книги / Физика металлов и дефекты кристаллического строения
..pdfпервом приближении соотношение (7.2) для многих практиче ских случев может быть справедливо только в виде
д с __п |
d2c |
(7.3) |
d t ~ u |
дх2 ‘ |
Для диффузии в двух и трех измерениях соответственно полу чаем
дс |
__~ |
д2с |
|
д2с |
|
|
dt ~~ и * дх2 |
|
АУ ду2 |
|
|
||
дс |
= А |
д2с |
+ |
D -д2£ - I - D - с- |
||
~дГ |
|
'дх2 |
^ |
и У ду2 |
^ 2 |
dz2 ’ |
где Dx, Dij и Dz — коэффициенты вдоль осей.
Кристаллы с кубической кристаллической структурой изо тропны в отношении диффузии, и для них Dx = Dz = Dy. В кри сталлах с другими кристаллическими структурами диффузия по различным направлениям может быть анизотропна. Так, у цин ка и олова коэффициенты диффузии по разным кристаллогра фическим направлениям различны, т. е. цинк и олово для диффу зионных процессов — анизотропные тела. Для висмута (ромбо эдрическая кристаллическая структура) установлено, что вбли зи температуры плавления скорость диффузии в направлении, перпендикулярном ромбоэдрической оси, в 106 раз больше, чем в направлении, параллельном этой оси.
Использование уравнения (7.3) возможно лишь при установ лении определенных граничных условий, и уравнение может быть решено с помощью использования функций ошибок Гаус са. Результатом такого решения является параболическая за висимость вида
x = d'\Jt , |
(7.4) |
где а — константа. Формула (7.4) придает коэффициенту диф фузии физический смысл. Если х — ширина диффузионной зоны (среднее смещение диффундирующих атомов), t — время диф фузии, то коэффициент диффузии можно выразить приближенно через протяженность диффузионной зоны в квадрате:
х2 = 2Dt, D = x2/(2t). |
(7.5) |
Последнее выражение (7.5) позволяет относительно просто изу чать диффузионные процессы, например при термической и хи мико-термической обработках металлов, спекании порошковых материалов и других процессах.
В качестве примера рассмотрим диффузию атомов через контактные поверхности двух металлов, имеющих взаимную растворимость. На рис. 7.2, а приведены записанные с помощью микроанализатора кривые взаимной диффузии меди и железа в процессе спекания в течение шести часов при 1000 °С образцов, спрессованных из порошков меди и железа, а на рис. 7.2,6 —
в |
расчетные кривые |
концентрации |
||||||||
Х,МК М |
||||||||||
растворенных |
компонентов |
по |
||||||||
М О Г |
||||||||||
|
данным точечного количественно |
|||||||||
|
го анализа. При изучении диф |
|||||||||
|
фузионных |
процессов |
исходную |
|||||||
3 0 0 - |
границу |
между |
образцами |
(от |
||||||
|
метку нулевой точки) |
обозначали |
||||||||
|
с |
помощью |
вольфрамовых |
про |
||||||
200 - |
волочек. |
Расчет, |
произведенный |
|||||||
по формуле |
(7.5), позволил опре |
|||||||||
|
делить |
коэффициенты диффузии, |
||||||||
|
протяженность |
|
диффузионных |
|||||||
100 |
зон_ |
(см. рис. |
7.2, в), |
величину |
||||||
'sjDt. |
Так, |
например, |
если |
х — |
||||||
|
||||||||||
|
расстояние, |
на |
котором изменя |
|||||||
|
ется |
концентрация атомов |
диф |
|||||||
|
фундирующих элементов, то вре |
|||||||||
|
мя отжига (спекания) для полу |
|||||||||
|
чения |
|
заданной |
концентрации |
||||||
Рис. 7.2. |
на |
определенной |
глубине |
или |
||||||
|
устранения |
разности |
концентра |
|||||||
ций в результате диффузии, должно быть |
порядка |
t = x2/D — |
||||||||
см. рис. 7.2,6. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рассмотренный пример изучения диффузии может быть от несен к физико-химическим методам. Существуют и другие ме тоды, например метод определения ширины диффузионной зоны по микротвердости. Так как твердость соединений и твердых растворов выше, чем твердость чистых металлов, то измерение
микротвердости позволяет получить ее зависимость от концен трации диффундирующего компонента по всей диффузионной зоне, в которой твердость от поверхности образца будет падать по глубине, пока не достигнет постоянной величины, соответ ствующей твердости чистого основного металла. Изучение диф фузионных процессов можно производить также путем опреде ления электропроводности, например на проволоках, в которые радиально диффундирует второй компонент, а кроме того с по мощью радиоактивных изотопов и другими методами.
