книги / Переходные процессы в электрических цепях, содержащих машины переменного тока
..pdf- |
~ ~ |
Гla dt —j |
Cù0 J {ще-^кхй— u2e - / '**> |
— (гл + |
/ cù0 L J x |
||||||
|
4 |
J |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x i . - i , , - # |
- ] " - |
|
|1‘25) |
|||
|
Перейдя |
к изображениям |
при |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
àt = Û j |
u2= Ü 2 ; |
4 = |
4, |
(1-26) |
||
и |
произведя |
|
интегрирование, |
как |
обычно, |
в пределах |
|||||
от |
— оо до |
t, |
с учетом |
ненулевых |
начальных |
условий |
|||||
|
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
4 (0) ф |
0 и — |
Г4 d t Ф 0, |
учитывая, что |
||||||
|
|
|
|
|
Ск J |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
—СО |
|
|
|
|
|
|
|
|
* . |
|
/ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
j ~ |
|
d t = J <*4 - 4 w - |
4 |
(— °°) = 4 (0 • |
|||||
|
|
—оо |
|
|
—оо |
|
|
|
|
|
|
и имея в виду, что поскольку мы выводим закон Ома для
пассивной цепи г, L, С (рис. 1-2), то напряжения иг и и2 на ее концах являются заданными функциями времени на всем
промежутке от — оо до t, а поэтому их интегралы J d t и
—ас
О
J u2d t представляют собой заданные числа, получим ком- —ЙО
плексное операторное уравнение для компенсированной ли нии, отнесенное к координатным осям, вращающимся с син
хронной скоростью |
со„: |
|
Oie- l г*ю _ Ù2e - 1 |
— [гл ф (р + j Cû0) L J 7Л + 7 л1 /л (0) - |
|
|
и |
—/S,. |
|
U\е |
|
рск |
7 о —Üz e~~J°i2o |
|
|
|
|
| (г1+ /с ^ £ л1)/л |
ùielhlndt_ |
J ù2e |
d t — (гл + j œ0 LM ) J 4 dt - pLnl Ï R], 0-27) |
( ù le - ^ |
- Ü2e~>-*™ ) l ± i * |
= / л |
x |
||
X [гл + (p + |
/ cOofA,] / л + |
- |
|
j щ |
|
LMin (0)------— X |
|||||
0 |
|
|
|
|
|
X / (к,е_/?*10 - |
й2е~г‘^ )с и |
f ~ ~ ( г л + j ®о^Л1 + у Шо'с к) x |
|||
—oo |
|
|
|
|
|
|
|
e |
|
|
|
|
X J |
indt. |
|
|
(1-28) |
|
—OO |
|
|
|
|
Решив (1-28) |
относительно / л |
, |
получим |
наиболее об |
щее выражение закона Ома для продольной цепи г, L, С в комплексной операторной форме при ненулевых начальных условиях:
|
|
|
|
|
|
■/q>o |
|
+ |
|
|
(he |
/5*10 —Ü2e |
;,« |
+ P + / W-1 [ 7 «>о |
|
||||
/л = |
гл + ( P + j шо) Ал1 + |
1 |
|
|
|
||||
|
|
(р + j too) Ск |
|
|
|||||
!(«,« /,*1*-Ü26 /5И°) |
_ |
(o + y о>0£лХ+ |
. w A |
'j ( № |
] |
||||
|
|
Гл + (P +У Шо)^л1 + |
1 |
|
|
|
|||
|
|
(P +У ш0)C\c |
(1-29) |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
При |
нулевых |
начальных |
условиях и, |
следовательно, |
|||||
яри âj = |
йг = |
0 на |
промежутке —со < ^ < 0 , в силу |
чего |
\ù xd t = Jw2*Ü = 0, —00 —ОО
отсюда получаем:
/ = |
(1.30) |
гл + (Р + / шо) ^л! +
(Р + У шо) <?к
И если, наконец, к точкам 7 и 2 синхронные машины не подключены, и поэтому напряжения [и\] и [и2] отне
сены к координатным осям, вращающимся с угловой
скоростью |
соА (что |
позволяет считать |
= ©! = |
со2 = |
со0, |
0М = 6ю = |
в20 = еоо |
и> следовательно 5Н, = |
Sfc20 = |
0), то |
из |
(1-30) получаем закон Ома в операторной форме для вет ви г, L, С в виде:
__________ U i- U t |
1 |
(1-31) |
I . = |
||
ra + (P + j°>о) ^л1 + |
(р + j <*><)) ск |
|
Таким образом, как частный случай из ряда более об щих выражении, выведенных нами выше, мы получили фор мулу (1-31) уже известную в литературе и приведенную без
u1d |
|
u2d\ |
|
|
L-st |
u2q |
|
ïïf * |
и,?.о |
||
— ns^~ |
|||
|
hd> hip h0 |
|
|
|
Рис. 1-4. |
|
вывода в работах Е. Я. Казовского в 1945 г. и в последую щие годы [Л. 92, 93, 97, 98].
