книги / Модели и методы обеспечения функциональной и технологической воспроизводимости интегральных микросхем
..pdfсей на поверхности тела; Л'* — коэффициент равновесной поверх ностной сегрегации, который определяется K»—N JNgX.
Вполне очевидно, что для построения аналитической модели процессов окисления и диффузии необходимо определить значение коэффициента сегрегации. Эксперименты показывают, что для фосфора и мышьяка /(S(P, As) = 100 [105], а для бора К ,[В) = = 3-М0. Как показывают расчеты, для /СЛ(В) = 9 получено наилуч шее согласование экспериментальных данных с расчетными в про цессе двухстадийной диффузии бора.
С учетом процесса перерас пределения примесей во время диффузии с окислением уравне ние диффузии (5.11) переходит в
<W (y,Q |
сР N (y ,t) , |
|
||
at |
' ду» |
|
||
+ |
dt |
(5.32) |
|
|
|
ду |
|
||
где последний член в правой час |
Рис. 5.2. Система координат и тер |
|||
ти — это поправка, учитывающая |
||||
мины, используемые при анализе |
||||
процесс |
перераспределения. В вы |
процесса перераспределения примесей. |
||
ражении |
(5.32) |
параметр b явля |
|
ется постоянной величиной, и для системы Si—S i02 он равен 0,44. На рис. 5.2 представлены координаты слоя и некоторые тер
мины, которые |
будут использованы |
дальше. При |
/= 0 |
граница |
полупроводника |
соответствует поверхности х = 0 , |
когда |
окисная |
|
пленка начинает зарождаться. При |
0 толщина S i02 равна x(t). |
Соответственно толщина кремния, использованного для образо вания окисной пленки, составляет bx(t).
Поэтому в |
выражении |
(5.32) |
N =N [y(t), f\ — концентрация |
|
примеси; у = х —bx(t) — |
подвижная координата, |
отсчитываемая |
||
от мгновенной |
границы |
раздела |
Si—Si02 (рис. |
5.2). Величина |
d x (i)/d t представляет собой скорость роста окисной пленки, кото рая находится из выражения (5.16) с последующим преобразова
нием к параболическому закону роста окисной пленки. |
задают |
|||
Для уравнения (5.32) |
начальное и граничное условия |
|||
следующим образом. При |
t = 0 распределение примесей |
соответ |
||
ствует распределению при «загонке»: |
|
|
||
N i(y )= N sf(y ), |
|
(5.33) |
||
где f (у) = e d c (y l2 iD d i), при А'я= |
Ы О 19 см~3 для бора и фосфора, |
|||
если коэффициенты диффузии А |
на этапе |
«загонки» в |
течение |
|
времени tt можно считать постоянными. |
|
|
||
На подвижной границе раздела Si—£Ч02 |
(при у = 0) |
должно |
выполняться условие сохранения массы примеси. Значение диф фузии примеси в полупроводнике
- D 2[dN(y, t)',dy]y=0. |
(5.34) |
11-3925 |
161 |
Скорость поступления примеси в окисел находят как
AVV(0, t)'d x (t)/d tf |
(5.35) |
где K s= N (0, 0SiO 2/W(0, /)Si; N {0, t) — мгновенная поверхностная концентрация примеси в полупроводнике.
Из условия сохранения массы примеси сумма двух вышеука занных членов должна равняться количеству примеси в части слоя кремния, превращенного в окисел Ns[b d x (t)/d t]. Тогда
D3 •дЫ [у (0 , t]fdy + N (О, t) (Ь - K s) dx (t)id t - 0. |
(5.36) |
При у-+ оо имеем |
|
N(y, 0 -^ 0 , |
(5.37) |
если толщина^пластины во много раз больше диффузионной длины
примеси УD2t2 при «разгонке», что обычно всегда имеет место на практике.
