книги / Технология и проектирование углерод-углеродных композитов и конструкций
..pdfРассмотрим сначала случай «распределенного» разброса, т. е. будем считать, что армированная система состоит из двух компонентов, а структура композита простая. Расположение армирующего структурного элемента в матрице равновероятно и характерный размер структурного элемента существенно мал по сравнению с характерными элементами конструкции, так что при описании структуры методом индикаторных функций А(г) образует локально-эргодическое поле. Рассмотрим случай, когда разброс свойств углеродной матрицы, возникающий из-за неизбежного технологического шума на «финишной» операции формирования композита не учитывается, поэтому можно предполагать свойства матрицы детерминированными. Свойства армирующего элемента случайны, причем их случайность определяется следующей схе мой: отдельный элемент выбирается из генеральной совокупно
сти, характеризующейся моментами = (Q{), = ((0^*)
(к = 2, 3, ...), и размещается равновероятно в углеродной матрице. Армирующие структурные элементы для каждого элемента кон струкции набраны из одной и той же генеральной совокупности. Моментные функции поля 0j (г) можно определить следующим
образом:
|
= w |
гm < d, |
гт = max I гi. - гj.1, |
|
• r *> = |
1 |
|
(5.98) |
|
sO , |
г > d, |
d < D, к = 2 ,3 ,... |
||
|
Тогда модель микронеоднородной среды, учитывающая распреде ленный разброс упругих свойств армирующих элементов, задается следующей зависимостью:
0(г) = |
©х0'М(г) + С2[1 - А(г)]. |
(5.99) |
Модель (5.99) является локально-эргодической, поскольку поля |
||
О^г) и |
А(г) локально-эргодичны. |
При этом поля ©^г) и |
А(г)—собственные, т. е. отсутствует взаимная корреляция между полями, а характеристики этих полей заданы уравнениями (5.98) и (5.26).
Найдем моментные функции поля (5.99). Для моментной
функции |
первого порядка |
|
|
С = С{р + С2(1 - |
р). |
(5.100) |
|
Из (5.99) |
и (5.100) |
|
|
ё(г) - |
э,(г)р + |
(С, - |
с 2 + e,(r)il(r). |
Отсюда стандартным путем получаем
-Г ,) = I ) ^ ^ - ( С . - С . Г Х
|
s=0 |
m=0 |
|
|
x |
|
r2, .... r4_ X ) ( r , , r2, .... rp. |
(J.10 1) |
|
Из выражения |
(5.101) |
находим моментную функцию второго |
||
порядка |
|
|
|
|
*ег)(г1>г2> = Р2^вг)(г1’ г2> + |
1Ав )(г1- Г2> + |
|
||
|
|
|
+ ( С , - С 2)2]А<2)(г1, г2). |
(5.102) |
Вид функции |
(5.102) |
для |
изотропного случая приведен на |
|
рис. 5.4. |
|
|
|
|
Рис. 5.4.Моментная функция второго порядка поля упругих свойств в случае непрерывного распределения упругих свойств волокон
Учет естественного («дискретного» и «распределенного») раз броса компонентов композита рассмотрим на примере вычисления статистических характеристик модуля сдвига. Будем предполагать, что случайный модуль сдвига i-ro компонента /х. распределен по
нормальному закону, для которого моменты произвольного порядка
0 , /—нечетное,
(5.103)
( / - 1)М£у . /—четное,
где S —среднеквадратическое отклонение величины /г..
