книги / Специальные методы электрических измерений
..pdfвесьма элементарной (см. § 4-5). Конечно, можно было бы воспользоваться усилителями и на постоянном токе, но, к сожалению, подобные усилители значительно менее совершенны, надежны и удобны, чем усилители пере менного тока. Поэтому и применяются они в сравни тельно редких случаях, когда без них обойтись невоз можно, например в сочетании с мостами, имеющими очень высокое выходное сопротивление. В измеритель ных же установках постоянного тока, работающих по методу уравновешивания, усилители практически не применяются.
Однако если подбор нулевого указателя переменно го тока требуемой чувствительности относительно не сложен, все же существуют некоторые, специфические для цепей переменного тока требования, удовлетворе ние которых вызывает дополнительные затруднения.
В первую очередь следует обратить внимание на то обстоятельство, что если измерительные установки по стоянного тока нуждаются в защите от токов утечки да леко не во всех случаях измерительной практики, то при измерениях на переменном токе (особенно при по вышенных частотах) практически почти всегда прихо дится считаться с возможностью возникновения суще ственной погрешности за счет влияния паразитных свя зей (чаще емкостных). Поэтому, если борьба -с утечка ми на постоянном токе не так уж актуальна и, кроме того, в простейших случаях относительна проста, для измерительных цепей переменного тока проблема за щиты очень существенна' и достаточно сложна. Есте ственно, что защищенным должен быть и нулевой ука затель; следовательно, его устройство должно допускать возможность этой защиты ('подробнее ем. гл. 9).
Вторым специфическим требованием к указателям переменного тока, приобретающим за последние годы все большее значение, является требование чувствитель ности не только к амплитуде, но также и к фазе вы ходного напряжения. Дело в том, что подобные фазо чувствительные указатели во многих случаях измери тельной практики сильно упрощают и ускоряют про цессы уравновешивания, позволяя вести их в опреде ленном направлении, а не «вслепую», как это имеет ме сто при амплитудных указателях. Кроме того, иногда требуется, чтобы указатель обладал также избиратель-
ностыо по частоте. Такими свойствами обладают, в ча стности, фазочувствительные схемы, вибрационные галь ванометры и др.
Следует сразу оговорить, что всем этим требованиям (включая естественные пожелания простоты, надежно сти и дешевизны), легче всего удовлетворить при помо щи различных вариантов электронных устройств, кото рые в последнее время получают все большее и большее распространение.
В первой половине столетия исключительно широкое распространение в качестве нулевых указателей пере менного тока имели телефоны и вибрационные гальва нометры. Действительно, телефон, отсутствие тока в ко тором определяется по прекращению звука, представ ляет собой простой, дешевый и достаточно чувствитель ный (до 10~8 а) нулевой указатель тока звуковой ча стоты. Однако заметная субъективность определения момента исчезновения звука, существенная частотная зависимость чувствительности, которая в диапазоне зву ковых частот меняется примерно в 2 000 раз, и доста точно сильное влияние высших гармоник являлись су щественными недостатками. Но, пожалуй, самым непри ятным обстоятельством является необходимость при кладывать телефонную трубку непосредственно к уху, что вызывает появление довольно большой (при этом меняющейся) емкости между измерительной цепью и телом экспериментатора, и, кроме того, это небезопас но, если установка работает на высоком напряжении. Ток утечки через эту емкость создает специфический, так называемый «головной эффект», заключающийся в том, что минимум звука делается весьма «размытым» и определяется с трудом. Борьба с головным эффектом возможна, но требует применения вспомогательных при способлений и существенно осложняет процесс измере ния. Эти обстоятельства и привели к тому, что в со временных условиях телефон <в -практике измерений почти «е применяется.
