книги / Прикладные задачи устойчивости многослойных композитных оболочек
..pdf4.2. Трёхслойные композитные оболочки с лёгким заполнителем |
121 |
||||
В случае слабого на |
поперечные сдвиги |
заполнителя |
|||
(сор (п2 —1) з> 1) соотношение (4.64) преобразуется к виду |
|
||||
Т2 = Р |
НС п2 —1 |
В iAf |
+ К 2. |
|
(4.65) |
2R2 n4(n2 —l)
Втом случае, когда жёсткость заполнителя на поперечные сдвиги достаточно велика и выполняется условие
D*
|
|
1 + сОр(гг2 - 1) |
|
(4.66) |
|
|
|
|
|
||
из соотношения (4.64) можно получить: |
|
|
|||
Рр |
|
п2 - 1 |
В х\ \ |
Р 2 |
(4.67) |
Т2 |
—1) |
R2 |
те4(п2 —1) ’ |
Р 1+СщА2 |
|
1 + и)р(п2 |
|
В зависимости (4.65) для слабых на сдвиги заполнителей первые два слагаемых определяют критическое кольцевое усилие Т2 в оболочке с раздельно сопротивляющимися несущими слоями, а третье слагаемое определяет вклад заполнителя. Критическое усилие получается мини мизацией выражения (4.65) по параметру п волнообразования. Как сле дует из (4.65), критический параметр пкр волнообразования в случае слабого на поперечные сдвиги заполнителя не зависит от жёсткости К 2 заполнителя, а определяется лишь жесткостными свойствами несущих слоёв. В результате, проводя минимизацию, получим
т к р = т „с + К 2 |
(4 .6 8 ) |
Здесь Т"с — критическая нагрузка для раздельно сопротивляющихся слоёв.
Если число волн достаточно велико (п2 1), то критическое уси лие Т™ для раздельно работающих слоёв можно найти в соответствии с (4.23):
Т'НС
1,757Г 4/^
2 В Г (D\ IR> !2
п кр — п нс |
ZR 2 |
Г ) п с |
|
|
и 2 |
AKp = A, = — ; |
= |
(4.69) |
В случае достаточно жёсткого на поперечные сдвиги заполнителя, когда выполняется зависимость (4.66), следует применять соотноше ние (4.67). Критические параметры получаются минимизацией соот ношения (4.67) по параметру волнообразования п. В случае доста точно большого числа ггкр (гг2р ^ 1) указанную минимизацию можно
122 Гл. 4. Устойчивость композитных цилиндрических оболочек
провести аналитически [72]. В результате получим следующие выра жения для критических параметров:
V \ + t 2 + i
г> 7 |
7 'р ./р ( 0 ; |
(4.70)
Функция f p(t) характеризует влияние поперечных сдвигов запол нителя на критическое усилие трёхслойной оболочки. При достаточно больших величинах t (жёсткие на сдвиги заполнители) функция / р близка к единице, и оболочка сопротивляется в соответствии с клас сическими гипотезами.
Для малых t (t ^ 1,6) функция f p(t) аппроксимируется выражением
(4.71)
Учитывая зависимости (4.71) и (4.68), из (4.70) найдём
(4.72)
Эта формула работает в области слабых на сдвиги заполнителей, когда выполняется условие
(4.73)
Если заполнитель достаточно жёсткий на сдвиги (t > 1,6), то функ цию f p(t) можно представить в виде
(4.74)
С учётом этой зависимости из (4.70) получим формулу для расчёта критического усилия:
4.2. Трёхслойные композитные оболочки с лёгким заполнителем |
123 |
Эта формула применима при выполнении условия
(4.76)
Для достаточно длинных оболочек (Ai —>0) критическое усилие определяется выражением, полученным из (4.63):
(4.77)
Зависимость (4.77) соответствует критической нагрузке в трёхслой ном кольце, нагруженном внешним давлением. Нетрудно показать, что минимум выражения (4.77) достигается при п = 2. В итоге получим следующую расчётную формулу:
(4.78)
Из расчётных формул (4.70), (4.72), (4.75) следует, что при дей ствии внешнего давления критические усилия зависят от трёх па раметров Т"с, ^2К> ^ 2. характеризующих жёсткости несущих слоёв, трёхслойного пакета в целом и заполнителя:
Т"с — критическое усилие, соответствующее раздельно работаю щим несущим слоям;
Г * — критическое усилие для трёхслойной оболочки с абсолютно жёстким на сдвиги заполнителем;
К 2 — жёсткость на сдвиги трёхслойного пакета в кольцевом на правлении.
