книги / Расчет крепи капитальных горных выработок
..pdfПредставим напряжения возмущений на контурах г — R x и г =
— Я г в виде:
|
|
= pln cos ft©, |
x^ei = 9*i sin Л0 при г = Лг; |
|
||
|
|
<^a = P*i cos ft©, |
T;ei = |
gAlsmfe0, |
(12.6) |
|
|
Ora = Р*2 cos ^ I |
Vea = 7*2sin /«0 при r = i?2. |
|
|||
Из решения осесимметричной задачи (см. § 18) имеем: |
|
|||||
т , da(rV |
|
_ ( « ) _ с о > |
2 р с 2 |
я ( 2 + 3 m + 0 , 5 w « ) |
„ |
|
|
|
3 |
= T ~ |
------------------ 2 m ----------------- |
|
|
7? |
daffi — гтИ))_rr(0> _ |
2p |
p(2—m+ 0,5m2) |
(12.7) |
||
#2 |
—oZ----- aei^<Jj rl |
C2— 1 |
2m . |
|||
|
2 |
dr |
|
|
||
A |
|
oo® |
|
|
|
|
2 |
i7 ~ — о й — o'°2>= 2 (Q+ pB—p) при ?• = Я,, |
|
||||
|
dr |
|
|
|
|
где (> — нагрузка на бесконечности; р — давление на кольцо: р = = Pv + Ри\ Pv — давление на кольцо со стороны упругой пло скости. Подставляя соотношения (12.6), (12.7) в условии (12.4), (12.5), получаем:
|
Р (2+Зт+0,5я12) |
q’hx= kpki, |
|
|
Рм = |
2"г |
|
||
|
|
|
|
|
Pk1 ■h |
p (2— m+ Q,5m2) |
2 (Q+ p*—p) e; |
(1 2 .8) |
|
2m |
8 ~ Р л2+ |
|||
|
|
|
|
|
fep (2— m+ 0,5m2) |
e = Vk2 + 2k(Q + pE—p) e = 0; |
|
||
|
2 m |
|
||
|
Щ\ = «гг = |
— ei?2o) при |
/■= Я2. |
|
Из решения задачи теории упругости о напряженно-деформиро- ванном состоянии сплошного кругового кольца под действием гармонических нагрузок вида (1 2 .6) (см. § 18) получим приближенное
выражение для перемещения средней линии кольца
Щ1 |
2тЧ (к* — 1)2 |
[2+ (4к - 5) mj [кР ^ [ 2 + (4ft “ |
т + |
||
+ -J-(7ft2- |
6ft + 2) ш2] — дк1 [2 + ft (4— ft) т - ± (6ft8- |
17ft2 + |
|||
+ 6* - 1 ) ms] — крк1 [2 -}- (4ft - 3 )m |
+ i - (14ft2 - 24ft +13) m2] + |
||||
f (7fti [2 + |
(ft2 + |
4ft - 4) |
m + -1- (6ft3+ |
8ft2- 30ft + 19) m2] j cos ft0 (12.9) |
81
и для контура выреза упругой плоскости |
|
|||
ип — 4 (^2 — ]) G {р*1^ |
+ 1 ) (х + 1 ) — 2] ~ |
|
||
— 9*2 1№ ~ |
1 ) (к + 1) — 2к] cos Л0 . |
(1 2 ,Ю) |
||
Подставляя в выражения (12.9) и (12.10) соотношения для |
дк1, рк1г |
|||
9*1 и qk2, следующие из (1 2 .8): |
|
|
||
„ |
_ |
кр (2 —т + 0,5т2) |
|
|
|
-------------- |
2т---------- |
6’ |
|
г |
7 / |
к (2 |
3 tn -j- 0,5/и>“) |
|
9*1 = |
йр*1 ----------------------------- |
|
-- е; |
|
9*2 = — 2/c(QH-p„—р)е
и приравнивая перемещения величине —ei?©, находим
|
|
2т* (/>-2 — 1)2 gK(1—2т) |
|
|
|||||
|
Pki= — {- |
|
3 (кк + |
1) |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
||||
|
t 1 “ Т |
(2fc2“ |
^ |
m + |
Т |
|
(2,f2 - 4>т 2 ] } £5 |
( 1 2 . 1 1 )» |
|
|
|
|
|||||||
|
4 ( A « - l ) 6 - 2 f c ( g |
+ |
fti - |
/ >)K* + l ) ( x + t i - 2 f c ] . |
(12.12) |
||||
Ри |
(* + 1)(к + 1 ) - 2 |
|
|||||||
|
|
||||||||
Для свободного кольца в условиях (12.8) изменится только одно |
|||||||||
выражение |
р (2— /7 1 + 0,5т2) |
8= 0; |
|
|
|||||
|
Рк1 * |
|
(12.13) |
||||||
|
|
2т |
|
|
|
||||
для неподкрепленнои упругой плоскости |
|
|
|
|
|||||
|
Р*2 + 2 (<?+ |
/>»—Р) 8 = 0. |
|
(12.14) |
|||||
На основании (12.11) и (12.12) получим |
|
|
|
||||||
|
JQ(2— т -f 0,5ttt2) |
д |
п л |
[ |
2m 3 (fc 2 _ i) |
GK ( 1 - 2 т) |
|
||
Р н + ' |
2 т |
.е = _ ( й * - |
1 ){- |
3 (ик + 1) |
|
||||
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
—р (1 — 0,5m)j е; |
|
(12.15) |
|||||
Риг + |
|
(*» -l) [4G- |
2 «?+ />„ - |
р) (х- 1)] |
(12.16) |
||||
2 (<? —Рв— Р )е = е |
|
(*+ |
1)(х + 1 ) - 2 |
||||||
|
|
|
|
|
Приравнивая к нулю правые части равенств (12.15) и (12.16), получим выражения для определения величины критического давле ния для свободного кольца и для упругого пространства с круговым вырезом.
1. Свободное кольцо
, _ |
2/и3 (*2- 1 К к (1-1,5/и) |
(12.17) |
|
А р |
3(Хк + 1) |
||
|
82
Минимальное значение критической нагрузки будет при к = 2:
„(0)_2m9GK(1 — 1,5/л) |
(12.18) |
||||
р кр ~ |
|
|
|
||
или |
3gK/K( I — 1,5га) |
|
|||
Ркр = |
(12.19) |
||||
л»( |
1 |
—иЛ) |
|||
|
|
Выражение для критического давления на свободное кольцо отличается от классического (17.2) множителем (1—1,5т), где т есть относительная толщина кольца. Выражения (12.17) — (12.19) полу чены из решения теории упругости с учетом толщины кольца, в то время как выражение (17.2) получено методами строительной меха ники или исходя из теории тонких оболочек. Множитель (1—1,5т) имеет ясный физический смысл, он учитывает неравномерность распределения напряжений по сечению, и поэтому при определении величины критического давления на кольцо непрямоугольного меридионального сечения вместо т следует подставлять относитель ную толщину оболочки по ребру (табл. 2 1).
