книги / Современный катализ и химическая кинетика
..pdf2.2. Уравнение скорости реакций и порядки реакций —J |
41 |
нам необходимо провести усреднение полученных для частного случая резуль татов по всем возможным начальным состояниям и исходам, то есть по всем координатам, ориентациям и энергиям реагирующих молекул. Это и есть пред мет кинетики химических реакций. Температура представляет собой параметр, характеризующий среднюю энергию, которой обладают молекулы, участвую щие в реакции. Законы термодинамики позволяют найти изменение свобод ной энергии при реакции и определить предельную долю молекул, претерпева ющих химическое превращение. Иначе говоря, кинетика описывает поведение ансамбля большого числа частиц при реакции.
2.2.УРАВНЕНИЕ СКОРОСТИ РЕАКЦИЙ
ИПОРЯДКИ РЕАКЦИЙ
Рассмотрим реакцию между молекулами А и В, при которой обра зуются молекулы С и D, описываемую уравнением
vaA + vbB < ** > vcC + vdD, |
(2-0 |
к
где к+ и к~ константы прямой и обратной реакций, a va, vb, vc, vd — стехиомет рические коэффициенты. Скорость реакции определяется как скорость исчез новения реагентов или скорость появления продуктов реакции:
r н 1 |
dN = _±£И = _L£l£l = ±£Ц |
(2.2) |
va |
dt vb dt vc dt vd dt |
|
символ [X] обозначает концентрацию компонента X. Для реакций в газовой фазе можно заменить концентрации парциальными давлениями: [X]осРх/р0, где р° — нормировочное давление (например, р° = 1 бар),
г =___1_ Ф>А |
=___1 |
= 1 |
dPc = _J_ Фъ |
(2.3) |
vap° dt |
Vbp° dt |
Vcp° |
dt Vdp° dt |
|
Довольно часто нормировочное давление р° не выписывают явно, а просто полагают, что давление измеряется в относительных единицах. Реакция счита ется элементарной, если она идет в одну ступень, которую нельзя разбить на промежуточные стадии, и протекает точно в соответствии с уравнением реак ции (2.1). Для элементарной стадии реакции скорость равна
г = Г [Ар [Вр - к- [ср [Dp = г+ - г~.
Здесь V, к~ — константы скорости реакции и стехиометрические коэффици енты совпадают с порядком реакции по соответствующему компоненту.
Механизмом реакции называют последовательность ее элементарных стадий.
42 |
Глава 2. Кинетика химических реакций |
Пример
Примером элементарной реакции первого порядка является изомеризация циклопропана в пропилен, для которой обратный процесс не идет, так что мы можем записать скорость как
_ |
^/^циклопропан _ ^Рпропилен |
_ > |
+ |
Г ~ |
— |
“ & |
*/^циклопропан |
Пример
Другим примером является равновесие
N,O4< r >2NO„ |
(2.6) |
“k~
которое представляет прямую элементарную реакцию первого порядка и об ратную элементарную реакцию второго порядка. Адсорбцию молекул на или десорбцию с поверхности также можно рассматривать как элементарные реак ции, однако эти процессы часто идут в две стадии, на одной из которых моле кулы находятся в состоянии прекурсора.
Константы скорости прямой и обратной реакций связаны через константу равновесия К. Поскольку в состоянии равновесия скорость реакции г равна нулю, имеем:
г = [Ар ГВр - к- Гер [Dp = 0; |
[СГС Гор |
к+ |
(2.7) |
|
К = Je-q 1 Jeq = |
k~ |
|||
L Jeq L Jeq |
L Jeq L Jeq |
[Ap [Bp |
' 7 |
где [X]eq обозначает равновесные концентрации компонентов. С учетом вве денной константы равновесия скорость реакции можно записать в виде
г = Г[Ар[Вр[1-^^Й^Кг+-/--, |
(2.8) |
I К [AF [ВГЬ J
где сомножитель перед скобками представляет собой скорость реакции на на чальной стадии (в пределе нулевой конверсии), а выражение в скобках харак теризует степень приближения реакции к равновесию. Отметим, что вблизи равновесия скорость реакции убывает экспоненциально со временем до пол ного завершения реакции.
Почти все обсуждаемые в данной книге реакции являются сложными и состоят из большого числа элементарных стадий. Это относится даже к таким, на первый взгляд, простым реакциям, как 2О3 -> ЗО2 или Н2 + С12 -э 2НС1. В частности, реакции гетерогенного катализа всегда многоступенчаты и обяза тельно включают в себя стадии адсорбции на поверхности, собственно реакции и десорбции в газовую фазу. В этой главе мы увидим, как уравнения полной реакции конструируются по уравнениям элементарных стадий.