Назовём эти параметры обобщёнными жесткостями трёхслойной цилиндрической оболочки при её сопротивлении внешнему давлению.
Этими тремя параметрами определяются не только критические усилия, но и критерии применимости различных математических моде лей. Если заполнитель очень слабо сопротивляется сдвигу (К2 -С Т™), то несущие слои работают независимо друг от друга, и трёхслой ная конструкция в силовом отношении неэффективна. Если сдвиговая жёсткость пакета такова, что выполняется условие К% ~ Т"с, то обо лочка сопротивляется в соответствии с гипотезами ломаной линии. В этом случае пренебрежение собственными изгибными жесткостями несущих слоёв недопустимо. Для умеренно жёстких на сдвиги пакетов (К2 3> Т™), как следует из (4.72), можно применять гипотезы прямоли нейного элемента, что соответствует в данном случае так называемой сдвиговой форме потери устойчивости:
(4.79)
124 Гл. 4. Устойчивость композитных цилиндрических оболочек
При достаточно жёстких на сдвиги заполнителях уК2 > - T ^ J ,
как следует из (4.75), сдвиговые факторы играют поправочную роль, оболочка сопротивляется в соответствии с гипотезами прямолинейного элемента. При К 2 > ЮТ^ поправка, вносимая поперечными сдвигами, не превосходит 5%, в технических расчётах ею можно пренебречь, считая нормаль трёхслойной оболочки недеформируемой.
Необходимо иметь в виду, что применение рекомендованных фор мул обусловлено выполнением условия п2 1. Если это условие не вы полняется, то критические усилия определяются дискретной миними зацией по п выражения (4.63). Обычно в области слабых на сдвиги
заполнителей ^К 2 < - Т ^) указанные условия выполняются. Для дос
таточно жёстких на сдвиги пакетов ^К 2 > форма волнообразо
вания близка к форме для оболочек с абсолютно жёстким на сдвиги заполнителем (пкр ~ пж). В этом случае, если не выполняется условие пж > 1, хорошие результаты даёт подстановка в (4.63) величины пкр, вычисленной по формуле (4.70).
При исследовании устойчивости при внешнем давлении трёхслой ных конструкций с дискретными шпангоутами необходимо иметь в ви ду, что для слабых на сдвиги заполнителей критическое усилие опре деляется величиной К 2, которая не зависит от граничных условий.
Для достаточно жёстких на сдвиги пакетов ( К 2 > 2^2К) опРеДеляю" щую роль играет критическое усилие Т™, вычисленное для оболочки с абсолютно жёстким на сдвиги заполнителем. В этом случае подкреп ляющее влияние дискретных шпангоутов учитывается также, как для классических оболочек [1].
В заключение отметим, что результаты ряда экспериментов [27] по нагружению внешним давлением трёхслойных цилиндрических обо лочек показывают хорошее согласование теоретических и эксперимен тальных значений критических параметров.
