книги / Релаксационные явления в полимерах
..pdfвая поведение полимеров в высокоэластическом состоянии, необ
ходимо воспользоваться нелинейностью более сложного вида, чем (11.72).
В вязкотекучем состоянии вза имодействие между макромоле кулами полимеров сильно зави сит от внешних параметров и раз личий релаксационных свойств полимеров, которые в основном определяются молекулярным ве сом, строением полимеров и вели чиной прикладываемого напряже ния сдвига. Релаксационные про цессы в вязкотекучем состоянии связаны с разрушением вторич ных структур, всегда имеющихся
вполимерах. Эти структуры, релаксации напряжения а/а0 (а) и
образованные благодаря взаимо |
ползучести IgD (б) для ПММА.* |
действию между макромолеку |
|
лами, представляют собой кинетические единицы (микропачки) или другие менее прочные, но более крупные структуры. В про цессе действия напряжения сдвига происходит по стоянный распад различных надмолекулярных структур, что и обусловливает неныотоновский ха рактер течения полимеров. Для описания зависи мости вязкости от напряжения сдвига можно ис пользовать предложенную Бартеневым [20] фор
мулу:
Т)т = Но*- 0 0
где |
а — структурно-чувствительный |
коэффициент, |
не |
зависящий от температуры; |
1]о = 1ш1т|т— |
|
|
(Т->0 |
константа, связанная с молекулярной массой и за висящая от температуры. Для описания релакса ционных свойств полимеров, находящихся в вязко текучем состоянии, может быть использована меха ническая модель (рис. II. 16), учитывающая наличие процессов разрушения надмолекулярных структур и общий неныотоновский характер течения полиме
ров. Дифференциальное уравнение, соответствующее этой модели, полученное методами теоретической реологии [21], имеет вид:
d2e t |
ЕхЕ2(гц + т)2) |
de |
|
|
|
|
|
|
dt2 |
(Ех+ Е 2) г\,т|2 |
dt |
ааа |
|
|
|
|
|
|
I |
d2a |
Et |
Ег |
1 do |
|||
|
£, + Ег |
dt2 T |
L -По T |
ni [ E i + Е г) |
n2(£i + |
£ 2)J |
dt ' |
|
|
|
|
|
, |
EiEi |
■ |
■ |
1 .). (11.75) |
|
|
|
|
|
Ei + Ег \TloT)i |
tlon* |
Ч1Ч2 |
При отыскании решений этого уравнений, соответствующего процессу релаксации наприжения, предполагалось, что
о = |
0о exp si |
|
|
(11.76) |
|
где s — неизвестная функция |
времени. |
Подставляя (11.76) в |
|||
(11.75) и решая полученное дифференциальное |
уравнение, после |
||||
соответствующих преобразований получим: |
|
|
|||
где |
s |
|
аа0 |
|
(П.77) |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
s2?!!1!» + |
$ (£142 + |
^2^1) + |
Е1Е2 |
||
s (Ei |
+ |
£ 2)Л1Л2 + Е\Еч(Л1 |
+ |
42) |
Таким образом, найденная функциональная зависимость меж ду f и s позволяет рассчитать по формуле (II. 76) изменение на пряжения во времени.
Рис. II. 17. |
Экспериментальные |
(--------- |
) и рас |
считанные (-------- |
) зависимости |
релаксации на |
пряжения (ст/оо) при разных деформациях и пол зучести (lg£>) при разных напряжениях для полиизобутилена.
Экспериментальные зависимости соответственно при 20%
и30 кгс1см2\ рассчитанные зависимости: 1 — 10%: 2— 20%\ 3— 30%\У —J5 кгс1см2\2' —30 кгс!см2\3' — 50 кгс1см2.