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а 21 |
|
К |
|
.Ж (1-я2) |
|
|
|
|
— |
— — «10е по формулам |
||
|
|
|
ЕК |
|
|
|
|
1 |
(17.2) |
|
(12-19) |
|
|
|
|
|
|
0,001 |
8,33 -10-6 |
|
2,50 *10“4 |
2,50-10"4 |
|
0,005 |
1,04*10-2 |
|
3,12*10-2 |
3,10-10-2 |
|
0,01 |
8,33 10-2 |
|
2,50-10-* |
2,46-Ю-1 |
|
0,05 |
10,4 |
|
31,2 |
28,9 |
|
0,1 |
83,3 |
|
250 |
|
212 |
0,15 |
281 |
|
843 |
|
654 |
0,2 |
667 |
|
2000 |
|
1400 |
2. Упругая плоскость
|
2G |
Е |
(12.20) |
|
(Q Р)кр х —1 |
2 (1 + 1-0 (1 — 2|я) |
|
Из |
выражения (12.20) следует, |
что величина |
(Q — р)кр 00 при |
|х |
0,5 и равна Е/2 при р = 0. |
|
|
|
3. Кольцо в упругом массиве. |
|
|
|
Приравнивая правые части равенств (12.15) и (12.16), получаем |
||
выражение для критического давления на кольцо |
|||
|
'кр ‘ |
К — 1 |
(12.21) |
|
У.— 1 |
||
|
|
и+ 1 |
А — X + 1 |
S3
Исследуем это выражение на экстремум и найдем значение /с, при котором р 1{р минимально:
|
|
к ^ y ~ C |
+ |
-\rc2 + D 3 + |
У |
- C - V W |
+ D 3 |
(12.22) |
|||||
Здесь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
D = - ± |
( |
l |
L z iV - |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
9 |
V х + 1 У ’ |
|
|
|
|
||
С - |
J |
- ( 2 ^ V |
+ ± - .2 L lL _________________ю - ь п |
\ |
x- 7 l l . |
||||||||
° ------ 27 |
V х + 1 J |
+ |
2 |
х + 1 |
|
|
2Ркр |
L х + 1 |
^ 1 |
|
x + i J ’ |
||
— критическое давление для свободного кольца, |
определяется |
||||||||||||
выражениями (12,18) или (12.19). |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Учитывая, что к |
|
2 |
и 0 |
х + 1 |
< 0 ,5 , формулу (12.22) можно |
||||||||
представить в виде: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
к |
V |
ЗА |
’ |
|
|
|
(12.23) |
|
где |
|
|
|
|
|
У |
т |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/ 1 - |
20 |
(Q+Pn) х + 1 • |
|
|
(12.24) |
|||||
|
|
|
|
|
Х+ 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Тогда выражение для критического давления будет |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2кз |
|
, , |
X— 1 |
|
|
|
|
Р,<р =^КР ) % |
--- + |
|
|
|
|
■1 |
|
(12.25) |
|||
|
|
|
|
|
|
к- |
х— 1 |
|
|||||
|
|
|
|
|
■ (‘ + |
S |
9 |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
Х + 1 |
|
|
Расчетные значения критической нагрузки приведены в табл. 22. Минимальное значение критической нагрузки при постоянном отно
шении А /р щ( JJ наблюдается |
при (х = |
0,5, поэтому |
формулу (12.25) |
можно упростить еще более, полагая |
= 0: |
|
|
рКр= Р ^ Щ |
^ . |
(12.26) |
|
где к определяется по формуле (12.23). |
Т а б л и ц а 22 |
||
|
|
|
|
и ;„<0) |
к |
М- |
^кр^кр |
А/^кр |
|||
3 |
2 |
0 |
5,67 |
|
|
0,25 |
5,00 |
10 |
3 |
0,5 |
4,00 |
0,5 |
9,33 |
||
102 |
7 |
0,5 |
44,57 |
103 |
14 |
0,5 |
208,5 |
10J |
31 |
0 |
986,2 |
|
|
0,25 |
979,1 |
|
|
0,5 |
965,2 |
84
Из выражений (12.24) и (12.26) следует, что величина критического давления зависит не только от упругих констант материала кольца
и упругой плоскости, но |
и от напряженного состояния плоскости |
|
и гидростатического давления. С другой стороны, анализ |
выраже |
|
ния (12.24) показывает, |
что влияние гидростатического |
давления |
и напряженного состояния среды существенно, если нагрузки сопо ставимы с модулем упругости. В большинстве случаев можно счи тать*
|
|
л - |
(12-27) |
тогда критическое давление определится из выражения |
|||
|
|
|
(12.28) |
Примеры. 1. Определим критическую нагрузку на бетонную крепь: т = |
|||
= 0,1; |
Ек — 2 • 10в тс/м2; в |
массиве Е = 2 ■10* тс/м2; у = 2,5 т/мэ на глубине |
|
1000 м; |
До = Ю00 тс/м2. По |
табл. 21 пайдем |
|
|
/> $ = |
212-10-« |
(тс/м2). |
По формулам (12.27) и (12.23) определим А = |
8 ,8 ^ , к = 3. Подставляя эти. |
значения в выражение (12.26), получим рЭД} яа* 3600 тс/м2, или акр 3600 кгс/см2, что значительно превышает предел прочности бетона.