] 12
*Ptk
1 + / ч вА / *,Л вЛ 0 в А ^ Л е в Л " +
(5.104)
* |
J |
Подставляя (5.104) в (5.42) с учетом (5.100) и (5.101), получаем расчетную формулу для макроскопического модуля сдвига:
«•-«* |, % i « [ - v-*c -»•*
+ ( - 1 )У +1(1 - p)](Gj - Oj)wJWj+1" # |
(5.105) |
Зависимости макромодуля сдвига, рассчитанные по формуле (5.105), от концентрации волокон и степени разброса упругих свойств приведены на рис. 5.5. Как видно из рис. 5.5, «распре деленный» разброс вызывает существенное снижение макромодуля
f/
А У V'/
О 0 ,2 О ,* 0 ,6 о ,в р
Рис. 5.5. Зависимость макромодуля сдвига от объемной концентрации а случае распределенного разброса упругих свойств волокон: У—отсутствие разброса упругих свойств волокон: 2, 3, 4 и 5—коэффициент вариации модуля сдвига углеродных
волокон 10, 20, 30 и 40 % соответственно
сдвига: например для р = 0,65 уменьшение макромодуля сдвига при увеличении концентрации волокон (10, 20, 30 и 40 %) составляет 0,59, 7,04, 12,28 и 37,7 %, соответственно.
При малых значениях коэффициента выриации модуля сдвига углеродных волокон KVQ < 10 % величина поправки несущественна
(0,59 %). Однако уже при коэффициенте |
вариации |
=40% |
||
она значительна и достигает 33,7 |
%. Наличие |
поправки при |
||
р = 1 (хотя композита в прямом |
смысле |
уже |
не |
существует) |
объясняется тем, что при максимальной укладке армирующие элементы «различимы» вследствие разброса их свойств.
Перейдем теперь к учету «финишного» разброса упругих свойств компонентов. Для этого введем понятие квазилокальноэргодического случайного поля. Случайное поле 0(г) назовем
квазилокально-эргодическим, если поле |
0 (г) |
локально-статисти |
||||
чески однородно и моментные функции |
произвольного порядка |
|||||
К определены следующим образом: |
|
|
|
|
||
.............Гк) |
= < 0 ( г , ) в ( г 2 ) |
. . . 0 ^ ) |
) |
= |
|
|
|
* 0, |
|
|
rm < D' |
(5.106) |
|
|
— |
= const, |
||||
|
г.» * А |
|||||
|
|
|||||
гт = шах Iг. - г.I, |
к = 2, 3, 4 ..., |
г,у = 1, к, |
D—характерный раз |
мер области V * G V.
Рассмотрим теперь стохастическую модель композита, учиты вающую «дискретный» разброс упругих свойств компонентов:
©(г) = ©jA(r) + ©2[1 —А(г)1. |
(5.107) |
Случайные поля 0 j,© 2, Д(г), входящие в модель (5.107), в
соответствии с технологией изготовления композита являются собственными, причем поле Я(г) локально-эргодично, 0 } и
©2—вырожденные, тогда поле ©(г)—квазилокально-эргодическое,
т. е. оно локально-статистически однородно и обладает свойством (5.106).
Для моментной функции первого порядка из (5.107)
С = Схр + С2(1 - р), |
(5.108) |
где С = <0(г)), Ск = <©*>, р = <А(г)> (к = 1, 2).
На основании (5.107) и (5.108) моментная функция второго порядка поля ©(г) описывается следующим выражением:
X eV l- гг) = (0 (^ )0 ^ ) ) = м % у + *09(1 - р)2 +
+ (М%> + M^>)Kx(rv Г2) + (С, - C2) \ ( r v Г2) . (5.109)
где Ч 2>. Ч 2)—центральные моменты второго порядка случайных
величин 0 j и ©2 соответственно. Вид этой функции приведен на рис. 5.6.