Хорошо известные вибрационные гальванометры раз ных конструкций также являлись ранее распространен ными нулевыми указателями при работе в области низ ких частот. Несомненным их достоинством являются резонансные свойства, позволяющие настроить подвиж ную систему на-основную частоту и тем самым в зиачи-
тельной степени избавиться от влияния высших гармо ник. Однако относительная сложность и дороговизна этих приборов, неудобство светового отсчета по «раз мыванию» зайчика и достаточно узкий частотный диапа зон при не очень высокой чувствительности (постоян ная порядка 10-7 а/дел) привели к тому, что в настоя щее время вибрационные гальванометры хотя и приме няются, но относительно редко, главным образом, в ста ционарных измерительных установках.
Упомянутые приборы — телефон и вибрационный гальванометр — принадлежат к чисто амплитудным ука зателям, никак не реагируя на фазу подведенного на пряжения. От этого недостатка свободны зеркальные электродинамометры с вспомогательным возбуждением, представляющие собой гальванометры электродинами ческой системы, с рамкой на подвесе и зеркальным (как правило) отсчетом. Действительно, в случае питания неподвижной катушки вспомогательным током /0, вра щающий момент прибора динамической системы, как известно, будет: Л
М = к! Л/ 0 соз (/*, / 0).
Следовательно, гори /о=|оопз{, отсчет будет пропорциопален не только току 1Хл но и косинусу угла сдвига меж ду этим током и вспомогательным опорным током, пи тающим неподвижные катушки.
Амплитудная чувствительность прибора (пропорцио нальная числу витков и силе опорного тока) может быть получена достаточно высокой. Однако чисто технические трудности работы с электродинамометром (необходи мость установки по уровню, защиты от механических вибраций, световой отсчет со всеми его неудобствами), а также его достаточно высокая стоимость привели к то му, что нулевые указатели электродинамической систе мы практического применения не получили и в промыш ленных масштабах не выпускаются.
Изложенные соображения подтверждают, что наибо лее интересными и перспективными, но в то же время наименее известными являются в настоящее время ну левые указатели переменного тока, основанные на при менении электронных ламп или транзисторов с магни
тоэлектрическим |
прибором или |
электроиио-лучевой |
трубкой на выходе. Именно их мы |
в дальнейшем (см. |
|
§ 3-3) рассмотрим |
более подробно, |
|
3-2. МАГНИТОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ГАЛЬВАНОМЕТР
Современные гальванометры позволяют обнаружи вать токи до 10"11 а и напряжения до 10-7—10~8 в, что оказывается достаточным .в большинстве случаев изме рительной практики.
По принципу своего действия, как известно, магни тоэлектрические гальванометры вполне идентичны тех ническим магнитоэлектрическим приборам. Однако стремление получить наиболее высокую чувствитель ность обусловило ряд специфических конструктивных отличий.
Одним из отличий является способ крепления по движной системы (катушки) путем подвески на упру гой нити или упругого растягивания двумя нитями. При этом практически исключается трение и появляется воз можность легко создать малую величину противодей ствующего момента. Вторым отличием является исполь зуемый в большинстве случаев зеркальный способ от счета показаний, позволяющий обнаружить очень малые углы закручивания нити.
Индукция в зазоре магнитной системы обычно вы бирается для гальванометров максимально возможной, что, с одной стороны, приводит к повышению чувстви тельности, а с другой — повышает успокоение за счет взаимодействия токов, наводимых в катушке с магнит ным полем. Это обстоятельство заставляет уменьшать ток, наводимый в катушке при ее движении, для чего требуется ввести некоторое сопротивление в измеряе мую цепь. Величина внешнего сопротивления цепи, при которой успокоение равно критической величине, являет ся следующей после чувствительности характеристикой гальванометра. Оптимальным, с точки зрения минималь ного времени успокоения, является режим, близкий к кри тическому. Обычно у гальванометров, чувствительных к току, величина критического сопротивления во много раз превышает внутреннее сопротивление гальваномет ра; поэтому достижение оптимального успокоения при малом сопротивлении измеряемого источника (г*) тре бует потери чувствительности из-за включения добавоч ного сопротивления /?д последовательно в цепь измере ния (рис. 3-1). Если же сопротивление источника (п) превышает' критическую величину, то оптимальный ре жим может быть достигнут при незначительной потере
чувствительности шунтированием гальванометра сопро тивлением 7?д, близким к критической величине (рис. 3-2). Наконец, в случае, если сопротивление изме ряемого источника меняется в широких пределах, то для обеспечения режима, близкого к критическому, можно включить два добавочных сопротивления, при мерно равных критической величине; одно из них шун тирует гальванометр, а второе включено последова тельно.
