книги / Теплоты реакций и прочность связей
..pdf82 |
Глава 3 |
Если |
теперь определить энергию сопряжения бута |
диена как разность между теплотой гидрирования бу
тадиена и удвоенной теплотой |
гидрирования этилена, |
то очевидно, что в нее. войдет |
величина £/t, определяе |
мая выражением |
|
~ {Есс — Есс) ~ 2(£ сн —^сн)*
Этот член зависит от влияния различных состояний гибридизации атомов углерода на насыщенные и нена сыщенные углеводороды.
Аналогичная ситуация возникает и при сверхсопря жении, если, например, сравнивать пропен с этиленом. В этом случае можно написать
СН2=С Н 2 + Н2 — > С2Нб + |
лг, |
^2^6 ~f" СВ4 ----►С3Н8 + Н2 + |
Вни -f" ^ с с — 2^сн» |
СН2=С Н 2+ С Н 4 — > СН2=СНСН3+ Н 2+ £сс- 4 н-
—£ сн + £нн»
г?"
где Есс — энергия о-связи между ар2-атомом углерода и ар3-атомом углерода. Сочетая эти выражения, полу чаем
СН2=СНСН3+ Н 2 —> СН3СН2СН3 + * - [ ( £ " с - £ сс) -
— (^СН—£ сн)]'
Кажущаяся энергия сверхсопряжения в пропене содер жит член Eh, который можно подсчитать из уравнения
4 - (4с - 4 с) - ( 4 н - £ сн)-
Подобное положение возникает в самом общем слу чае и экспериментально определяемая энергия делока лизации электронов или энергия резонанса будет содер жать долю, обусловленную изменениями гибридизации. Эта доля энергии, связанная с изменениями гибридиза ции, дается уравнением
Полная величина Eh — mEh — пЕ'h,
где т — число простых связей между Сsp2— Сар2-ато- мамй, а п — число связей между Сsp2— Сар3-атомами в обычных классических структурах.
Энергия стабилизации неароматических соединений |
83 |
Принимая, что энергия связи находится в определен ной зависимости от длины связи, Дьюар и Шмейзинг [65] предложили систему энергий связи (при 25°), соот ветствующих различным гибридным состояниям угле родных атомов.
Блур и Гартсайд [81] развили эту идею, приняв, что энергии связи пропорциональны интегралам перекрыва ния связывающих орбит. Константа пропорционально сти оценивается на основании знания энергии простой связи Csp3—Csp3, которую определяют по эксперимен тальным данным о теплотах образования насыщенных углеводородов с длинной цепью. Энергию связей пяти других типов простых связей углерод — углерод вычис ляют, применяя таблицы интегралов перекрывания [82] и соответствующие длины связей [83]. После этого, при меняя энергию связи Csp2—Н, полученную из той же системы данных, что и энергия тетраэдрической связи
|
|
|
|
Таблица 14 |
Вычисленные значения энергий связи а |
||||
Тип связи |
Длина связи, |
Интеграл |
Энергия связи, |
|
|
A |
перекрывания |
k/сал/моль |
|
Csp3—Csp3 ............................ |
|
1,543 |
0,647 |
82,76 |
Csp3—Csp2 ............................ |
|
1,530 |
0,668 |
85,48 |
C sp3—C s p ............................ |
|
1,460 |
0,715 |
91,42 |
Csp2—Csp2 ............................ |
|
1,470 |
0,716 |
91,58 |
Csp2—C s p ............................ |
|
1,420 |
0,754 |
96,48 |
Csp—C s p ............................ |
|
1,380 |
0,800 |
103,60 |
Csp3—H ................................ |
|
|
|
98,67 |
Csp2—H ................................ |
|
|
|
98,69 |
Csp—H ................................ |
|
|
|
102,38 |
c - c ............................. |
|
1,353 |
|
143,10 |
c = c ............................. |
|
|
|
187,23 |
а Использованы значения ДЯ®бр |
(С, г а з)= 171,0 ккал и |
(Н, газ) « |
||
= 52,09 ккал/г-атом |81|. |
|
|
|
|
6*
84 |
Глава 3 |
С—С и экспериментально определенные теплоты обра зования этилена, пропилена, ацетилена и пропина [30], вычисляют энергии связей С=С, С==С, Csp2—Н и Csp—Н. Полученные величины приведены в табл. 14.
