книги / Методы самосогласования механики композитов
..pdfизотропных фаз соответственно E(1) = 0 , E( 2) / EM =100 и ν(1) = 0 , ν(2) = 0,1 , где EM и νM = 0,15 – модуль Юнга и коэффициент Пуассо-
на изотропной матрицы; выполняется равенство EM / ρ =106 . Относи-
тельное объемное содержание волокон в композите vo = 0,6. При значениях круговой частоты ω≤ 20 c−1 численные значения компо-
нент C1111* и C1212* отличаются менее, чем на 3 % от соответствующих значений, рассчитанных в статическом приближении (гл. 4). На рис. 4.3 приведены результаты расчета сечений рассеяния для
Рис. 4.3. Сечения рассеяния для продольной γ1* (a) и поперечной γ*2 (б) волн (обозн. на рис. 4.2)
распространяющихся вдоль оси r1 в плоскости изотропии r1Or2 такого композита продольной γ1* (см. рис. 4.3, a) и поперечной γ*2
(см. рис. 4.3, б) волн при различных значениях коэффициента q и круговой частоты ω.
тивной среде с наличием или без переходного слоя матрицы, а также самосогласованные схемы метода локального приближения. Дано математическое обоснование зависимости неоднородных упругих свойств переходного слоя от взаимного расположения включений, вариаций их размеров и геометрической формы межфазных границ. В известных схемах самосогласования на большом удалении от рассматриваемого включения композиционный материал также заменялся эффективной средой, а переходный слой между ними априорно приравнивался либо к нулю (что соответствует кластерной смеси), либо наделялся свойствами матрицы (матричная смесь); эти известные решения образовывают достаточно широкую вилку, что ограничивает область их практического использования. Приведены численные решения ряда задач обобщенным методом самосогласования для частных случаев в сравнении с известными экспериментальными данными и с решениями других авторов.