4 .2 .4 . Особенности расчёта трёхслойных оболочек при круче нии. Устойчивость трёхслойных ортотропных оболочек при действии крутящего момента Мкр исследуется на основе соотношений (3.2), (3.5). Полагая в них Т\ = Т2 — 0, получим следующие разрешающие соотношения для определения критических параметров [ 66] :
|
2ф S = [Д>Г + D\ П |
АЩ |
(ф) |
|
В 2 |
|
(А, ф)} |
|
АЩ { ф ) ’ |
||
|
|
R 2 |
|||
|
п* |
|
i(n2 - |
1) |
В 1А3 |
2S = |
________ фф________ |
|
|
|
|
1 + ещА2 + UJ2{n2 —1] |
AR 2 |
|
гг3(гг2 —1) ’ |
||
|
|
||||
|
Мкр |
rm:R |
ф |
п |
(4.80) |
|
= bcR2’ |
Х = ~ Г |
А' |
||
|
|
|
4.2. Трёхслойные композитные оболочки с лёгким заполнителем |
125 |
В соотношениях (4.80) сохранены обозначения (1.4), (1.5), (4.40). Первое из соотношений (4.80) соответствует пологим оболочкам, вто рое — непологим полубезмоментным. Здесь т и п — числа полуволн в осевом и волн в кольцевом направлениях соответственно.
Заметим, что соотношения (4.80) получены лишь при частичном выполнении условий шарнирного опирания. Ниже будет показано, что
вслучае слабых на поперечные сдвиги заполнителей критические па раметры слабо зависят от граничных условий и определяются первым соотношением (4.80), а в оболочках с достаточно жёстким на попереч ные сдвиги заполнителем расчётные формулы будут скорректированы
всоответствии с результатами [24], где граничные условия удовлетво ряются точно.
Рассмотрим сначала трёхслойные оболочки со слабым на попереч ные сдвиги заполнителем, когда выполняется условие ш2 + шхф2 <с
<LOXLO2X2F2 (ф). В э т о м случае функция П (Ауф)у характеризующая
податливость трёхслойной оболочки на поперечные сдвиги, приводится к виду (4.41):
кх+ к2ф2 2 |
/ _ |
К, + К2ф2 Л |
П (Ауф) |
V |
0\\Щ{ф) ) ’ |
D*xX2З Д ) |
||
к1+ К 2ф2 |
|
|
D*X2Fx (ф) R 2 « |
1. |
Подставляя это выражение в первое соотношение (4.80), после алгеб раических преобразований получим:
2ф S = |
D*cX2Fx (ф) |
Во |
1 - 2 |
К х + К 2ф2 |
+ К х+ К 2ф2- |
R 2 |
+ \ Щ (ф) |
Т\ |
|||
|
|
|
|
ю |
|
|
|
Т?о — д |
\]B 2D*X . |
(4.81) |
Для определения критического сдвигающего усилия S выражение (4.81) необходимо проминизировать по параметрам волнообразования А и ф. Проводя минимизацию по параметру А, найдём:
23 = - [ К Х+Т(ф)] + К 2фу |
Т(ф) = к(ф) ТГос\ |
1 - 2 |
, К Х+ К 2ф2 |
|||
Т\ю |
||||||
|
|
10 |
д |
, |
4 _ |
B 2R2 |
k W = y W W ) ' |
/Л0 |
д „с , |
||||
т Го |
= Ъ \ / В 2ПГ; |
Ai |
|
|||
А: |
А^ |
|
|
К х + К 2ф2 |
(4.82) |
|
кр |
Д1(У)Д2 (У) |
|
т,ю |
|
|
126 Гл. 4. Устойчивость композитных цилиндрических оболочек
Из полученных соотношений видно, что они пригодны, если выпол няется условие К\ + К 2ф2р < 0,5 Т*0, т. е. оболочка имеет не слишком большие жёсткости на поперечные сдвиги.
Проминимизируем величину S в соотношении (4.82) по парамет ру ф. Как показал анализ, величина Т(ф) в области критических значений параметра ф слабо зависит от этого параметра; кроме того, в трёхслойных конструкциях, как правило, К\ з> Т (ф). Учитывая ска занное, при минимизации будем полагать величину Т (ф) постоянной. Тогда можно получить:
= ф {К ,+ Т {ф кр))К2 -, |
ф2кр = К1+^ Фкр)- |
Поскольку К\ » Т (ф), примем ф2 |
= ф . Кроме этого, в некоторый |
В |
К2 |
«запас» примем к(ф) = кор,г, где /сорт — коэффициент ортотропии, вы числяемый по формулам (4.9) или (4.12) для несущих слоёв и не пре восходящий единицы (корт ф 1).