Чтобы можно было описать с помощью уравнения (II. 75) про цесс ползучести (а = сто = const), предположим, что при t = О, 8 = 0, тогда:
|
вошла I s“ |
.ад |
41^2 |
( i + i ) * |
|
в (О1 |
Ш+П2 V%T]| |
Т)0П2 |
){ tli + Л |
|
|
|
|
X |
ехр |
(тц + П ) |
(II. 78) |
|
|
|
(- |
|
|
Сравнение экспериментальных данных с расчетными на осно ве выражений (11.76) и (11.78), проведенное для полиизобутиле-
на (ПИБ), указывает на их удовлетворительное совпадение в широком диапазоне времен (рис. II. 17). Из полученных выраже ний видно, в какой степени влияет напряжение на характер про цессов ползучести и релаксации напряжения и как можно оценить ускоряющее действие начального напряжения. Это, по-видимому, связано с разрушением существующих в линейных полимерах над молекулярных структур. Применение формул (11.76) и (11.78) для разветвленных полимеров вряд ли возможно, так как в этом
случае а не будет постоянной. Однако на |
|
|
|
личие небольших боковых групп у таких по |
, м |
||
лимеров, как ПВХ, ПП, ПММА и ПС, не- |
|||
существенно влияет на изменение а, что |
*~Н”т |
||
определяет возможность применения |
этих |
|
|
выражений для описания свойств полиме |
|
|
|
ров. Некоторое расхождение между теоре- |
|
|
|
тическими и экспериментальными кривыми |
|
|
|
объясняется учетом лишь двух релаксацион |
|
|
|
ных процессов, характеризующихся наиве |
|
|
|
роятнейшими временами релаксации, а не |
|
|
|
набором времен, присущим всем полиме |
|
|
|
рам. |
|
|
|
Основываясь на независимом друг от |
|
|
|
друга и аддитивном характере упругой, вы |
|
|
|
сокоэластической и вязкотекучей составляю |
|
|
|
щих деформации для линейных полимеров, |
|
|
|
целесообразно было рассматривать общую |
Рис. II. 18. |
Обобщенная |
|
механическую модель, в которой бы учиты |
|||
вались особенности молекулярного строения |
физически |
обоснованная |
|
механическая модель ли |
|||
полимера. Поскольку общую деформацию |
нейных полимеров. |
||
можно записать в виде е = 8упр 4 - еВЭл |
+ ет |
пренебречь какой- |
|
(для отдельных физических состояний |
можно |
либо составляющей), то в общей модели, во-первых, необходимо их все учитывать, и, во-вторых, высокоэластические свойства, про являющиеся для стеклообразного и вязкотекучего состояний, а также упругие и пластические свойства для высокоэластического состояния должны учитываться с помощью соответствующих эле ментов. Такой обобщенной моделью может служить механическая система, в которой вязкие свойства полимеров описываются эле ментом т]т, высокоэластические — ячейкой E'œ— л0 с содержащими-
ся в ней элементами Максвелла Et — Л1 и Ег— л2» а упругие свой ства — системой Е0— £ Ст — Лет (рис. II. 18).
Физический смысл параметров этой модели аналогичен рас смотренному для упрощенных моделей, однако в отличие от модели для высокоэластического состояния (см. рис. И. 10) в ней прове дено различие для физических узлов в полимерах, образованных взаимодействием различных боковых групп. Так, у полимеров, со держащих полярные группы типа С1, ОН, N, повышена и темпера тура стеклования, что обусловлено взаимодействием этих групп,
образованием прочных физических узлов, которые разрушаются при высоких температурах. Подобный эффект наблюдается и при наличии больших боковых групп, что наиболее ярко проявляется у ПС, содержащего фенильные группы. Таким образом, на значе ния Ei и тр оказывают влияние полярность, объем и количество бо ковых групп. Для одновременного учета более слабого взаимодей
ствия между неполярными группами типа |
Н, СН3 и др. |
в модели |
содержится элемент Ег— TI2. Методами |
теоретической |
реологии |
можно в общем виде получить дифференциальное уравнение, соот ветствующее этой модели:
dbz |
, |
d'e , |
at3 |
|
. |
d2e . |
ûs |
de |
= |
|
|
|
a* dt5 |
ha* |
dt* + дз |
+ a * dt2 f |
dt |
|
|
|
|||||
|
|
, |
dsa |
. |
, |
d4o |
, |
dzo |
|
dza , |
|
(11.79) |
|
|
— 6i |
dti |
+ |
b2 |
dt H~b* |
dp |
+ |
1*4 dt2 + Ьъ -JJ- + h o |
|||
Коэффициенты |
a-t |
|
и |
— функции |
параметров |
модели |
Е{ и |
|||||
[22]. Были получены решения уравнения (И. 79) |
для различных |
