книги / Статистический анализ данных в геологии. Кн. 2
.pdfрегионе в структурных ловушках были найдены нефть и газ, поэтому определение направления складок имеет как экономн-' ческпй, так н научный интерес. Есть основания предположить, что складки меньшей величины расположены к западу от На га Хиллс, но они скрыты современными осадками, приносимы ми Гангом и его притоками. К сожалению, сейсмические дан ные, которые могли бы нам дать информацию о погребенных структурах, очень скудны.
Интерпретация снимков со спутников этого региона указы вает на многочисленные штрихи неизвестного происхождения. Вполне возможно, что штрихи отражают погребенные складки, и если так, то они дают ценные сведения о структурной геоло гии и возможных месторождениях нефти.
На рис. 5.25 представлена карта Восточного Бангладеш, на которой показаны следы осевых плоскостей наибольших анти-
Рис. 5.26. Круговое представление ориентации по данным Восточного Бангла деш. Указана средняя ориентация.
а — ори ентац ии осев ы х |
п л оск остей б ол ь ш и х анти к ли н алей ; б — углы осевы х |
|
плоск остей у д в а и в а ю т с я ; |
в — о р и ен т ац и и |
л и н еам е н т ов со спутников; г — углы |
|
п р ости р ан и я |
уд в о е н ы |
52
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а 5.8 |
Ориентация |
осевых плоскостей антиклиналей и линеаментов Ландсата |
||||
в Восточном |
Бангладеш (значения |
даны в градусах, отсчет велся против |
|||
|
|
|
часовой стрелки, начиная с севера) |
|
|
Ось антиклинали |
Линеамепты Ланд* |
Ось антиклинали |
Линеамепты Ланд |
||
п = 32 |
|
сата л=40 |
п —32 |
сата 72=40 |
|
1 0 3 ,5 |
|
2 4 8 ,9 |
3 0 0 ,1 |
2 5 6 ,4 |
|
2 8 8 ,5 |
|
2 8 3 , 8 |
2 7 3 ,4 |
2 3 2 , 0 |
|
2 8 2 ,2 |
|
2 4 7 ,8 |
2 9 4 ,4 |
2 7 5 , 8 |
|
2 6 5 ,7 |
|
2 5 8 , 7 |
2 9 1 , 6 |
2 4 4 , 8 |
|
2 5 6 ,8 |
|
2 7 5 ,6 |
1 1 3 ,8 |
2 5 4 ,4 |
|
2 5 3 ,6 |
|
2 3 3 . У |
2 9 0 ,9 |
2 3 0 , 5 |
|
2 4 9 ,8 |
|
2 2 8 ,7 |
2 9 0 ,1 |
2 5 2 , 0 |
|
2 5 0 ,0 |
|
2 3 9 ,5 |
2 7 9 ,2 |
2 5 7 ,7 |
|
1 0 7 ,9 |
|
2 7 7 ,2 |
2 6 5 , 6 |
2 5 5 ,3 |
|
2 8 7 , 9 |
|
2 4 5 , 5 |
2 5 9 ,7 |
2 3 5 ,4 |
|
291 |
,7 |
|
2 7 7 ,9 |
2 5 7 ,9 |
2 8 1 ,0 |
2 8 7 ,1 |
|
2 3 6 ,3 |
1 0 4 ,8 |
2 3 9 ,4 |
|
2 8 3 ,5 |
|
2 3 5 ,9 |
|
2 6 1 , 9 |
|
3 0 1 , 0 |
|
2 3 3 ,7 |
|
2 5 7 ,1 |
|
2 8 1 ,3 |
|
2 9 3 ,8 |
|
1 0 0 ,8 |
|
2 9 1 ,2 |
|
2 4 6 ,8 |
|
2 4 7 , 0 |
|
2 9 4 ,6 |
|
2 6 6 ,4 |
|
1 1 0 ,2 |
|
2 8 7 ,2 |
|
2 7 9 ,4 |
|
1 0 9 ,0 |
|
2 9 9 ,4 |
|
2 5 7 ,4 |
|
2 5 1 , 4 |
|
2 9 0 ,9 |
|
2 6 6 ,1 |
|
2 3 0 ,9 |
клиналей и больших штрихов, замеченных со спутников. Ори ентации этих двух множеств показаны на рис. 5.26. Так как эти линии не направленные, то графики являются бимодальны ми, и для получения правильного распределения векторов мы должны удвоить наблюденные углы. В табл. 5.8 приведены ориентации обеих осевых плоскостей и линеаментов. Очевидно различие между этими двумя множествами, но является ли это различие статистически значимым или возникает из-за ошибок опробования?