2. Исследуем устойчивость тонкой стальной оболочки, являющейся внут ренним слоем трехслойной (сталебетонной) крепи. Пусть массив и бетон, к кото рому прилегает оболочка, имеют общий модуль Е = 2 «10етс/м2. Толщина обо лочки т — 0,001.
Из табл. 21 паходим р{$ = 2,5 • 10“ |
ЕК . Остальные условия примемнз- |
1 -Щ |
|
предыдущего примера. Тогда |
|
И = 4,4 • lO-fpkp, А= 510, |
рКр ^ 1300 тс/м2. |
Из этих примеров следует, что опасность потери устойчивости крепи при непрерывном ее контакте с породами при рассматриваемой постановке задачи практически отсутствует (другие расчетные схемы крепи рассмотрены в § 17).
Рассмотренная задача может быть использована при оценке устойчивости условно выделенного элемента массива вокруг выра ботки. В этом случае, как и в рассмотренных примерах, устойчивость,
выработки определяется |
не устойчивостью выделенного элемента, |
а его прочностью. |
|
Механические модели |
взаимодействия массивов горных пород |
с крепью подземных сооружений отражают многообразие реальных проявлений этого взаимодействия и вскрывают его механизм, свя зывая характер взаимодействия с процессами деформирования и разрушения пород.
Механическая модель взаимодействия пород и крепи не тожде ственна модели массива. Взаимодействие одного и того же реального массива с различными видами крепи или при различных условиях (глубина, технологическая схема возведения крепи и т. п.) может
85
характеризоваться различными моделями взаимодействия, дающими
существенно |
различные зависимости параметров взаимодействия |
от основных влияющих факторов. |
|
Проблема |
выбора механической модели взаимодействия пород |
и крепи имеет два аспекта: собственно выбор модели, соответству ющей данному конкретному объекту, и обеспечение наиболее рацио нальной модели пз ряда возможных в данных условиях путем при нятия соответствующей механической характеристики и техноло гической схемы сооружения выработки и возведения крепи. Второй из названных аспектов сливается с проблемой управления взаимо действием крепи и пород (управления горным давлением). Проблема выбора расчетной механической модели намечена лишь в основных чертах и требует дальнейшей разработки.
Можно выделить два главных способа управления взаимодей ствием пород и крепи. Первый способ — «упрочнение пород», переход от упругопластической неоднородной модели к однородной или упру гой: применение физического или химического упрочнения пород, технологической схемы возведения крепи с частичной разгрузкой {схемы А или Б, см. табл. 15), жесткой подпорной или упрочняющей крепи и др. Второй способ — «ослабление пород», переход от упругой к упругопластической (в том числе неоднородной) или к жестко пластической модели: применение технологической схемы возведения крепи с полной разгрузкой пород (схема В, см. табл. 15), искусствен ное разрушение пород (сотрясательное взрывание, щелевая раз грузка), применение податливой крепи, оставление зазоров между крепью и породой и др.
Способ управления взаимодействием пород и крепи должен вы бираться в каждом конкретном случае путем анализа возможных моделей взаимодействия, расчета вариантов и т. п.
Выбор расчетной механической модели взаимодействия пород и крепи имеет еще две стороны. Во-первых, модель должна соответ ствовать объекту, а во-вторых математический аппарат модели (степень строгости выводов) должен соответствовать степени идеали зации модели и точности исходных данных.
Г л а в а III
РАЗВИТИЕ, СОВРЕМЕННОЕ СОСТОЯНИЕ
ИПРОБЛЕМЫ ТЕОРИИ РАСЧЕТА КРЕПИ
§13. ОСНОВНЫЕ ЭТАПЫ РАЗВИТИЯ ТЕОРИИ РАСЧЕТА КРЕПИ.