режимов нагружения: релаксации напряжения, ползучести, дина мического механического нагружения. Общие выражения, описы вающие изменение с частотой динамического модуля упругости и тангенса угла механических потерь, имеют вид:
|
I р, ,2 _ |
(g|tas — а3в>3 + |
asa>)2 + (агю4 — а4(й2)2 |
. |
|
. |
|
|
(6|(D5 — b3<£>3 + f»8(o)s - f (b2и>4 — b4to2 + bt)2 |
' |
' |
1 |
|
. . |
(g|(Q5 — а3ю3 + |
а5ю) (bta>4 — 64(o2 + |
b6) — {a2io4 — a^o2) (fttm5 — b3<d2 + |
M > ) |
||
g |
(aj(û5 — a3a>3 + |
a5a>) (a2co4 — a 4m2) |
+ (6,ш5 — b3ш3 + 65<в) (b3a>4 — b4e>2 + |
be) |
||
|
|
|
|
(11.81) |
Решения (II. 79) для статических режимов нагружения пред ставляют собой сумму экспоненциальных функций с показателями и предэкспоненциальными множителями, определяемыми конкрет ными значениями параметров £* и ц,-. С помощью выражений (11.80) и (11.81) были рассчитаны динамические характеристики для некоторых полимеров (полученные результаты совпали с экс периментальными данными) и установлено, что метод описания механических характеристик полимеров с помощью физически обоснованных моделей является интересным и перспективным.
Дальнейшее развитие модельного метода, по-видимому, долж но идти не по пути рассмотрения более сложных механических моделей, а по пути исследования температурных зависимостей механических характеристик. В основе таких исследований долж ны лежать представления о температурном изменении скоростей процессов молекулярной релаксации, влияющих на параметры модели.
Описание изменения различных механических характеристик полимеров, происходящих во времени при определенных темпера турах, позволяет определить их значение при других температу рах, если известна величина энергии активации соответствующих
релаксационных процессов. Так как реальные полимеры содержат разного рода включения (пластификаторы, антиоксиданты и т. д.), влияние роли которых на динамические и статические механические характеристики может быть существенным, при прогнозировании их деформационных свойств необходимо знать как строение, так и состав материалов [23].
Для определения сроков хранения и эксплуатации полимерных материалов в реальных условиях обычно проводят ускоренные
Рио. И. 19. Временная зависимость основных механических характеристик поли мерных материалов при различных температурах (T i<T 2<Tt<T^y.
а —статический модуль |
упругости; б —деформация при ползучести; в —относительная вели |
чина динамического |
модуля упругости; г — разрушающее напряжение при растяжении. |
испытания при повышенных температурах, ибо при этом проис ходит интенсификация протекания релаксационных процессов, что позволит сократить сроки лабораторных испытаний. Изменение различных механических характеристик полимерных материалов при этом происходит в соответствии со схемами, приведенными на рис. II. 19.
Из рис. II. 19 видно, что для определения какой-либо механи ческой характеристики полимерного материала надо знать, как она изменяется в широком' интервале времен при различных тем пературах. Действительно, если соответствующая характеристика известна при определенных времени и температуре Ти то для оценки изменения интересующих нас механических свойств при некоторой температуре Т2 необходимо знать либо энергию актива ции (чтобы использовать формулы теории линейной вязкоупру гости), либо их эмпирические зависимости, чтобы на основе изэестных данных получить информацщо ç закономерностях их
изменения. При известных экспериментальных зависимостях (см. рис. II. 19) время надежной эксплуатации изделий из полимерных материалов можно определить также графическим путем. Пусть предельно допустимая величина некоторой механической характе ристики при ускоренном испытании в условиях Т > Тэ, где Тв— температура эксплуатации, достигается к моменту времени ti. Для того чтобы определить время нормальной эксплуатации из делия (т. е. время, за которое будет достигнута та же предельно допустимая величина, но при температуре эксплуатации), необ ходимо провести прямую, параллельную оси абсцисс, до пересе чения с изотермой, соответствующей температуре эксплуатации. Координаты точки пересечения этой прямой с изотермой будут соответствовать предельно допустимому времени эксплуатации изделия при указанной температуре.
