книги / Физика металлов и дефекты кристаллического строения
..pdfэлемента дислокации понимается касательная плоскость к соот ветствующему элементу линии, заданной векторами т и Ь. Воз можные системы плоскостей скольжения в анизотропной среде определяются структурой соответствующей кристаллической решетки.
Ранее было показано, что вблизи дислокации из-за наличия экстраплоскости атомы смещены от положения равновесия, а их связи искажены. Когда дислокация неподвижна, эти смещения симметричны относительно линии дислокации, и поэтому взаимно противоположные упругие силы удерживают дислока цию в состоянии равновесия. Положение атомов, отвечающее этому состоянию, соответствует минимальному значению потен циальной энергии и 0 (рис. 6.26). При перемещении дислокаций
из равновесного состояния энергия искажения растет. Возникает сопротивление (F) движению атомов из положения равновесия, периодически изменяющееся в зависимости от расстояния равно весия. Силы сопротивления движению дислокаций называются силами Пайерлса — Набарро. Как видно из рис. 6.26, если энер гия искажения достигает максимального значения при поло винном значении вектора Бюргерса, то сила сопротивления при этом равна нулю.
Перемещение дислокации на расстояние, равное вектору Бюргерса, вновь приводит атомы в состояние равновесия, отве чающее UQ. Так как это состояние тождественно исходному, то энергия нового и исходного состояний равна; во всех промежу точных состояниях она должна быть больше (U > t/0).
Расчеты, проведенные Я. И. Френкелем и Т. А. Конторовой, Р. Пайерлсом, Ф. Набарро и другими исследователями, пока зали, что силы сопротивления движению дислокаций изменяют ся приближенно по синусоидальному закону и
|
%{х) |
= |
G |
. 2лх |
|
Fx |
— |
------sin------ |
|||
b2 |
|
2паЬ |
Ъ |
• |
Здесь а и Ь— постоянные кристаллических решеток. В этих приближениях
U с* |
(6.8) |
а обеспечивающее движение дислокации через рельеф Ux кри тическое скалывающее напряжение
(6.9)
причем k = 1 для винтовой дислокации и k = 1— v — для крае вой. Величину Ткр называют напряжением Пайерлса.
В действительности значений величин, рассчитанных по фор мулам (6.8) и (6.9), меньше примерно на порядок. Так, напри мер, ткр —(10“3-г- 10~4)G (G — модуль сдвига материала) и за висит от сил межатомного взаимодействия, типа кристалличе ской решетки и расположения атомов в плоскости скольжения.
Наименьшее значение силы Пайерлса — Наборро имеют в плоскостях с высокой атомной плотностью. Поэтому эти пло скости являются плоскостями скольжения. При прочих равных условиях краевые дислокации всегда более подвижны, так как им соответствует меньшее напряжение Пайерлса. Например, в простых кубических решетках при а = Ь ткр — (2,5-10-4) G для краевых дислокаций и тКр —(4* 10-3)G для винтовых.
Консервативное скольжение краевых дислокаций в плоско стях скольжения, в которых лежит их вектор Бюргерса, может
происходить |
для ОЦК-решеток в плоскости (ПО), для ГЦК- |
|
и |
алмазной |
решеток — в плоскости (111), для ГПУ-решеток— |
в |
плоскости |
(0001). |
Совершенно иную физическую природу имеет неконсерватив ное движение (переползание) дислокаций. Это движение свя зано с механизмом уплотнения или разрыхления вещества, т. е. процессом диффузионного переноса вещества без макроскопи ческого нарушения его сплошности. Диффузионное перемещение дислокации происходит перпендикулярно ее плоскости сколь жения и осуществляется путем образования и перемещения то чечных дефектов типа атомов в междоузлиях (уплотняющих материал) и типа вакантных узлов (разрежающих его) посред ством удаления атомов с края экстраплоскости (приток вакансий к линии дислокации) либо, наоборот, присоединения атомов к нему (приток междоузельных атомов). Наличие незаполнен ных (ненасыщенных) связей у атомов экстраплоскости облег чает их отрыв или подход к дислокации.
На рис. 6.27 показана схема переползания краевой дислока
ции в |
простой кубической |
решетке: |
а — исходное |
состояние; |
б — вакансия, расположенная |
в узле |
Л, переходит |
на место |
|
атома |
В и аннигилирует с ним; в — конечное положение, на |
конце лишней полуплоскости расположен уже атом С.
