книги / Прочность грунтов и устойчивость оснований сооружений
..pdfai, 02 и аз — коэффициенты, приведенные в табл. |
IV. II |
и заимствованные |
из |
решения |
|||
В. В. Соколовского [42) |
(зависят |
от |
наклона |
равнодействующей полного |
давления |
||
к вертикали б и угла внутреннего трения <р). |
|
|
|
|
|||
При решении |
задачи |
о |
предельном |
равновесии |
сыпучей |
среды В. В. Соколовским обычно рассматривался случай полубесконечной нагрузки, что соответствует фундаменту неограничен ной ширины. В действительности же фундаменты имеют вполне конечную ширину и это обстоятельство, естественно, должно учитываться в расчете. Если нагрузка на фундамент вертикальна и симметрична, а пригрузка с обеих сторон его одинакова, то, как показывают опыты, может произойти либо односторон нее, либо двустороннее выпирание. При этом несущая способ ность останется практически одной и той же.
Для иллюстрации схемы с односторонним или двусторонним выпиранием М. И. Горбуновым-Посадовым [15] приводится удач
ная |
аналогия с двумя |
вагонами, |
раздвигаемыми |
клином |
(рис. |
IV.9). Действительно, |
усилие N, |
прикладываемое |
верти |
кально, передает горизонтальные составляющие вправо и влево, которые одинаковы, и поэтому можно ожидать одновременного отодвигания вагонов вправо и влево вследствие симметричности условий. Однако если по какой-либо случайной причине сопро тивление'качению одного из вагонов будет чуть менее, то отодви гаться будет именно он, а второй вагон останется на месте. Таким образом, решение задачи оказывается неоднозначным. То же самое происходит и в грунте. Предполагать одинаковость условий справа и слева нельзя в связи с всегда имеющейся неоднородностью, характерной для грунтов.
Рассмотрим схему с двусторонним выпиранием. Как известно, для симметричной нагрузки возможны две схемы выпирания (рис. IV.10), одна из которых рассмотрена в свое время Л. Прандтлем, а вторая Р. Хиллом. Обе схемы применительно
к идеально |
пластичной |
среде проанализированы |
Хиллом |
[23] |
|
и Прагером |
[23], |
а впоследствии Д. Д. Ивлевым |
[23]. |
им |
|
Для грунтов |
схема, |
аналогичная схеме Хилла, данная |
|
|
У |
Рнс. IV.7. Нагрузка на фундамент |
Рнс. IV.8. |
Предельная эпюра давлений |
|
(по |
В. В. Соколовскому) |
181
Рис. 1V.9. Одностороннее или двустороннее выпирание (по М. И. Горбунову-Посадову)
Рнс. IV. 10. |
Выпирание по |
Л. Прандтлю |
( а ) |
и по Р. Хиллу |
(б ) |
I
применительно к идеально пластичному телу, была рассмотрена М. И. Горбуновым-Посадовым (1949). Интересно отметить, что в проведенных в институте ВОД ГЕО в 1948— 1949 гг. наших экспериментах, результаты которых описаны в работе (1953), иногда встречались опыты, которые указывали на возможность применения такой схемы.
Для подтверждения этого обстоятельства в работе (Малышев, 1959) приведен снимок опыта по фотофиксированию траекторий перемещений частиц песка под штампом. Опыт проводился с жестким центрально нагруженным слегка наклонной нагрузкой штампом, расположенным на поверхности, Результат свидетель ствует о существовании под штампом упругого ядра.
На рис. IV.11 изображены зоны предельного состояния, зона с непредельным состоянием и зоны, в которых теоретически имеет место минимально напряженное предельное состояние, но которые обычно входят в состав ядра. Однако очертание ядра при принятой схеме несколько иное, чем получалось при опытах, где ядро было сплошным, и поэтому можно предполо жить, что получаемая в результате расчета несущая способность будет несколько ниже действительной.