7.2. ЭНЕРГИЯ АКТИВАЦИИ ДИФФУЗИОННЫХ ПРОЦЕССОВ
В связи с тем, что скорость диффузии экспоненциально за висит от температуры, Тамманом было введено понятие темпе ратуры начала заметной диффузии. В табл. 7.1 приведены тем пературы начала заметной диффузии (Гд) для ряда металлов,
которую |
можно |
определить, |
|
|
Т а б л и ц а 7.1 |
|||||
например, путем продувания |
|
|
|
|
||||||
газа |
через |
объем, |
запол |
.М еталл |
Г д, о с |
а о О |
Тл/Тпл |
|||
ненный порошком металла. |
||||||||||
|
|
|||||||||
Повышение |
сопротивления |
|
|
|
|
|||||
току |
газа |
является ре |
W |
— 1200 |
3380 |
-0 ,4 0 |
||||
зультатом |
спекания |
частиц |
Та |
- 1000 |
2997 |
-0 ,3 9 |
||||
при |
нагревании |
вследствие |
N1 |
-6 0 0 |
1449 |
— 0,50 |
||||
диффузионных |
процессов. |
Fe |
-4 5 0 |
1539 |
-0 ,4 0 |
|||||
Си |
-2 0 0 |
1083 |
-0 ,3 5 |
|||||||
Таммановская температура, |
Ag |
-2 0 0 |
960 |
-0 ,3 8 |
||||||
т. е. |
температура |
начала |
Mg |
— 150 |
650 |
— 0,45 |
||||
заметной |
диффузии, |
имеет |
плавления |
(Гпл) |
и для |
металлов |
||||
тесную связь с температурой |
составляет примерно 0,3 -т- 0,4 Тпл (см. табл. 7.1). Установлено, что с повышением температуры коэффициент диффузии для многих веществ, в частности для металлов, можно представить уравнением Аррениуса в форме
D^=D0e x p [ - E A/(RT)]f |
(7.6) |
где Do — постоянная, которая зависит от вещества и колеблется для реальных металлов от 10~ 9 до 104 см2 *с-1; ЕА— энергия активации.
Дифференцируя уравнение (7.6), можно рассчитать энергию активации £ А. Значение Do может быть определено из зависи мости D от температуры. В координатах In D и 1/Т эта зави симость линейна. Отрезок ординаты, отсекаемый прямой Арре ниуса при 1 /Т = 0, дает значение Do (или lnD 0).
Физическая сущность энергии активации ЕА состоит в том, что она представляет собой разницу значений в потенциальной энергии между двумя равновесными состояниями атома (1 и 2) и определяется высотой потенциального барьера, который атом
долженпреодолеть |
при |
переходе |
из одного |
равновесного |
|
состояния |
в другое |
(рис. |
7.3). Величина барьеров, а сле |
||
довательно, |
иэнергии |
активации |
зависят |
от структуры |
металла, свойств движущихся атомов, механизма диффузии, межатомных сил и т. д. Появление энергии активации связа
|
но с тепловыми колебаниями ато |
|||||
|
мов, а поэтому вероятность того, |
|||||
|
что атом преодолеет |
потенциаль |
||||
|
ный |
барьер, |
пропорциональна |
|||
|
ехр [—Еа/ (RT) ]. |
|
|
|
|
|
|
Величины Do и £ Л почти не зави |
|||||
|
сят от температуры, но существен |
|||||
|
но— от состава. В табл. |
7.2 |
приве |
|||
|
дены |
значения |
энергии |
активации |
||
|
диффузии и самодиффузии. Из нее |
|||||
|
видно, что энергия активации для |
|||||
|
разных атомов при диффузии в од |
|||||
|
ном и том же растворителе значи |
|||||
Рис. 7.3. |
тельно |
различается. |
Чем |
больше |
||
|
химически отличаются растворитель |
и атомы диффундирующего элемента, тем энергия активации диффузии меньше. Наибольшее значение энергия активации имеет при самодиффузии. Это объясняется тем, что при умень шении химического различия атомов прочность их связи в кри
сталлической |
структуре возрастает. |
Т а б л и ц а 7.2 |
|
|
|
|
|
Растворитель |
Растворимое |
Е а , эВ |
|
|
Медь |
10 мас.% |
2,5 |
Медь |
Цинк, |
1,8 |
|
|
30 мас.% |
1,8 |
|
|
Олово, |