Так как выход полимерного материала из строя обусловлен уменьшением его модуля упругости (что может, например, при вести к разгерметизации изделия) или проявлением больших не обратимых деформаций, вызывающих потерю эластичности, важ но знать, с каким структурным процессом связано изменение тех или иных механических свойств. Большинство изделий из полимер ных материалов, применяющихся в машиностроении, работают под нагрузкой, поэтому проявление больших деформаций или уменьшение модуля упругости объясняется наличием вынужден ноэластической деформации, механизм которой связан с подвиж ностью сегментов при больших напряжениях. Итак, ухудшение эксплуатационных свойств полимерных материалов объясняется
протеканием релаксационных |
процессов при |
длительной работе |
в нормальных условиях или |
под действием |
больших нагрузок. |
Для определения гарантийных сроков нормальной работы изделий из полимерных материалов на основе ускоренных испытаний в
первом приближении |
можно воспользоваться формулой вида |
||||
|
|
|
|
|
(II. 82) |
получающейся из |
|
обычных |
экспоненциальных |
соотношений |
|
U= A exp(U/RTB) |
и ty = В exp(U/RTy) при условии |
постоянства |
|||
энергии |
активации |
и |
равенства |
предэкспоненциальных членов А |
|
и В, где |
U— энергия |
активации |
процесса, определяющего струк |
турные изменения полимера; Га и U— соответственно температура и время эксплуатации изделия в естественных условиях; Ту и ty — соответственно температура и время работы изделия в ускоренном процессе.
Область применения этой формулы существенно сокращают следующие факторы. Во-первых, если считать, что энергия акти вации U не зависит от температуры, то температура ускоренного испытания Ту не должна существенно превышать температуру экс плуатации Гэ. Если это не соблюдается, то рассчитанные по фор муле (II. 82) времена эксплуатации будут сильно занижены. Во*
m
вторых, в формуле (11.82) не учитывается действие мёханических напряжений в направлении действия силы, снижающей величину энергии активации релаксационных процессов. Пренебрежение этим фактором также необоснованно занижает расчетные време на эксплуатации. Поэтому для получения более правильной зави симости, устанавливающей связь между временем эксплуатации изделия из полимерного материала и температурой, воспользуем ся формулой (11.72), описывающей зависимость времени релак сации от напряжения. Используем также полученную нами ранее [24] температурную зависимость энергии активации:
и ( Г ) = Х Т ШКС [1 - ih 2 у ( Т - Гм а к с )] |
( П . 8 3 ) |
где X —постоянная и не зависящая от типа полимера величина, равная 59,7 ккал/моль-град',
Y — структурно-чувствительный параметр, определяющий ши рину области проявления основного процесса релаксации, равный 2,66/Гмакс*
На основании (II. 72) и (II. 83) получаем выражение, позво ляющее рассчитать напряжение аю, при котором у аморфных по лимеров в стеклообразном состоянии про является эффект вынужденной эластично сти, следующего вида:
° п = т [ |
1+ ехр 2Y ( Г - ТЫакС) |
“ |
Т] |
(П*84) |
|
Как и в случае известного соотношения |
|
||||
долговечности Журкова [25] |
|
|
|
|
|
|
Ц-уа |
|
|
|
Рис. И. 20. Графический |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
способ нахождения пара |
коэффициент |
а (аналогичный |
у) |
является |
метров U0 и а по зави |
|
структурно-чувствительным |
параметром. |
симости lgr/то от I/Т |
|||
при различном напряже |
|||||
Выражение |
(11.72) показывает, что |
време |
нии (O'! < 0Г2). |
на релаксации уменьшаются (или скорость релаксационных процессов возрастает) обратно пропорционально
величине механического напряжения. Для удобства расчетов фор мулу (11.72) можно преобразовать к виду:
а = -у - — 2,3 lg (т/т0)
Ускорение релаксационных процессов под действием напряже ний приводит к тому, что изделие из полимерного материала может раньше, чем дает расчет без учета напряжения деформиро ваться на величину, превышающую допустимую. Для расчета па раметров Uo и а из экспериментальных данных можно воспользо ваться следующим графическим способом (рис. 11.20). Отложив в координатах lg t/то— 1/7* кривые при разной величине соответствую щего параметра, например о, выберем точку, соответствующую
интересующей нас температуре (чаще всего комнатной), и прове дем ординату до пересечения с обеими кривыми. Затем построим в точках пересечения касательные к данным кривым и продолжая их до пересечения с осью абсцисс, найдем значения тангенсов уг лов наклона этих касательных. Далее по формулам