Таким образом, движение дислокации в нормальном к пло скости скольжения направлении может происходить без нару шения непрерывности среды только при условии, что в кри сталле возможен диффузионный обмен веществом между линией дислокации и остальным объемом кристалла. В этом случае диффузионный процесс компенсирует неупругое увеличение объ ема по оси дислокации за счет равного ему уменьшения объема кристалла путем образования соответствующего числа точечных дефектов в окрестности ядра дислокации. В зависимости от того, происходит ли приток вакансий или междоузельных атомов,
а |
3* |
8 |
Рис. 6.27.
дислокация будет переползать в одном из противоположных направлений. В обоих случаях переползание реализуется в виде зарождения и последующего движения порогов (см. рис. 6.27,г), т. е. происходит перемещение дислокации из положения LM в положение UM' (х — расстояние между порогами). При этом скорость перемещения дислокации лимитируется диффузион ными процессами, обеспечивающими изменение объема.
Итак, диффузионное переползание (восхождение) происхо дит в другие плоскости скольжения. Осуществляется оно диф фузией одиночных атомов. При этом требуется наличие вакан сий, и идет оно со значительно меньшей скоростью, чем сколь жение.
Изгиб при переползании дислокационного отрезка винтового или смешанного типа в результате поглощения или испускания вакансий приводит к образованию призматической (рис. 6.28, а) или геликоидальной дислокаций (рис. 6.28,6).
Винтовые дислокации могут перемещаться путем обычного скольжения в своих плоскостях скольжения или путем попереч
ного скольжения, т. е. скольжением из одной плоскости в дру гую, дозволенную для решетки данного типа (входящую в ту же кристаллографическую совокупность).
Поперечное скольжение является термически активируемым процессом: оно облегчается с повышением температуры и уве личением приложенного напряжения. Если краевые дислокации, встречая на своем пути препятствие, скапливаются около него, образуя нагромождение в плоскости скольжения, то винтовые
|
дислокации, |
подпираемые |
||||||
|
приложенным |
напряжени |
||||||
|
ем, |
могут |
обойти |
препят |
||||
|
ствие |
поперечным скольже |
||||||
|
нием. |
Последнее |
|
является |
||||
|
важным |
свойством |
винто |
|||||
|
вых |
дислокаций. |
Однако |
|||||
|
при расщеплении |
винтовых |
||||||
|
дислокаций |
их |
поперечное |
|||||
|
скольжение |
становится |
воз |
|||||
|
можным |
лишь |
тогда, когда |
|||||
5 |
действующие |
внешние |
на |
|||||
пряжения |
преодолеют |
силы |
||||||
|
отталкивания между частич |
|||||||
|
ными дислокациями, ограни |
|||||||
|
чивающими |
дефект |
упаков |
|||||
|
ки, и сблизят их до слияния |
|||||||
|
в полную |
винтовую дисло |
||||||
|
кацию. Следовательно, |
рас |
||||||
|
щепление винтовых дислока |
|||||||
|
ций затрудняет |
их |
попереч |
|||||
|
ное скольжение, и тем силь |
нее, чем больше ширина расщепленных дислокаций, т. е. чем меньше энергия дефекта упаковки у.
Кроме того, винтовые дислокации могут перемещаться пу тем диффузионного переползания. Теоретически и эксперимен тально доказано, что при избытке вакансий в кристалле вакан сии, адсорбируясь закрепленной винтовой дислокацией, могут вызывать ее переползание и превращение сначала в призмати ческую, а затем в геликоидальную или спиральную призматиче скую дислокацию с двойной спиралью (см. рис. 6.28).
Скорость движения дислокаций зависит от приложенного на пряжения сдвига и растет с его повышением. Но она не может увеличиваться до бесконечности, так как в плоскости скольжения при движении дислокации действуют силы трения, тормозящие
движение. Эти |
силы называются силами внутреннего трения, |
а само явление — внутренним трением. |
|
Установлено, |
что скорость движения дислокаций не зависит |
от длительности импульса и не может превышать скорости зву ка (обычно скорость движения дислокаций составляет малую
долю скорости звука). При этом скорость движения краевых дислокаций почти в 10 раз больше, чем винтовых.