Одной из особенностей гальванометров является также большая величина периода собственных колеба ний, иногда более десятка секунд. Поскольку период собственных колебаний обратно пропорционален корню
квадратному из величины противодействующего момен та, то очевидно, что повышение чувствительности путем уменьшения момента подвеса отрицательно сказывает ся на быстродействии гальванометра.
Таким образом, достижение максимальной чувстви тельности находится в противоречии с эксплуатацион ными удобствами и с быстродействием гальванометра. Поэтому необходимо стремиться получить максималь ную чувствительность схемы (максимальную выходную мощность) и согласовать гальванометр со схемой по максимуму отдачи мощности в цепь гальванометра, ибо в противном случае придется выбирать более чувстви тельный гальванометр в ущерб механическим свойствам и быстродействию. Большой интерес представляют так же различные способы повышения чувствительности гальванометров.
В настоящее время, видимо, нет оснований рассчи тывать на заметное увеличение чувствительности галь ванометров за -счет улучшения их конструктивных данных. Все попытки подобного рода упираются в воз никающие в приборе самопроизвольные небольшие перемещения рамки (неустойчивость нуля) — так назы-
йаемые флуктуаций, вызываемые рядом физических причин.
В связи с этим прибегают для повышения чувстви тельности к некоторым косвенным приемам. Под «уве личением чувствительности» в этом случае подразуме вается собственно не увеличение чувствительности при бора в строгом смысле этого слова, а результирующее увеличение чувствительности системы, состоящей из гальванометра и вспомогательных (например, отсчегных) устройств. В конечном счете мы получаем воз можность обнаруживать и измерять более слабые токи и напряжения, чем это способен сделать прибор само стоятельно, а это в сущности нам и требуется.
Подобные дополнительные методы, исключая само стоятельную группу электронных приборов, представ ляющих собой, совокупность некоторой усилительной схемы и сравнительно грубого магнитоэлектрического измерителя, могут быть в основном разбиты на четыре группы:
1. Методы и устройства, увеличивающие разрешаю
щую способность отсчетных устройств |
^реализуемые |
в виде оптических множителей). |
способности |
2. Методы увеличения разрешающей |
с помощью электрических устройств (чаще всего фото- и термоэлектрических). Характерной особенностью ме тодов второй группы является наличие второго гальва нометра и отсутствие обратной связи.
3.Методы, служащие для искусственного увеличе ния угла отклонения рамки при малом токе, основной идеей которых является использование в той или иной форме положительной обратной связи, благодаря кото рой увеличивается отклонение гальванометра.
4.Методы электрического усиления тока гальвано метра (обычно фотоэлектрические), использующие прин цип компенсации (т. е. схемы с отрицательной обрат
ной связью).
Устройства, относящиеся к первым двум группам, относительно просты, но работают обычно в узком диа пазоне измеряемых величин, т. е. при весьма малых углах поворота рамки первичного гальванометра. Одна ко, так как нас сейчас интересует работа гальваномет ра только в режиме нулевого указателя, то малые пре делы отклонения рамки в этом случае роли не играют,
и подобные устройства могут быть использованы' в пер вую очередь именно как указатели нуля тока или на пряжения
Последние две группы устройств (с использованием обратной связи) могут, вообще говоря, дать лучшие результаты в более широком диапазоне измеряемых ве личин (например, выпускаемые нашей промышлен ностью фотокомпенсационные усилители). Но эти при боры значительно сложнее, дороже и их применение
вкачестве нулевых указателей вряд ли целесообразно
иоправдано. Поэтому рассматривать их мы не будем, ограничившись кратким обзором принципов действия устройств, относящихся к первым двум группам.