Из общего уравнения (1-17) можно получить ряд урав
нений для практически интересных частных случаев: |
£ л |
(про |
||||||||
1) |
Уравнение |
некомпенсированной |
линии гл , |
|||||||
дольной |
ветви |
т, L) |
(рис. |
1-4) проще получить из (1-10) |
и |
|||||
(1-11), положив в них |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
[из] - Ы - . |
|
|
|
||
|
[ |
cos (0ft— 02) |
sin (0* — 02) 0 |
|
|
|
||||
|
— sin (0* — 02) |
cos (0* — 02) 0 |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
0 |
|
|
0 |
1 |
|
|
|
|
COS (0* — 0i) |
sin (0 ,-О О О - |
|
|
|
|||||
|
sin (0А— 0j) |
cos (0ft — 00 0 |
|
|
|
|||||
[ |
|
|
0 |
|
|
0 |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
* \ Q |
|
|
0 1 0 "1 |
|
|
|
|
|
- К ] |
+ |
L. |
- 1 0 0 |
IГ / ’] JLÈè. |
(1-22) |
||||
|
dt |
|
|
|
|
|
||||
|
|
'л1 |
|
* |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
0 0 0 J L |
|
|
В развернутом виде уравнения некомпенсированной ли нии будут таковы [Л. ПО]:
иы cos (0А— 02) + щ чsin (0А— 02) = uld cos (0А— 0Л) +
+ ulqsin (0А— 0!> — гл глй Ь л1 ^ |
+ |
(1-33) |
|
— иы sin (0А— 02) |
+ uiq cos (0А— 0з) = |
— «id sin (0А— 0i) + |
|
+ и1?cos (0А- |
0i) - гл ini |
Laj ad^ |
(1-34) |
м» =mj0—гя ia0 — |
- |
(1-35) |
Комплексное операторное уравнение некомпенсирован ной линии получим, приняв в (1-31) Ск = со :
+ |
(1-36) |
В [Л. I и 119] показано, что выведенные выше уравне ния (1-33) и (1-34) являются более общей формой записи равенств, полученных нами в 1938 г,, или, что то же, ра венств (8 ~ 11) — в [Л. 107].