Для решения уравнения (5.32) введем дополнительные допу щения [103]: во-первых, среднюю скорость роста окисла d x (l)/d t = = v = x (t2)/t2, где x (t2) — толщина окисла в конце разгонки; во-вторых, распределение примесей после стадии «загонки» счи
таем экспоненциальным |
|
|
|
Wi(0 )=W «-exp(—у/Ц ), |
(5.38) |
где параметр |
находят из условия совпадения выражения |
(5.38) |
и истинного профиля N\ (y )= N sf(y ). С учетом последних допуще ний получают простое дифференциальное уравнение с постоянны ми коэффициентами:
т |
ш |
_ |
. |
(5 39) |
|
at |
ду~ |
ду |
|
Уравнение (5.39) |
с начальным условием (5.38) |
и граничными усло |
виями (5.36) и (5.37) решают с использованием метода преобра зования Лапласа. В результате получают выражение для расчета профиля распределения примесей в базовой области:
N 2(y*,t3) = (l/2 ]/« )lV loe x p [--(y * + |
0 ,2 2 X olt/Z.2)2]X |
||||||
„1Г |
1 |
|
1 |
, |
V * t , + |
CL, |
|
< |
.1l 1Ьд |
|
1 |
|
V*t2 - |
с ц |
|
|
1 |
|
|
2CL2 |
' |
||
IVgit-y* |
2 ( К 5 Г + y * r |
|
VaT2— CL2_ |
||||
|
X |
|
1 |
___ |
|
(5.40) |
|
|
|
2 (CL2-\-y*)3 |
|
||||
|
[c L 2 + y * |
|
|
||||
где y *= y !2 L 2\ L 2=TjD2t2 — диффузионная длина |
примеси при |
||||||
разгонке»; |
= (WAO[1 - |
0,22 (XoJZ^U./L,)]; |
|
||||
|
|
||||||
|
CL2 = |
( X J L Z) KS (1 - |
0.22//Q . |
|
|
162
Некоторый интерес представляет выражение для определения поверхностной концентрации примеси в кремнии после «разгонки», которое находят из формулы (5.40.):
W |
= ^ e * p [ - ( ° , 2 2 ^ ) !] У Ч + СЛ |
(5.41) |
V*t2 + c*L\
В зависимости от условий диффузии выражения можно упростить. Тем не менее отметим, что использование выражения (5.40) для расчета профиля распределения примеси приводит к наиболее удовлетворительным результатам.
Аналогичную модель можно построить и для окисления приме си, легирующей эпитаксиальную пленку согласно [105]. В этом случае исходное распределение можно описать упрощенной мо-
АелЫ0 |
N r / |
x - W \ |
(5.42, |
w |
, = - f ( , - |
erfc f p j j j S ) . |
где N%tt — равномерный уровень концентрации примеси, легирую
щей пленку; 2|!Dtw — диффузионная длина при эпитаксиальном наращивании; W3Tl — толщина эпитаксиальной пленки.
Концентрация примеси после окисления описывается выраже нием
2 I 2 VD t,n+ D , t 2 )
- « .-) |/ w M V §)* erfc(2vfe+ V Й Х
f ( , _ - erfc |
2e V B t - Wt |
|
JV _D I„ + D,Й |
(5.43) |
|
X |
|
|
! - ( * , - * ) | / п М |
‘ [ / £ ) e r f c ^ ] / ^ ) |
|
где В — константа параболического роста окисла; е — отноше ние объема окисленного кремния к объему образовавшегося окисла (е« 0 ,4 1 — при окислении во влажном кислороде и е«0,44 — в сухом кислороде); D2 — коэффициент диффузии примеси в Si; t2 _ время процесса'; у — координата относительно поверхности раздела.
Распределение примесей в эмиттерной области достаточно хо рошо аппроксимируется известной функцией Гаусса с учетом скорости роста плоской части диффузионного профиля. Тогда вы ражение для расчета профиля распределения фосфора в области эмиттера запишется как
( 5 4 4 )
П< |
Д63 |
где h — значение скорости роста плоской части диффузионного профиля; NsE — поверхностная концентрация примесей (W4£ = = 1020 см-3 при Г=900ч-1200°С ). При условии, что x ^ fit , NE {x) = =Л гаЕ.
