книги / Статистические методы в строительной механике
..pdf■Вводя обозначения
л 1/2
s a
X = |
(4) |
у ~ |
ы |
|
’ ** ~ |
И) |
|
I— \W ’ |
|
|
|
|
|||
и используя формулы (6.55) |
и (6.90), приведем формулы |
(6.96) |
|||||
и (6.97) к виду |
|
|
|
|
|
|
|
|
(2яЗ)1/2 Л'о X? |
*1 |
|
! |
(6.99) |
||
|
|
"1 |
|
и* |
|
|
|
|
|
|
тгФ |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
j e |
2 dy J (х + ttyy)m хе 2dx |
|
пн- |
(2r.»),/2 N0 x? |
xt |
|
<*i |
|||
|
Ï |
||
|
|
||
|
|
J e 2 |
«
Заметим, что формула (6.100)
h
Xi—T^y
1
(6. 100)
fl dy J ( * - f iy)m xe ' 2 dx
X t—til
вытекает из (6.99) при è = l.
15
5
2,5
О |
0,25 |
0,5 |
0,75 |
г'ИС. 113
При тф=0 формула (6.99) дает результат, совпадающий с (6.57) . Обозначим долговечность, определяемую по формуле (6.57) , через Т0. Формулы (6.99) и (6.100) могут быть записа ны в виде
_ r j, ' |
7*0 |
/j4 |
| |
7*о |
" |
h(xx, 7ф,/п) ’ |
|
"" |
А (*1 , к, ш) |
Приведем приближенное выражение для функции h(xi, т’|», m), справедливое при х\ < 1, т-1» < хх:
График для функции h приведен на рис. 113. Пусть, например, Y=0,5, <|>=0,1, т —6. Тогда получим, что нижняя оценка отли чается от истинного ресурса примерно в 2,8 раза.
76. Влияние изменчивости механических свойств на суммарную долговечность
До сих нор предполагалось, что для рассматриваемого об разца, детали или конструкции существует вполне определен ная кривая усталости, которая может быть найдена из стан дартных усталостных испытаний. Однако, как уже указывалось
в п. 35, результаты таких испытаний обнаруживают весьма большой разброс. Так, предельные числа циклов при одном и том же номинальном напряжении могут отличаться в 10—20- раз [100]. Поэтому кривой усталости как детерминистической кривой не существует; имеет смысл говорить о семействе кри вых, каждая из которых оответствует некоторой вполне опре деленной вероятности разрушения. Чтобы учесть это обстоя тельство, необходимо предположить, что параметры кривой усталости являются случайными величинами, подчиняющимися некоторым статистическим распределениям. Тогда задача оты скания распределения для долговечности и для меры повреж дения сводится к некоторым преобразованиям упомянутых выше распределений.
В первом приближении можно положить, что кривые равной вероятности имеют одинаковый наклон и точку перелома при числе циклов Ы\ (рис. 114). Тогда вместо детерминистической зависимости (6.55) можно записать:
N ^oo, если S < Rfty.
Здесь ^ — случайный параметр, для 'которого естественно при нять распределение (3.66) :
R/ty — Sp |
у |
F ( t) = 1— exp |
(6. 102) |
5е |
) . |
Напомним, что Rf — средний предел выносливости. S0— «ис
тинный» (минимальный) предел |
выносливости, S0+ Sc— предел |
выносливости, соответствующий |
вероятности 0,632, р — некото |
рая константа. |
|
Применим соотношения (6.101) и (6.102) к анализу долго вечности, основанному на теории суммирования. Учитывая, что
„ |
N tTrf'V M |
_ |
*/» |
* П |
„ |
г |
а $ |
|
V ( m i + a ) P ( X Ô , /П ! + « ) |
|
* |
получим, что Т„=Т„(,Ъ). Допустим, что найдена обратная функция <|>= ф (Г„ ). Тогда плотность вероятности для долговеч ности найдется по формуле
р(Гп)= р ['М Г п)]
№
dT„
Возможные значения долговечности меняются от минимальной величины, соответствующей .«истинному» пределу выносливости S0, и, теоретически, до бесконечности (рис. 115).
СТАТИСТИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ В ТЕОРИИ СЕЙСМОСТОЙКОСТИ
77. Общие замечания
Главное препятствие в развитии теории сейсмостойкости со стоит в отсутствии адекватных представлений для сейсмических нагрузок. Долгое время величины, характеризующие сейсмиче ское воздействие, например горизонтальное ускорение грунта, представлялись в виде некоторых ©полне заданных функций времени. Было предложено немало аналитических выражений для таких функций. Очевидно, однако, что любые аналитиче ские законы, в том числе и те, которые могли бы быть пред ложены в будущем, не имеют ничего общего с реальными аксе лерограммами землетрясений, носящими хаотичеокий характер.
Трудности аналитического описания сейсмического воздей ствия заставляли идти по лолуэмпиричеокому пути. Этот путь предполагает исследование реакции сооружения на наиболее сильные землетрясения, имевшие место в прошлом и характер ные для данного района. Для осуществления этой идеи было предложено при «проектировании сейсмостойких сооружений ис пользовать зависимость максимального ускорения однома-ссо- вой системы при наиболее сильных землетрясениях от периода колебаний системы и ее затухания (спектр ускорений). В этом направлении был 'проделан ряд исследований и расчетов [77, 132, 160]. Рассчитанное по такому полуэмпирическому методу сооружение устоит при повторении землетрясения во всех де талях; однако такое повторение является весьма мало вероят ным. В то же время сооружение может оказаться неспособным противостоять землетрясению, более слабому в смысле мам^* мальных ускорений грунта, но имеющему менее благоприятные спектральные или .фазовые характеристики. Кроме того, при этом остаются не определенными величина риска разрушения и ожидаемый срок службы — факторы, -которые для строитель ства в сейсмичеоких (районах играют существенную роль.
В настоящее время является общепризнанным, что сейсми ческое воздействие носит случайный характер и что в основу, теории сейсмостойкости должны (быть положены методы теории вероятностей и математической статистики. Первая попытка применить вероятностные методы в этой области принадлежит, по-видимому, ХауЗ'Неру [159]. В его работе ускорение грунта было представлено в виде случайной последовательности не коррелированных импульсов. Эта схема развивалась далее в работах [155, 194]. Следует отметить, однако, что в действитель ности корреляция ускорений имеет большое значение. Это вы ражается как в наличии «преобладающих периодов» в акселе рограммах землетрясений, так и в повышенной чувствительности сооружений с определенными периодами собственных колеба ний к сейсмическим воздействиям. Элементы статистического подхода содержатся в другой работе Хаузнера [161]. Необходи мость привлечения статистических методов для построения на учной теории сейсмостойкости отмечалась И. И. Гольденблатом и В. А. Быховским [45]. Некоторые статистические данные, от носящиеся к распределению параметров сильных землетрясе ний, приведены в статьях Гутенберга и Рихтера [156] и их кни ге [157]. Статистика землетрясений на территории СССР изуча лась С. В. Медведевым [77], Е. Ф. Саваренским и Н. А. Вве денской [97].
Теория может успешно развиваться, если имеется адекват ный аппарат, позволяющий дать математическую формулиров ку основных ее понятий. Таким аппаратом для теории сейсмо стойкости и, вообще, для прикладной сейсмологии является тео рия нестационарных случайных процессов. В работе автора [21] была предложена статистическая теория сейсмостойкости, основанная на представлении землетрясения в виде нестацио нарного случайного процесса. В другой работе [20] эта теория была применена для вероятностной оценки реакции упругого сооружения на сейсмическое воздействие и для оценки долго вечности сооружения. Последующее изложение будет основано на этих работах, за исключением п. 82, посвященного эмпири ческим распределениям .параметров землетрясения.
Развитие статистической теории сейсмостойкости, предло женной автором, дано в работах [96, 135]. В частности, в рабо те Ю. И. Романова [96] рассмотрен вопрос о возможности за мены землетрясения некоторым стационарным процессом. Дру гие статистические подходы предлагались в работах [1'1, 194, 195, 204].