tg Q| — tg «2 02 — 01
определим параметры а и £/0- Следует заметить, что в зависимости от выбранной температуры должны изменяться и указанные па раметры. Однако практически переменной является лишь величи на U0>отвечающая определенной температурной зависимости энер гии активации. Если же величина энергии активации при данной температуре известна, то значение а можно определить по упро щенной зависимости, имея одну экспериментальную кривую, т. е. при одном напряжении <TI:
д , fltgcti — Uo ffl
Все указанные формулы с одинаковым успехом применимы к условиям эксплуатации или хранения полимерных материалов, а также в случае ускоренных испытаний, так как в них содержатся переменные величины — температура и внешнее механическое на пряжение. Предполагается, что в процессе эксплуатации, хране ния или ускоренных испытаний в полимерных материалах не про исходит существенных структурных изменений, могущих влиять на параметр а. Для определения степени подобного влияния (т. е. времени и условий старения) необходимы дополнительные иссле дования. Использование формулы (II. 72) при определении необ ходимого времени проведения ускоренных испытаний по отноше нию ко времени эксплуатации в нормальных условиях приводит к следующей зависимости:
(11.85)
где 0 У и Оэ — величины механического напряжения, отвечающие ускоренным и нормальным эксплуатационным испытаниям.
Если условия нормальной эксплуатации или ускоренных ис пытаний исключают необходимость нагружения изделия (полимер ный материал' находится в ненапряженном-состоянии), то сгэ (или
оу) |
будут |
равны |
нулю и соотношение |
(II. 85) несколько |
упро |
щается. В этой формуле, как и во всех |
приведенных выше, вели |
||||
чина |
I/o = |
const, |
причем она определяется при температуре |
близ |
кой и к Гу и к Гэ. которые, в свсцо очередь, не могут сильно от личаться одна от другой,
При проведении ускоренных испытаний очень важную роль иг рает учет изменения величины энергии активации с температурой [6. 10]. Действительно, если бы такого изменения не было, то описание характера изменения релаксационных характеристик полимеров можно было бы производить по довольно простым формулам типа (11.82) и (11.72). Вид различных частотных (или временных) зависимостей был бы иденти
чен при разных температурах, т. е. величи |
|
|
|||||||
на смещения каждой релаксационной' кри |
|
|
|||||||
вой (изотермы) была бы пропорциональна |
|
|
|||||||
разности температур |
независимо |
от |
того, |
|
|
||||
в какой области эти температуры располо |
|
|
|||||||
жены [26, 27]. В действительности же при |
|
|
|||||||
переходе от одной изотермы к другой ме |
Рис И. 2J. Зависимость |
||||||||
няется |
их |
форма |
и |
величина |
смещения |
||||
оказывается |
функцией температуры |
(рис. |
динамического |
модуля |
|||||
упругости от частоты при |
|||||||||
11. 21). |
|
|
|
|
|
|
|||
описания изменения релаксацион |
различных температурах |
||||||||
Для |
(г,. Г,— i-iTi |
и 7*3= |
|||||||
ных механических характеристик полимеров |
|||||||||
в широком |
интервале |
температур |
(в |
част |
-44 |
|
|||
ности, температурных зависимостей, харак |
|
||||||||
теризующих |
время |
ускоренного |
старения |
|
|
полимерных материалов ty по сравнению с эксплуатационным (э) необходимо знать вид функциональной зависимости энергии активации от температуры (рис. 11.22), в первую очередь для процесса сегментального движения, обусловливающего и развитие
высокоэластической |
деформации |
резин, |
и |
вынужденную |
||||||
|
|
|
эластичность |
пластмасс. В |
приведен |
|||||
|
|
|
ном выше соотношении (11.83) темпе |
|||||||
|
|
|
ратура перегиба релаксационной |
кри |
||||||
|
|
|
вой |
Гмакс, соответствующая |
максиму? |
|||||
|
|
|
му тангенса угла механических потерь, |
|||||||
|
|
|
отличается от |
температуры |
стеклова |
|||||
|
|
|
ния на 5— 10 град, |
если рассматрива |
||||||
|
|
|
ется |
сегментальный |
релаксационный |
|||||
|
Тцаке |
|
процесс. |
Если |
же |
рассматривать |
ло |
|||
Рис. 11.22. |
Температурная за |
кальные релаксационные процессы, то |
||||||||
висимость |
энергии активации. |
величина |
TNaKC будет |
соответствовать |
||||||
|
|
|
проявлению |
подвижности |
тех |
или |
иных кинетических единиц: отдельных атомных групп в основных и боковых цепях, звеньев и т. д. [28]. Однако все эти процессы не оказывают существенного влияния на величины макроскопических механических характеристик полимеров.