Для проверки гипотезы о том, что средние направления осей антиклинали и штриховки одинаковы, мы можем сначала построить векторы для каждой из двух групп и затем предста вить результант их объединения. Так, для 32 удвоенных
измерений |
осевых плоскостей Ri = 32,09, а |
для 40 удвоенных |
||
измерений |
линеаментов |
Ландсата R2 = 27,81. Объединяя обе |
||
группы в |
множество |
из |
72 наблюдений, |
получаем _Rp = 54,00. |
Среднее значение для |
объединенной выборки есть R p—54/72= |
0,7, и с помощью табл. 5.6 мы можем оценить фактор концент рации.
Так как к больше 2 и меньше 10, то подходящая статистика дается формулой (5.46). Подставляя вычисленные значения,
53
получим
8 ( 2 , 3 6 9 3 ) |
(7 2 — 2 ) ( 3 2 ,0 9 + 2 7 ,8 1 — 5 4 ,0 0 ):) =-г 39.,59. |
|
V |
(7 2 — 3 2 ,0 9 — 2 7 ,8 1 ) |
|
Этот критерий имеет |
vi = l |
и \-2 = 72—2 степеней свободы. Из |
табл. 2.14 (см. кн. 1) методом интерполяции находим критиче
ское значение F при 5%-ном уровне значимости (а = 0,05) |
п с |
1 и 70 степенями свободы; это значение равно 3,96. Так |
как |
проверяемое значение значительно превышает критическое, мы можем уверенно заключить, что лннеаменты Ландсата и оси складок нельзя считать извлеченными из общей совокупности. Хотя линеаменты Ландсата и полезны при геологических ис следованиях, в этом регионе они не отражают тренда структур ных складок.
СФЕРИЧЕСКИЕРАСПРЕДЕЛЕНИЯ
Статистические критерии для проверки гипотез о направ ленных данных в трех измерениях были созданы лишь в по следние годы частично потом)', что математические проблемы, относящиеся к этой теории, очень сложны. Однако геологиче ские проблемы, содержащие гипотезы о трехмерных векторах, являются общими, и мы не уклоняемся от использования под ходящей статистической техники для их интерпретации. Неко торые из этих методов требуют использования аппарата мат ричной алгебры для матриц невысокого порядка, а также на хождения собственных векторов и собственных значений. Гео метрическая интерпретация собственных вектров, данная в гл. 3 (см. кн. 1), имеет здесь непосредственное приложение. Соответствующие математические методы тесно связаны с мно гомерными процедурами, описанными в главе 6. Здесь мы име ем дело с тремя физическими измерениями; позже мы приме ним те же операции для анализа многомерных данных, в ко
тором каждое «измерение» — это самостоятельная |
геологичес |
кая переменная. |
науках о |
Примеры трехмерных направленных данных в |
Земле; измерения простирания и падения пласта, используе мые для структурного анализа; векторные измерения геомаг нитного поля; направленная проницаемость, измерения в про бах, взятых из пород нефтяных месторождений; измерения ори ентации осей в петротектонических исследованиях.
Как и в двумерном случае, введем сначала обозначения. Мы можем считать трехмерные направленные наблюдения век торами. Поскольку нас будут интересовать главным образом углы между ними, мы можем предполагать, что они имеют еди ничную длину. Если все направленные измерения с некоторой площади имеют общую исходную точку, то концы соответетву-
54
'-1ДП - векторов располагаются на единичной сфере; отсюда ч-рмпп «сферическое распределение».
{некоторые ориентированные изображения нельзя тракто вать как направления, их удобнее считать осями. В качестве примеров можно назвать линии пересечения множеств ддоеко-
.си падения пластов, оси вращения и перпендикуляры к плос костям. В добавление к этому, иногда удобно игнорировать •аправлення векторов, предпочтительнее считать их осями.