||
|
10 мас.% |
1,7 |
|
Железо |
Углерод |
|
1,6 |
Азот |
|
1,5 |
|
|
|
||
|
Свинец |
|
1,2 |
Свинец |
Олово |
|
1,04 |
Кадмий |
|
0,78 |
|
|
Серебро |
|
0,66 |
|
Золото |
|
0,57 |
Энергия активации имеет тесную связь с температурой плав ления. Так, из выражения
D = D0ехр (—Зр2ГПЛ/Т)
(Р = а0/а, ао— амплитуда, соответствующая энергии процесса обмена местами атомов; а — максимальная амплитуда, при ко
торой кристаллическая структура разрушается) видно, что ме жду энергией активации и температурой плавления металла су ществует прямая пропорциональность. Аналогичную зависи мость энергия активации имеет и с другими свойствами ме таллов.
Большое влияние на коэффициент диффузии и энергию акти вации оказывают дефекты кристаллического строения. Повыше ние плотности дефектов увеличивает скорость и коэффициент диффузии, снижает энергию активации. Так, установлено, что у порошковых металлов, в связи с повышенной дефектностью кристаллического строения, скорость диффузии больше, а коэф фициент диффузии на один — три порядка выше. При исследо вании диффузионных процессов отмечается также повышенная диффузионная активность на начальном этапе процесса. Если зависимость глубины диффузионной зоны от времени в основ ном имеет линейный характер, то на начальной стадии процес
са, при малых выдержках эта линейность |
нарушается (см. |
рис. 7.2, в). Поэтому коэффициент диффузии |
на начальном эта |
пе имеет несколько повышенное значение, а в дальнейшем ста новится постоянным. Некоторая большая скорость диффузии на первом этапе объясняется также повышенной дефектностью кристаллического строения металла, которая с течением вре мени приходит к равновесному состоянию и не оказывает влия ния на скорость диффузии, оставляя ее постоянной.
7.3. МЕХАНИЗМЫ ДИФФУЗИИ
Как было показано, процесс диффузии связан с перемеще нием атомов из одного положения в другое. Чтобы такие пере мещения были возможны, атом должен обладать энергией акти вации, обеспечивающей преодоление потенциального барьера (см. рис. 7.3). Так как величина энергии активации зависит от местоположения атома, то поверхностная диффузия осуществ ляется при меньших значениях энергии, чем объемная диф фузия. Кроме того, наличие в реальных металлах дефектов кри сталлического строения (границ зерен и фаз, субграииц, дисло каций, избыточных вакансий), создавая облегченные пути для диффузии, в свою очередь уменьшает энергию активации. В связи с этим наибольшее значение коэффициент диффузии имеет при поверхностной диффузии, среднее — при диффузии вдоль дислокационных линий и по границам зерен и наимень шее— по объему зерен.
Особенно большое различие в скоростях диффузии наблю дается при пониженных температурах, когда энергия тепловых колебаний и ее флуктуации недостаточны для активизации диф фузионных процессов. В этом случае начинают «работать» уча стки дефектной структуры, в которых энергия активации про цесса еще ниже. Например, коэффициент диффузии углерода
по границам зерна |
(Drp) технического железа |
на четыре по |
|
рядка |
больше, чем |
коэффициент диффузии в объеме зерна |
|
(£>об): при 350 °С £>rp = 1,5• 10~7 см2 -с-1, a D0б= |
5- 1СН1 см2 -с-1- |
||
Как уже упоминалось в начале этой главы, |
существуют два |
||
вида |
диффузионного |
процесса: самодиффузия |
(обмен местами |
атомов одной природы) и гетеродиффузия (обмен местами раз ных атомов).