В итоге выражения (4.82) для расчёта критических параметров принимают вид:
|
____________ |
|
Т{, I Шкр |
|
S Kp = V ( t f i + T * p ) t f 2 ; Ф 1 Р = ^ 7 — ; |
||
|
L грпс / |
1 _ |
АКх |
|
A'opr-i Юд/ |
1 |
гр* |
|
|
|
1 \0 |
А4 |
к |
|
B 2R 2 |
|
(4.83) |
||
к р |
Р\{фкр)р2{фкр) |
|
|
|
|
|
Как видно, зависимости (4.83) применимы для слабых на попереч
ные сдвиги заполнителей, когда выполняется условие |
|
|
К ^ ^ Т Г о . |
|
(4.84) |
Если это условие не выполняется, то Ткр = 0, |
и из соотношений |
|
(4.83) получим: |
|
|
S ^ = ^ K 2 - Ф2кр = ^ - |
|
(4.85) |
Из (4.85) следует, что критическая нагрузка |
5 кр не |
зависит от |
формы (кривизны) оболочки, т. е. формулы (4.85) |
можно |
применять |
для оценки сдвиговых критических усилий в оболочках вращения произвольной формы и в пластинах.
Формулы (4.85) соответствуют так называемой сдвиговой форме потери устойчивости и совпадают с результатом [85], который как частный случай получается из (4.83), если пренебречь изгибной жёст костью несущих слоёв (Т ™ = 0).
4.2. Трёхслойные композитные оболочки с лёгким заполнителем |
127 |
В трёхслойных конструкциях обычно изгибная жёсткость пакета Р\ много больше изгибной жёсткости Р*с отдельно взятых несущих слоёв (Pi > -Dfc), поэтому выполняется условие Р* ~ Р\. Тогда в формулах (4.83), (4.84) можно полагать
Анализ расчётных соотношений (4.83), (4.84) приводит к интерес ному выводу о том, что при потере устойчивости от кручения трёхслой ных оболочек, достаточно коротких и со слабым на поперечные сдвиги (4.84) заполнителем, не выполняется условие ф2р 2> 1 (п2р 2> А2р), характерное для классических оболочек. Поскольку анизотропия сла бых на поперечные сдвиги заполнителей (типа пенопластов) невелика (К\ ~ Кф), то из (4.83) следует, что ф\ ~ 1, т. е. Акр ~ пкр. Из (4.83) следует также, что параметры Акр и пкр волнообразования в этом случае являются большими величинами, т. е. при потере устойчивости от кручения в трёхслойных оболочках со слабым на сдвиги запол нителем образуется большое число ромбовидных волн. Образование большого числа коротких волн свидетельствует о слабой зависимости критической нагрузки от граничных условий. Формально этот вывод следует из соотношений (4.83), в которых от граничных условий за висит лишь малая величина Ткр <с К\. Заметим также, что величина критического усилия не зависит от длины оболочки.
Для достаточно жёстких на поперечные сдвиги заполнителей, когда
LU2 + со\ф2 од1од2А2^2 (Ф), как показывает численный анализ, законо мерности сопротивления трёхслойных оболочек аналогичны закономер ностям для классических оболочек: в продольном направлении обра зуется одна полуволна, сопротивление оболочки хорошо описывается
полубезмоментной |
теорией, а |
критические |
параметры определяются |
||||||
из второго соотношения (4.80) при А = Ai = |
— : |
|
|||||||
|
|
|
|
D* |
|
п[п“ |
г |
В iA? |
|
|
25 = |
|
|
1) + |
|||||
|
|
1+ uip(n2 - |
|
|
|
||||
|
|
|
|
1)_ А,Д2 |
|
||||
Р |
* |
Р *2 |
|
_ |
|
и>2 |
Ai |
= А |
irR |
|
V |
1 + |
А; ’ |
р |
1 + |
А[ ’ |
кр — |
(4.86) |
|
|
|
|
|
Т ' |
Критическое усилие в этом случае существенно зависит от длины оболочки. С учётом зависимостей Р*с «С D* « Dp соотношения (4.86) можно записать следующим образом:
25 |
Dp |
п(п2 - 1) |
В lAf |
|
Р 2 |
(4.87) |
|
1+ шр(п2 —1) |
A\R2 |
п3(п2 — 1)’ |
р |
1 + и>\А2 |
|||
|
|
Критическое усилие 5 кр получается отсюда минимизацией по пара метру волнообразования п.