5.2.2. Моделирование процесса ионной имплантации
Метод ионной имплантации все чаще используется при изготовлении полупроводниковых ИМС, особенно сверхбольших,
так как обладает |
рядом преимуществ |
перед |
другими |
методами |
||||
|
|
легирования |
[85]. |
Среди них |
||||
|
|
следует выделить, |
|
во-первых, |
||||
|
|
универсальность |
и |
гибкость, |
||||
|
|
позволяющие |
в широких пре |
|||||
|
|
делах варьировать форму про |
||||||
|
|
филя как по глубине, так и по |
||||||
|
|
площади облучения; во-вто |
||||||
|
|
рых, имплантацию ионов мож |
||||||
|
|
но осуществлять |
при |
низких |
||||
|
|
температурах, |
вследствие чего |
|||||
|
|
возникает |
возможность |
сохра |
||||
|
|
нить исходные |
электрофизиче |
|||||
Рис. 5.3. Профиль распределения кон |
ские |
свойства |
кристаллов; |
|||||
центрации фосфора |
в кремнии. |
в-третьих, |
можно |
получать |
||||
|
|
элементы с чрезвычайно высо- |
||||||
кими градиентами |
концентрации |
примеси, |
узкими |
|
областями |
эмиттера и базы; в-четвертых, высокую воспроизводимость функ циональных параметров, обусловленную точным контролем интен сивности пучка и дозы внедряемых ионов.
Недостаток метода — обилие радиационных дефектов в облу ченном материале вплоть до образования на поверхности аморф ного слоя. Однако их можно устранить почти полностью путем обжига (при 600 . . . 900 °С).
При моделировании процесса имплантации следует учитывать четыре основных фактора: связь энергии внедряемых ионов с про бегом их в твердом теле; местоположение внедренных ионов и их энергетические уровни; влияние нарушений при ионной бомбарди ровке на структуру и электрические свойства кристаллов; возмож ность создания элементов с заданными характеристиками.
Следует отметить, что процесс ионной имплантации можно ис пользовать как в определенной комбинации с диффузионными про цессами (например, этап «загонки» примеси осуществляется мето дом имплантации, а этап «разгонки» — методами диффузии), так и самостоятельно для формирования соответствующих областей структуры.
Распределение концентрации бора и фосфора можно аппрок симировать распределением Гаусса. Так, одномерное распределе ние концентрации примеси бора в кремнии описывает соотношение
* (х) = JVmax exp [ - (х - Rmy 12a£], |
(5.45) |
164
где Rm — максимальная длина пробега иона; он — среднеквад ратическое отклонение длины пробега; iVmaI=0,4^o/crп — макси мальная концентрация бора, соответствующая наиболее вероят ному пробегу Rm, т. е. при x - R m\No—Qnlq — число ионов при полной дозе облучения Q0.
Глубину залегания р —n-перехода можно определить из выра-
женИП ± « * {2 In [/VJ(2M «)4»>W. (5.46)
Значения 7?m и ол для примеси бора при типовых значениях энергии частиц Е приведены в работе [85].
Экспериментальные исследования имплантации фосфора пока зывают, что профиль распределения примеси не описывается стро го симметрично законом Гаусса [104]. Поэтому в данном случае распределение концентрации примесей фосфора следует аппрок симировать двумя полураспределениями Гаусса, т. е.
N (x) |
= |
К |
•exp [ - U - / U 2/2<4,], x ^ R m, |
|
Nt |
•t t v [ - ( x - R J 4 2 pRi],R m& x ^ c o , |
|||
|
|
где от и стяг — среднеквадратические отклонения длины пробега иона левой и правой половины профиля распределения примеси (рис. 5.3).