Обмен местами в процессе диффузии осуществляется прыж ками. Длина элементарных прыжков примерно равна одному атомному диаметру, т. е. долям нанометра. Однако сумма эле ментарных прыжков может обеспечивать перемещение атомов на значительные расстояния.
Существуют несколько возможных механизмов перемещения атомов, важнейшими из которых являются: диффузия путем
одновременного прямого обмена местами двух или большего числа атомов\ диффузия атомов внедрения — межузельный ме ханизм и диффузия через вакансии — вакансионный механизм.
Диффузия путем прямого обмена местами. Возможность осу ществления того или иного механизма диффузии определяется энергетическим состоянием атомов и необходимой для их пе рехода энергией активации. Приведем теоретические значения энергии активации при разных механизмах диффузии для меди, имеющей гранецентрированную структуру: £д = 64 ккал/(г- •атом) при вакансионном механизме, 91 ккал/(г*атом)— при кольцевом, 230 ккал/(г-атом) — при межузельном, 253 ккал/(г- •атом) при прямом обмене местами. Из этих данных следует, что наиболее предпочтительным процессом является вакансион ный, как требующий наименьшей энергии активации. При пря мом обмене, в связи с сильным искажением кристаллической структуры, требуется значительная энергия активации, которая практически не может быть обеспечена энергией тепловых колебаний атомов. В связи с этим прямой обмен атомов ме стами может наблюдаться только в кристаллах с идеальной ненарушаемой структурой. В реальных металлах механизм диф фузии путем прямого обмена атомами меловероятен.
Прямой обмен может осуществляться несколькими спосо бами. Возможен одновременный обмен двух, а также большего числа атомов (рис. 7.4, а, I и //). Однако одновременный об мен местами пары атомов в совершенной решетке требует для преодоления потенциального барьера значительной энергии. По этому наиболее вероятным для этого механизма является груп повое перемещение атомов, например в кольцевой последова тельности (см. рис. 7.4, а, II). При таком обмене также будут наблюдаться значительная деформация кристаллической струк туры, но она будет меньше, чем при прямом обмене пары ато мов. Поэтому доля энергии, необходимой для преодоления по тенциального барьера и приходящейся на один атом, в этом случае будет меньше, чем при обмене местами пары атомов
(см. данные для разных механизмов диффузии у меди, приве денные ранее).
Межузельный механизм диффузии. Рис. 7.4, а, III и IV ил люстрирует межузельный механизм диффузии соответственно собственного атома и атома примеси. Как видно из рисунка,
элементарный акт |
межузельного механизма диффузии |
состоит |
|||||||||||||||
в миграции |
собственных |
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
чужих |
атомов |
в |
междоузлие |
a |
|
|
|
|
UV |
|
|
|
|||||
кристаллической |
|
структуры. |
о |
о |
о |
0*0 |
о |
о |
о |
||||||||
Поэтому |
такие |
перемещения |
|||||||||||||||
хотя и сопровождаются дефор |
о |
|
JD |
о ¥ |
я |
о |
|||||||||||
мацией |
|
|
кристаллической |
|
О |
ООО¥ |
о |
¥ о |
|||||||||
структуры, но энергия, необхо |
о |
о 1о ооЪ |
о |
о |
о |
||||||||||||
димая для преодоления возни |
|||||||||||||||||
кающего при этом поля напря |
^9 |
о |
о |
о |
о |
о |
|||||||||||
жений, |
значительно |
меньше, |
о |
оЛ |
/гО^ |
|
о |
||||||||||
чем при прямом обмене. Поэто |
о |
о |
Off о |
о |
о |
||||||||||||
му скорость межузельной диф |
|||||||||||||||||
фузии определяется размерами |
о |
|
о |
ЧУ |
о |
|
о |
||||||||||
диффундирующих |
атомов |
и |
|
ф--- » |
у° |
|
я |
о |
|||||||||
энергией, |
необходимой |
для их |
|
о |
|
о |
я |
|
|||||||||
перемещения. Чем меньше раз |
о |
|
о |
о |
|
о |
о |
||||||||||
мер |
диффундирующего атома |
|
о |
|
о |
||||||||||||
(например, |
атома |
примеси — |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
см. рис. 7.4, а, IV) утем меньше |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
требуется энергии для его пе |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
ремещения, |
тем |
|
больше |
ско |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
рость диффузии. |
|
|
процесс |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Наиболее |
просто |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
межузельной диффузии осуще |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
ствляется в твердых растворах |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
внедрения, |
представляющих |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
собой |
кристаллическую струк |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
туру из основных атомов, в пу |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
стотах |
которой |
размещаются |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
атомы |
примеси |
с меньшими |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
диаметрами |
(например, атомы |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
азота, |
углерода, |
водорода). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
ное |
Процесс межузельной диффузии двухступенчатый. Началь |
||||||||||||||||
положение |
атома — позиция 1 |
(рис. 7.4, а, III) — отвечает |
равновесному его состоянию, определяемому минимальной энергией (рис. 7.4, а, в, позиция 1). При перескоке в новое по ложение атом должен сначала перейти в позицию 2Удля чего ему необходимо преодолеть значительный потенциальный барьер (рис. 7.4, в). В связи с тем, что в позиции 2 атом обладает повышенной энергией, то при последующих межузельных пе реходах этот барьер резко уменьшается, и переход осуществ ляется при меньшей энергии активации.
