книги / Современные методы анализа электрических систем
..pdfвательно, согласно схеме на рис. 8-4,6 относятся группы зажимов I, II, начало обмотки I соединено с зажимом /; начало обмотки 2 и конец обмотки 1 соединены с за жимом II. Между напряжениями и токами зажимов и обмоток имеют место следующие зависимости:
m-nm- (8-6)
Отсюда матрица сопротивлений относительно зажимов опре деляется как
Z = |
Z,2 |
1 |
Г 1 |
0 | |
(8-7) |
|
Z22 |
J |
IQ* |
l j ' |
|||
|
|
При другом цикличном соединении фаз вместо матрицы Q следует подставить матрицу Q*.
Для определения матрицы проводимостей необходи мо обратить выражение (8-7). Ясно, что
Г1 |
01 _ r l |
QT |
Г1 |
—Q l _ . f l |
01 |
Г I |
01 |
Lo |
lj Lo |
1 J |
[о |
lj [Q * |
I J |
[—Q* |
l j ’ |
Отсюда матрица полных проводимостей относительно зажи мов будет:
8-3. СОЕДИНЕНИЕ ОБМОТОК
8-3,а. Соединение в звезду. В случае наглухо зазем ленной нейтрали (рис. 8-2,а) начала обмоток в группах соединены с землей (нулевой шиной), поэтому напряже ния на зажимах равны напряжениям обмоток, токи —то кам в обмотках, следовательно,
U e a H t = = Н о б м ! * з а ж = = ® о б м * |
( 8 “ 9 ) |
Зависимости между напряжениями и токами зажимов будут:
Иване === ^обьЛзаж» *заж ==: ^обмИзаж» |
(8-10) |
191
2) Если нейтраль заземлена через сопротивление (рис. 8-2,6), т. е. если начальные точки соединенных об моток включены на сопротивление, то для того, чтобы каждый блок гиперматрицы был одинакового порядка, это сопротивление целесообразно разделить на три рав ных сопротивления (рис. 8-2,г). Тогда сопротивление
фазы полученной дополнительной обмотки будет 3 2н’
где ZH— сопротивление в нейтрали звезды. При разделе нии сопротивления в нейтрали звезды по фазам между векторами напряжений и токов нейтрали uH, iH и обмоток существуют следующие зависимости:
где Р0 определяется выражением (7-13). Далее
«„« = Ц З Р . 1 [ ^ ^ ] [ 3 |
(8-12) |
Поскольку
то
(8-13)
3) В случае незаземленной нейтрали (рис. 8-2,в) сумма токов обмоток трех фаз равна нулю, а напряже ние нейтрали во всех фазах одинаково, следовательно,
Ро1заж—О, |
(8-14) |
при этом изаж определяется зависимостью |
(8-11). |
8-3,6. Соединение в треугольник. Для схемы рис. 8-3 с помощью матрицы Сд (см. § 7-3,д) получаем:
(8-15)
Ввиду того, что |СД| = 0, зависимость между напряжениями
и токами можно выразить только с помощью матрицы про водимостей:
^за®-- СдУобмС*д. (8-16)
192
Если второе уравнение (8-15) умножить слева на Р0, то получим:
POUO6M= 0 . |
(8-17) |
8-4. ОБОБЩЕННЫЕ СОСТАВЛЯЮЩИЕ
8-4,а. Основные зависимости. Собственный вектор проекционной матрицы Ро согласно (7-13)
v0 = w0= - ^
V*
Из бесконечного множества собственных векторов проекционной матрицы Pi2 выбираем собственные векто ры симметричных составляющих W! и w2 [см. (7-13)]:
- 1 - |
" 1 ’ |
а |
1 |
а |
’у т
а |
а |
Между матрицами Р0, S2, Сд существуют следующие зависимости:
Р0— з~ (1 + я + о*'); |
к |
(8-18) |
|
C4= I — Q.
Умножая слева на собственный вектор w*0, получаем:
w*eQ = w * 0
w*„fl* = w'*0;
(8-19)
w*0Pe = w*0; w*0C4 = 0.
Умножая слева на собственный вектор w** (6 = 1 , 2), получаем:
w*„fl = aw**;
w*ftQ *= aw *ft;
(8-20)
w**P0 = 0;
W*hCA= (1 — a) w*h.
Умножение справа дает аналогичный результат.
В случае цикличного соединения (§ 8-2,6 и 8-2,в) и соединения в треугольник (§ 8-3,6) собственные значе ния матрицы проводимостей могут измениться. Согласно
193
выражению (7-50) собственные значения определяются умножением справа матрицы на нормированный собст венный вектор и умножением слева на транспортирован ный вектор (w*ftY,jWft, k = 0, 1, 2).