Функциональные параметры элементов, изготовленных с при менением ионной имплантации, в значительной степени отличаются от характеристик элементов, полученных по диффузионной техно логии. При одних и тех же значениях поверхностных концентраций и глубин р —«-переходов эта разница объясняется двумя причина ми: во-первых, различием в конфигурации распределения примеси и, во-вторых, различиями в значениях электрофизических парамет ров материала (подвижность, время жизни носителей), которые обусловлены дополнительными дефектами кристаллической решет ки, возникающими в процессе имплантации.
5.2.3.Моделирование процесса фотолитографии
Фотолитография — один из важных этапов при изготов лении ИМС, она представляет собой совокупность фотохимиче ских процессов, которые применяют для получения необходимых размеров и конфигураций элементов. Процесс фотолитографии ха рактеризуется 54 параметрами и влиянием большого числа фак торов на сам ход процесса [14]. В силу этого для его изучения и построения математической модели в большинстве случаев ис пользуют статистические методы, которые характеризуются как положительными, так и отрицательными свойствами. Поэтому сле дует разрабатывать более общие аналитические или комбиниро ванные зависимости, сочетающиеся со статистическими зависи мостями на основе глубокого изучения процесса фотолитографии.
В общем случае процесс фотолитографии можно разбить на три группы моделей [84]: подмодель слой резиста описывает опе
165
рации нанесения и сушки слоя фоторезиста; подмодель рельеф резиста описывает операции экспонирования, проявления и второй сушки полученного защитного рельефа из фоторезиста; подмодель рельеф окисла описывает операцию травления, т. е. переноса изо бражения на подложку.
Нашей задачей в данном случае не является построение пол ной модели фотолитографии, а выделение наиболее существенных параметров, которые характеризовали бы качество самого про цесса, и вместе с этим определяли параметрическую связь с дру гими технологическими операциями производства ИМС. То есть необходимо выделить один или несколько существенных парамет ров, которые были бы выходными в модели процесса фотолито графии и входными в модели других процессов производства.
Обработка результатов, полученных для реального фотолито графического процесса, показала, что ряд параметров, таких, как вязкость фоторезиста, температура термообработки, освещенность при экспонировании, химический состав проявителя и т. п., уста навливаются вначале каждой смены и в дальнейшем ис изменя ются. Очевидно, что параметры такого класса не являются опре деляющими (наиболее информативными) для всего процесса. Вместе с тем в процессе изготовления элементов ИМС необходимо четко знать, какую точность по размерам и совмещению обеспечи вает процесс фотолитографии, поскольку эти параметры (факто ры) в значительной мере определяют выход годных на элементном уровне реализации. Таким параметром является «уход линейных размеров» определенных фигур, вытравленных на пластине или подложке, который характеризуется накоплением ошибок в про цессе фотолитографии, за счет чего размеры элементов и зазоров изменяются. Следовательно, этот параметр несет информацию о качестве прохождения всего процесса фотолитографии, а его ста тистическая оперативная обработка является исходной информа цией для моделирования процессов окисления, диффузии и т. п., поскольку этим параметром определяется точность воспроизводи мости топологических характеристик элементов ИМС. Такой по становке задачи отвечает метрологическая модель фотолитогра фии [84].
Вполне очевидно, что размеры элементов в готовых ИМС от личаются от теоретических (расчетных), заданных разработчиком при проектировании фотошаблонов. Предположим, что xpi — рас четный линейный размер i-го элемента; х* — фактический линей ный размер этого же элемента. Тогда
F {Xi) = F * {x vt, Y), |
(5.48а) |
что указывает на несоответствие расчетных и фактических линей ных размеров, где У = {У и -> -,Уп } — погрешности различных опе раций процесса фотолитографии; JF ( X *) — функция распределения фактического размера; F*(xPi , У) — функция распределения, выраженная через расчетный размер и функции распределения погрешностей процесса. При этом принимается, что погрешности
16 6
независимы на разных операциях и подчинены нормальному за кону.