Значение энергии активации сегментальных процессов обычно определяется из наклона участков кривых, построенных на осно ве динамических механических испытаний, позволяющих оценить величину сдвига областей релаксации (при изменении температу ры и частоты) в координатах lgû)MaKc — 1IT (рис. 11.23). Величина
энергии активации не является постоянной, а уменьшается по мере перехода от низких температур к высоким (см. рис. 11.22). При сравнении имеющихся экспериментальных данных по температур ной зависимости энергии активации с расчетной кривой, получен ной по формуле (11.83), обнаруживается хорошее согласие. Следо вательно, зависимость 1){Т) можно использовать для оценки вре мени проведения ускоренных испытаний при определении гарантий ных сроков эксплуатации изделий из полимерных материалов. Под ставляя (11.83) в (II. 82), получим:
, |
. |
ЛГмакс f |
l |
1 |
) |
У- |
9 ехр _ R ~ I |
Ту II + ехр 2у {Ту - Тмакс)] ” |
М 1 + ехр 2у (Т» - |
Тыакс)] ] |
(II. 86)
Сопоставление данного соотношения с формулой (П..82) указы вает на существование заметного отличия членов, находящихся под знаком экспоненты, что приводит к зна чениям времени сохранения работоспособ ности полимерным материалом более низ ким, чем дает расчет по формуле (11.82).
Если учесть также влияние напряжения в соответствии с формулой (11.72), то полу чим более сложную зависимость вида:
Рис. 11.23. Корреляцион |
t — |
t exn _LJ______ ДТ’макс_______ _ |
|
||||||
ная диаграмма, характе |
У |
Э Р R \ |
Ту [I +ехр 2у (Ту - |
Гмакс)] |
|
|
|||
ризующая |
положение |
_________ ^7Макс__________ I а^ 3 1 /тт от\ |
|
||||||
максимумов |
механичес |
Тэ [1 + ехр 2Y (Г. - Гмакс)] |
Ту |
г э |
J ^ |
' |
|||
ких потерь полимеров на |
|||||||||
|
Формулы |
(11.83), (11.85) |
и (11.87) |
поз |
|||||
температурночастотной |
|
||||||||
воляют определить время, требующееся для |
|||||||||
шкале. |
|||||||||
|
|
проведения |
ускоренных |
испытаний |
таких |
||||
важных для техники полимерных |
материалов, |
как |
ПММА, |
ПС, |
ПЭ, политетрафторэтилен (фторопласт марки Ф-4), стеклоплас тики на основе эпоксидной и полиэфирной смол типа СВАМ и КАСТ при статических нагрузках (в случае релаксации напряже ния и ползучести). На основании Исследований механических ре лаксационных явлений в твердых полимерах разного строения нами установлено, что для описания их процессов ползучести при уме ренных температурах и нагрузках может быть использовано урав нение типа:
D = а (а + Ы)п
где a, b и п — коэффициенты. При этом величина п изменяется в пределах 0,1—0,8, а величины а и b являются функциями темпе ратуры (а — линейной, a b — квадратичной). Ниже приведены значения коэффициентов a, b и п для исследованных конструк ционных полимерных материалов:
ПММА |
ПС |
ПЭ |
Ф-4 |
СВАМ |
КАСТ |
0,001 |
0,001 |
0,002 |
0,003 |
0,001 |
0,001 |
0,004 |
0,006 |
0,016 |
0,020 |
0,008 |
0,0012 |
0,010 |
0,030 |
0,012 |
0,010 |
0,050 |
0,080 |