Как следует из зависимостей (8-19), для составляющей нулевой последовательности только преобразование с по мощью матрицы Сд вызывает изменение собственного зна
чения, которое в этом случае будет равно нулю.
Согласно зависимостям (8-20) в случае составляющих прямой или обратной последовательности определяются соб
ственные значения произведений матрицы проводимостей на |
|
матрицы £}, Q* и Сд. Для цикличного соединения |
|
w*k(flY*j-(- Y,jQ*) wk = Yth ; |
(8-21) |
w*kQ \jJQ*wk = YjJl. |
(8-22) |
При соединении в треугольник |
|
к= 37ш . |
(8-23) |
На основании изложенного можносделать следую
щие выводы. |
|
|
|
Определенные относительно зажимов сопротивления |
|||
(проводимости) |
нулевой последовательности |
(Z3a)Kо и |
|
Yзаж о) • |
включения |
по схеме зигзага |
согласно |
1) в случае |
|||
(8-5): |
|
|
|
^Зажо = ^по |
2Z120 -j- Z220; |
|
2) в случае соединения в звезду с нейтралью, заземлен ной через сопротивление, согласно (8-13):
^зашо === ^обмо Н“ 3ZH.
3) в случае незаземленной нейтрали согласно (8-14) нулевая последовательность отсутствует.
При соединении в треугольник проводимость нулевой последовательности равна нулю, т. е. для этой последо вательности цепь разомкнута.
Сопротивления (проводимости) прямой и обратной последовательности относительно зажимов:
1) при соединении обмоток по схеме зигзаг изменя ются в соответствии с (8-21):
^заш1 = ^111 4"2Z121“f-Z22j;
2) при соединении обмоток в звезду не изменяются;
194
3) при соединении в треугольник согласно выраже ниям (8-16) и (8-23) следует оперировать утроенным значением проводимости обмотки. Ввиду того, что при меняется трехфазная схема замещения, напряжения об
моток в Y 3 раз превышают напряжения на зажимах, отнесенные к фазному значению; в результате двукрат ного пересчета результирующая проводимость остается неизменной.
8-4,6. Двухобмоточный трансформатор. Пренебрегая током намагничивания (и = —i2), из выражения (8-1) имеем:
Щ~ Zal2^1’
где сопротивление рассеяния (короткого замыкания)
|
2M = ZtI+ Z „ - 2 Z st. |
(8*24) |
||
Сопротивление |
нулевой |
последовательности: |
||
1) |
В случае |
схемы |
соединения |
звезда—звезда при |
заземлении нейтралей через сопротивления ZHь Zu2 имеем:
" I
7 ^ з а ж
=1
“ Z |
„ |
0 |
Z |
i 2 |
|
0 |
Z H I |
|
0 |
Z |
j 2 |
0 |
Z |
2 2 |
__ |
0 |
0 |
|
0 |
0S |
0 |
0 |
0 |
? |
|
0 |
0 |
0 “
0
0
Z H 2 _
03 P 0 Iх
~ |
I |
|
0 |
~ |
3 |
P 0 |
|
0 |
|
|
0 |
|
I |
|
|
0 |
3 |
P o |
_ |
|
|
где
z * > = i- z aiI; z,“2 * |
7 I |
|
Согласно (8-19) |
|
|
Z0 = |
(IX w*0)Z3a)K (!Xw0) = |
|
= Г 7 ц о + 3 7 в |
“ \г о |
|
L |
^120 |
0-j-3ZJI2 |
На основании (8-24) сопротивление рассеяния нуле вой последовательности относительно зажимов опреде ляется по выражению
Z , заж 0 = |
12 0 + 3 (Z H1 + Z H2). |
(8-25) |
195
Если нейтраль одной из сторон трансформатора не заземлена, то для нулевой последовательности это со ответствует режиму холостого хода.
2) В случае соединения обмоток по схеме зигзага по лучим сопротивление рассеяния нулевой последователь ности. Если в нейтраль включено сопротивление, то не обходимо его учесть аналогично тому, как это делалось для схемы соединения в звезду.
± 7. |
7 . |
7 - 1 7 . |
'Г77777777777Ь77777777777ТГ
г
777777777777777777Г
77Т777777777777777Т
а)
Рис. 8-5. Схемы замещения нулевой последовательности двухобмо точных трансформаторов.
а — схемы соединения обмоток трансформатора; б — схемы замещения ZHl=
~3ZHl; ZHII3Zh2; Z'H- 3Zh.
196
3) В случае схемы соединения звезда—треугольник согласно (8-17) при питании со стороны звезды на сто роне треугольника напряжение нулевой последователь ности равно нулю, следовательно, имеет место короткое замыкание.
Рис. 8 б Измерение сопротивления рас сеяния.
а — нулевой последовательности; б — прямой по
следовательности.