Появление энергии активации при прохождении атома из одного междоузельного положения в другое связано с полем упругих напряжений, которое возникает при перемещении ато ма между соседними атомами. Необходимая' для этого энергия Еа = 1 эВ, а средняя тепловая энергия атомов, например при умеренных температурах, значительно ниже и не превышает 0,1 эВ. Следовательно, для преодоления потенциального барьера необходима значительная флуктуация тепловой энергии, а по этому частота прыжков атома из одного междоузельного про странства в другое осуществляется только при наличии теп ловых флуктуаций.
Если за среднее значение частоты перескоков атомов в еди ницу времени принять величину, обозначенную через Г, то при межузельной диффузии
Г = 2 v0 ехр [— |
Еа/(kT)], |
где v o = 1 0 13 с-1 |
— частота тепловых колебаний; £ А— энергия |
активации, необходимая для перескока атома из начального по ложения в последующее; г — количество равноценных соседних мест, куда может перескакивать атом. При межузельной диф фузии в металлах с ОЦК-структурой 2 = 4, а с ГЦК-структурой z = 1 2 . Так как величина Г экспоненциально зависит от тем пературы, то число прыжков резко возрастает с увеличением температуры. Например, при диффузии углерода по междоуз лиям кристалла железа £ А— 0,9 эВ, соответственно при ком натной температуре атом углерода совершает примерно один прыжок в 25 с, а при температуре плавления 1539 °С — до 2 • 1011 прыжков в секунду.
Вакансионный механизм диффузии — основной для чистых металлов и твердых растворов замещения. Он обусловлен воз можностью перемещения атомов из одного состояния в другое в результате движения вакансий (рис. 7.4,а, У). Следователь но, для осуществления вакансионного механизма диффузии в кристаллической структуре должны присутствовать вакансии, а перемещение атома должно происходить лишь в том случае, когда он сможет занять место около расположенной вакансии. Частота перехода атома из первоначального положения в этом случае определяется энергией, необходимой для перескока ато ма, и временем его нахождения по соседству с вакантным узлом.
На рис. 7.4, а позиция V иллюстрирует схему вакансионного перехода атома из исходного состояния в положение вакансии.
Как |
видно из рисунка, оба состояния атома — как |
исходное, |
так |
и последующие — геометрически эквивалентны, |
а следова |
тельно, можно считать, что эквивалентны они и энергетически. Необходимая энергия для осуществления перехода в основном затрачивается на работу отрыва атома из исходного состояния и на преодоление сопротивления, оказываемого соседними ато мами, поэтому с энергетических позиций такой переход наибо
лее вероятен. На рис. 7.4, б—г приведены кривые потенциальной энергии вдоль одного из атомных рядов совершенного кристал
ла |
(б), ряда с внедренным |
атомом (в) |
и кристалла с наличием |
в |
структуре вакансий (г). |
Из рисунка |
видно, что высота по |
тенциального барьера, который должен преодолеть атом при вакансионном механизме перемещения, значительно меньше, чем в других случаях.