Рис. 5.6. Моментная функция второго порядка поля упругих свойств в случае дискретного распределения упругих свойств волокон
Аналогичным образом вычисляется моментная функция поля 0 (г) произвольного порядка:
к |
k-s |
s |
s-т |
т |
« Ч К ' г .......'*>= 2 |
2 2 |
2 |
1 |
|
5=0 r=0 т=0 |
1=0 |
п=0 |
х ^ - Л т с ! - т с 1|р Н ' ' ( 1 - p)rCs~m~lC™~nM(£~S~r+') X
x M Q n)r f \ rv rv .... rs). (5.110)
2
Таким образом, в случае «дискретного* разброса для поля ©(г) имеем квазилокально-эргодическую модель (5.107), заданную моментными функциями (5.110), где макроскопические модули упругости—случайные величины. Для их определения необходимо знать математическое ожидание макромодуля и среднеквадратиче ское отклонение макромодуля. Подставляя (5.104) в (5.42), с учетом (5.108) и (5.110) окончательно получаем следующую формулу для математического ожидания макромодуля сдвига:
* |
£+1 |
k-s+l |
s |
s-m |
т |
( f = G + 2 |
2 |
2 |
2 |
2 |
2 ( - D mc ;+1c;_ 1+1 х |
/с=*1 |
J =0 |
г=0 |
т * 0 /=0 |
л=0 |
Г2(4 - 5л) -
‘I 15(1 -n)G \f [pk- s~r+2(l - Р ) * '+
+ ( - 1 ) У “г+1(1 - |
p)r+l]G ]-m4G :, l- nM (k- l ~s- r+[)A^r+m\ |
|||
|
1 |
2 |
f*l |
М2 |
|
|
|
|
(5.111) |
Зависимость макромодуля сдвига от концентрации волокон при |
||||
KGV = 30 % приведены на |
рис. 5.7. При |
Kvr , |
равном |
10, 20 и |
1 |
|
2 |
|
|
30 %, изменение макромодуля равно 0,21, 0,33 и 0,49 % соответственно.
£уГПа
20
70
О 0 ,2 о 0 , 6 0 , в р
Рис. 5.7. Зависимость макромодуля сдвига от объемной концентрации в случае дискретного разброса упругих свойств компонентов: 7—разброс упругих свойств волокон отсутствует; 2, 3 и 4—коэффициент вариации модуля сдвига волокон 10, 20 и 30 %, соответственно
Как видно из рис. 5.7, «дискретный» разброс практически не влияет на математическое ожидание макромодуля сдвига. Так,
при максимальных коэффициентах вариации KVQ = |
= 30 % |
1 |
2 |
снижение макромодуля имеет порядок 0,5 %, что не превышает
погрешности приближения. |
|
||
Вычислим |
теперь дисперсию макромодуля сдвига. Из (5.110) |
||
нетрудно выделить вырожденную составляющую |
|||
■Кр = |
^ |
|
(5.112) |
е / |
г=0 |
1 |
2 |
По выражению (5.112) рассчитана зависимость среднеквад ратического отклонения макромодуля от концентрации, изобра женная на рис. 5.8. Семейство кривых приведено в зависимости от параметра
116
(О < AT < 1). Если К > 1, то следует поменять индексы у волокон
и матрицы; в этом случае кривая имеет характерный минимум (штриховая линия).
Рис. 5.8. Зависимость среднеквадратического отклонения макромодуля от объемной концентрации волокон в зависимости от коэффициента вариации модуля сдвига
волокон
Таким образом, «дискретный» разброс практически не влияет на математическое ожидание макромодуля и определяет дисперсию макромодуля, в то время, как «распределенный» разброс не влияет на разброс макромодуля, но оказывает существенное влияние на величину макромодуля.
5.7. Закритическое деформирование и разрушение углерод-углеродных композитов
Макроскопическому разрушению элементов конструкций из углерод-углеродных композитов предшествует сложный процесс потери несущей способности отдельных структурных элементов. Каждый акт структурного разрушения сопровождается перерас пределением структурных напряжений, приводящим либо к продолжению, либо к прекращению разрушения при данном уровне внешней нагрузки. Следствием указанного процесса является наличие нелинейного характера зависимости между макронапряжениями и макродеформациями, называемого в лите
ратуре участком «псевдопласгического деформирования», который имеет место даже в случае упруго-хрупкого разрушения элементов структуры. Построение структурно-феноменологических моделей неупругого деформирования и разрушения с учетом указанного процесса выдвигает в качестве основных вопросы обоснованного выбора критериев прочности элементов структуры и математиче ского моделирования деформационных и прочностных свойств в процессе нагружения [78]. С учетом сказанного важным этапом является разработка методов решения краевых задач механики разрушения на структурном и макроскопическом уровнях, пред ставленная соответственно системами уравнений (5.2) и (5.4). На основе сформулированных выше краевых задач расчет элементов конструкций из углерод-углеродных материалов с учетом равно весной диаграммы деформирования с ниспадающей ветвью позво ляет проводить оценку живучести разрабатываемых проектов, учитывающую в полном объеме существующие резервы прочности неоднородных материалов [15, 16, 17].
