книги / Волны пляски проводов ВЛ 6-500 кВ. Методика расчета больших амплитуд автоколебаний провода в пролете воздушной ЛЭП. Теория констант единого поля

нейтрона (1,9 Рц0 0) с углом 45° между ними (без коэффициента х, (6.10а) в силу нулевого взаимодействия внешнего поля измерения с “магическим” треугольником) энергия взаимодействия диполей равна (см. п. 8)

- среднее относительно центра “тяжести” магического треугольника расстояние вза­ имодействия магнитных диполей.

Теперь мы можем найти суммарную энергию ядерного поля гелия, суммируя

Мывычислили энергиюсвязи нуклоновядрагелия. ИзтаблицыМенделееванаходим дефектмассилиэнергиюсвязи атомагелия (атомный вес4,003) каксумм} четырехатомов водорода(атомный вес 1,008) (4-1,008-4,003)-с2= 0,029 • с2 = 0,261-1(Й° эрг-моль1.

Разделив на число молекул в 1 моле - число Авогадро - 6,02486 -1023, имеем энергию связи 43,32-10'6 эрг или 27,07 Мэв, что неплохо согласуется с расчетом WHe = 27,82 Мэв (а также с известными опытными данными (Астон идр., 1920 г.)).

10. “Насыщение” ядерных сил и “магические” фигуры ядерной решетки.

Описанная выше конструкция ядра гелия (или а-частицы) “два протона + два нейтрона”, образующая плоский “магический”треугольник (см. примеры 3,4,6 п. 6.9), обладает весьма примечательными свойствами: магнитные моменты его пар протонов и нейтронов складываются подобно парамагнетикам (спиралями в стык) и их общий суммарный моментравен нулю. Ядро чаще других встречается в космо­ се, уникально устойчиво, обладает максимальной энергией связи и минимальной собственной энергией входящих в ядро частиц. Кроме того, у “магической” фигуры ядра проявляется так называемое свойство “насыщения”ядерных сил, заключаю­ щееся в том, что “магическая” ядерная фигура нуклонов при любом изменении их числалибо переходит скачком в какое-либо из числа неустойчивых ядер, либо разру­ шается полностью. В процессе “насыщения” формируются “магические” треуголь­ ники, которые затем объединяются ядерно-гравитационными силами впространствен­ ные плотно упакованные друг к другу тетраэдры. “Добавим” к “магическому”

треугольнику нуклонную пару 1р ' + In , получим ядро лишил (*Li).

Добавленная пара нуклонов образует магнитный момент (2,79-1,895)Риаох 0,9617 (в сильном магнитном поле, где х - 0,9617, (6.11а)), то есть, он равен 0,86PMao, что при измерении в “сильном” измерительном поле дает величину равную 0,86Р^а 0 0,9617 = 0,827Рца0 (в опытах - 0,821Р^а°). При “добавке” ещё одного нейтрона полу­

ризации обращены своим градиентом к фокусу каждой из полуспиралей и образуют центральный заряд Q° = Ze', а положительные имеют своей градиент­ ной осью радиус-вектор текущей точки изосостояния полуспиралей движения

иобразуют заряд Ze+ ядра в целом.

11.Слабое взаимодействие. Константа Ферми.

Взаимодействие по формуле “частица-поле-частица” с естественным кванто­ вателем поля - параметром v/c, определяющим на световой спирали движения квант событий с характерными ограниченными величинами движения

h, ш .с2, ш«с, m.crs, Sp и др. = const неизбежно приводит нас к представлению,

что само поле обладает вполне определенными орбитальными и спиновыми момен­ тами импульса, импульсом и энергией, что подтверждается опытом и наиболее на­ глядно проявляется в виде светового давления, эффекта Комптона, эффекта враще­ ния плоскости поляризации света в пластинке (А.Садовский (1899 г.), А.Бэт (1936 г.) и др.). Взяв два произвольных малых объема поля V, и V2 собственного поля ста­ бильной частицы, через которые проходят силовые линии поля Н, и Н2 (линии дей­ ствия силы поля Н = GqVr2 на пробный единичный заряд qo= 1), и, приведя силу Н, из V, к объему V2 путем приложения в V2 двух коллинеарных с линией действия силы Н, равных по величине Н, и противоположно направленных сил (рис.5г), мы всегда получим вV2 сумму сил Н,+ Н2 и момент Мтсилы Н, относительно V2. Сумма моментов Мт поля на полуплоскости эклиптики даст векториальный момент им­ пульса или спиновый моментMs, (112.4е). Взаимообрахимость форм энергии релик­ тового поля, его прямая конверсия вэнергию частиц лежит в основе всех ядерных превращений. Более того, будучи универсальным, в случае локализации при мнимой когерентной корреляции прямой и обратной волн возмущения поля само это поле становится частицей, а энергия поля- “покоящейся” ее энергией. В силу симметрии автоколебательного цикла частицы отражение интенсивностей ее амплитуд на внеш­ нее поле, представляемое волновой - функцией, удовлетворяющих уравнению Шре-