Расчет крепи без учета ее деформации. По вопросам расчета крепи горных выработок и тоннелей существует обширная лите ратура. Имеется ряд обобщающих и обзорных работ [36, 46, 54,150]. Учитывая это обстоятельство, мы рассмотрим основные направления и этапы развития теории расчета крепи и остановимся лишь на наи более важных методиках расчета, оказавших влияние на развитие науки.
Подземные сооружения, в том числе с возведением крепи, изве стны с древнейших времен, однако зарождение научных методов расчета крепи можно отнести с уверенностью лишь ко второй поло вине прошлого века. Одна из первых теоретических работ, положен ных в основу расчета крепи, принадлежит X. С. Головину, который рассмотрел работу кривого бруса под действием внешних сил. Метод X. С. Головина был использован, в частности, Л. Ф. Николаи при проектировании обделки Сурамского железнодорожного тоннеля, который был сдан в эксплуатацию в 1890 г.
В развитии теории расчета крепи можно выделить три основных этапа.
На первом, наиболее раннем этапе (конец прошлого и первая половина нынешнего века) крепь рассматривалась как конструкция, загруженная з а д а н н о й (активной) нагрузкой, принимаемой на основании существовавших тогда гипотез. Предполагалось, что
сама крепъ не оказывает влияния на величину и распределение дей ствующих на нее нагрузок. Деформации крепи не анализировались.
Второй этап (с 30-х годов нынешнего века) характеризуется
разделением действующих на крепь нагрузок на |
а к т и в н ы е , |
определяемые гипотезами горного давления, и |
п а с с и в н ы е , |
вызываемые отпором пород в результате упругих деформаций крепи под действием активных нагрузок.
Третий, современный этап развития теории расчета крепи, ста новление которого происходит в настоящее время, отличается сле дующими особенностями:
в качестве расчетных принимаются суммарные неравномерные нагрузки, образующиеся в результате взаимодействия крепи и пород (без разделения их на активные и пассивные);
87
при расчете крепи учитываются не только нормальные, ио и каса тельные к внешней поверхности крепи нагрузки;
расчетные эшоры нормальных и касательных нагрузок прини маются на основании анализа фактических эшор, полученных в ре зультате натурных экспериментальных исследований и опытов на моделях, и на основании аналитических исследований взаимодей ствия крепи с массивом пород.
Первый этап развития теории расчета крепи
Характерные для первого этапа расчетные схемы показаны на рис. 30. G применением подобных схем проектировалась крепь Сурайского и других железнодорожных тоннелей. К первому этапу относятся расчеты крепи (обделок) горизонтальных тоннелей Штей нера (1922 г.), Кайлиха (1927 г.), Штольценбурга (1932 г.) и др.
Рис. 30. Схемы расчета подземных конструкции на активное давление пород без учета влипния деформаций крепи:
а — монолитной; б — сборной; |
1 — вертикальное |
давление пород; |
|
2 — боковое активное давление |
пород; |
3 — сила, |
уравновешива |
ющая вертикальное |
давление |
|
|
Интересное предложение по расчету крепи вертикальных шахт |
|||
ных стволов высказал в 1909 г. Фэрбер |
[212]. Он впервые предложил |
принимать нагрузку на крепь ствола неравномерной (рис. 31), изменяющейся по закону *
/?(©) = p (e-f-sin0), |
(13.1) |
где р, е — константы.
Фэрбер ввел понятие коэффициента неравномерности нагрузок
на крепь |
|
© = 1 + Т - |
(13-2> |
Он показал, что с увеличением коэффициента неравномерности несу щая способность крепи уменьшается.
* Здесь и далее обозначения авторов. Сжимающие напряжении считаются
положительными.
88
Однако вплоть до 30-х годов нагрузки при расчете крепи ство лов принимались равномерными. После аварий, связанных с раз рушением тюбинговой крепи ствола «Франц Ханиель 2» в 1925 г.