Числовые характеристики распределения ошибки линейных раз меров можно представить в виде
M [x i] = f { x 9i,M [Y \ y, о»[Л|] - / { в » [ К ] } . |
(5.486) |
Таким образом, зная числовые характеристики погрешностей (5.48) или их законы распределения (нормальный), можно статис тически определить величину несоответствия фактических размеров с теоретическими. Вследствие этого действительные размеры эле ментов определяют путем умножения их номинальных значений на ошибку несоответствия. Уточнение линейных размеров элемен тов является важным процессом при математическом описании физико-топологических моделей элементов.
5.2.4.Программная реализация
Разработчиков и тех, кто использует модели технологи ческих процессов, можно объединить в две группы: 1) инженерытехнологи, для которых моделирование служит инструментом про ектирования, отработки и оптимизации технологических процессов; 2) инженеры-разработчики, для которых моделирование служит инструментом для более глубокого изучения физических явлений в элементах ИМС, что позволяет технологически подготовить изде лие к производству. В обоих случаях необходимо обеспечить устой чивую технологическую воспроизводимость функциональных пара метров ИМС.
Программная реализация рассмотренных моделей основных технологических операций осуществлена на основании схемы (рис. 5.4). В качестве исходного массива использованы вектор физических констант (подвижность, коэффициент диффузии и т. д), а также вектор параметров, конкретно зависимых от спе цифики процесса изготовления (скорость травления, временные и температурные характеристики процесса и т. д.).
Каждая технологическая операция представляется в виде от дельной подпрограммы, которая формируется по модульному принципу и является составляющей пакета прикладных программ моделирования технологического процесса. Для обеспечения после довательности анализа технологических операций разработана управляющая программа. Результаты моделирования формируют два выходных массива. Первый определяет профиль распределе ния концентрации примесей в зависимости от глубины перехода. Составляющими второго являются выходные параметры техно логического процесса и конструктивно-технологические параметры активных и пассивных элементов ИМС (глубины переходов, зна чения поверхностных сопротивлений п- и p-слоев и т. д.; всего 18 параметров). Можно отметить, что основными результатами при моделировании той или иной последовательности технологи-
167
Рис. 5.4. Схема программной реализации модели технологического процесса.
ческих этапов изготовления биполярных ИМС являются зависи мость распределения примесей от глубины их проникновения и по верхностное сопротивление соответствующих слоев. Поверхност ное сопротивление представляет собой важный параметр для про верки качества пластин в процессе их изготовления, а также для определения рабочих характеристик элементов схемы.
5.3. РАСЧЕТ ПАРАМЕТРОВ ЭЛЕМЕНТОВ ИМС НА БАЗЕ ФИЗИКО-ТОПОЛОГИЧЕСКОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ
При проектировании ИМС параметры активных и пас сивных элементов и их моделей определяют на основании физико топологического моделирования. Это объясняется появлением ряда разработок эффективных алгоритмических и программных комп лексов моделирования технологических процессов и решения основ ных уравнений, описывающих физические процессы в элементах, конечным результатом которых являются функциональные харак теристики ИМС.
Выбор той или иной модели для расчета параметров элементов определяется, во-первых, конкретным заданием и тем типом за дач, которые с помощью данной модели предстоит решить. Во-вто рых, выбор модели связан с требуемой точностью расчетов, стон-
168
мостыо, а также адекватностью модели реальным физическим процессам, происходящим в структуре схемы.
Нам представляется наиболее целесообразным применение фи зико-топологических (структурных) моделей активных и пассив ных элементов, поскольку их можно использовать как для расчета электронных схем, так и для оптимизации конструкции элементов и технологического процесса. К тому же такие модели наиболее полно описывают реальные характеристики элемента и их связь с физико-технологическими и топологическими параметрами. Для
Т а б л и ц а 5.1. Значения подвижности |
носителей |
||||||
Значения ц nin |см*/В-с| |
‘‘max 1см,/Вс1 |
N a сн—3 |
|
||||
р-тнпа |
47,7 |
495 |
6,3 Е 16 |
0,76 |
|||
47,7 |
495 |
1,9 |
£ |
17 |
0,76 |
||
|
49,705 |
467,729 |
1,606 |
£ |
17 |
0,7 |
|
л-тнпа |
65 |
1330 |
8,5 £ |
16 |
0,72 |
||
55,24 |
1388. 157 |
1,072 £ |
17 |
0,733 |
|||
|
определения параметров модели используют решение системы основных уравнений (непрерывности, тока и Пуассона), описы вающих электрофизические процессы в биполярных элементах [7]. В одномерном приближении можно получить несложные ана литические выражения, отображающие поведение элементов при низких и высоких уровнях инжекции. Возможность аналитического решения значительно упрощает модель и делает ее пригодной для многократных расчетов, что является важным условием для реше ния задач статистического анализа ИМС, расчета их параметров и принятия оптимальных решений.