78. Представление сейсмического воздействия в виде нестационарного случайного процесса
•При рассмотрении реакции сооружения на действие сейсми ческих нагрузок целесообразно после перехода к расчетной
схеме ввести обобщенные координаты, соответствующие пол ному разделению неизвестных в уравнениях малых колебаний линейной системы. Пусть до( х, у, z, /) — перемещение каждой точки сооружения, измеряемое в системе координат, которая движется вместе с основанием (рис. 116), wk (х, г/, г) — формы малых собственных колебаний. Представляя (перемещения в ви де ряда
w (х, у, |
z, t) = |
2 |
îk (0 |
(*» У. *). |
|
|
(7.1) |
||||
|
|
А-1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
получим для линейной |
системы с вязким затуханием |
последо |
|||||||||
вательность независимых уравнений |
|
|
|
|
|
|
|
||||
/ k + 2£аfk + шаfk = — ак(0 |
|
|
|
|
(7-2) |
||||||
|
{k = 1, |
2, |
. п). |
|
|
|
|
|
|
||
Здесь (Ù/I и вк— собственная частота и коэффициент затухания, |
|||||||||||
соответствующие обобщенной |
координате |
|
(f), ak (/) — обоб |
||||||||
|
щенное ускорение, |
которое |
легко |
вы |
|||||||
|
ражается через |
компоненты |
|
ускорения |
|||||||
|
грунта и через функцию wk (х, у, z) ; точ |
||||||||||
|
ками обозначено |
дифференцирование по |
|||||||||
|
времени. Хотя уравнения |
(7.2) |
выписаны |
||||||||
|
для случая вязкого трения, все |
дальней |
|||||||||
|
шие выводы, за исключением |
|
некоторых |
||||||||
|
окончательных формул, |
будут |
справед |
||||||||
|
ливы |
для |
любой |
линейной |
системы- |
||||||
|
Уравнения |
типа |
(7.2), составленные для |
||||||||
различных |
конкретных |
систем, можно |
|||||||||
|
найти во многих работах по |
теории |
сей |
||||||||
|
смостойкости (77, |
132, |
160]. |
сооружения |
|||||||
|
Для описания |
поведения |
|||||||||
Рлс. il:16 |
необходимо знать полную систему |
кор |
|||||||||
реляционных функций |
обообщенных |
ко |
|||||||||
|
|||||||||||
|
ординат |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
/* . 'р Л |
|
*-> = Ш |
Ш |
|
|
|
7*(5) • |
|
Здесь, как и в дальнейшем, чертой обозначено осреднение по ансамблям функций. Пусть hk(t — т) — импульсная переходная функция для уравнения (7.2). Тогда, повторяя выкладки, из ложенные в п. 52, получим
|
/»<• |
J K (h -- ч ) |
|
• '» , ('ь |
p) = ( - l ) 5ff |
• X |
|
|
о 6 |
|
(7.4) |
X ha (ts — ^s)K |
aa fa. |
*s) dxi dx* |
|
|
Pi |
|
|
где |
|
|
|
|
epi |
^ |
(^i)ah (^2) |
(^). |
(7.5) |
Если известна полная система корреляционных функций для |
||||
обобщенных ускорений |
грунта, то вычисление |
полной системы |
корреляционных функций для обобщенных координат произ водится по формулам (7.4). Дальнейший расчет сводится к по строению распределения вероятностей для обобщенных коорди нат и к установлению вероятности «опасного» состояния.
Из оказанного вытекает, что решение основной задачи ста тистической теории сейсмостойкости, по крайней мере, при предположении о сохранении упругих свойств материала не встречает принципиальных затруднений. Трудности обуслов лены здесь главным образом недостатком информации о веро ятностных свойствах землетрясений и невозможностью резкого
увеличения количества информации |
в ближайшем будущем. |
|||
Поэтому возникает |
необходимость создания теории, |
которая |
||
требовала |
бы минимального количества эмпирических |
данных |
||
и все же |
позволяла |
бы определять |
ожидаемый срок |
службы |
сооружения с достаточной достоверностью. При этом наиболее существенным моментом является выбор опособа математиче ского описания сейсмического воздействия.