2)Уравнение для продольной емкости Ск (рис. 1-5) по
лучим из (1-17) при гл = 0, Lnl — 0 и /.л0 = 0:
Г |
cos (0А— 0J sin (0А— 0t) |
0 |
|||
|
— sia (0А— 0i) cos (0A- 0 i ) |
0 |
|||
L |
о |
|
o |
i |
|
Г |
cos (0А— |
03) |
sin (0А— 02) 0' |
||
|
— sin (0А 02) cos (0А— 02) |
0 |
K J = |
||
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
0 |
1 |
|
1 |
|
' |
0 1 0 ' |
[Г |
cos (0А— 0a) |
Ск |
[ гл ] dt + |
|
— 1 0 0 |
J |
— sin (0А— 0i) |
|
|
0 0 0 |
i l |
0 |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
sin (8* — б,) |
|
О |
|
|
ens (8* - |
8a) |
|
||
|
|
cos (8ft — Bi) |
0 |
[ « l i |
- s i n ( 0 4- |
8a) |
|
||||
|
|
0 |
|
|
1 |
|
|
0 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
sin (8a — 62) 0 |
|
|
|
|
|
||||
|
|
cos (6A— 6») 0 |
K ] |
№dtd t . |
|
(1-37) |
|||||
|
|
|
0 |
|
‘ |
1 |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
В развернутом виде уравнения для продольной емкости |
||||||||||
Сц будут таковы: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
«irfCôs (6ft — 6Х) + |
«lçsin (9* — ех) — |
cos (6* — 8*) — |
||||||||
— u2qsin (6* - |
02) = |
|
J |
/л* dt + |
J [ - |
uld sin (б*— Si) + |
|||||
|
|
|
+ |
«i,cos |
(б* - |
8j) + |
|
|
|
||
|
|
+ u 2d sin (8ft— 62)—ti2 |
cos (6ft—82)] |
dt; |
(1-38) |
||||||
|
— uu sin (6ft - |
6X) + |
ulq cos (6ft — 6ft) + |
u2d sin (6A— 62) — |
|||||||
— Щч cos (6ft - |
62) |
= А - у лд dt + j [ - |
uld cos (6ft — 8ft) — |
||||||||
— ulq sin (8ft — 8ft) -f u2i cos (8а — 62) + |
u2q sin (6é — 02)] x |
||||||||||
|
|
|
|
|
X |
^ - d f , |
|
|
|
(1-39) |
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
UftO |
|
и20---- ~pr~ J 4 0 dt. |
|
(1-40) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
{-•V |
|
|
|
|
|
|
bd> bq! ЬО |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ijid |
|
|
“td |
|
|
|
|
|
|
|
|
bq |
|
|
|
II |
|
|
“2d |
|
|
|
ho |
|
|
|
u1q |
1 |
11 |
2 |
u 9 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
u20 |
|
|
|
|
|
|
Рис. 1-5. |
Рис. 1-6. |
Комплексное операторное уравнение |
для продольной |
|
емкости получим, если примем в (1-31) |
гя *= 0 и La ■« 0: |
|
K - Ü , |
Л |
(1-41) |
ОМ- У ш0) с к |
|
|
|
|
Уравнения для поперечной ветви гл , Ln ,СК, для статиче ской нагрузки или компенсирующего реактора (иначе гово ря, поперечной ветви гл , 1Л) и для поперечной емкости Ск получим, п р и н я в ^ ] = 0 в уравнениях (1-17), (1-32) и (1-45).