Наиболее наглядным примером, иллюстрирующим возникно вение ниспадающей ветви диаграммы вследствие структурного разрушения, как было показано, является деформирование пучка волокон, обладающих разбросом прочностных свойств. Показатель но в этом примере и влияние на кинетику разрушения податливости Q нагружающего устройства, которое будем мо делировать с помощью пружины, последовательно соединенной с пучком волокон.
Очевидно, перемещение конца пружины UQ связано урав нением
U = U q - Q P
(Р—сила, возникающая в пружине) с удлинением пучка волокон U. Будем полагать, что все волокна имеют одинаковую длину Z, площадь поперечного сечения (JF—суммарная площадь) и модуль упругости Е. Пусть случайные прочностные константы волокон еь, представляющие собой предельные деформации, распределены
по равномерному закону с плотностью вероятности
О,
=: £ < £",
Макроскопическое напряжение для пучка в процессе дефор мации от е' до е" находится по формуле
После очевидных преобразований получим квадратное уравнение относительно искомой величины с,
ке2 —(ке" + е" - е')е + eQ(e" —е') = О,
» QEF
где относительная податливость к = —, параметр процесса
нагружения eQ= — .
Рис. 5.9. Расчетные равновесные диаграммы пучка углеродных волокон при различных уровнях относительной податливости нагружающего устройства
Последние формулы позволяют построить диаграммы де формирования пучка при различной податливости нагружения. Приведенные на рис. 5.9 диаграммы рассчитаны для е” = 0,03, е' = 0,01, Е = 100 ГПа. Обрывы на диаграммах связаны с полным разрушением всех волокон в пучке. Наблюдаемый эффект увеличения предельной деформации с уменьшением податливости нагружения согласуется, с известными экспериментальными дан ными [67].
Г Л А В А 6
МЕХАНИКА УГЛЕРОДНЫХ КОМПОЗИЦИОННЫХ МАТЕРИАЛОВ
6.1.Методологические проблемы математического моделирования в механике углеродных композитов
Одним из этапов комплексной программы по изучению и совершенствованию передовых технологий новых поколений ком позиционных материалов, в частности углеродных композитов, является разработка аналитических моделей, связывающих пара метры технологических процессов изготовления композиционного материала с его теплофизическими и механическими свойствами, реализуемыми в конструкциях или образцах. Эти модели состав ляют основу для проектирования композитов с заранее заданными свойствами и выбора оптимальных параметров технологического процесса. Одно из требований к таким аналитическим моделям заключается в возможности их использования для предсказания свойств композитов с различными типами структур, в том числе и многомерно армированными, и применения этих моделей для оценки свойств реальных материалов и работоспособности элемен тов конструкций.
Отдельный класс составляют модели условий технологического процесса, которые используются для анализа термохимических процессов, теплопередачи, диффузии и механических полей при изготовлении заготовки или образцов. В основе таких моделей лежат методики и программы ЭВМ, позволяющие вычислять поля давлений и температуры, газовую фракцию, анизотропные ко эффициенты теплопроводности и диффузии для предварительного описания свойств компонентов композита и структурных процес сов.
Другой класс представляют механические модели деформиро вания и разрушения образцов и изделий из углеродных композитов под действием квазистатических, динамических или импульсных температурно-силовых или специальных воздействий. Основу механических моделей составляют методики и программы ЭВМ расчета микронапряжений и микродеформаций в компонентах композита, а также расчета макроскопических (эффективных)