Заметим прежде всего, что вероятностная природа сейсмиче ских сил имеет два источника. Первый из них состоит в том, что каждое землетрясение, взятое в отдельности, представляет собой случайный акт. Местоположение эпицентра, глубина за легания ^фокуса, количество выделившейся энергии, время, в течение которого произошло это выделение, и т. л. — ©се эти интегральные .признаки, характеризующие землетрясение, яв ляются случайными величинами. Другим источником вероятно стной природы землетрясения является то обстоятельство, что к каждой рассматриваемой точке земной поверхности сейсми ческие волны доходят после многократной дифракции и интер ференции. Вследствие этого движение грунта в 'каждом пункте представляет собой случайный процесс. Если бы было возмож но получить для одного и того же пункта две акселерограммы двух совершенно идентичных по своим интегральным призна кам землетрясений, то они отличались бы между собой непов торимыми чертами. Их следовало бы рассматривать как две различные реализации случайного процесса с одинаковыми ин тегральными признаками. Более того, далее две акселерограммы одного и того же землетрясения, записанные в двух близких, но все-таки различных пунктах, .также .следует трактовать как различные реализации .случайного процесса.
Из оказанного вытекает, что статистическое описание сей смического воздействия благодаря самой его природе должно быть .расчленено «а две части. Первая часть состоит в иосгрое-
нии функции распределения для интегральных признаков зем летрясений. Вторая часть состоит в том, чтобы дать надле жащее статистическое описание нестационарного случайного процесса — движения грунта .при фиксированных значениях ин тегральных признаков. Тогда расчеты, связанные с отыска нием вероятностей разрушения конструкции при сейсмических воздействиях, должны производиться в обратной последова тельности. Вначале определяется вероятность разрушения при условии того, что реализуются землетрясения, дающие в рас сматриваемом вгункте акселерограммы с заданными интеграль ными признаками. Затем на основе найденных условных веро ятностей и функции распределения для интегральных призна ков находится полная вероятность разрушения.
Такое расчленение статистического описания на два этапа позволяет существенно сократить требуемое количество инфор мации о землетрясениях. В самом деле, если бы мы, как это предлагалось, строили корреляционные функции путем осредне ния всех сильных землетрясений для данного района, то это япивело бы лишь к неразумной растрате и без того окудной
информации. Напротив, раз делив вероятностное описа ние землетрясения на две части, мы можем обойтись сведениями, которые при надлежащей постановке сей смической службы будут по лучены в недалеком буду щем. При этом чисто эмпи рические сведения могут быть частично заменены со ответствующими статистиче скими гипотезами, подле жащими в дальнейшем про верке, и результатами реше ния детерминистических за дач.
Следующий шаг по пути построения статистической теории сейсмостойкости со стоит в некоторой специали зации случайного процесса,
описывающего сейсмическое воздействие. Простейшая схема основана на допущении, что изменением спектрального со
става |
в течение |
всего |
землетрясения |
можно пренебречь. |
Такое |
допущение |
может |
быть принято |
в первом прибли |
жении, учитывая, что высокочастотные толчки, которыми обычно заканчивается землетрясение, оказывают весьма малое влияние на прочность по 'сравнению с сильными низкочастот-
ными толчками. Если принять это допущение, то можно пред ставить компоненты ускорения грунта в виде реализации ста ционарного случайного процесса, модулированного при помощи некоторой детерминированной функции времени (рис. 117).