3) Следовательно, для поперечной ветви гл , Лл , Ск (рис. 1-6) имеем при [и/] = 0 в (1-17):
|
cos (0* — 0,) |
sin (0é — 0,) 0 |
|
|
|||
|
— sin (bk — 0j) |
cos(0A— 0X) 0 |
|
|
|||
[ |
0 |
|
0 |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x ^ |
L |
|
|
0 1 0 |
|
|
|
|
|
— 1 0 0 |
dt |
|
||
|
|
dt |
|
[ |
0 0 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 1 0 |
cos (0A— 0!) |
|
|
|
] d t -+- \ |
- 1 0 0 |
— sin (04 — 0,) |
|
||
|
|
|
J L |
|
° ° о |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
sin (0* - |
■в,) 01 |
|
|
|
|
|
|
cos (0*- |
- е ,)о |
| |
|
|
dt |
+ |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Г0 1 0 '
+ ь л1 |
— 1 0 0 |
m |
dbi |
(1-42) |
0 0 0 |
1 л J |
dt |
||
|
|
|
|
Если напряжение [mi] отнести прямо к координатным осям, вращающимся с произвольной угловой скоростью соА, то в (1-42) нужно положить 0г = В развернутой фор ме для поперечной ветви гл , Ьл , Ск имеем:
dl.t ии cos (в* — во + «1, Sin (в* - в,) — гл - 1 л1 — 4-
+ |
|
[ |
|
h i d t + |
J |
[ - |
«u sin (0* - |
Si) + |
||||
+ i ^ c o s ^ - e * ) - / - , ia - Ь |
л1^ |
- - |
Ь |
л1(л/ |
^ |
d t; |
(1-43) |
|||||
— «W SiD (0A- |
0l) + |
“ l* C0S (0ft “ |
0l) “ |
Гл 4? — |
|
— |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
■«ldcos (0 A— 0j) |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
dfn |
|
|
,• rf0* |
|
|
-« i,sin (9* — 0i) + Гя iM |
-I-L’Л1 |
dt |
|
■ 'л! |
г-1? ' dt ■ ] x |
|||||||
|
|
|
|
d8. d t; |
|
|
|
|
|
(1-44) |
||
|
|
|
|
df |
|
|
|
|
|
|
|
|
«10 = ^ |
4 + |
^ |
|
^*л0 |
|
|
l /ло^- |
|
|
(1-45) |
||
'Я° ^ Г |
+ |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
c T ^ |
|
|
|
|
||||
4) Д ля поперечной ветви rH, 7.н(рис. |
1-7) положив в (1-32) |
|||||||||||
[н2'] = 0 и заменив гл , Ьл , L l0, [ Ьд'], |
i |
|
|
|
|
|
||||||
ственно на ги , Ln , 1н0, [£„'], гУ, гнй, |
|
|
|
|
|
|||||||
cos (0* — 0,) sin (0* --0 .) |
0 |
1 |
|
|
|
|
|
|||||
— sin (0* — ©i) cos(0*--O i) |
0 |
[ « 1 ] = - н [ ^ ] |
+ |
|
||||||||
0 |
|
0 |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
+ r, , ' K ] |
L |
|
' 0 1 0 * |
|
|
|
|
|
||||
|
- 1 0 0 |
Ш |
dt |
|
|
(1-46) |
||||||
+ L4J |
dt |
|
|
|
0 0 0 |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
В развернутой |
форме: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
иы cos (0* — 0,) + |
ulq sin (0* — 6x) = |
rH |
+ |
LHld/Hi |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
T |
» d 0b |
|
|
|
|
(1-47) |
||
|
|
~ L aliKJ |
^ |
, |
|
|
|
|
||||
«ii -in (0* — 0i) + «î, ces (0Л- |
0!) « r Hц + 7 н1 ^ |
4 - |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d* |
d 0* . |
(1-48) |
|
+ K d Hi"d/ |
||
|
dU |
(1-49) |
|
»io 1Г»г«о + ^-нО dt |
||
|
||
Так же как для продольной ветви гл, |
/.л, нами показа |
|
но в [Л. 1 и 119] и для поперечной ветви |
r„, LH, что выве |
|
денные выше уравнения (1-47) и (1-48) |
являются более |
общей формой записи равенств, полученных нами в 1938 г., или, что то же, равенств (13-16) в [Л. 107].