Эта таблица стандартных энергий связи может быть использована для предсказания теплот гидрирования любого ненасыщенного углеводорода, в котором стерические эффекты невелики. Некоторые вычисленные та ким образом теплоты гидрирования содержатся в табл. 15. Как видно, предсказанные величины весьма близки к экспериментально найденным даже в тех слу чаях, когда обычно предполагается наличие значитель ной стабилизации за счет сопряжения иЗш сверхсопря жения. Правда, большая часть результатов указывает
Таблица 15
Теплоты гидрирования в газообразной фазе
|
Л^гидр’ |
Л//гидр» |
Энергия |
Соединение |
ккал\мольъ |
ккал/моль, |
|
экспернмен |
вычисленные |
стабилизации |
|
|
тальные |
данные |
|
|
данные |
|
|
Этилен .................................... |
32,82 |
|
|
П р о п и л е н ............................ |
30,12 |
|
|
Ацетилен................ ... |
75,06 |
|
|
Пропин ................................ |
69,70 |
27,42 |
—0,20 |
транс-Ъутен-2.................... |
27,62 |
||
1,3-Бутадиен........................ |
57,07 |
55,50 |
—1,57 |
1-Метил-1,3-бутадиен . . . |
54,11 |
52,80 |
-1,31 |
Стирол а ................................ |
28,20 |
26,72 |
—1,48 |
транс-С ти л ь б ен ................ |
20,10 |
20,82 |
+0,72 |
1,4-Дифенил-1,3-бутаднен |
44,00 |
44,62 |
+0,62 |
2-Бутин ................................ |
65,12 |
64,73 |
-0 ,3 9 |
Дифенилэтина .................... |
63,12 |
59,85 |
—3,49 |
Дифенилбутадиина . . . . |
126,99 |
124,67 |
—2,32 |
Ц иклопентен........................ |
26,92 |
27,38 |
-1-0,46 |
1,3-Циклопентадиен . . . |
50,90 |
51,38 |
+0,48 |
а Относится к гидрированию только алифатических олефиновых связей [81].
Э нергия стабилизации неароматических соединений |
85 |
на небольшую энергию дестабилизации, вероятно обу словленную упрощающим допущением о возможности пренебречь полярными эффектами и взаимодействиями между атомами, не связанными химической связью. Точное соответствие между предсказанными и экспери ментальными величинами теплот гидрирования зависит от интервала величин, допускаемых для энергии связи С—С при изменении гибридизации углеродных орбит, в то время как энергия связи С—Н практически остает ся неизменной. Такое предположение является, однако, крайне мало правдоподобным.
Заключение
В соответствии с первоначальными представлениями все изменения теплот гидрирования, за исключением тех, которые явным образом вызваны стерическими эф фектами, приписываются делокализации, обусловленной
I |
С = С — С=С |
- -ь |
(У с = с — с— с |
||
П С— С— С— С |
V с — С— с — с |
|
ш |
- — |
— |
с= с —с - с |
и с—с—с - с |
|
|
Рис. |
28. |
u-связыо, а также второй я-связыо (сопряжение) или алкильной группой (сверхсопряжение). В более новом толковании эти изменения целиком приписываются энергиям, связи, которые различаются в зависимости от гибридного состояния атома углерода.
Однако это не единственные возможные объяснения, и Берри [84] пришел к выводу, что укорочение или уд линение центральной С—С связи в 1,3-бутадиене обус ловлено в основном иной причиной, именно дипольным притяжением. Хотя наибольший вклад в структуру дает конфигурация I (рис. 28), следующий по величине вклад дает конфигурация VI, соответствующая двум притя гивающимся диполям, в то время как конфигурация II, образующаяся в результате 1,3 сопряжения, вносит
86 |
Глава 3 |
лишь незначительный вклад. Подобное представлением взаимном притяжении диполей находится в согласии с идеей о попеременном изменении длины связей в длин ной цепи полнена и, кроме того, подтверждается более общим образом теми результатами, которые были при ведены при рассмотрении термохимии замещенных эти леновых и ацетиленовых соединений, в которых замести тели сильно электроотрицательны, например галоиды.
Таким образом, в настоящее время не вполне точно известно, в какой мере следующие три фактора: сопря жение и сверхсопряжение, гибридизация и дипольное взаимодействие (полярные эффекты) ответственны за различия в теплотах гидрирования.
Г л а в а 4
ЭНЕРГИЯ ДЕФОРМАЦИИ И РЕЗОНАНСА АРОМАТИЧЕСКИХ СОЕДИНЕНИЙ
Введение
С развитием квантовомеханической теории был сде лан переход от изображения молекул таких веществ, как бензол, в виде' нескольких различных структур (рис. 29, I и II) к представлениям о резонансе. Теория
/ |
п |
Р и с . 29.
резонанса исходит из того, что «если установить для данной молекулы ряд волновых функций, каждую из ко торых можно расматривать как удовлетворительное Приближение к истинной волновой функции основного Состояния молекулы, то надлежащим образом выбран ное сочетание этих волновых функций будет еще луч шим приближением к истинной волновой функции» [85]. Кроме того, если определить энергию молекулы для по добного сочетания волновых функций, то эта энергия будет меньше величины энергии, определенной для лю бой из отдельных волновых функций, входящих в соче^ тание. Разность между этими двумя величинами и опре деляется как энергия резонанса.
Эти представления были введены Хюккелем [86],'ко торый использовал метод молекулярных орбит для вы^ числения энергии циклических полиенов. В соответствии с этой теорией молекулярные тс-орбиты правильного m-стороннего многоугольника из атомов .углерода могут
88 |
Глава 4 |
быть охарактеризованы квантовым числом /, которое мо жет принимать следующие значения: 0 , ± 1 , ± 2 , ± . . . .