Для описания вектора в трехмерном пространстве принято «.пользовать тройку декартовых координат (рис. 5.27, а). Накравленпе вектора ОР характеризуется косинусами углов меж-
. у вектором и каждой из координатных осей. Координаты точ ки Р равны
X=cos a, |
Y= cosb, Z= cosc. |
i ап как рассматриваемый |
вектор имеет единичную длину, то |
Х а- f У2 -{- Z 2 = 1.
Используя сферические углы, мы можем определить направ ление вектора ОР углом Ф между осью X и проекцией задан ного вектора на плоскость XY и углом 0 между данным векто ром и осью Z (см. рис. 5.27,6). Действительно, 0 определяет широту вектора, в то время как Ф определяет его долготу. Со отношение между этими сферическими полярными координата ми и декартовыми координатами имеет вид
Z = sin0cosO, |
У= sin 0 sin Ф, |
Z= cos0. |
Результаты измерения |
геологических |
свойств часто даются |
в терминах простирания и падения, а не в терминах косинусов углов между направлениями или через декартовы координаты. Кроме того, координатные обозначения, используемые геолога
ми, отличаются от обычно используемых |
математиками. Если |
|
. читать положительное |
направление оси |
X соответствующим |
■правлению на север, |
положительное направление оси Y со |
|
ответствующим направлению на восток п |
положительное на- |
п’щвлекпе оси Z соответствующим направлению вертикально ■сиз, то мы получим декартову систему координат, в которой едение выражается положительны ми углами (51].
Эти обозначения проиллюстрированы на рис. 5.28 для век тора ОР, определенного простиранием и падением заключав шей его плоскости. Линия ON есть азимут, пли проекция ОР на горизонтальную плоскость XY\ она перпендикулярна к ли нии простирания. Угол А есть угол простирания, измеренный в
и, правлении против часовой |
стрелки от 0° к северу. D — паде |
|
ние, измеренное как положительный угол от ON вниз. Коорди |
||
наты X, Y и Z точки Р |
|
|
Х = — sin Л sin Д |
У= cos Л sin/), Z = sinD. |
(5.47) |
5э
Ось 2
Л ('север
Рис. 5.27. Система обозначений векторов
втрехмерном пространстве:
а— ОР-вектор в пространстве, опреде
ленный декартовыми координатами X. Y и Z. Углы между ОР и осями равны а, Ъ и с; б — вектор в пространстве, опре деленный сферическими углами Ф и О
Рис. 5.28. Обозначения для трехмерного вектора, характеризующего простирание и падение.
Угол А , измеренный против часовой стрелки от направления на север, есть угол простирания поверхности, содержа щей вектор ОР. Плоскость ОХР перпен дикулярна к поверхности падения. Угол D
характеризует падение
Формулы становятся более сложными, если простирание из меряется в квадранте, тогда требуется более точно задать на правление падения. См. пояснения в статье Ватсона [78J.
Если сферические измерения представлены в виде коорди нат X, Y и Z конца вектора, то очень просто вычислить сред нее направление и сферическую дисперсию. Это делается ана логично вычислению циклического среднего и дисперсии. Сред нее направление дается в виде единичного вектора R. Его дли на есть
» = V ( I W + J W J T i S z J 1. |
(5.48) |
В нормализованной форме R = R/n.
56
Направление R по отношению к трети координатным осям дается косинусами углов между R н этими осями:
cos X = ZXi/R, cos Y= ZYi/R, cos Z = SZ,-//?. |
(5.49) |
Если наблюдения плотно расположены вокруг общего направ ления, то R будет большим числом, стремящимся к п. Если наблюдения рассеяны, R будет мало. Как и в случае цикличе ского распределения, R можно использовать как меру концен трации, и она может быть представлена как сферическая дис персия
s22== ( n - R ) / n = (1 - R ) . |
(5.50) |
Эти методы определения среднего направления и сфериче ской дисперсии пригодны тогда, когда векторы не очень силь но разбросаны. При некоторых условиях, однако, среднее на правление может оказаться ложным. Предположим, что были измерены падения полого падающих слоев; одни из них полого падают на запад, другие— на несколько градусов на восток. Так как падение считается вектором, конец которого лежит на нижней полусфере, то вектор R восточного и западного паде ний будет направлен вертикально вниз! Конечно, длина R бу дет близка к нулю, так что сферическая дисперсия будет боль
шой, указывая |
на |
крайне |
высокую |
дисперсию среди векторов. |
|
Е сли эти падения |
рассматривать |
не как векторы, а как не |
|||
направленные |
оси, |
то |
два |
конца |
будут проектироваться в |
верхнюю и нижнюю полусферы; очевидно, что линии, представ ляющие восточное и западное падения, тесно связаны. Сред няя ось, вычисленная с помощью методов теории собственных векторов, изложенной ниже, будет горизонтальной и будет проходить через пучок осей падения.