г
Рис. 1-7. |
Рис. 1-8. |
5) Наконец, для поперечной емкости Ск (рис. 1-8), по ложив в (1-37) [«'2] = 0, получим:
Гers (0А— 0,) ь1п (0* — 0Л 0 1
|
— sin (9* - 6,) |
cos (Si — Oj) 0 |
[»i ] = |
J [ l 'A d t ]r |
||||
L |
0 |
|
0 |
1J |
|
|
|
|
|
|
-1 |
О |
1 |
),) |
sin (0ft — 0i) 0' |
|
|
|
|
|
CO О |
•ft* |
|
cos (04 — 9i) 0 |
X |
|
|
|
|
— sin (04 — 0;) |
|||||
|
|
|
|
0 |
|
0 |
1 |
|
|
|
|
X [Mi ]■ dt |
|
dt. |
|
(1-50) |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
В развернутой |
виде: |
|
|
|
|
|
|
|
иы cos (0ft- |
0!)+ «1? sin |
(0* — 00 |
j in*dt ~ |
|
|||
|
— j [aMsin (04 — 0!)—Ulq cos (04—9i)] |
dt\ |
(1-51) |
— uld sin (0* — 0,) -f M1? COS (0* — 0t) = - 4 ~ J hqdt —
- I [uu cos (6* - 8j) + Ul4 sin (6* - 0,)] J h . a t, (1-52)
(1-53)
Комплексное операторное уравнение для поперечной
емкости получим, приняв в (1-31) U2 = 0; гл — 0 и Ln = 0 :
0 lS a Ск (р + ]щ ) ' |
(Ь54) |
Отсюда получаем комплексное реактивное операторное сопротивление поперечной емкости, отнесенное к коорди натным осям^о, д0> 0* вращающимся с постоянной угловой скоростью <а0:
x c A p + J '^ = |
(1-55) |
|
ск (р + j u>0) |
||
|
Если относить уравнения емкости к неподвижным коор динатным осям, то со0 = 0 и из (1-55) получаем известное выражение вещественного операторного сопротивления ем кости:
(1-56)
Если напряжение на зажимах поперечной емкости отне сено непосредственно к координатным о с я м ^ , дк , 0, т. е. к точке 1 (рис. 1-8) не присоединена какая-либо синхронная машина, то соответствующие уравнения для нее получаем из (1-51) — (1-53), полагая Ь1 = Ьк:
(1-57)
(1-58)
(1-59)
Полученные выше формулы (1-1) — (1-59) будут необ ходимы при подготовке уравнений вышеуказанных статиче ских элементов, входящих в электрическую систему, для которой предстоит рассчитать те или иные переходные электромеханические процессы. Ими нужно будет прямо воспользоваться при подготовке уравнений всей системы в в целом — в наиболее простом виде, если решаться они бу дут в дальнейшем на интеграторе. Ими же следует пользо ваться и при аналитическом решении задачи, например с помощью любого из численных методов решения системы нелинейных интегро-дифференциальных уравнений.
1-2. АСИНХРОННАЯ МАШИНА С МАГНИТНО-СИММЕТРИЧНЫМ РОТОРОМ
Если записывать уравнения переходных электромехани ческих процессов асинхронной машины с помощью фазных токов, потокосцеплений и напряжений статора и ротора, т. е. в так называемых фазных координатах, то, как извест но, уравнения потокосцеплений и электромагнитного мо мента будут содержать периодические коэффициенты. Их наличие объясняется тем, что вследствие вращения ротора машины взаимные индуктивности обмоток фаз статора и ротора являются периодическими функциями.
Существует ряд способов замены фазных координат, да ющих выражения потокосцеплений и электромагнитного момента, не содержащие периодических коэффициентов. Это приводит к весьма существенному упрощению всей си стемы уравнений переходных электромеханических процес сов асинхронной машины.
При получении этих уравнений делаются допущения, обычные в такого рода исследованиях и не дающие сущест венных расхождений получаемых результатов с опытом:
1)распределение магнитного поля каждой из обмоток вдоль окружности воздушного зазора машины считается синусоидальным, т. е. влияние высших пространственных гармоник магнитного поля не учитывается;
2)не учитывается неодинаковость магнитной проводи мости, обусловленная наличием пазов и неравномерностью воздушного зазора машины по расточке статора;
3)не учитываются гистерезис, насыщение и вихревые токи, а стало быть, и потери в стали.
Отметим далее, что насыщение может быть учтено кос венным образом введением насыщенных параметров маши ны, т. е. параметров, найденных в режиме ее насыщения.