Исходные даии.ые для разработки модели: профиль распреде ления примесей в структуре; геометрические параметры конструк ции элементов; зависимость подвижности и времени жизни носи телей от концентрации примесей; зависимости скорости рекомби нации носителей в объеме и на поверхности полупроводника.
Информация о профиле распределения примеси в кремнии удобно представлена в аналитическом виде выражениями (5.40) и (5.44). Зависимость подвижности дырок и электронов от значе ния концентрации описывается эмпирическим выражением [94]
H'max |
H'min__ |
(5.49) |
^ [ ^ ] = рппп + |
|
|
1 + |
|
|
где ртах, Цтш — ожидаемое минимальное и максимальное значе ние подвижности; N0 — эталонное значение концентрации при меси; Ns — суммарная концентрация примеси в соответствующей области. Значения параметров в выражении (5.49) представлены в табл. 5.1.
169
Время жизни неосновных носителей рассчитывают при извест ной концентрации примеси по эмпирическим формулам вида
.(* ) ■ |
1 + |
[NA (X)I7,\ |
- 101Г’ см-3] |
(5.50а) |
|
|
|||||
|
|
||||
|
___________ tpo___________ |
(5.506) |
|||
*Р (-*) = 1 + |
1Л^> 00/7,1 |
•1015 см -3] |
|||
|
где тяо и Тр0 — собственное время жизни электронов и дырок, которые зависят от качества кремния.
При неизвестных значениях тпо и хро время жизни неосновных
носителей можно определить как [7] |
|
|||
*р (*) = |
|
3,95-10* |
(5.51) |
|
1 + |
^ 0 0 / 7 , 1 0 - 10м |
|||
|
||||
или с учетом Оже-рекомбинации [7] |
|
|||
«00 = |
|
1_________ |
(5.52) |
|
3,3 •10* + Х3 № {х) |
||||
|
||||
где X3= l,2 -1 0 -31 см6-с_1 для |
p-типа и А.з = 1 ,7 - 10-32 см6-с-1 р-типа. |
Рассмотрим модели для расчета коэффициента усиления тран зистора Рл’( тока насыщения /«, а также поверхностных сопротив лений слоев структуры транзисторов Rs.
Модель 1. Расчет осуществляем для р—п—р-транзистора с учетом эффектов вытеснения тока эмиттера и влияния тока по верхностной рекомбинации. Известно, что коэффициент усиления &N определяется отношением тока коллектора /с к току базы /в.
Ток базы состоит из трех основных |
компонентов |
[118]: |
I B = 1 B + I R + |
I L , |
(5.53) |
где Гв — собственный ток базы; IL — ток, инжектируемый эмит
тером в боковую область базы; /д — ток поверхностной рекомби нации. Эти составляющие при нормальном состоянии определяют ся следующими выражениями:
4 |
- 0 |
- « |
; > Л - W ; |
(5.54) |
I L |
= |
I S L |
• ex p (U EBIUryt |
(5.55) |
IR = |
IS R •exp {UEBjms Ur), |
(5.56) |
где P ^=ct^/'(1— ) — собственный коэффициент усиления; h — ток, проходящий через диод перехода эмиттер— база; /с — ток кол лектора; ISL — ток насыщения бокового диода эмиттер— база; / 8Д и ms — параметры, характеризующие поверхностный ток; £/т — тепловое напряжение.
170