Матричное представление векторов
В гл. 3 (см. кн. 1) уже отмечалось, что строки матрицы графически могут быть представлены векторами. Обратно уг ловые характеристики векторов можно представить в матрич ной форме. Собственные значения и собственные векторы та кой матрицы дают информацию о размещении векторов в про странстве. Однако прежде чем охарактеризовать представление множества векторов в матричной форме, приведем обзор по ложений геометрии, начиная с двумерного случая.
Геометрическое соотношение, дающее величину проекции одного вектора на направление другого, — это скалярное про изведение двух векторов (ркс. 5.29). Если предположить, что оба вектора единичные, то декартовы координаты их концевых
£7
У |
Рис. 5.29. П р оек ци я |
вектора а, Ь на век |
|
т ор |
и, V. |
I |
|
Диша проекции а, 6 ил и, v равна |
|
|
Расстояние вектора коипсвой то-г-'': о. ’> |
||
! |
|
от вектора и, v |
равно d |
I |
|
|
|
\ |
|
|
|
s*' |
\ |
|
|
|
|
К |
|
точек 6} дут такие |
же, |
как их направляющие косинусы по от |
|
ношению к осям X и Y. Проекция равна |
(5.51) |
||
|
|
l = au + bv, |
|
где I — длина проекции |
вектора а, b на вектор и, |
v. Это так |
|
же есть длина проекций и, и на а, Ь. |
|
На рис. 5.29 видно, что вектор а, b есть гипотенуза прямо угольного треугольника, стороны которого есть проекция I на вектор и, v н перпендикуляр d. По теореме Пифагора получа
ем соотношение |
|
d2 —1 — I2—1 — (au + bv)2. |
(5.52) |
Любое число векторов можно спроектировать на линию и, v с помощью уравнения (5.51), п квадраты пх расстояний от ли нии и, и определяются уравнением (5.52;. Сумма квадратов расстояний будет
Пп
М -_ V |
d\ |
п — V (ct; и --- Ьг v)2, |
(5.53) |
-ч-»—■*< |
.(ял+ij |
|
|
i = |
i |
i = i |
|
ее можно рассматривать как момент инерции конечных точек векторов относительно линии v, v. Это уравнение можно обоб щить на трехмерный случай с помош.ыо введения третьей про странственной координаты
М = V d\ — л — |
(at и г bj ~о+ С; w)2. |
(5.54) |
|
I= i |
i = i |
|
|
Уравнение (5.5-1) можно |
выразить |
в матричной |
форме. |
Сначала координаты линии |
задаются |
вектор-столбцом |
и: |
и
v W
58
Лйы также определим матрицу В:
|
|
[В]=п[1]-\Т], |
|
|
|||
1.те / |
матрица размера 3X3 |
сумм |
квадратов и попарных |
||||
произведений направляющих |
косин;, сов некто |
|
|||||
|
! Е я / |
2 М |
V a, Cj |
|
|||
|
|
|
|
||||
|
т = | |
2 М / |
|
|
2 М |
; |
|
|
1 |
У с {а( |
У c-J), |
|
|
|
|
Поэтому матрица В имеет вид |
|
|
|
i |
|||
|
n - ~ z* a i |
|
ibj |
„ |
1 |
||
|
[ 5 1 - |
У bjOi |
/г — 2L b] У |
|
Ci |
||
|
|
|
|
|
|
V |
2 |
|
|
|
|
|
|
2- Ct_ |
Момент инерции векторов относительно направления [н] есть
м,сто A f= [t/J'[fi][t/J.