С учетом этого была применена указанная схема для определения несущей способности основания, нагрузка на кото
рое наклонна и несимметрична, а пригрузка по бокам неоди накова. Эта схема предполагает возможность выпирания грунта в обе стороны от фундамента. Такое явление для сдвигаемого
штампа наблюдалось в опытах В. К. Ремизникова [52]. Упомянутое решение В. В. Соколовского соответствует
182
Рис. IV.! 1. Выпирание грунта из-под фундамента
1 — зона предельного состояния; 2 — упругое ядро или зона минимального предельно напряженного состояния; 3 — зона с непредельным состоянием
полубесконечной нагрузке. Если использовать схему выпирания, о которой говорилось выше, то предельная эпюра будет иметь вид, представленный на рис. IV.8. Следовательно, вычислений по фор муле (IV. 17) будет недостаточно, так как необходимо знать ординаты, соответствующие правой части предельной эпюры. Для их вычисления следует воспользоваться формулой (IV. 17), пред ставленной в следующем виде:
|
|
р (х ) = |
0 4 VI Лг + а 1с + а 6у ( b — х)\ |
|
(IV . 18) |
||||||
где |
b — ширина |
фундамента; |
а5 и |
аб — коэффициенты, |
зависящие |
от |
угла |
внут |
|||
реннего трения. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таким образом, для построения предельной эпюры нормальных |
||||||||||
напряжений |
в формуле |
(IV. 17) следует |
положить х = |
0} х = Ь |
|||||||
и |
получить |
соответственно p\ = |
Dd\ |
и |
р2 = |
ВЬ\ (рис. |
IV. 12), |
||||
а |
в формуле (IV. 18) |
принять |
х = Ъ |
и |
х = 0, |
после |
чего |
||||
получить соответственно рз = |
ВЬ% и р4— Ddz. |
приведены |
|||||||||
|
Значения |
коэффициентов |
а4, |
а5 |
и |
а6 |
также |
в табл. IV. 1. Они высчитаны по формулам, приведенным в работе
В.В. Соколовского [42].
Касательные напряжения т во всех точках под фундамен
том выражаются через нормальные напряжения р с помощью зависимости
x = p t g 6 . |
(IV .1 9 ) |
Отыскав pi, р2 и рз и отложив их графически в масштабе, находим точку пересечения f линий d\bi и ^262, ограничивающих ординаты предельных эпюр. Расстояние DL замеряется графи чески. Однако эту операцию можно выполнить и аналитически, решая совместно получившиеся два уравнения. Далее, полагая * = D L , можно по формуле (IV. 17) найти p5 = /L. После этого отыскивается величина равнодействующей предельной эпюры ре активных давлений и точка ее приложения. Величина равно-
т
действующей представляется суммой площадей левой Dd\fL и правой ЦЬъВ трапеций эпюры
F a* i + Fuv,2 = Fuvt |
(IV.20) |
причем
F uv. | « (1/2) (Ddi + Lf) DL\ |
F Uv, 2 = (1/2) (Bb2 - f Lf) LB. |
(IV.21) |
|||
Абсциссы цейтров тяжестей площадей этих трапеций, т. е. |
|||||
точек приложения сил |
Fuv, 1 |
и FUVt 2 |
находятся |
с |
помощью |
известного графического построения. |
|
|
|
||
Расстояния от D до |
Fuv, 1 |
и FUVt 2 |
измеряются |
графически |
и обозначаются соответственно через 1\ и /2. Координаты точки приложения суммарной равнодействующей определяются из со отношения
I = (F„, \IL + Fuv, 2/l2)/Fuv. |
(IV.22) |
Эксцентриситет относительно середины подошвы фундамента
в = / — &/2. |
(IV.23) |
После этого следует сопоставить полученную эпюру с факти ческой, которая определяется исходя из приложенного к фунда менту в плоскости его подошвы усилия N и момента М. Момент и усилие считаются приложенными относительно середи ны подошвы фундамента, а эпюра устанавливается по формуле
184
6, Коэффнград циент
<*|
а2
оаз
<*4
а5
а6
а ( а2
10а3
а4
«5
а6
ai а 2
20аз
а4
«5
а6
а,
а2
аз
30
а 4
а5
а б “
а.
