книги / Составные стержни и пластинки
..pdf+ c 2.\z l i Z B l A * - ( m f + тг )ш г ]= //•$.
В полученном алгебраическом уравнении четвертой степени для А2 все корни действительны. Для доказательства этого предста вим уравнение (3) в виде:
|
1 |
, |
1 ________+ |
|
|
£ ,F 7 A2 + |
|
Ez Fz ^ + ntz oj^ |
|
|
0,5 с* fZ E O ' |
|
0,5c2 \/Z E J |
1 |
| |
Л2+ '(гтц+п^м |
|
iZEJ A Z- V |
H |
Каждый член в левой части в зависимости от А |
может быть |
представлен гиперболой с вертикальной асимптотой (рис. 1 0 1 ). Сумма этих членов R дает график, изображенный на рис. 102. Кривая R - R ( \z) монотонно убывает, переходя через бесконечность при А2 ,равных:
и, имея в виду равенство (4), пишем сразу дифференциальное
уравнение второй группы для |
г-го шва: |
|
|
|
||||
SIT= |
(* |
|
f. |
+ i . . T + |
i. • |
T. + |
|
|
|
1 L+1 |
|
||||||
t* |
l£ ел-i |
|
£ - 1 |
и 1 |
|
|
(65.8) |
|
+ к |
1 -1 |
at t |
li |
1i,t+i1 * |
s . |
* A . |
||
|
£+1 |
c0 |
|
|||||
Вся матрица системы уравнений (5) и |
(8 ) |
имеет вид |
(9), пока |
занный на стр.. . .
Работа всех сил на перемещениях, вызванных податливостью
связей |
сдвига |
и |
поперечных связей, на |
единице длины стержня |
||||||||||||||||
равна |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Л |
|
/ |
П |
|
L+1 |
д г. г |
|
|
П. L+1 |
h.T.s.+ |
|||||||||
A=-L(Z Z |
t z |
z |
|
|||||||||||||||||
. п |
2 |
\£ =1A - t - r |
|
1 |
к |
1=1 k=i-1 |
t-k |
|
С |
к |
||||||||||
i +1 |
|
L |
|
$ . Т |
+ z |
п £+1 |
к |
|
S |
|
|
|
п ( Т * ) 2 |
|||||||
+.Z |
Z |
|
1^ |
|
Z |
|
1 к |
L |
S . + Z |
у |
— 7 ----- |
|||||||||
1=1 |
к =i~1 |
|
|
с к |
i =1 |
k=i~1 |
|
|
|
к |
|
|
Ц. |
|||||||
|
« ( S ? ) г |
|
н |
|
|
|
|
|
|
" |
|
|
|
|
|
|
||||
|
Z |
|
|
|
|
+ 2 Z д . Т . + 2 Z M . S . ) . |
|
|||||||||||||
г=1 |
|
|
|
|
|
с=1<-к |
А |
|
|
i=1 |
10 |
* ' |
|
Отсюда отысканием минимального значения для А получим систе му (9), приведенну!б в табличной форме. Если положить все то будем иметь уравнения для составного стержня с абсолютно
жесткими поперечными связями. Из числа этих уравнений л — дифференциальные и п- — алгебраические. Выразив в последних значение через 7} и подставив их в п дифференциальных уравне ний, получим найденную выше (5.18) систему уравнений для Т в стержне с абсолютно жесткими поперечными связями. Вместе с тем вторая группа уравнений вида
t,L - i |
Т; . +£■. Т. |
+ LL,£+1Ti+l |
+ к . . |
S . . + |
|
Ljt-1 |
£~1 |
||
+ к .. |
* ^£,£*1 Sc + f + k £0 =0 |
|
Т- определять усилия |
|
дает возможность по найденным значениям |
в поперечных абсолютно жестких связях. Эти же уравнения можно получить из системы уравнений (6.3), если в последней *-ое урав
нение разделить на |
J ‘, a L + 1-ое |
-на £ J ^проинтегрировать |
их два раза и вычесть одно из другого. |
tt1 |
66. СТЕРЖЕНЬ ИЗ ДВУХ БРУСЬЕВ С УПРУГОПОДАТЛИВЫМИ ПОПЕРЕЧНЫМИ СВЯЗЯМИ И СВЯЗЯМИ СДВИГА
В случае стержня из двух брусьев имеем систему двух диффе ренциальных уравнений. Найдем значения коэффициентов и сво бодных членов уравнений для этого случая:
д„= 1/{£,+,)* l/(Et F2) * a z/ ( £ , J 1) * b t/( £ 2 Jz ) - g }
h„ ' ■=- a / l e , i , ) + ъ/<ег эг ) ч ; k „ = 1/(E1 * 1/(ег э2 )= к ;
S'® = - м ° а / ( Е ,^ ) - м " ъ ц е ^ ) - ы “Ц е , F J +HI K W S .-,
*w =
Индексы 'Для упрощения записи отбрасываем. Система уравнений (65.9) будет:
т"/Ь=дТиэ +д0 ,
- S ° l 4 = i T + k S + kt . |
(66.1) |
|
|
Исключив из уравнений S , получим: |
|
г *-1д Т1 чк т* kg и г-дк)т* - 4 Чек* |
(66.2) |
Если жесткость поперечных связей бесконечно велика, то |
о ~ <=*> |
и уравнение (2 ) превращается в |
|
УкТ,*$(1г-дк)Т=$£кв* Ькдс
Сравнив полученное уравнение с найденным ранее для этого случая уравнением (8 .1 )
Г " = £ |
4 4 , |
(66.3) |
придем к следующим тождественным соотношениям:
дк - i
кЯо “ **, ш Мй .