и ствола «Августа Виктория 3» в 1927 г., было обращено серьезное внимание на статику крепи стволов. Специальный «тюбинговый комитет» установил, что причиной разрушения крепи стволов послу
жила внезапно возникшая неравномерная нагрузка |
[236, 257]. |
|||
В 1930 г. О. Домке |
обратился к шахтостроительным фирмам |
|||
Западной |
Европы с |
рекомендациями, |
которые |
опубликованы |
в работе |
[266]. Предложения О. Домке оказали большое влияние |
|||
на развитие методов расчета крепи стволов |
[232, 242]. Домке развил |
идею Фэрбера о неравномерной нагрузке на крепь. Причиной не равномерности он считал влияние сползающего слоя, вызывающего
добавочное |
одностороннее |
давление |
|
||
в виде радиальной нагрузки р*, рав |
|
||||
номерно распределенной на четверти |
|
||||
периметра сечения ствола (рис. 32). |
|
||||
Расчетная нагрузка представлена |
|
||||
О. Домке в виде: |
|
|
|||
р = Ро + 2 |
PftCosA;©, |
(13.3) |
Ра |
||
где |
/г- i |
|
|
||
|
|
|
|
||
Ро = Р*а/л; |
р1 = р* |s in |
а; |
|
||
Pk = P* ^ sin ка. |
|
|
|||
Из составляющих нагрузок рК наи |
Рис. 31. Нагрузка на крепь ствола по* |
||||
большее влияние, по мнению Домке, |
|||||
Форбсру |
|||||
оказывает |
нагрузка р 2, затем сле |
|
дует р 3, а составляющие р4 и р ъ настолько малы, что могут не при
ниматься во внимание.
При указанных видах нагрузок О. Домке получены выражения
для изгибающих моментов, |
нормальных и перерезывающих сил. |
В качестве характеристики |
степени неравномерности нагрузок |
О. Домке, как и Фэрбер, ввел коэффициент неравномерности ©, который равен отношению добавочного давления к равномерному внешнему давлению, т. е.
|
© = jPmax/Pmin 1 =Рг/Ро- |
(*3.4) |
|
В расчетах предлагалось принимать |
© = 0,15 |
для малых глубин |
|
и © = 0,1 |
— для больших. |
|
|
В 1950 |
г. Ф. Мор [242] предложил принимать нагрузку на крепь |
||
ствола в виде |
|
|
|
|
P = P o + -f-P 2 (l + |
c°s20). |
(13.5) |
В дальнейшем нагрузка, описываемая сходными выражениями, кладется в основу принимаемых в Западной Европе расчетных схем.
89
Рекомендуемый Ф. Мором коэффициент неравномерности нагрузок составляет со = pJPo — 0*05 -s- 0 ,10 .
Г.Линк, рассматривая схему нагружения крепи, предложенную
Ф.Мором, дал ей интерпретацию, показанную на рис. 33 [236]. Обращается внимание на то обстоятельство, что помимо радиальной на крепь должна действовать касательная нагрузка т (0 ), которая
при такой схеме усугубляет неравномерность радиальной нагрузки, увеличивает изгибающие моменты и перерезывающие силы. В связи
Рис. 32. Схема нсзнпкновсНШ1 неравномерной нагрузки
но Домке
с этим Г. Линк предлагает учитывать касательную нагрузку путем некоторого увеличения добавочной неравномерной нагрузки
Г. М. Саркисов, рассматривая нагрузку на крепь скважины в виде
Р = Ро —Pi cos 20, |
(13.6) |
предложил расчет крепи производить на эквивалентную равномер ную нагрузку рэкь, при которой в крепи возникают одинаковые по величине максимальные напряжения с нагрузкой (13.6)
Р эк в = ^ Р т а х * |
( 1 3 . 7 ) |
|
где |
|
|
^ = i s - К®+ ! ) |
- ; - < ' = 2 4 |
; |
(О Pmax/Pminj |
| — Ро — Р*2* |
|
|
Pmin ) |
|
Имеются предложения учитывать в расчетной схеме в качестве дополнительной нагрузки (помимо равномерно распределенной) со средоточенные силы [207].
90