а2
40
аз
а4
а5
а6
|
|
|
Т а б л и ц а IV.l |
||
|
Значения коэффициентов при q>, град |
|
|
||
0 |
10 |
20 |
30 |
|
40 |
1 |
2,47 |
6,4 |
18,4 |
|
64,2 |
5,14 |
8,34 |
14,8 |
30,1 |
|
75,3 |
0 |
0,56 |
3,16 |
15,3 |
|
86,5 |
1 |
2,47 |
6,4 |
18,4 |
|
64,2 |
5,14 |
8,34 |
14,8 |
30,1 |
|
75,3 |
0 |
0,56 |
3,16 |
15,3 |
|
86,5 |
— |
1,50 |
4,65 |
12,9 |
|
42,4 |
2,84 |
10 |
20,6 |
|
49,3 |
|
— |
0,17 |
1,54 |
7,76 |
|
42,4 |
— |
1,65 |
7,79 |
23,9 |
|
90,5 |
_ |
3,69 |
18,7 |
39,7 |
|
105 |
— |
0,78 |
5,26 |
31 |
|
136 |
_ |
_ |
2,09 |
7,97 |
|
25,4 |
3 |
12,1 |
|
29,1 |
||
_ |
_ |
0,34 |
3,10 |
|
17,5 |
_ |
_ |
3,05 |
28,3 |
|
117 |
_ |
_ |
5,64 |
47,3 |
|
139 |
— |
— |
7,80 |
41 |
|
176 |
_ |
_ |
_ |
2,75 |
|
13,1 |
3,02 |
|
24,4 |
|||
_ |
_ |
— |
0,50 |
|
5,73 |
_ |
_ |
— |
6,70 |
|
141 |
_ |
_ |
— |
9,85 |
|
167 |
— |
— |
— |
46,9 |
|
251 |
_ |
_ |
— |
|
|
3;42 |
— |
|
2,88 |
|||
— |
— |
z |
_ |
|
0,64 |
— |
— |
|
18,8 |
||
— |
— |
|
21,2 |
||
— |
— |
— |
|
— |
211 |
внецентренного сжатия сопротивления материалов. Очевидно, что в общем случае фактический эксцентриситет
е, = M/N
не равен эксцентриситету, полученному для предельного состоя ния, т. е. е\ Ф е.
Предложение о соответствующем уменьшении несущей спо собности основания при эксцентричной нагрузке было сделано Н. М. Герсевановым и подробно проанализировано Д. П. Дубяго (1939). В. А. Флорин обобщил предложение Н. М. Герсеванова
[52]. |
Этот вопрос дискутируется 'в работе К. |
Вайсса |
[32] |
|
на основе формулы Й. Бринч Хансена |
[32]. |
Существует |
||
способ, предложенный В. Г. Березанцевым |
[2]. Следует |
заме |
||
тить, |
что применение способа Герсеванова |
приводит к резкому |
185
Рнс. IV.13. Результаты опытов А. А. Нмчипоровича н Н. Я. Хрусталева с эксцентрично нагруженными штампами
/ — верхний бьеф; 2 — нижний бьеф
Рис. |
IV. 14. К |
определению |
коэффициента |
а ( а) |
и ключ |
пользования |
графиком (б) |
I—7 — порядковые номера операций
занижению несущей способности и данными опытов не под* тверждается. Поэтому для учета влияния эксцентриситета можно воспользоваться результатами проведенных А. А. Ничипоровичем и Н. Я. Хрусталевым [52] экспериментальных исследований, которые представлены на рис. IV. 13. Здесь по оси абсцисс отложен относительный эксцентриситет, а по оси ординат — отношение предельных сдвигающего и вертикального усилий.
Опыты проводились на центробежной машине. Основанием служил мелкий сухой песок. Сначала прикладывалась полностью вертикальная нагрузка с учетом требуемой эксцентричности ее приложения, а затем увеличивалось сдвигающее усилие, бла годаря воздействию которого производилось разрушение осно вания. На рис. IV.14, а нанесен ряд кривых. Каждой из них соответствуют разные ширина штампов и интенсивность внешней нагрузки. Если оценивать эти кривые с помощью коэффициента подобия Р с р /( у Ь ) (где /?ср — среднее значение предельной нор-
мальной нагрузки), то он равен для верхней кривой ,0,85 и далее по направлению вниз соответственно 1,75; 1,75; 3,50 и для нижней кривой составляет 5,25.
Для того чтобы использовать указанные {результаты для нашей
186
цели, |
примем |
условно за единицу несущую |
способность при |
е/Ь = |
+ 1 /6 . |
Тогда несущая способность при |
е/Ь = 0 и е/6 = |
== —1/6 будет выражаться для каждой экспериментальной кри вой числом, которое меньше единицы. Поскольку нами определя ется несущая способность, соответствующая стадии полного раз рушения, уместно воспользоваться экспериментальной кривой, которая будет давать значения коэффициентов:
_ |
Nx/N a при //6 = |
0 |
|||
l/b~° |
Nx/N a при / / 6 = 4-1/6 * |
||||
а//ь= _|/б = |
Nx/N„ |
при |
I/ Ь = |
— 1/6 |
|
Nx/No |
при |
l/b = |
+ 1 /6 |
||
|
при коэффициенте подобия, имеющем наибольшее из возможных значений. Практически коэффициент подобия будет, видимо, всегда ниже, что пойдет в запас прочности. Такой кривой оказывается нижняя кривая на рис. IV. 14, а, дающая ai/b = = 0,91 и о //*=1/6= 0,69.
По этим значениям и построена основная поправочная кривая — нижняя кривая на рис. IV. 14, а. Все кривые, лежащие выше нее, получены с ее помощью путем пропорционального увеличения ординат. Для того чтобы получить, например, кривую, для которой a = 1 при //6 = 0,05, отыскивалось значение а по основной кривой при //6 = 0,05, равное 0,95. Все ординаты основной кривой умножались после этого на 1 /0 ,9 5 = 1,05 и получалась новая кривая.
Коэффициент a < 1 и представляет собой отношение
Fuv, а
(1V.24)
Г UV
где Fuv — вертикальная проекция несущей способности, определенной согласно фор муле (IV.20); Fuv. а — вертикальная проекция усилия Fua, соответствующего несущей способности основания, которое может быть воспринято основанием уже не при эксцентриситете et а при заданном эксцентриситете о .
Ход определения коэффициента а представлен на рис. IV.14, б где цифры указывают предел операции. Сначала по оси абсцисс откладывается отношение е/Ь , а затем устанавливается ближай ш ая справа кривая, пересекающая ординату, равную единице при абсциссе, равной отношению е\/Ь. По этой кривой отыскивается ордината при абсциссе, соответствующей заданному отношению ei/б, которая равна-a. Искомая вертикальная проекция несущей способности FUv вычисляется по формуле
Fuv, ii |
o.Fuu. |
(IV.25) |
Если мы получаем е\ > а, следует принимать a = 1. Далее можно определить отношение несущей способности основания
ks = Fuv, а/Fv — Fи, a/F,
где F — заданная нагрузка на фундамент с учетом ее наклона, а Fv — t t вертикальная проекция.
187
Как уже указывалось, непосредственно под штампом обра зуется так называемое «упругое» ядро. Наличие его может быть объяснено тем, что по подошве штампа возникают силы трения, увеличивающие несущую способность основания, в связи с чем шероховатый штамп способствует большей его несущей способности, чем гладкий (Малышев, 1951). Это хорошо под тверждено экспериментами В. К.. Федорова [92], который получил,
что |
несущая способность при гладком штампе |
составляла |
2/3 |
несущей способности при шероховатом штампе |
(опыты про |
водились для симметричной вертикальной нагрузки). Видимо, под краями штампа силы трения становятся настолько большими, что происходит как бы «выскальзывание» грунта из-под его краев, вследствие чего в экспериментах и получается, что ядро начина ется поблизости от края штампа, но не непосредственно у него. Схему для определения несущей способности можно приближенно распространить и на случай шероховатого штампа с тем, чтобы выявить, насколько силы трения увеличивают несущую способность.