Приняв их во внимание, можем переписать уравнение (2 ):
тШ~ $ 9 т1*+1?ьт"-$11кгт= 4 * f k A + $ g f |
(66.4) |
|
Характеристическое |
уравнение дифференциального |
уравнения |
(4), а также системы ( |
1 ) будет |
|
ЬВ- к д х Ч *1кЛг ~ ^ к Г = Я.
Это бикубическое уравнение имеет шесть корней. Можно дока зать, что два из них действительны, причем один положителен, а другой,— отрицателен и равен по абсолютной величине первому. Обозначим эту пару корней через ± А * Остальные корни обяза тельно комплексные и имеют вид:
Общее решение уравнения (4) без правой части при этом вы разится:
Т = A f sh Х 1х +A2 £h,\.rx + Bf s h /ix sin аех * |
|
|
+ &2 sh /их •COS ЯСx + B3 Ch/Их sin. Обх |
chJMx cosXx} |
|
где Af , Az |
^2 > ^3 > - произвольные постоянные. |
|
Найдя |
T , из первого уравнения (1) определяем и S : |
s = 4 - ( T ‘'f i - g T - g o ).
Усилия в поперечных связях получаются
* = - s ' ( 9Н ) т“- [ i/ц i p ш+ g'J /с
В частном случае, когда i — 0, что может быть, например, в стержне, составленном из двух брусьев, симметрично относитель но продольной оси, система уравнений (1 ) распадается на два неза висимых дифференциальных уравнения:
г " А = дт+д„ ; |
(6 6 .5 ) |
- 5 Шh = k S + к „ . |
(6 6 .6) |
Уравнение (5) совпадает с уравнением (3) для составных стерж ней из двух брусьев с абсолютно жесткими поперечными связями, так как можно доказать, что при условии В ^ - BQFZ у а ~
д а = Л . Это означает, что распределение усилий в связях сдвига такого стержня не зависит от степени податливости поперечных связей и остается тем же, что и при абсолютно жестких поперечных связях.
Что касается уравнения (6 ), то оно является не чем иным, как уравнением балки на упругом основании. Действительно, диффе ренцируя его два раза и заменяя вторую производную от через 5, получим
|
М ±_ |
М.г _ |
(6 6 .7 ) |
|
|
BZ JZ * о . |
|
|
|
|
|
Если считать, что моменты |
О Q |
|
|
и М2 вызываются только попереч |
ной и равномерно распределенной по длине стержня продольной нагрузкой, то .вторые производные от них, взятые с обратным зна ком, дают поперечную нагрузку, приложенную к первому и ко вто
рому стержням |
о / и |
о, *. Уравнение (6 ) при этом можно перепи |
сать |
Y |
2 |
|
4 |
tr-o |
|
|
|
4 |
^ Ш ^ ж Н Ш Ж Г Д Ш Ш и т т Е , |
|
W |
T |
I K(iz"° «FT. |
|
|
Эпюра S |
|
= ^ ЦДЩЩ |
> nu*i |
Рис. 104
Частное решение уравнения (67.5)
5= 5*= (f x(L + x)/*i
и полное решение
S |
- |
c h / л * • c o s jtix + С2 e b / л х •S/'H |
т |
+ |
C3Sh/ti* - COS/Аж + Ci'Shflfx-sitiflfx-i-(c}x/4)(L+*), (67.1) |
откуда
5 '= / / (C3 +Cz )ch/Hx-cosM*+M (Сч -С^)сь М* -sin /Ах + V * <С1* e ^ s h / u x - c o s /i x +АЦСг - С3 )sh/ux-sin/ix * ?АД
Граничные условия выражаются равенствами |
|
||
S(0) = О, S \ 0) = О, |
5(A) = О, |
S'(L) = 0. |
|
Первые два равенства дают: |
|
|
|
Л (Г 3 + ф = - ^ / 4 , |
|
(67.2) |
|
а последние два равенства |
|
|
|
Cz CbJuL • sin/AL+Cs sh/AL • cosfnL+C^ shjuL sin/HL=у £fc] |
|
||
C4fA (ch/iL \sinML + ShML • Л75M L) + (C2~C3 )M*sh/« |
(67.3) |
||
x sin/uL = (yl/tf) ( eh/AL • cos/(L -3). |
|
|
Из этих уравнений можно определить все произвольные постоян ные.
Ограничимся случаем, когда балка настолько длинна что мож-
значениями е ~ * L , т.е. когда имеем ’’бесконечно длинную балку. При этом: