книги / Составные стержни и пластинки
..pdfл |
Z |
|
|
|
t B ^ c h A x + ^ s h A x - J z J T |
’ |
г (°, = л с ‘ °^ |
ci ‘ °> |
|
фС |
/ |
t 2 |
<f \ |
^ |
T(t>~ Ct ch xl'~JriE Т {~ *~ Х */ 0;Сг~ ГZE 3
Azl z+2 |
фс |
[(X2l z+2)chXx |
Xzx2 |
Л |
* zchXI |
* Ts£r ^ z e T |
l z c h x i |
г |
~ \] |
ус |
Г ( \г l z +2)shXx - |
А* |
|
Г Л Е Е J 1 |
2 ch X * |
] • |
31. КОНСОЛЬНАЯ БАЛКА ИЗ ДВУХ БРУСЬЕВ, НАГРУЖЕННАЯ НА КОНЦЕ СОСРЕДОТОЧЕННОЙ СИЛОЙ
Формулы для сдвигающих усилий в шве такой балки при че тырех случаях граничных условий приведем без выводов, ввиду их элементарности
1.Рис. 57 —Т(0)~ Т(г) - 0:
|
|
P ci |
( s h X x ____* J . |
РсХХ |
/ chhx |
1 \ |
||
|
a r Z E 3 \ s h A l |
l / 3 |
~ ffZ H |
|
|
|||
2. Piic. 58 —Г (0)= ? (l)~ 0 : |
|
|
|
|
||||
Г= |
|
Pc |
/ shA x |
V - |
__Pc |
fchXx |
A |
|
|
X r Z E J |
( chXl |
|
trZBO AchXt |
у |
|||
З.Рис. 5 9 - t ( 0 ) = T (l) = O: |
|
|
|
|
||||
Гс |
Pc |
ГXlchXx ~shX( l - x ) |
|
^ |
Pc |
- X |
||
|
|
C h \ t |
A*]; |
t - |
-~r |
|||
ZrxZEZ |
|
|
|
7 Z E J |
||||
|
|
|
ChXd - * )+ M sh A x |
|
|
|
||
|
|
|
{ • |
Cft XX |
|
|
|
|
4. Рис. 6 0 - |
Г(0)- t( l) - 0 : |
|
|
|
|
|||
|
|
T* |
Pc |
/ |
)cL. |
ChXx-Xx)) |
|
|
|
|
T ~ |
ZZ. E J |
(sh X x - ih — |
|
|||
|
|
|
&z: £ и |
(cb X x - t h |
~Y |
sh X x ~ l) . |
|
i l l
32. НЕКОТОРЫЕ ЗАМЕЧАНИЯ
Приведенные примеры показывают, что усилия в связях состав ного стержня во многих случаях могут быть определены сравни тельно просто. Решение для составного стержня получается в виде суммы частного решения, которое для всех случаев кусочно-равно мерной и сосредоточенной нагрузок совпадает с распределением сдвигающих напряжений в монолитном стержне, и общего решения однородного уравнения, являющегося суммой показательных или, что то же самое, гиперболических функций от аргумента, пропорционального координате л .
Предельные случаи работы связей соответствуют малым и большим значениям характеристических чисел А. При малых зна-
чениях Л. и Аж получим случай стержня с очень податливыми свя зями, при этом решение упрощается заменой s /тАж и th Ах через Ах, a ch Ах через единицу. Общее решение в этом случае выра жается линейными функциями я .
Большим значениям А или Аж соответствует второй предельный
случай. Значения |
Ах |
и сЛ Ал при этом можно заменить через |
( 1/2 )*^* , а значениями |
по сравнению с ними пренебречь. Об |
щее решение дает достаточно большое значение напряжений лишь в зонах, близко расположенных к концам стержня, к точкам прило жения сосредоточенных сил и к другим характерным точкам, в ко торых сечение составного стержня испытывает какое-либо измене ние; при удалении от этих зон сдвигающие напряжения быстро за тухают по показательному закону и в местах, достаточно удален ных, могут считаться равными нулю.1 Если ограничиться требуемой точностью вычислений, например в 2%, то, учитывая, что г" =0,018, можно вполне считать значение Ах =4 бесконечно большим, а дли ну х =4/ А - бесконечно большой длиной шва.
При бесконечно длинных соединениях решение для составного бруса упрощается во многих случаях настолько, что не требуется почти никаких вычислений, кроме определения А и значений е ~А*. Так, например, для балки на двух опорах, нагруженных так, как показано на рис. 61 (все участки балки ’’бесконечно длинные”), эпюра т может быть построена непосредственно по эпюре ^м он о литной балки после ’’скривления” скачкообразных участков последней эпюры кривыми вида Се ±А*.
Если участки балки или стержня не бесконечно длинные, то с помощью подобного рода ’’скривления” эпюры на глаз можно зара нее представить вид эпюры Г, что также весьма существенно.
Другой вывод можно сделать относительно значении напряжений в составной балке. Они всегда являются средними между значе-
Рнс61 -u t m im ln m n u t t
Рис. 62
ниями напряжений, определенными для монолитной балки, и для балки, лишенной связей сдвига. Общая формула для напряжений в составной балке, как мы видели, имеет вид:
|
б = б м Ч/ * б л (1-9»), |
(32.1) |
где |
и бл —напряжения в монолитной белке и в балке, лишенной связей |
сдвиге того же сечения и таким же обрезом нагруженной; V —коэффициент, который зависит от вида нагрузки и размеров балки.
В основном этот коэффициент V зависит от значениям, где L - пролет балки, характер же нагрузки (при обычных нагрузках) на него влияет мало. Поэтому во многих случаях <1 можно принять та* ким, как при синусоидальной нагрузке на балку:
V * Л2 Lzf(Xz L *+& *), |
(32-2) |
причем он оказывается постоянным для всех сечений балки. Формула ( 1) дает возможность быстро определять знак и поря
док величины напряжения в любой точке составной балки. Окончательная эпюра напряжений по высоте составной балки
представляет, таким образом, линейную комбинацию двух эпюр напряжений -линейной эпюры напряжений в монолитной балке и эпюры напряжений в балке, лишенной связей сдвига (рис. 62).
В тех точках, где напряжения и бА равны между собой, им же будут равны и окончательные напряжения б независимо от коэф фициента жесткости связей сдвига £ .
33. ОПТИМИЗАЦИЯ СОСТАВНОЙ БАЛКИ ПО ЕЕ НЕСУЩЕЙ СПОСОБНОСТИ
При увеличении числа связей сдвига составная балка приближа ется к монолитной, причем увеличивается ее жесткость и соот ветственно уменьшаются максимальные краевые напряжения в балке, определяемые по формуле (32.1). Действительно, при уве личении коэффициента жесткости связей сдвига $ возрастает зна чение \ г — §2т и значение ч1(32.2). Напряжения же О в материале балки приближаются к значениям, которые они имели бы в моно литной балке бм . В то же время увеличение £ создает большую концентрацию сдвигающих напряжений у опор, поэтому макси мальные напряжения V в связях сдвига увеличиваются. Таким об разом, несущая способность балки, определенная по максималь ным краевым напряжениям б , с возрастанием $ увеличивается, а определенная по максимальным напряжениям в связях сдвига t — уменьшается. Оптимальным коэффициентом будет такой, при котором несущая способность балки, определенная обоими этими способами, оказывается одинаковой.
Возьмем в качестве наиболее простого случая балку, шарнирно опертую по концам со свободными на сдвиг торцами, нагруженную синусоидальной нагрузкой (см. п. 27). Согласно (27.2), здесь
будет:
d = |
JT 26 A + f t - 26 M |
(ЗЗЛ) |
|
ST2 +A2LZ |
|||
|
|
где
о „ * M l w „ ; б п = м ' / ъ , |
(33.2) |
пае WM и IVA —моменты сопротивления сечения стержня: монолитного и ли шенного связей сдвига.