Широкое применение зеркального отсчета в совре менной гальванометрии, естественно, предрасполагает к попыткам увеличить чувствительность путем повыше ния разрешающей способности оптических приспособ лений и устройств. Нормальный метод зеркального от счета, предложенный еще в 1826 г., был неоднократно усовершенствован при помощи специальных оптических систем — у м н о ж и т е л е й , увеличивающих конечный угол отклонения светового указателя при неизменном угле поворота рамки. Наиболее простое решение этой задачи базируется на использовании принципа много кратного отражения от двух непараллельных зеркал. Нетрудно видеть, что конечный угол отклонения будет прямо пропорционален числу отражений. Подобный ме тод иногда применяется, но обычно число отражений из-за большого поглощения светового потока при этом невелико, а, следовательно, и выигрыш в чувствитель ности незначителен.
Вообще можно предложить различные варианты оптических систем с углом выхода, меняющимся во мно го раз больше, чем угол входа, но с однократным отра жением. Наиболее эффективный, вероятно, принцип со здания подобных оптических умножителей заключается в использовании отражения от криволинейного (в ча стности, цилиндрического) неподвижного вспомогатель ного зеркала. Принципиальная схема (ход лучей) тако-1
1 Следует все же оговориться, что существуют приборы, отно сящиеся ко второй группе и предназначенные для прямых измере ний малых токов и напряжений, например фотоэлектрооптлческИе усилители (ФЭОУ) (проф. Б. П. Козырева.
го умножителя изображена на рис. 3:3. Луч света, от раженный от зеркала гальванометра, падает на вспо могательное цилиндрическое зеркало радиуса г, нахо дящееся на расстоянии /? от гальванометра, и отра жается от него под некоторым начальным углом 0.
Угол между касательной в точке падения луча на цилиндрическое зеркало и самим лучом обозначим че рез ср. После поворота падающего луча на угол Да отраженный луч повернется на ДО, причем ДО > Да Таким образом, при помощи подобного устройства лег ко получить кажущееся увеличение угла поворота зеркала гальванометра в несколько сотен раз. Напри мер, при /? = 100 см, г —1 см, ф=450, а также учитывая, что а=2ао> где а0 — угол поворота зеркала гальваномет ра, получим, что
Д0 = 8ООао.
Главным недостатком систем подобного рода являет ся отсутствие прямой пропорциональности между Д О и Д а о , что, однако, не играет никакой роли для нулевых указателей. Разными авторами был предложен еще ряд иных методов увеличения чувствительности зер
кального |
отсчета |
(вплоть |
до |
|
применения принципов интер |
|
|||
ференции), но они уже совсем |
|
|||
не применяются. |
|
|
|
|
Для |
повышения чувстви |
|
||
тельности |
нулевых |
указателей |
|
|
чаще применяются методы, от- |
|
|||
несенные ко второй группе и |
|
|||
использующие принципы |
тер |
Р,1С- 3'3- |
||
моили |
фотоэлектрического |
|||
усиления. |
В этих |
устройствах |
|
световой зайчик, падающий на зеркало гальванометра, включенного в измерительную цепь, отражается и 'п а дает на какой-нибудь чувствительный элемент.
В зависимости от угла поворота зеркала первичного прибора меняется ток, созданный этим элементом, а, следовательно, и отклонение подключенного к нему вторичного гальванометра, причем в значительно боль шей степени, чем у первичного прибора. Такова общая принципиальная схема устройств подобного рода; раз ница заключается только в характере чувствительного
элемента (обычно это какое-либо дифференциальное устройство) и в связанных с этим деталях схемы, глав ным образом в ее оптической части.