Однако несмотря на первичную легкость вакансионного ме ханизма диффузии атомов, наблюдается ряд осложнений, свя занных как с атомными размерами диффундирующего элемента и атомов основы, так и с переносом вакансий (например, в спла вах типа твердых растворов замещения). В общем виде ско рость перемещения атома или число перескоков, совершаемых им за одну секунду, может быть представлено выражением
Г = zv0 exp [— EA/(kT)] exp [— Ev/(kT)], |
(7.7) |
где z — количество равноценных соседних мест, куда может перепрыгнуть атом; £ Л— энергия активации, необходимая для пе рескока атома из начального состояния в последующее; Ev — энергия образования вакансии. Из (7.7) видно, что частота пе рескоков атомов и в этом случае зависит от температуры. Для таких металлов, как медь, серебро, железо и другие, обе энер гии примерно равны 1 эВ. Поэтому для названных металлов частота перескоков значительно меньше частоты прыжков при межузельной диффузии. Например, внедренный в а-решетку железа углерод при комнатной температуре совершает пример но один прыжок в 25 с, а атом цинка, заместивший в структуре меди ее атом, при этой же температуре совершает лишь один прыжок через тысячу лет.
Наличие в любом кристалле при каждой температуре рав новесной концентрации вакансий облегчает образование диф фузионного потока, так как в этом случае энергия необходима только лишь для дополнительной направленной движущей силы. При контакте двух различных металлов движущей силой диф фузии является разница их химических потенциалов.
7.4. РОЛЬ ДИФФУЗИОННЫХ ПРОЦЕССОВ ПРИ СПЕКАНИИ ПОРОШКОВЫХ МЕТАЛЛОВ
В последние годы в производстве металлических изделий большое внимание уделяется порошковой металлургии, техно логические процессы которой резко повышают использование металла, производительность труда при снижении энергетиче ских затрат. Важнейшей операцией порошковой металлургии, обеспечивающей заданные эксплуатационные свойства изделий, является спекание, в основе которого лежат диффузионные про цессы. В зависимости от химического состава порошковой смеси и температуры спекание может быть полностью твердофазным
или проходить в присутствии жидкой фазы. В практике порош ковой металлургии наиболее часто используется первая ситуа ция. При твердофазном спекании большое значение имеют про цессы гетеродиффузии между спекаемыми твердыми частицами.
В связи с повышенной дефектностью кристаллического строе ния металла порошковых частиц диффузионные процессы как внутри частиц, так и между частицами одного и различных ком понентов в порошковых металлах происходят с большей ско ростью, чем в литых и кованых металлах. При этом наблюдает ся ряд эффектов, связанных с диффузионными процессами, к числу которых относятся расширение зоны диффузионной пори стости, эффекты Киркендалла и Френкеля.
Расширение зоны диффузионной пористости происходит обычно внутри одной частицы (зерна), если в ней имеются мик рообъемы с разной концентрацией вакансий. В этом случае не уравновешенность в энергетическом отношении микрообъемов
а |
|
5 |
^ XX |
.4 |
Т |
XX X.__- |
р ^ х |
|
Xх * ---- |
|
|
X |
|
|
Рис. 7.5.
частиц приводит к диффузии вакансий из зоны повышенной концентрации в зону, свободную от них (рис. 7.5,а). Процесс перемещения вакансий будет продолжаться до тех пор, пока их концентрация по всему объему частицы не станет отвечать равновесному состоянию.
Эффекты Киркендалла и Френкеля проявляются при спе кании многокомпонентных систем, коэффициенты диффузии ато мов которых друг в друге различны. Допустим, что имеем двой ную систему, состоящую из атомов сортов А и В. При этом коэффициент диффузии атомов сорта А в компоненте В больше коэффициента диффузии атомов сорта В в компоненте А. В свя зи с тем, что интенсивность потока диффундирующих через по верхность раздела атомов связана с коэффициентами диффузии соотношениями
dc . dcD
■1л = — °л - J T ' h = — DB |
, |
то интенсивность потока }А будет больше интенсивности потока /в. Это приведет к тому, что в диффузионной зоне со стороны компонента А будут накапливаться избыточные вакансии.
Мощность «источника» вакансий пропорциональна разности потоков, а его непрерывное действие должно было бы приво дить к возрастанию накопления вакансий и перенасыщению-