Этот последний момент сопротивления
А / = Z i f a ,
где а - расстояние от крайнего волокна крайнего стержня до центра тяжес-. ти сечения последнего.
Изгибающий момент в среднем сечении балки, нагруженной синусоидальной нагрузкой,
м , = % ^ 1 ^ , |
(33.4) |
где %0—интенсивность нагрузки в середине пролета балки.
С учетом (4) и (2) формула (1) принимает вид
б |
|
УГгв + \z L 2 |
|
M |
j r z +X Z L2 |
|
|
где
Приравняв напряжение & его максимально допустимому зна чениюГ0 1 , получим значение несущей способности по напряжениям в материале стержней
C 6lsr2WM |
JTZ+ X 2 L Z |
(33.5) |
|
L2 |
j r z e + x*-Lz |
||
|
Максимальные напряжения в связях сдвига, согласно (27.1):
Хг L |
XZ L' |
(33.6) |
г , 2 |
*iZ |
|
JT *+ \Z L |
3» JTZ+XZL |
|
где S —статический момент части сечения всего стержня, как монолитного, лежащей выше рассматриваемого шва, взятый относительно оси, проходя щей через центр тяжести монолитного сечения.
Из формулы (6 ), положив £■=£*]—допускаемому напряжению на сдвиг шва, получим несущую способность по связям сдвига
|
2 t t ] J „ |
Я г *Лг L* |
|
“ S |
i S |
|
(33.7) |
|
k* Lz |
||
Зависимости <f0 от |
2 2 |
2 |
|
AL / Л по формулам (5) и (7) можно изо |
бразить в виде кривых, точка пересечения которых соответствует максимальной несущей способности фт а х удовлетворяющей требованиям прочности как самого материала стержня, так и свя зей сдвига.
Для определения а _ яу надо приравнять правые части формул
(5) и (7) |
|
|
|
Я гСб1 Ум |
7 |
_ |
2 0 МГ<П |
L |
Jr2 9+X2lz ~ |
(33,8) |
|
S X Z L* |
Далее можно положить, что предельно допустимое напряжение в связях сдвига ДО возрастает с увеличением густоты связей так же, как и коэффициент жесткости связей £ . Тогда
Л2 Г П = $ Г ! Г Г ] |
- к 2Г, |
|
(33.9) |
|||
г д е |
|
|
|
|
|
|
М ~ £ / £ Ъ ] ~ c o n s t . |
|
|
||||
При этом формуле (8 ) можно придать вид |
|
|||||
J r * & ] w M_________ 1________ |
1 |
|
||||
2 д м |
J r l e t k 7 r C f H ? |
S k T L |
' |
|||
Отсюда можно определить, что |
|
|
|
|
||
Г Г 1 |
/ |
M S I . |
■, |
\ |
|
|
i 2 |
^ |
г э ы |
к 1 г м л ) |
|
||
При этом |
|
|
|
|
|
|
А г = |
|
|
|
|
_____ 2 - |
) |
|
|
|
M |
V |
ктч) |
|
и, согласно формуле (5), |
|
|
|
|
|
|
|
|
КП SL |
|
|
|
|
ч*% ,кг ( - |
20,м |
к г К ■) |
|
|||
эгг1<Я |
|
|
|
|||
го 'щах |
|
+ к ? |
&3SL |
|
|
|
|
|
|
|
|||
К |
|
(■ |
20м |
к г * К / |
|
|
|
|
|
Для других загружений составной балки следует применять формулу (23.6)
6 * б м Ч>+бл а - Ч ) \ V = T / T M . |
(33.10) |
При равномерно распределенной нагрузке f^const имеем в сере дине пролета, согласно (25.4):
4>= 1-2f(A2l z)+ 2/(AZl 2chM)
и, согласно (25.5), - на опоре:
Из формулы (10) получим
и, приравняв бтах= [б\ИТта= i t ] |
, найдем предельную нагрузку по |
|||||
напряжениям в стержне и в связях сдвига: |
|
|||||
|
(б) _ гСб] |
|
1 |
|
|
|
|
Vпр |
гг |
v + B d - v ) |
|
||
|
___________________ Z г<33 W " __________ |
2 |
||||
|
|
|
|
|
|
|
и |
г ‘ [*~ |
+ ^ |
t 2c h \ir в |
h p i ? |
Xz i z chAt )1 |
|
<*> |
СП |
|
|
______ |
|
|
|
rnp - |
ts |
М- -ihM |
|
||
|
Оптимальная балка будет при |
(б) |
( Т) |
.т.е.при |
||
|
Ф пр |
- 9 пр |
2161SIY» СП JMl
Г
[ 7
2
Хг12 |
А г 1 г с НА 1 |
+ в ( i J U |
2 |
•bh At |
|
лг l zchXt |
|
At |
Подставив сюда (9), получим
l62SW Mt
(33.11)
Зная все величины, входящие в левую часть уравнения (11), можно определить АI и f*J =А2'lk <Г, соответствующие оптимальной балке, и затем получить наиболее выгодную густоту связей сдвига.
Для случая силы» приложенной в середине пролета балки, фор.
мулы (26.7) дают; |
|
s()JU |
|
|
|||
|
|
|
|
At ch At” |
' |
|
|
отсюда |
|
=г м{1~ с ь \ г ) л гим ( 1~ chxt -> |
|
||||
|
Гmax |
|
|
|
(J shM |
shM |
|
|
p t |
|
|
_ |
P I |
||
^ |
= J ^ ^ |
+l9<Y- v;J= |
Щ Г v " AIchXt |
XI eh h i - > |
|||
|
gf<3J W* |
|
X I ch h i ______________, |
|
|||
"P |
l |
|
M c b X l ^ s h X l + G s h h t |
|
|||
|
n (V |
zr ^ J Ум |
ch XI |
|
|
||
|
ипр |
3 s |
chhl-i |
|
|
||
и из равенства |
p*** - |
р*** |
следует |
|
|||
|
Z i ( t t W " S _ Xl C h M - S h X l + e s b A l |
|
|||||
|
[TJ |
|
|
|
X.l(ch h i - 1 ) |
|
Заменяя fr] по формуле (9) получим трансцендентное уравнение:
2 [6 1 WMS k d r i |
( М chXl '■shM + 0 s h h ^ M |
|
“* |
Ch M - 1 |
* |
из которого можно определить оптимальные значения X и [Т].
Гл а в а б. ПРОГИБЫ СОСТАВНОГО СТЕРЖНЯ
34.ОБЩИЙ МЕТОД ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПРОГИБОВ СОСТАВНОГО СТЕРЖНЯ
Для стержня, составленного из нескольких брусьев, прогиб мо жет быть определен после вычисления суммарного изгибающего момента
о |
ft |
(34.1) |
М ~ М |
~ £ Г . С. . |
1=1 <• *
Далее находится выражение для кривизны
у " = - M / Z E J .
Интегрируя его дважды, найдем искомый прогиб. Таким образом, к системе уравнений (5.18)
(7= 1 ,2 ,... , и ) |
(34.2) |
здесь добавляется уравнение
Z E J y ' * |
£ |
С. |
Г - м ‘ |
(34.3) |
3 |
к=1 |
* |
* |
|
с дополнительным неизвестным у. |
уравнений (2) |
представить |
|||||||
Если систему |
дифференциальных |
||||||||
в веде (11.16) |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
.2 |
= |
|
. |
= |
|
|
|
|
г / ' - л : |
т. + R |
|
|
||||
где, согласно (11.18) и (11.14), |
|
|
|
||||||
|
т .= |
z : |
и |
|
|
|
|
|
|
|
|
г* |
; |
|
|
|
|
||
|
|
? , 7 ? Г |
|
|
|
|
|||
и взять решение дляТГ в виде ( 1 2 .2 ) |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
i |
v |
R.(*)sJ?A. ( х |
|
|
T . ~ A 'S h A . x + B . c h A . + - T |
|
|
|||||||
L |
С |
c |
t |
L |
Л 9 J |
1> |
t* |
|
|
тогда, |
возвращаясь к |
|
L |
О |
|
|
Т. , будем |
||
первоначальным переменным |
|||||||||
иметь (11.19): |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
тк= |
t. £ |
|
|
Ъ |
ъ . |
|
л |
|
|
и |
п |
? |
с* т* e |
Е |
£ |
|
<=i |
* |
к |
к= 1 |
|
________п _________________
U ^ / Z T Q . - Е Т . С . , |
|
ik ** |
о С=1 о о ' |
г д е |
|
|
|
|
|
|
|
с ; - 22 и |
/ F |
с |
|
|
|
||
При этом уравнение (3) получит вид |
|
|
|
||||
—£1Т. с. - М= |
п |
|
|
|
|
||
it с. [A-shA'X+d.chA x |
|||||||
£ = 1 |
L о |
|
|
с L о |
<■ |
Л |
С |
<* |
|
|
|
|
|
|
(34.3) |
+ (1/A;)Jft.(*>shA. ( x - t ) d f ] - M a |
|
||||||
|
|
||||||
* л |
*> |
Ь |
|
|
|
|
|
и после двухкратного интегрирования |
|
|
|
||||
L=i |
(с. /А. )\A.$hA; х + Bch А.х + |
( 3 4 5) |
|||||
d |
с J* |
о |
с |
, |
|
+ C.x +1?. + ( l f A - ) J R -(t) [sftA ( * - t ) -
|
i |
V |
i W i> |
|
|
|
|
Д X |
Q |
- |
( A ~tj]cL t |
- J J |
M ° d x 2, |
|
|
, |
В; , C'j |
О о |
|
г д е |
— п р о и з в о л ь н ы е п о с т о я н н ы е , к о т о р ы е н а х о д я т с я н э |
|||
г р а н и ч н ы х у с л о в и й . |
|
|
Действительно, дифференцируя дважды (5), приходим к урав нению (4).
Для определения прогибов балки, составленной из двух брусь ев произвольного сечения или из трех брусьев, симметричных от носительно продольной оси балки, выразим прогибы через полные изгибающие моменты. Нагрузку на балку будем считать удовлетво ряющей тому условию, что сумма проекций всех сил на продоль ную ось балки в любом сечении равна нулю. Для балки, составлен ной из двух брусьев, используем дифференциальное уравнение изогнутой оси
Z E J y " - T c ~ М ° |
С35-1) |
и второе уравнение для определения суммарных сдвигающих уси лий Т
|
|
т / $ |
- |
г т + д |
|
|
|
(35.2) |
Из уравнения (1) получим: |
|
|
|
|
|
|||
|
/ = - |
м ° |
“Г |
Z E J |
и " |
• |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
с |
С |
У |
J |
► |
(35.3) |
||
|
|
|
|
|
||||
|
и |
м ° “ |
|
Z E J |
. л |
- |
J |
|
|
|
|
||||||
|
т = • |
с |
■h |
С |
у |
|
||
После подстановки значенийТ и Г в уравнение (2) имеем |
||||||||
Z E J |
2Г |
ZEJ2T |
и |
м ,0 /' |
. м * г |
. . |
||
с ! |
У |
о. |
|
У |
* 1 |
|
4-------г------+Д |
|
|
|
|
|
|||||
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
у " - t r y ' - |
- |
,о" |
, м ° г + Лс1 |
(35.4) |
||||
|
|
|||||||
|
|
|
Выясним смысл выражения, стоящего в правой части последнего уравнения в скобках:
л |
М |
М |
|
M°cz |
N U |
М Z + Дс = •_ ■•—+ ——— ± |
Z E J |
E1 F1 |
|||
|
Fi Fi |
BZ FZ |
|
||
|
Nz c |
M°cz |
M°-Nfc |
+ |
|
|
Ez Fz |
Z E J |
|
|
EZ FZ |
Присоединим сюда условие, наложенное на внешнюю нагрузку:
Z N u=0.