Схемы замещения нулевой последовательности трансформаторов с различными схемами соединений об моток приведены на рис. 8-5.
Согласно зависимостям (8-21) — (8-23) сопротивление прямой или обратной последовательности определяется
проще, ввиду того что сопротивление |
|
|
|
|||||||
нейтрали |
в этом |
случае |
не |
играет |
|
|
jZ6 |
|||
роли. |
Соединение |
в треугольник |
не |
|
|
|||||
разрывает цепь между зажимами / и |
|
|
|
|||||||
II и цепь, содержащую сопротивление |
|
|
|
|||||||
рассеяния |
трансформатора. При |
сое |
|
|
|
|||||
динении в |
зигзаг |
в схему замещения |
|
|
|
|||||
вводится сопротивление рассеяния. |
|
|
|
|
||||||
Сопротивления |
нулевой |
и |
прямой |
Рис. |
8-7. |
Схема |
||||
последовательностей определяются пу |
замещения |
пря |
||||||||
тем |
измерений, |
которые |
необходимо |
мой |
последовав |
|||||
проводить по схемам, приведенным на |
тельности |
двухоб |
||||||||
моточного |
транс |
|||||||||
рис. 8-6. На рисунке показаны выводы |
форматора. |
|||||||||
трансформатора с |
соединением обмо |
трансформаторов, |
||||||||
ток по схеме |
звезда — звезда. |
Для |
имеющих другие схемы соединения обмоток, также мож но проводить соответствующие измерения.
Схема замещения прямой последовательности с уче том тока намагничивания приведена на рис. 8-7. Матри-
197
ца сопротивлений обмоток для этой схемы имеет вид:
Zm |
2 ^5 |
20бм= |
(8-26) |
|
zm+ x z« |
Эта матрица будет соответствовать выражению (8-1) только в том случае, если ZH = Z22. По результатам опы тов холостого хода и короткого замыкания Z H и Z 22 трудно разделить. В общем случае можно предполо жить, что ZH —Z2 2 .
8-4,в. Многообмоточный трансформатор. Пренебре гая током намагничивания, для i-й и /-й обмоток полу чаем: ij = —ij, из выражения (8-1) имеем:
ш — и з = г в1/1/,
где
|
Z *, == |
+ Z jj — 2Z ij. |
(8-27) |
|
Если |
обмотки |
трехобмоточного трансформатора со |
||
единены |
по схеме |
звезда — звезда — треугольник |
и обе |
нейтрали заземлены через общее сопротивление ZH, то при определении сопротивления нулевой последователь ности нельзя исходить из сопротивлений обмоток / и 2, приведенных к напряжению зажимов /. Матрицу сопро тивлений обмоток следует составлять на основе дейст вительных значений сопротивлений и коэффициентов трансформации. На первом этапе расчета следует при нять, что только две обмотки, а именно соединенные
в |
звезду, |
подключены к |
соответствующим зажимам, |
а |
третью |
обмотку следует |
оставить свободной. Связь |
этой обмотки (соединенной |
в треугольник) с сетью бу |
дет учтена позже. Это связано с тем, что отображение треугольной обмотки требует преобразования с по мощью матрицы СЛ, которое выполнимо только для
матрицы проводимостей Y (см. § 8-3,6). Сопротивления трансформатора, подключенного к зажимам /, II и имеющего свободную обмотку 3, при приведении к на пряжению зажимов I могут быть представлены в виде следующей матрицы:
Ziii3=TZ'T*,
198
ГДё
(8-28)
и матрица сопротивлений обмоток:
Z — Zj3 |
Z'2j ZJJ |
о |
О |
О О |
3 ZhI _ |
|
|
Величины, помеченные штрихами, являются сопротив лениями, отнесенными к собственным уровням напря жения, остальные же отнесены к напряжению зажимов/. Значения сопротивлений, приведенных к напряжению зажимов /, определяются по выражениям
если учитывать при этом, что сопротивления обмотки 3 приведены к напряжению зажимов обмотки I.
Выполнив намеченные действия, получим:
Z„ + 3ZHP , Z,2 + 3ZHvP, Z„ 1
Из выражения (8-29) согласно (8-27) имеем:
Заменяя указанные сопротивления рассеяния трехоб моточного трансформатора сопротивлениями, соединен-
199
/ • ' т • 3 |
2 т п |
32м2 |
2Оц и |
|
l e i 3 1 > |
“I. ..НТГ.Н) |
|
|
|
р |
Щ |
|
|
0 З1н3 |
|
|
1*z~, |
|
|
|
1^ |
т |
|
Рис. 8-8. Схемы замещения нулевой последовательности трехобмоточных трансформаторов.
а — соединение обмоток трансформаторов; б —- схемы замещения.
200