Устройство подобного рода, использующее в каче стве чувствительного элемента дифференциальный тер моэлемент, описано еще в 1925 г. Если пучок света па дает на дифференциальный термоэлемент совершенно симметрично, так что оба спая нагреваются1 вполне одинаково, результирующая термо-э. д. с. равна нулю. Если луч немного сместится, следствием этого будет нарушение симметрии в нагревании спаев. Следователь но, их термо-э. д. с. уже не будут равны, и разность их отлична от нуля. Во внешней цепи, на которую замкнут термоэлемент, будет проходить ток, величина которого зависит от степени асимметрии в нагревании, а направ ление— от того, в какую сторону передвинулся луч, отраженный от зеркала первичного гальванометра. Этот результирующий термоток измеряется при помощи вто ричного гальванометра, показания которого довольно точно пропорциональны ('по величине и направлению) показаниям первичного, но при достаточной чувстви тельности термоэлемента и вторичного прибора эти по казания превышают показания первичного гальваномет ра во много раз. При помощи подобного устройства можно получить усиление порядка ста раз.
Используя подобный терморадиационный принцип, можно осуществить сравнительно грубый, переносный указатель, например, на растяжках и со стрелкой, но обладающий в то же время достаточной чувствитель ностью. В этом случае на стрелку первичного гальвано метра наматывается вспомогательный нагреватель из тонкого нихрома, питаемый через безмоментные подвод ки электрическим током. Перемещение стрелки, а следо вательно, и нагревателя относительно дифференциаль ной термобатареи вызывают появление термотока, изме ряемого вторичным гальванометром, чаще всего тоже стрелочным.
На описанном принципе работает весьма удачно сконструированный указатель нуля типа Т-316 (термо
1 В данном случае для нагревания термоспаев используется тепловая энергия светового луча; очевидно, что эта энергия весьма мала, и термоэлементы, следовательно, должны быть очень чувст вительны.
радиационный гальванометр), являющийся конструк тивным узлом переносного моста Р316 (см. § 5-6). При меняемая в этом приборе последовательно-параллель ная дифференциальная термобатарея из 80 горячих спаев обеспечивает усиление порядка 100 раз, в резуль тате чего общая постоянная прибора получается поряд ка 5 • 10—8 а!дел.
Подобные термоэлектрические усилители достаточно просты и удобны, но, к сожалению, основным недостат ком их является заметная тепловая инерция, -благодаря чему даже короткопериодиый прибор Т-316 имеет время установки стрелки вторичного гальванометра порядка
2,5—3 сек, что довольно много. В |
известной |
степени |
с этим недостатком можно бороться, |
применяя |
отдель |
ные вакуумные термоэлементы из очень тонких прово лок, что, однако, сильно усложняет все устройство, тре буя специальной дифференциальной оптической си стемы.
Следует заметить, что как бы ни усовершенствовали термоэлементы, целиком освободиться от свойственной им заметной тепловой инерции невозможно. Так как во многих случаях измерительной практики это обстоятель ство является существенным, желательно иметь возмож ность построить подобную установку с малой инерцией. Наиболее радикальным решением вопроса в этом слу чае является применение фотоэлементовУстройство таких указателей, очевидно, повторяет только что опи санное с заменой дифференциальных термоэлементов на соответствующие фотоэлементы.
Разумеется, применять можно любую конструкцию фотоэлемента, но вентильные фотоэлементы имеют большие преимущества перед электровакуумными. Пер вые гораздо проще выполнить конструктивно в виде дифференциального реле, и. они не требуют вспомога тельных источников питания. То, что вентильные фото элементы плохо работают в комбинации с усилителем, не имеет существенного значения, ибо даваемый ими1
1 В .последнее время для обнаружения малых отклонений ука зателей измерительных приборов стали применяться радиоактивные изотопы — путем нанесения излучающей метки на стрелку с диффе ренциальным измерением излучения. Однако такие устройства до статочно сложны; можно (сильно сомневаться в целесообразности их применения.