дингера, (5.6), также симметрично относительно ф инверсии пространственных ко­ ординат и не меняется во времени, иначе - сохраняет четность. Если у ядра, состоящего из таких образований на какой-либо из протонных или нейтронных гра­ ней “магического” треугольника или тетраэдра по какой-либо причине имеет место нарушение граничных условий отражения и периодичности волн поля (например, из-за нарушения однородности симметрии, наличия примесей, “неправильном” объе­ динении нуклонов и других причин), то нарушается локализация энергии поля. Тог­ да некоторая ее часть в виде кирпичиков “неделимых” квантов изосостояний “убега­ ет” из объема локализации (ядрораспадается) или, наоборот, присоединяется кнему (ядро захватывает изосостояния). Такие процессы мы можем наблюдать в радио­ активности ядер, ц, 0, т, и др. - захватах или распадах. Вялотекучесть процессов на малых энергиях объясняется малостью величин обменной энергии изосостояиий, что дало повод обозначить такой процесс как ислабое взаимодействие*\ Его носи­ телем по определению Ферми считается ненаблюдаемое нейтрино. Энергия покоя этой частицы ничтожна мала, что означаетмалость эффекталокализации прямой

и отраженной полуволн и тождественность квазичастицы нейтрино с волной возму­ щения поля, движущейся со скоростью света. Соответственно, энергия покоя такой квазичастицыравна нулюи представляетсятолько энергией движения или квантом возмущения поля. Егодвижение “вперед” или “назад” несет необратимую информа­ циюо причинно-следственныхсвязях, где функция не сохраняет чётность. Физичес­

ки это означает разрушение условий (среды) ф “слияния” волн, нарушение их пре­ жней зеркальной симметрии и локализации, возможно, даже полное расщепление орбит кинематического их обращения и разбегание в виде бегущих волн энергети­ ческого возмущенияуже в новой среде сдругими константами взаимодействия поля.

Минимальная величина энергии слабого взаимодействия определяегся измене­ нием энергии спирали движения электромагнитного взаимодействия нейтрон-про­ тонной пары при переходе ядра на главных направленияхjg (см.п.б.2) и пропорцио­ нальна числуjg/вя -1, с которым связана обменная энергия главного направления.

Найдем константуслабоговзаимодействияконстанту Ферми G°- равную линейной плотности на оси квантовых состояний величины энергии кванта собы­ тий, участвующей во взаимодействии, умноженной на пространственный объем, где это взаимодействие совершается. Вычисление выполним для слабого взаимо­ действия D-ядра во внешнем поле на главномjg - направлении движения энергии (см. пример 5), гдеэнергия связи нуклонов равна

W ^ ^ - I C T 6 эрг,

а число изменений спиновых состояний нейтрон-протонной пары на оси спирали движения равно числу эклиптик 2-2,79jg наjg-направлении длиной jg2-2,79r^, где площадь сечения спирали dVIdct= ягц2 есть константа изменения состояний движе­ ния со скоростью света с. Имеем:

W° = W ° ( - - l ) = 0,0414-3,53-10"6 = 0,146-10"6 эрг = 0,091 Мэв. 8п

- Константа Ферми согласно приведенному выше определению равна

Очевидно, что найденная величина G° зависит от выбора главного направления, характеризуемого числомjg , от которого неоднородно зависят числитель изнамена­ тель отношения. Величина G°- этоуниверсальная константа слабого взаимодей­ ствия Hajgнаправлениях. Универсальность константы заключается втом, что она характеризует поле взаимодействия на jg - направлениях как вакуумную среду, которая может являться источником или, наоборот, вбирать в себя массу, заряд, мо­ мент импульса, импульс, спин. В самом деле, на световых спиралях движения (2.6), (2.7) поле взаимодействия изменяет свои константы G ^, Ge, GM, Gv Это обстоя-

тельство, как уже отмечалось при анализе соотношения (3.6), эквивалентно пред­ ставлению об изменении у поля вакуумной проницаемости, что и дает основание считать вакуум средой. В этой среде при G=const (т.е. локально), как показывает опыт, справедлив принцип линейной суперпозиции или наложения полей, но вакуум всегданелинеен, если рассматривать его в целом кактопологическое образование из бесконечной системы вложенных друг в друга несообщающихся в установившемся стационарном режиме “черныхдыр” - полей гравитации, электромагнетизма, ядерной гравитации, - больших (в космосе) и малых (ядра атомов), разделенных свето­ выми спиралями движения своей среды и имеющие различные константы взаимо­ действия. Нестационарное взаимодействие таких “дыр” порождает взаимотрансформацию энергий поля, ее взаимоперекачку от одного образования к другому или “сброс” полем части своей энергии, образование новых частиц. В этом плане известны: так называемое переходное излучение (В.Л.Гинзбург и В.Н.Цытович. ЖЭТФ, 1973, т.65, стр. 132 или УФН,1978,т. 126, стр.553), явление рассеяния и трансформации гравитационных волн в электромагнитные (ЖЭТФ, 1973, т.65, стр.1818) при досветовых скоростях источников, а также излучение Вавилова-Че­ ренкова при сверхсветовых фазовых скоростях, которые связаны с изменением диэ­ лектрической проницаемости вакуума и показателя преломления среды. В вакууме с изменяющимися константами поля при переходе частицы от более“сильного” поля к более “слабому” нелинейность поля сгановится причиной “сбросапполем частицы части своихлокально несбалансированных массы, энергии, заряда (сохраняя спин) аналогично тому, как это имеет место при пляске с условием стационарности “в среднем”для полупериодадля активных энергий (см. принцип стационарности “в среднем”, (82)). Сброс части своих “покоящихся” локально несбалансированных в кванте событий параметров на jg - направлениях является причиной “рождения” нейтрино, электронно-позитронных пар различной конфигурации (в первую очередь р±, я±- мезонов идр.). Иначе говоря, в самомделе, пространство-это не вместили­ ще событий, но сами события; геометрия пространства и параметры процессов, про­ исходящих в нем взаимосвязаны.

ПРИЛОЖЕНИЯ

1.Воздух.

1.1.Стандартная атмосфера:

Высотанадуровнемземли-0 мпри lS^C,288,2К, 10133 мбар или760 мм рт. столба.

* А.А. Глазунов. Основы механической части ВЛ. Т.1, ГЭИ, 1956. ГОСТ 839-59,839-74 СССР.

Британия*

1. ACSR до 1956 г.

* Округлено. Брит.СтандартВ215.ПереводвФондестандартовРоссии. ПСТ 17-77/7, BS3242-70,НД. 578-70/15.

2.3.США*

*Округлено. IEEE std., 524-1992, ASTM; B229-90.

2.4.Япония*, A1

*Округлено. JIS С3109-94.

3.Перевод некоторых английских и американских единиц измерения.* 1 миля (mile) = 1760 ярдов = 1609,34 м

1 ярд (yd) = 3 фуга = 36 дюймов = 0,9144 м 1 фуг (ft) = 12дюймов = 0,3048 м

1 дюйм (in, Г') = 25,4 мм

1 англ, морская миля (maunt mile) = 6080 футов = 1852 м 1 амер. миля = 3 англ, мили

1 фунт = 0,4095g, Н

1 торг, фунт = 16торг, унций = 7000 англ, гран = 0,4559237 кг В США 1 фунт=0,4535924277 кг

'С. Чернох. Справочник по машиностроению. Т.1. М. 1964.

4.Метрический эквивалентдля проводов (США, Великобритания, Япония)* 1 cmil = 5,067-10-4 мм-для сечений

1 mil = 2,54-10'2 мм - для диаметров 1 lb = 0,45359g Н -для натяжений

*ASTM В229-90, США.

5.Обозначения

1 мм водяного стлб. = 9,81 Н/м2

1 бар =105 Н/м2

УКАЗАТЕЛЬ ФОРМУЛ - ОПРЕДЕЛЕНИЙ. ОБОЗНАЧЕНИЯ.

Аэродинамические:

- сила возбуждения пляски