Энергия связи данной орбиты определяется кванто вым числом / и вычисляется по уравнению
£, = 2(1 cos ( - ? £ ),
где 2 р представляет собой энергию тс-связи в этилене. Положение для случаев, когда т = 5, 6 и 7, пока
зано на рис. 30. Здесь имеются три связывающие орбиты,
|
|
---- ----- |
|
Разрыхляющие |
|
|
|
уровни |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
— |
Связывающие |
а |
6 |
в |
уровни |
|
г |
|
|||
С,н( |
CSH; |
с, н ; |
C4H5N (пиррол) |
Р и с . 30. Уровни энергии молекулярных орбит [87].
на которых могут разместиться шесть электронов, а остальные орбиты являются разрыхляющими. Молекула
бензола, ион циклопентадиената (CsHs") и ион цикло-
гептатриенила (ион тропилия, С7 Н7 О имеют по шесть
электронов, заполняющих связывающие орбиты. При чина их особой устойчивости вызвана тем, что электрон
ные оболочки |
заполнены. |
систем |
этого |
типа |
Стабильность шестиэлектронных |
||||
представляет |
собой иллюстрацию |
правила |
«4п + 2 ». |
|
Это правило |
основывается на том |
обстоятельстве, |
что |
в циклической системе из 2рк-атомных орбит все моле кулярные u-орбиты являются дважды вырожденными, за исключением орбиты с самой низкой энергией. Это озна чает, что для заполнения всех орбит с энергией, меньшей или равной некоторой определенной величине, необхо димо 4д + 2 электрона,
Энергия деформации ароматических соединений |
89 |
В противоположность этому восьмиэлектронная си стема, примером которой может служить плоская моле кула циклооктатетраеиа, в качестве конфигурации наинизшей энергии будет иметь такую, у которой связываю щие орбиты будут двукратно заняты, а остающиеся два электрона займут две вырожденные несвязывающие ор биты. Такая молекула не будет обладать заполненной оболочкой в основном состоянии и, следовательно, нельзя ожидать, что она будет обладать особой устой чивостью.
Переходя к следующим членам ряда — к плоским со пряженным молекулам с десятью, четырнадцатью и восемнадцатью атомами углерода, — можно ожидать, что они будут иметь ароматические свойства, поскольку обладают энергиями резонанса значительной величины. Из этих систем лишь у одной вероятна плоская струк тура — у восемнадцатичленного цикла — циклооктадеканонаена. Это соединение было получено [88], но термо химические данные о нем еще неопубликованы.
Экспериментальное определение энергии резонанса
Экспериментально возможно определить энергию мо лекулы (теплоту образования), но вычисление энергии не резонирующей стандартной структуры, по отноше нию к которой можно сравнивать энергетические эф фекты, вызывает ряд осложнений.
Так, например, энергия резонанса бензола может быть вычислена из измеренной величины теплоты гидри рования бензола в циклогексан [68], составляющей —49,8 ккал/моль. Теплота гидрирования циклогексена, как известно, равна —28,6 ккал/моль, а тепловой эффект утроенной величины можно приписать процессу гидри рования гипотетической, не резонирующей молекулы 1,3,5-циклогексатриеиа, именно —85,8 ккал/моль. Эта молекула может быть принята за стандартную, по отно шению к которой можно измерять энергию резонанса бензола. Разность в 36 ккал/моль между этой вычислен ной теплотой гидрирования и фактически измеренной теплотой гидрирования бензола и принимается за энер гию резонанса молекулы бензола.
Энергия деформации ароматических соединений |
91 |
длину. Превращение этой гипотетической молекулы в молекулу бензола можно разделить на два этапа. Пер вый этап состоит в перестройке длин связей от попере менных двойных и одинарных связей в структуре II к связям одинаковой длины (в бензоле, например, длина
Р и с . 31. Теплота гидрирования гипотетического 1, 3, 5-циклогекса- триена в бензол, ккал1моль [21].
/ — циклогексан; I I —не резонирующий циклогексатриен; /// — не резонирующий бензол; IV —нормальный (резонирующий) бензол.
связи равна 1,39 А) в структуре III. Применяя извест ные силовые константы этана и этилена, можно опреде лить примерную величину энергии, связанной со сжа тием, укорочением связи; она составляет около +27Д) нкал/моль: Этот процесс сменяется затем дело кализацией электронов, в результате чего образуётся бензольная молекула IV. Поскольку энергия суммар ного процесса перехода от структуры ЛI к структуре IV равна —36 калл!моль, действительная энергия резо нанса должна быть равна —63 ккал1моль.
2. Изменения гибридизации электронов
Обращаясь снова к случаю бензола, можно отметить, что в молекуле 1,3,5-циклокегсатриена одинарные связи образованы наложением орбит sp*?—sp* атомов углерода^