Рассмотрим сначала в целях упрощения случай, когда пригрузка по бокам штампа отсутствует, а грунт лишен сцепле
ния. Тогда по формуле |
(IV. 18) |
ордината давления |
в |
любой |
||
точке определяется для |
правой половины |
штампа выражением |
||||
|
.р = аьу ( Ь - х ) . |
|
|
|
(IV.26) |
|
Для левой половины |
штампа |
эпюра |
будет |
симметричной, |
||
в связи с чем ордината давления определяется формулой |
|
|||||
|
Р = аъУх* |
|
|
|
(IV.27) |
|
причем при вертикальной нагрузке, т. е. |
когда |
6 = |
0, |
имеем |
а6 = аз. Приняв, что у края штампа происходит выскальзывание из-под него грунта, следует положить угол 6 = ф, а силы трения направленными в сторону, противоположную выпиранию, как
показано на рис. IV. 15. |
Угол, |
|
который |
составляют |
линии |
||
скольжения с осью х, |
|
|
|
|
|
|
|
4 |
+ 2 |
+ |
2 |
+ |
2 |
sin q> |
(IV.28) |
[6 определяется из формулы |
(IV. 19)]. Угол |
(см. рис. IV. 15) |
|||||
|
е2 = |
л/2 + |
ф - £ , . |
|
(IV.29) |
||
В рассматриваемом |
случае |
6 ^ |
ф, а угол е\ должен |
быть |
у оси штампа не более я/2 для того, чтобы левая зона мини мально напряженного состояния (по терминологии В. В. Соко ловского) не накладывалась на правую. Если угол ei положить равным я/2, то будем иметь значение 6, определенное из ре шения трансцендентного уравнения
бша* + arcsin^ |
- |
.- .J j ----- ф. |
(IV.30) |
|
sin ф |
2 |
|
188
Рнс. IV. 15. Выпирание при
полубесконечной нагрузке (стрелка показывает направ ление движения грунта при выпирании)
Приведем некоторые значения угла 6, отвечающие уравнению (IV.30), т. е. 6 = 8тах. Для значений <р=0; 10°; 20°; 30°; 40° имеем соответственно 8тах = 0; 9°25'; 16° 10'; 19°30'; 19° 15' Как видим, угол 6тах растет с увеличением <р до определенного предела, а далее уменьшается. Анализ показывает, что угол 6 име ет максимум при
|
|
|
Ф = — arccos— . |
|
|
(IV.31) |
|||||
|
|
|
|
2. |
|
о |
|
|
|
|
|
При этом значении <р угол |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
6ra« = - j — arccos-^-, |
|
|
(IV.32) |
|||||
т. е. ф = 35°16/ |
и |
fima!C= |
19°28/. |
При |
6 = |
ф |
из уравнения |
||||
(IV.28) |
имеем: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ei = |
л/2 + |
<р; |
е2 = |
0. |
|
|
(IV.33) |
|
При |
б 1 = л /2 |
из |
зависимости |
(IV.29) |
имеем |
ег = ф, |
т. е. |
||||
получаем угол, который был предложен в схеме К. Терцаги |
[48]. |
||||||||||
Выпирание предполагается |
по |
схеме, |
приведенной |
на |
|||||||
рис. IV.И, поэтому если считать, что вся нагрузка на участке |
|||||||||||
|
наклонена |
к вертикали |
под углом |
6 (рис. IV.16, а), |
а эпюры нормальных и касательных напряжений по подошве штампа имеют вид, представленный на рис. IV. 16, а, то угловым
коэффициентом, определяющим эпюру на участке 0 |
|
||
будет |
аб (см. табл. IV. 1) при |
значении 6 = ф. Зона |
минималь |
ного |
напряженного состояния |
на участке |
вырожда |
ется в контактную линию. При х' < х < (Ь — х') должно обра зоваться жесткое тело, находящееся, по-видимому, в непредель ном состоянии (на рис. IV. 16, а заштриховано). Это тело огра-
189
S)
^ггтГГТТТТТШаац |
-~1гттгПТТТТ |
J |
|
PHC. IV.16. Нагрузка и эпюры
/ — непредельно напряженная зона, ядро; 2 — эпюра р; 3 — эпюра т
ничено двумя кривыми линиями скольжения, пересекающими |
|
|||||||
в точке М. Поскольку угол, образованный при их пересечен |
» |
|||||||
равен не л / 2 — ср, а 2ср, далее, ниже точки М и в |
самой точкелй |
|||||||
должен быть разрыв в касательных напряжениях вдоль вертика1 |
' |
|||||||
проходящей через середину штампа. Только |
в частном сЛУ |
|
||||||
Ф = |
я /6 |
получается при принятой схеме 2ф = |
я /2 — ф и* слел0й |
|||||
вательно, плавное сопряжение линий скольжения правой и ле |
|
|||||||
половин. В общем же случае по оси симметрии штампа оу |
|
|||||||
разрыв. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Это положение представляется вполне очевидным из у |
я |
||||||
смотрения рис. IV.16, а и б, где |
упругое |
тело, |
представлю |
|||||
на |
рис. |
IV. 16, а, вырождается |
в точку. |
Точка |
М |
наход ^ |
|
|
непосредственно под штампом и разрыв в напряжениях я° |
bt |
|||||||
симметрии начинается сразу же |
от штампа. |
Если |
же счит |
|
190