128 Гл. 4. Устойчивость композитных цилиндрических оболочек
Соотношение (4.87) соответствует модели прямолинейного элемента (типа сдвиговой модели С. П. Тимошенко). Если число кольцевых волн достаточно велико (n2 3> 1), то приходим к зависимости для пологих полубезмоментных оболочек:
Dp |
п3 |
В IAJ |
1+ иjpn2 |
A,R 2 |
(4.88) |
n5 |
Это выражение можно в аналитическом виде проминимизировать по параметру п и получить формулы для расчёта критических пара метров:
|
|
|
|
V s 2 + i + 1 . 2. |
7ГR |
|||
з кр = З Д « ) ; ; ^кр — |
|
|
А, = |
“Г ; |
||||
|
|
|
|
|
|
|
||
/*(») |
|
S |
|
|
|
0,75 |
К 2 |
|
\/s 2 + 1 + 1 |
|
|
s 3,7 |
|||||
|
V s 2 + \ + 1 |
V |
||||||
о |
3,3 |
|
|
«8 Ж |
3,3 |
|
||
Р |
£1/2 ДЗ/4 |
|
|
£1/2 ДЗ/4 |
|
|||
|
|
|
|
|
||||
гг? = |
2,7А, |
4I B R 2 |
-Г)2 |
|
2, 7Ai |
|
||
|
|
|
V |
D P |
" |
|
|
|
т |
_ U75TT |
|
|
~1 2 |
|
1,75тт |
(4.89) |
|
р |
m |
li2 |
|
|
|
5,7/3. |
||
|
|
|
|
|
|
|||
Здесь функция |
/ S(s) |
определяет |
|
влияние поперечных сдвигов |
||||
на критическое усилие, |
a s |
— безразмерная жёсткость на поперечные |
сдвиги. При абсолютно жёстком на сдвиги заполнителе (s2 /+ 1) при ходим к формулам (4.29) для классических оболочек (fs = 1). Заметим, что при получении расчётных зависимостей (4.89) дополнительно ис пользовались результаты [24], где точно удовлетворены условия шар нирного опирания.
В случае достаточно жёстких на поперечные сдвиги заполнителей
можно положить: |
|
|
|
|
fs(s) |
5 _ |
\/s 2 + 1 |
+ 1 |
1 |
4s ’ |
s |
|
s |
|
|
|
|||
получаются следующие формулы: |
|
|
|
|
5 кр = Sp 1 - 0,34 |
|
п: |
1 +0,27 |
|
|
кр |
|
Тогда для расчёта критических параметров из зависимостей (4.89) |
||
В-2 |
(4.90) |
|
|
||
Акр |
7ГR |
|
= ~ Т ' |
||
|
4-2, Трёхслойные композитные оболочки с лёгким заполнителем |
129 |
|
Поскольку в рассматриваемом случае Sp « S*, |
Тр « Т*, п2 « п2^, |
|
формулы (4.90) можно преобразовать к виду: |
|
|
SKp __ £<ж / 1 _ 0,34 -JL- J ; n2p = n M l + 0 , 2 7 - ^ - J . |
(4.91) |
|
Если условие (4.84) не выполняется, т. е. К\ |
> 0,25 Т ^ , |
то для |
расчёта критических параметров необходимо применять либо соотно шения (4.85), либо (4.91). При практических расчётах в этом случае следует выбирать минимальное из значений критического усилия SKp, полученных по формулам (4.85) и (4.91). Численный анализ показал, что при выборе расчётных формул можно исходить из следующих оценок:
— если выполняется условие |
|
/ № |
< ^ S'* |
то необходимо вести расчёт по формулам (4.83) или (4.85) для слабых на поперечные сдвиги заполнителей;
— если выполняется условие
\ fK x K 2 > i S*
то расчёт необходимо вести по формулам (4.89) или (4.90), (4.91) для достаточно жёстких на поперечные сдвиги заполнителей.