Пусть qu q2, ... q m — интегральные признаки землетрясе ния, в которые мы, помимо параметров, характеризующих сам акт выделения энергии, включаем также расстояние от рас сматриваемого пункта до эпицентра, а также параметры, ха рактеризующие свойства земной коры и грунта в данном , райо не. Предполагается, что известна совместная плотность вероят ности
Р — Р(<7i. <7г» |
QJ- |
(7.6) |
Часть из параметров q u <72. • • • |
q m может |
быть детерминиро |
вана. Согласно оказанному выше, каждая компонента ускоре
ния грунта a(t) |
в первом приближении «может быть представ |
|||||
лена ;в виде |
|
|
|
|
|
|
а (0 = A (qlt qt, |
. q„ t) cp (qr+v qr+v |
. qm, t). |
(7.7) |
|||
Параметры q lr |
q2,... q r |
характеризуют |
огибающую акселеро |
|||
граммы A (/)_, a |
параметры q r+u qr+2, |
. . qm— спектральный |
||||
состав стационарной случайной функции <р (t). |
|
|
|
|||
Для огибающей A (t) |
может быть взято, например, выраже |
|||||
ние |
|
|
|
|
|
|
|
|
если / < О, |
|
(7.8) |
||
|
|
если |
О, |
|
||
|
|
|
|
|
||
где А0 и с — некоторые |
функция интегральных |
признаков |
qu |
|||
q2, ... q r. Большие возможности для описания |
огибающих |
ре |
||||
альных акселерограмм имеет выражение |
|
|
|
|
||
|
Л(0 = А (е “ ' 1' - v e ~ c% |
|
|
|
||
Здесь число констант увеличивается до четырех |
(А, у, |
с\ и сг). |
||||
Некоторые другие предложения 'содержатся в работе [20]. |
|
|||||
Выделение огибающей акселерограммы может быть проде |
||||||
лано различными способами. Чтобы устранить произвол |
в этом |
деле, можно условиться о следующем порядке отыскания оги бающей. Путем обработки сопоставимых акселерограмм нахо
дится средний квадрат ускорения a2(t) и принимается, что
А(1) = У1Щ . |
|
|
(7.9) |
После этого каждое значение ускорения a(t) делится на |
соот |
||
ветствующее значение функции A (t) и отсюда |
находится |
ре |
|
ализация случайной функций <р {t)* Ее средний |
квадрат |
будет, |
|
очевидно, равен <p2(£)='l, а спектральная плотность Ф(ю) |
бу |
||
дет подчиняться условию |
|
|
|
J Ф (eu)d(0 — 1. |
(7.10) |
о |
|
По найденной реализации q>(/) обычными методами находится
спектральная |
плотность, Ф (to), имеющая |
смысл, |
разумеется, |
лишь в том |
случае, если функция <р(/) |
не сильно отличается |
|
от стационарной случайной функции. |
|
|
|
Говоря о сопоставимых акселерограммах, мы имели © виду |
|||
акселерограммы с одинаковыми или достаточно |
близкими зна |
||
чениями интегральных признаков огибающей qu |
Яг, •• • Яг- Та |
ковы, например, акселерограммы одного и того же землетря сения, записанные в близких .пунктах. При отсутствии достаточного количества сопоставимых акселерограмм среднее зна чение a2(t) может быть найдено следующим образом. Акселе рограмма разбивается на участки Дtu At2, - -. Дt п, достаточно малые, чтобы на каждом участке функция приближенно могла считаться стационарной, но достаточно большие, чтобы уже
в пределах каждого |
участка корреляция ускорений стала .пре |
|||
небрежимо малой. После |
этого осреднение по множеству за |
|||
меняется осреднением .по |
времени |
внутри каждого ^интервала |
||
Afi, At2, ... Atn и |
.находятся средние значения а\, а2, |
...а2 |
||
(рис. 118). Интерполяция по этим |
значениям позволяет |
при |
ближенно найти средний квадрат a2(t) как функцию времени, а по нему — и огибающую А (t). Этот способ пригоден лишь для достаточно длительных землетрясений с медленно меняющи мися параметрами огибающей. Его использование -позволяет существенно сократить количество информации, необходимой для статистического описания землетрясений.
Если необходимо считаться с изменением опектрального со става в течение землетрясения, то ©место (7.2) должно быть взято более общее выражение