книги / Физика
..pdfНормальное ускорение всегда направлено к центру кривизны траектории от точки на кривой. Тангенциальное ускорение направлено по касательной к траектории в точке приложе-
ния (рис. 1.2).
Кинематика вращательного движения
Вращение материальной точки вокруг оси z – это движение с одной степенью свободы ( – угловая переменная).
Для малых углов поворота
sind d drs ,
где ds – элемент длины окружности (рис. 1.3). Угловая скорость
d v . dt r
Размерность угловой скорости рад/с, 2 n, n – чис-
лооборотоввсекунду. Угловое ускорение
ddt dd2t2 .
Рис. 1.2. Движение по криволинейной |
Рис. 1.3. Движение частицы |
траектории с ускорением |
по окружности |
11
Размерность углового ускорения рад/с2 . Пример 2. Вращение с постоянной угловой скоростью
const, t.
Пример 3. Вращение с постоянным угловым ускорением:
0 t (угловая скорость),
0t t2 (угловой путь), 2
где 2 N, где N – число оборотов; 2 n, n – число оборо-
тов в секунду, 2T , Т – время одного оборота (период).
Вращение тела в общем случае – это движение с тремя степенями свободы.
Вектор угловой скорости
x , y , z ,
где x – угловая скорость вращения относительно оси х (рис. 1.4).
Линейная скорость тела равна векторному произведения вектора угловой скорости и радиус-вектора (рис. 1.5):
v r ,r .
Рис. 1.4. Вращение тела |
Рис. 1.5. Вращение тела |
относительно трёх осей |
относительно оси z |
12
|
Вектор линейного ускорения |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
d |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
dv |
|
|
|
|
d |
|
|
|
|
|
|
dr |
|||||||||||||||
|
w |
|
|
|
|
r |
|
|
|
r |
|
|
r |
r. |
|||||||||||||||
|
dt |
dt |
|
dt |
dt |
||||||||||||||||||||||||
|
Тангенциальное ускорение |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(вектор), |
|
w |
r (модуль). |
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
w r |
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
Нормальное ускорение |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
(вектор), |
wn |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
wn |
r |
r (модуль). |
|
|
||||||||||||||||||||||
|
Правило двойного векторного произведения: |
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r r |
r |
. |
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и |
|
|
r cos90 0. |
|||||||||||
|
Из v |
r |
|
следует r |
|
r |
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Математическое приложение |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Векторная алгебра |
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
Пусть a |
и |
|
– вектора в декартовой системе координат, |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
b |
|||||||||||||||||||||||||||
a a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
i a |
y |
j a |
k , b b i b |
y |
|
j b k . |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
x |
|
|
|
z |
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
azbz . |
|
|
|
|
|
||||||||
|
Тогда a b axbx ayby |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
Скалярноепроизведениедвух векторов – это скаляр (число): |
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a b |
a |
|
b |
|
cos , |
|
|
|
|
|||||||||
где |
– угол между векторами a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
и b . |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
Векторное произведение двух векторов – это вектор: |
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
, |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a b |
b |
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a b |
|
|
a |
|
b |
|
sin . |
|
|
|
|
||||||
|
Двойное векторное произведение: |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
a |
c |
|
|
|
. |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
b |
c b |
c a b |
|
|
|
13
ЛЕКЦИЯ 2.ДИНАМИКА
Пусть система (частица, тело) движется (перемещается) в пространстве и времени. Одновременное задание всех координат и всех скоростей полностью определяет механическое состояние системы и позволяет предсказать дальнейшее движение системы в следующие моменты времени.
Уравнения движения – соотношения, связывающие ускорения с координатами и скоростями. По отношению к координатам уравнения движения – это дифференциальные уравнения второго порядка по времени. Интегрируя эти уравнения, получаем траектории движения системы в параметрическом (зависимом от времени) виде.
Закон инерции Галилея: тело (материальная точка) находится в состоянии покоя или равномерного прямолинейного движения, если на него не действуют другие тела. Свободное движение тела – это движение тела по инерции.
Инерциальная система отсчёта (ИСО) – это система от-
счёта, в которой справедлив закон инерции. Существует бесконечное число инерциальных систем отсчёта, движущихся относительно друг друга прямолинейно и равномерно.
Система отсчёта, движущаяся с ускорением по отношению к инерциальной системе отсчёта, является неинерциальной, и закон инерции в ней не выполняется.
Принцип относительности Галилея: во всех инерциаль-
ных системах отсчёта свойства пространства (однородность и изотропность) и времени (однородность) одинаковы и одинаковы все законы механики.
Преобразования Галилея. Пусть система отсчёта K движется относительно неподвижной системы K с постоянной скоро-
стью V в направлении оси х, тогда координаты одной точки в этих системах связаны соотношением (рис. 1.6)
|
|
|
x x Vxt, |
|
|||
r |
r Vt, или |
y y , |
|
t t |
|
|
|
|
z z , |
t t .
14
Рис. 1.6. Система K движется по оси x
с постоянной скоростью V относительно системы K
Правило сложения скоростей. Соотношение dr dr Vdt
поделим на dt dt , получим
dr v v V. dt
Взаимодействие – воздействие тел или частиц друг на друга, приводящее к изменению состояния их движения. В классической механике взаимодействие характеризуется силой.
Сила – векторная величина, является мерой воздействия на материальную точку со стороны других тел. Сила определяется численным значением, направлением в пространстве и точкой приложения.
Сложение сил производится по правилу параллелограмма
(рис. 1.7).
Результирующая сила
F F1 F2 F3 ....
Рис. 1.7. Два вектора складываются геометрически, образуя параллелограмм
15
Для сложения двух сил справедлива формула
F 2 F12 F22 2F1F2 cos .
Примеры сил: сила тяжести F mg, сила упругости F kx, сила Стокса вязкого трения F 6 rv.
Размерность силы F Н кгс·2м – Ньютон.
Масса
Масса – мера инерционных и гравитационных свойств тела. В классической механике масса – величина аддитивная.
Масса изолированной системы равна сумме масс тел, составляющих эту систему:
m A B m A m B .
Закон сохранения массы: масса изолированной системы есть величина постоянная. Этот закон точный в классической физике и приближённый в ядерной физике.
Плотность тела, кг/м3:
ddVm .
Центр инерции (центр масс) – геометрическая точка, по-
ложение которой характеризует распределение масс в механической системе.
Координаты центра масс
|
|
m r |
m r |
... |
. |
(1.1) |
|
R |
1 1 |
2 |
2 |
|
|||
c |
|
m1 |
m2 |
... |
|
|
|
|
|
|
|
Центр инерции не связан ни с каким силовым полем и имеет смысл для любой механической системы.
16
Импульс тела (количество движения) – мера механического движения. Векторная величина, равная произведению массы тела на его скорость.
p mv.
Размерность импульса p кгсм.
Законы Ньютона
Первый закон Ньютона – это закон инерции Галилея: (тело) материальная точка находится в состоянии покоя или равномерного прямолинейного движения, если на неё не действуют другие тела.
Второй закон Ньютона: изменение импульса пропорциональноприложеннойсиле ипроисходитпонаправлениюэтойсилы:
dp F. dt
Третий закон Ньютона – действие равно противодействию, или иначе: взаимодействие двух тел друг на друга между собой равны и направлены в противоположные стороны:
F12 F21.
Третий закон – приближённый. Силы приложены к разным точкам 1 и 2 и уравновешиваются только в абсолютно твёрдом теле (рис. 1.8).
Рис. 1.8. F12 F21
17
Теорема о движении центра масс
Центр масс системы движется как материальная точка, масса которой равна суммарной массе системы, а действующая сила равна геометрической сумме всех внешних сил и приложена к центру масс системы.
Доказательство:
Продифференцируем по времени центр масс системы (1.1) ddrti ri vi ,
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
... |
|
|
P |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
R |
|
|
|
m1r1 |
m2r2 |
|
V |
|
|
– скорость центра масс, |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
c |
|
|
m1 |
m2 ... |
|
c |
|
M |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
P MVc |
|
|
– импульс центра масс. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
Если на систему N действуют внешние силы |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
F F1 F2 ..., |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
тогда справедлив второй закон Ньютона: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
dP |
|
|
|
|
dP |
M |
|
dV |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
F |
dt |
|
c |
F. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Уравнение движения тел с переменной массы |
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||
Уравнение Мещерского 1904 г.: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dv |
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
(1.2) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
M |
|
|
|
|
F |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dM |
1 |
|
|
где F – |
равнодействующая приложенных сил; |
|
|
|
|
V – |
||||||||||||||||||||||||||
|
dt |
|
||||||||||||||||||||||||||||||
реактивная |
|
тяга; |
V1 – |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
1 |
||||||||
|
относительная скорость |
отделяющихся |
||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
dM |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dM |
2 |
|
|
|
|
|
|||
частиц; |
|
|
|
– секундный расход массы; |
|
|
|
|
V |
– тормо- |
||||||||||||||||||||||
|
|
dt |
|
|
|
dt |
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
18
зящая сила; V2 – относительная скорость присоединяющихся частиц; dMdt 2 – секундный приход массы.
|
|
Формула Циолковского |
|
|
||
F |
|
Пусть ракета находится в невесомости и неподвижна: |
||||
2 0, V2 0, v0 0, V1 const, тогда формула (1.2) при- |
||||||
нимает вид (рис. 1.9): |
|
|
||||
|
|
(M dM )dv V1dM . |
||||
P |
|
Это закон сохранения импульса для системы в целом, |
||||
0. |
Считаем, что dM dv 0 – бесконечно малая второго по- |
|||||
рядка, разделяем переменные и интегрируем: |
||||||
|
|
vv0 |
dv |
MM0 |
dM |
, |
|
|
V |
M |
|||
|
|
1 |
|
|
|
получаем
v v0 lnM lnM0 .
V1
Окончательно формула Циолковского принимает вид
v v |
V ln |
M0 |
. |
(1.3) |
|
||||
0 |
1 |
M |
|
|
|
|
|
Рис. 1.9. Частица малой массы dM со скоростью V1 отделяется от большой массы и заставляет её двигаться в противоположную сторону
19
Скорость ракеты может стать больше скорости отделяющихся частиц.
Если начальная скорость ракеты не равна нулю, то получаем формулу Циолковского (1.3) для движения тела в безвоздушном пространстве.
Если |
v 0, |
то |
v t |
ln |
|
M0 |
. |
(1.4) |
|
V1 |
M t |
||||||||
|
0 |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Используя формулу elnx x |
для (1.4), получаем |
|
v
M (t) M0e V1
где M0 – начальная масса ракеты >> конечной массы ракеты.
Реактивное движение ракет – единственный способ управляемого передвижения тел в пустом пространстве.
В СССР существовала реактивная технология бурения твёрдых пород.
Уравнение Мещерского можно использовать для реактивного движения тел в жидкой мантии Земли путём создания реактивного двигателя типа водомёта для магмы.
Математическое приложение
Дифференцирование функций:
|
d xn |
nx |
n 1 |
, |
d lnx |
|
1 |
. |
|
|
|
|
|||
|
dx |
|
dx |
|
|
x |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Интегрирование |
функций: |
dx |
lnx, |
xndx |
xn 1 |
|
, |
||||||||
x |
|
n 1 |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где n 1.
20