В кристаллах с низкими барьерами Пайерлса скорость дви жения дислокаций определяется их взаимодействием с различ ными дефектами кристаллической структуры (одиночными ва кансиями, примесными атомами, скоплениями вакансионно-при- месных комплексов, зонами Гинье — Пристона, выделениями других фаз, дислокациями других систем скольжения, пересе кающими плоскости скольжения в отдельных точках, так назы ваемыми лесами, и т. д.). В общем случае скорость движения дислокации зависит также от температуры:
Uо — ут
а = а0ехр-------к г *
Здесь Vo— постоянная скорость, равная примерно одной деся той скорости звука; Uo и у — постоянные для данного кристал ла; х — действующее касательное напряжение.
Увеличение концентрации примесей приводит к уменьшению скорости движения дислокации вследствие уменьшения значе ния у.
6.8. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ДИСЛОКАЦИЙ |
|
Взаимодействие дислокаций может происходить не |
только |
на больших расстояниях через дальнедействующие |
упругие |
силы, но и на малых — при соприкосновении ядер дислокаций. |
Такое взаимодействие также сопровождается изменением энер гии дальнодействующих полей: ее уменьшением. Поскольку эта энергия пропорциональна Gb2, то результат взаимодействия за висит от величины и направлений векторов Бюргерса взаимодей ствующих дислокаций. Как было показано, сила взаимодействия двух параллельных дислокаций с различными векторами Бюр герса является притягивающей или отталкивающей в зависимо сти от того, больше или меньше, чем п /2, угол между век торами.
Частным случаем дислокационного взаимодействия является аннигиляция двух дислокаций противоположного знака, когда вектор bi = —b2 и b = bi + b2 = 0. При аннигиляции прямых дислокаций они исчезают, и восстанавливается бездефектная решетка.
Особое значение приобретает случай взаимодействия при пе ресечении дислокаций. Это связано с тем, что, во-первых, они могут привести к образованию дислокационных сеток и скопле ний, а во-вторых, — к появлению избыточной концентрации то чечных дефектов. Если две дислокации, лежащие в пересекаю щихся плоскостях, движутся навстречу, пересекаются, а затем продолжают свое движение в противоположные стороны, то в этом случае на каждой из них в точке пересечения образуются ступеньки-пороги. В связи с тем, что пересекаться могут
дислокации различных видов, существуют три характерные кон фигурации порогов. Один из них получается при взаимном пере сечении краевых дислокаций. Предположим, что краевая дисло кация АВ, имеющая избыточные атомы в плоскости ABCD (рис. 6.29, а), движется из точки х в направлении ху через дру
гую краевую дислокацию EG, избыточные атомы которой нахо дятся в плоскости EGHJ, они пересекаются и затем обе продол жают свое движение к точке у. В этом случае образуется сту пенька в точке F, в которой пересекаются линии АВ и EG. Длина и направление ступеньки в этом случае будут такими же, как у вектора Бюргерса дислокации АВ. Участок дислока ционной линии, приходящейся на ступеньку, представляет со
бой порог. При этом он является дислокацией длиной в один атом, с вектором Бюргерса таким же, как у дислокации EG. Длина линии АВ увеличивается на величину после того как дислокация пересечет дислокацию EG.
Пришедший в движение порог может проходить по всей длине дислокационной линии в непосредственной близости от нее. Образующиеся при этом вакансии будут постепенно за хватываться близлежащей дислокацией, которая в результате поднимается на одно межатомное расстояние. Повторенный не сколько раз, этот процесс вызывает восхождение или перепол зание дислокаций. Движение порога в противоположном на правлении приводит к нисходящему движению дислокации.
Другой вид конфигурации порога может образоваться в слу чае, когда подвижная краевая дислокация пересекает и прохо
дит через винтовую, |
пронизывающую |
плоскость скольжения. |
В этом случае порог, |
образованный на |
линии дислокации EF |
{рис. 6.29,6), может двигаться вместе с самой дислокацией. Третий вид конфигурации (рис. 6.29, в) образуется при пе ресечении двух винтовых дислокаций. В этом случае каждый из порогов представляет одноатомную ступеньку. Порог на движущейся дислокации 2 может перемещаться в направлении, перпендикулярном направлению скольжения винтовой дислока ции U и поэтому вынужден переползать. Однако движение дислокации с порогом создает ряд вакансий или внедренных атомов вдоль линии EF, для образования которых требуется дополнительная энергия, что препятствует перемещению вин товой дислокации. Это перемещение будет происходить тем легче, чем меньше затрачивается дополнительная энергия. Об разование вакансий происходит более легко, так как потребная для этого энергия меньше, чем для образования внедренных атомов. Предполагается, что механизм торможения дислокаций
с порогами лежит в основе деформационного упрочнения. Таким образом, перемещение подвижных дислокаций через
неподвижные (через леса) требует добавочных напряжений, что приводит к упрочнению вещества. В связи с тем, что на появ ление вакансий необходимо меньше дополнительной энергии, при их наличии упрочнение вещества проявляется в меньшей степени, чем при появлении внедренных атомов.
6.9.ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ДИСЛОКАЦИЙ
СТОЧЕЧНЫМИ ДЕФЕКТАМИ
Стремление системы к уменьшению свободной энергии при водит к эффективному взаимодействию дислокаций с точечными дефектами, и прежде всего с атомами примеси. Результатом такого взаимодействия является направленная диффузия при месных атомов в поле напряжений, создаваемых дислокациями, что приводит к неравномерному распределению атомов примеси
в кристаллической структуре основного металла. В зависимости от природы различают четыре типа взаимодействия дислока ций с примесными атомами:
упругое взаимодействие 1-го |
рода |
(размерное взаимодей |
ствие) ; |
рода |
(взаимодействие по мо |
упругое взаимодействие 2-го |
||
дулю упругости); |
|
|
химическое взаимодействие; |
взаимодействие. |
|
электрическое (кулоновское) |
Так как каждый вид взаимодействия зависит от природы меж
атомных связей в кристалле, |
характера примесей и других |
|||||||
|
|
факторов, |
то |
превалирующим |
||||
|
|
может оказаться один из пере |
||||||
|
|
численных |
типов |
взаимодейст |
||||
© |
|
вия или их совокупность. |
|
|||||
|
Упругое |
взаимодействие |
||||||
|
|
|||||||
1 |
|
1-го |
|
рода |
связано с наличием |
|||
|
поля |
упругих |
напряжений во |
|||||
© |
|
|||||||
|
круг дислокации и вокруг при |
|||||||
|
месного атома. Знак напряже |
|||||||
|
|
ний вокруг атома примеси за |
||||||
|
|
висит |
от |
соотношения |
атом |
|||
|
|
ных радиусов элемента основы |
||||||
в растворах замещения |
атомы |
(г0) |
и примеси |
(п). Поэтому |
||||
А |
с |
радиусом |
г\ <С г0, |
заме |
щающие атомы основы, будут стремиться в сжатую область вокруг дислокации (рис. 6.30,а). Внедренные атомы, а так же атомы примеси В с радиусом г\ > г0, замещающие атомы
основы в растворе, всегда |
будут притягиваться растяну |
той областью дислокаций (рис. |
6.30,6). Подобного рода взаи |
модействия атомов примеси связаны с краевыми дислокациями: вокруг них формируется облако примесных атомов, закрепляю щее дислокацию. Эти облака называются атмосферами Кот трелла.
Упругая энергия (£i) подобного взаимодействия между дислокациями, находящимися в начале координат, и замещен
ным |
(внедренным) |
атомом примеси в точке (х, у) или в точке |
||
(г, 0) |
в |
полярных координатах, согласно Коттреллу, равна |
||
Е. = |
aGbr* — sin — = |
С------ , |
||
1 |
0 г0 |
г |
г |
где 0 — угол между радиус-вектором г и осью х; |
С — постоян |
ная, зависящая от модуля сдвига, коэффициента |
Пуассона и |
вектора Бюргерса, |
Аг = г0 — г\. Знак отношения Аг/г0 опреде |
ляет, куда будет |
стремиться растворенный атом примеси, — |
в растянутую или |
сжатую область решетки. Работу, эквива |
|
лентную упругой энергии взаимодействия |
£ ь необходимо так |
|
же затратить для |
отрыва дислокации |
от примесного атома. |
Подсчеты показывают, что уже на расстоянии примерно в трипять межатомных расстояний энергия Е\ близка по значению к энергии теплового движения kT, и, следовательно, дальше этого расстояния от ядра дислокации атмосфера Коттрелла рассасывается тепловым движением. Чем сильнее тепловое дви жение, тем меньше концентрация атомов примеси в атмосфере. Если считать, что примесные атомы образуют слабый раствор, то равновесная концентрация (со) точечных дефектов выра жается через концентрацию вдали от дислокации:
C ^ C - Е г Ц к Т ) |
(6Л0) |
(Т — температура кристалла). В соответствии с этой формулой распределение точечных дефектов должно быть резко неодно родным и существенно зависящим как от ориентации, так и от вида дислокаций. Выражение (6.10) не будет справедливым при больших концентрациях, так как в этом случае вблизи дислокации должно наступать «насыщение» атмосферы, при котором практически все возможные места, где могут распо лагаться дефекты данного сорта, уже заняты ими. Из выраже
ния (6.10) также следует, что ср тем |
больше должно отличать |
ся от с0, чем ниже температура. |
велика в металлах, содер |
Роль атмосфер Коттрелла очень |
жащих примеси внедрения, особенно такие, как углерод и азот. По-видимому, именно они являются одной из основных при чин понижения пластичности ряда металлов переходных групп с ОЦК-решеткой.
Упругое взаимодействие 2-го рода обусловлено тем, что при месные атомы или вакансии представляют собой малую об ласть с иными упругими постоянными, чем у матрицы. Поэтому работа, затрачиваемая при движении дислокации, отличается от работы, обусловленной обычным упругим взаимодействием.
Энергия (£2) такого взаимодействия |
между дислокацией и то |
|||||||
чечным |
дефектом |
(«взаимодействие |
по |
модулю») |
|
|
|
|
Е2~ |
AGb2/r2. |
|
|
|
|
|
|
|
Здесь |
AG— модуль дефекта; b — вектор |
Бюргерса; г — рас |
||||||
стояние от точечного дефекта до дислокации. |
|
|
на |
|||||
В отличие от Е\ энергия взаимодействия |
£ 2 сказывается |
|||||||
очень малых расстояниях. Оно максимально для |
вакансий |
и |
||||||
по порядку величины равно ~0,2 эВ |
(значение |
Е{ по |
вели |
|||||
чине в несколько |
раз превосходит £ 2). |
Взаимодействие |
по мо |
дулю вызывает увеличение концентрации вакансий вокруг ди слокаций.
Химическое взаимодействие возникает при наличии расщеп ленных дислокаций. В этом случае попадание примесного атома на дефект упаковки меняет в месте контакта электронную структуру металла, а следовательно, и характер межатомной
связи. Эти изменения могут приводить к уменьшению удельной энергии упаковки (у) и увеличению расщепления, что создает энергетически выгодные условия для диффузии атомов примеси к дефекту упаковки. Повышенное содержание примесей в слое дефекта упаковки называется атмосферой Судзуки. При ее об разовании энергия дислокаций уменьшается. Если энергия дис локации без атмосферы Судзуки
л при наличии атмосферы
£ а.с ^ Д Ь 2(5 + 1п
то, следовательно, при образовании атмосферы Судзуки энергия дислокации уменьшится на
Д £ р . а. С — |
D № In (V p/Y a. с ) |
|
|
для каждой |
атомной плоскости дислокации. |
Здесь |
D = |
= G[2JC(1 — v )]" 1; YP и Ya.с — удельные энергии |
дефекта |
упа |
ковки в кристаллах с равномерным (случайным) распределе нием примесей и в атмосфере Судзуки соответственно; г — раз мер кристалла.
Температурная зависимость равновесной концентрации при меси у дислокации при наличии атмосфер Судзуки меньше, а «емкость» их больше, чем атмосфер Коттрелла. Атмосфера Судзуки, как и атмосфера Коттрелла, закрепляет дислокацию.
Электрическое взаимодействие. В некоторых кристалличе ских структурах, например в структуре алмаза, суммирование двух простых дислокаций порождает сложную дислокацию с другим направлением. Различные комбинации суммирования простых дислокаций рождают набор сложных дислокаций. В ка честве простых дислокаций в этом случае выступают краевые, винтовые и 60-градусные дислокации. Важной особенностью таких дислокаций является наличие разорванных (ненасыщен ных, висячих) связей на краю экстраплоскости.
Существование дислокаций с оборванными связями харак терно для полупроводниковых и ионных кристаллов. В этом случае оборванные связи в дислокациях выступают как акцеп торы. В полупроводниках п-типа висячие связи захватывают электроны проводимости и тем самым создают кулоновское взаимодействие между дислокациями и положительными иона ми. Максимальная величина такого электрического взаимодей ствия
здесь f — доля оборванных связей; а — расстояние между вися чими связями вдоль линии дислокации; е — заряд электронов.