
|
|
||||||
сят более |
крутой |
характер, |
|
|
|||||
чем для |
границ |
наклона. |
|
|
|||||
2. |
Из |
анализа |
данных |
|
|
||||
табл. |
2 следует, |
что увеличе |
|
|
|||||
ние разориентировки границ, |
|
|
|||||||
образующих би- и трикри- |
|
|
|||||||
сталл, |
приводит |
к возраста |
|
|
|||||
нию эффективной |
поверхно |
|
|
||||||
стной |
энергии, |
которая ра |
|
|
|||||
сходуется на образование сту |
|
|
|||||||
пеней скола |
различной |
вели |
|
|
|||||
чины, на увеличение поверх- |
Рнс. 25. Схемы Необратимых процессов, сопут- |
||||||||
ипгтм пя<ап\/трщпс! н плпт |
пп |
ствующих прохождению трещины через троП- |
|||||||
ности разрушения и |
рост пло- |
ной у3ел Гра„,щ |
79