При проведении расчётов следует также иметь в виду, что формулы для слабых заполнителей (4.83) определяют нижнюю границу кри тических сдвигающих усилий. Эти формулы тем точнее, тем меньше величина
В случае достаточно длинных оболочек, когда в кольцевом на правлении образуются две волны (пкр = 2), для расчёта критических усилий можно получить формулу, аналогичную формуле Шверина для классических оболочек [66, 79]. Полагая в (4.86) п = 2, получим:
S |
|
|
D; |
В { \ 3 |
|
|
|
+ ^ 8~ : |
|
||
|
|
|
1 + Зшр |
|
|
D |
* |
щ |
|
102 |
(4.92) |
Р |
1 +сщА2’ |
Шр |
1 +ш,А2' |
Чтобы найти критические параметры, выражение (4.92) необходимо проминимизировать по параметру А. Поскольку для оболочек с до статочно жёстким на поперечные сдвиги заполнителем выполняется условие ш\А2 <С 1, при минимизации будем считать, что величины D*5
5 С. Н. Сухинин
130 Гл. 4. Устойчивость композитных цилиндрических оболочек
ишр не зависят от Л. Тогда после минимизации из (4.92) можно получить следующие расчётные формулы:
2 |
|
|
Di |
D1 |
Щ |
|
S Kр |
|
щ с + 1 + 3(цс |
1+ сщА|р |
|
||
W W 2 |
|
|
|
|||
|
|
LOrt |
и>2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 + W1А^р |
|
|
|
|
а;кр |
48 |
D ? + |
D* |
|
= 2. |
(4.93) |
Ж Д 2 |
-\~3l02 |
|
||||
|
1 |
|
|
|
Если учесть, что в рассматриваемом случае сщА^р <с 1, то зависи
мости (4.93) можно привести к следующему виду: |
|
|||
S Kр |
|
|
DS |
|
^3 д3/2 |
D r + 1 + 3w2 |
|
||
Ак4р |
48 |
щ с + |
р 2* |
(4.94) |
B XR2 |
тьКр 2. |
|||
|
|
1 Т- З ю 2 |
|
Формулы (4.93), (4.94) следует применять для расчёта критических усилий в достаточно длинных оболочках, когда расчёт по формуле (4.91) даёт меньшие величины критических усилий, чем по (4.94).
Анализ расчётных формул (4.83) и (4.91) показывает, что кри тические нагрузки при кручении трёхслойных ортотропных оболочек определяются рядом параметров, которые можно назвать обобщёнными жесткостями:
К\, К 2 — жёсткости оболочки на поперечные сдвиги в двух на правлениях;
Т\Q, T f, 5Ж — критические усилия при абсолютно жёстком на поперечные сдвиги заполнителе; они характеризуют общую жёсткость трёхслойного пакета;
Т™ — критическое усилие при осевом сжатии оболочки при раз дельно работающих несущих слоях; они характеризуют жёсткость несущих слоёв.
Кроме того, расчётные формулы содержат необходимые параметры анизотропии: /сорт, Fi(ipKp), F2(,tpKp) и т. п.
Анализ расчётных формул на основе обобщённых жесткостей поз воляет установить границы применимости различных математических моделей (расчётных схем) при исследовании потери устойчивости
от |
кручения трёхслойных ортотропных цилиндрических оболочек. Так, |
|
из |
(4.91) следует, что если |
|
|
Акл = 0,34 —7- -с 1, |
(4.95) |
|
А2 |
|