Прежде чем определять момент относительно некоторой произвольной линии \U], мы можем найти единственную ли нию, относительно которой момент инерции будет максималь ным. Координаты этой линии задаются первым собственным вектором матрицы [5]. Если Я— первое собственное значение
|В] |
п |
[&i]— соответствующий |
ему собственный |
вектор-стол |
|
бец, |
то, |
как отмечалось в |
гл. 3, |
Я| = [йр] [5J [bi], |
т. е. Я есть |
момент |
инерции векторов |
относительно первого |
собственного |
вектора. Это значит, что сумма квадратов расстояний от кон цов данных векторов до первого собственного вектора макси мально возможная, или что собственный вектор одновременно нпнблизнтельно перпендикулярен ко всем нз данных векторов, И', только это возможно.
Момент инерции второго собственного вектора — наиболь ший из возможных для любой линии, ортогональной первому собственному век-гору. Третий собственный вектор должен быть
ортогональным двум другим н должен |
также учитываться для |
||||
В' их |
остальных |
квадратов расстояний |
до вершин |
векторов. |
|
Так |
как п и |
три |
собственных вектора |
определяют |
ортогональ |
ный |
базис, |
полностью эквивалентный |
исходному |
множеству |
декартовых осей, то третий собственный вектор должен опреде лять линию, вдоль которой момент инерции минимален. То есть, он будет ориентирован так, как будто он одновременно
близок настолько, насколько это возможно, ко |
всем |
этим |
век- |
'I ог»ам. |
|
(рис. 5.30), |
|
Если два вектора диаметрально противоположны |
|||
они оба будут иметь одинаковые длины перпендикуляров |
вне |
||
собственного вектора [5] и одинаковое влияние |
на |
расположе- |
Рис. 5.30. Проекция двух диаметраль но противоположных векторов на собственный вектор Ъ\.
Расстояния d i и rf2 идентичны и име ют одинаковый вращательный момент
ние собственного вектора. Это значит, что направление векто ров теряет смысл; они неотличимы от осей. По этой причине методы теории собственных векторов предпочтительнее при исследовании данных, распределенных на сфере, в тех случаях, где неоднозначность соответствует различию между векторами с концами в верхней н нижней полусферах.
Собственные векторы обеспечивают прямую информацию о распределении этих векторов. Мардиа [51] различает четыре случая.
1. Ад велико, в то время как Аг и Аз малы. Это значит, что сумма квадратов перпендикуляров между концевыми точками векторов и осью, соответствующей первому собственному век
тору, |
очень |
велика. Большинство наблюдений должно |
лежать |
|||
в |
плоскости, |
содержащей собственные векторы с |
номерами 2 |
|||
и |
3, |
и образовывать опоясывающее распределение |
(рис. 5.31, |
|||
а). |
2. |
Ai и Аг оба велики, в то время как Аз мало. Расстояние |
||||
по |
||||||
перпендикуляру от концевых точек до первого |
и |
второго |
собственных векторов должно быть очень большим, а расстоя ние до третьего собственного вектора должно быть малым. Наблюдения собираются в пучок вокруг конца третьего собст венного вектора (см. рис. 5.31,6, в). Как бимодальное, так и унимодальное распределения да^т одинаковый результат; они могут различаться значением R, которое для унимодального случая будет большим.
3. Два собственных значения совпадают. Это на самом де ле некоторый частный случай случая 1. Наблюдения образуют симметрический пояс вокруг осп, соответствующей единствен ному собственному значению (см. рис. 5.31, г).
4. Все три собственных значения одинаковы. Распределе ние равномерное, так как перпендикулярные направления для
60
! |
( |
Рис. 5.31. Схемы векторов на единичной сфере:
и — схема частичного опоясывания в плоскости, содержащей собственные век торы 2 и 3; б — унимодальное распределение векторов относительно собствен ного вектора 3; в — бимодальное распределение векторов относительно соб ственного вектора 3; г-—схема полного опоясывания в плоскости, содержащей собственные векторы 2 и 3; их собственные значения идентичны или близки к этому; д — равномерное распределение. Все собственные значения прибли
зительно равны