2.2. Уравнение скорости реакций и порядки реакций |
43 |
Довольно часто нам не известны априори детали протекания сложных ре акций, однако для параметризации уравнений удобно записывать скорость как произведение концентраций или давлений в соответствующих степенях, то есть представлять скорость степенным законом:
г = k [А]"А [Вр [С]"с [Dp |
(2.9) |
ИЛИ
где показатель степени лх может принимать любые значения — целые, дроб ные, положительные, отрицательные или быть нулем. Полные порядки прямой и обратной реакций равны иА + пв и пс + nD соответственно. Заметим, что порядок реакции по определенному компоненту может быть найден по накло ну прямой линии, представляющей зависимость скорости реакции от концен трации этого компонента в двойных логарифмических координатах. Следова тельно, формальный путь определения порядка реакции по ее скорости состо ит в нахождении следующих производных:
Э1пг гvldlnr
<2|0)
Ниже мы довольно часто будем вычислять производные логарифма. Это — очень удобный способ нахождения ряда параметров по скорости реакции или из термодинамических уравнений. Производная логарифма (или логарифмическая производная) функции f по переменной х равна
Э1п/_ 1 Э/
дх |
f дх |
При детально известном механизме реакции можно определить зависимость скорости полной реакции от температуры и концентрации. Обычно имеет смысл исследовать кинетику реакции в условиях, далеких от равновесия (в пределе нулевой конверсии), так что порядок реакции можно найти из соотношения
Э1пг+
= Э1п[Х] |
(2.Н) |
|
Элементарные реакции обычно имеют порядок, выражаемый целым чис лом. Для полной реакции не всегда удается выразить зависимость скорости от концентрации в виде степенного закона. При этом порядок реакции может быть не целым числом и сохраняет свое постоянство лишь в узком интервале изменения значений термодинамических параметров системы. Однако этого
44 |
Глава 2. Кинетика химических реакций |
оказывается достаточно для описания промышленных процессов в терминах степенных законов. В химической технологии эти законы обычно используют ся для предсказания поведения реакторов при варьировании температуры и давления в ограниченных диапазонах.
Пример
В качестве примера рассмотрим реакцию образования углеводородов из синтез-газа, где в качестве катализаторов используются металлы VIII группы:
хСО + /Н2—Fe Со >СхН2х(+2) + хН2О, |
(2.12) |
для которой порядок по СО обычно отрицательный и лежит между —1 и 0, а по Н2 близок к 1.
Пример
Другой интересный пример, показывающий, насколько противоречивым может быть понятие порядка реакции, — окисление СО — важная промежу точная реакция в катализе окисления выхлопных газов
С0 + |°2 R.Pd.Rh >С02- |
(2.13) |
При низких температурах порядки по СО и О2 равны примерно —1 и + 1/2, а при высоких температурах они становятся равными +1 и +1/2 соответствен но. Таким образом, порядок полной реакции не может рассматриваться как универсальная постоянная. Его следует трактовать как удобный параметр, зна чения которого определяются условиями проведения реакции. Ниже мы уви дим, как при конструировании полной реакции в виде совокупности элемен тарных стадий значения порядков приобретают конкретное физическое содер жание. Без этого вводить понятие порядка не имело смысла, поскольку всякая модель должна оперировать с измеряемыми величинами.
Пример
Если скорость прямой реакции дается выражением
кК{ К')р~>
1 + К2р2 |
|
(2.14) |
||
|
|
|||
то порядок реакции по давлению р2 равен |
|
|
|
|
Э1пг+ |
|
К2Р2 |
(2.15) |
|
«2 = Pi Эр2 |
1 |
+ К.Р2 |
||
’ |
Из этой формулы видно, что порядок реакции зависит и от константы равнове сия Kv которая изменяется с температурой, и от парциального давления рг Последняя зависимость, как мы увидим далее, появляется в катализе из-за того, что реагент адсорбируется на поверхности, частично блокируя ее.
2.3. Реакции и термодинамическое равновесие -J |
45 |
2.3.РЕАКЦИИ И ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ
Вравновесии скорости прямой и обратной реакций совпадают, а свободная энергия Гиббса G принимает минимальное значение. При постоян ных температуре и давлении из условия минимума свободной энергии следует, что производные G по числам частиц реагентов и продуктов реакции должны быть равны нулю:
dG = +//Ad«A + ABd«B + Acd«c + ADd«D = 5>,d«, = 0, |
(2.16) |
/■ |
|
где //z — химический потенциал z-ro компонента. Мы введем специальный па раметр — степень полноты химической реакции £ через который изменения чисел компонентов реагирующей смеси представляются следующим образом:
d«A = -^Ad^ d«B = ~VBd^ dftC = VCd^, dnD = VDd^- |
<2’17) |
Отсюда имеем равенство
^| = -^A^A -«'вДв + l/cAc + Md =1>,А, =0, |
(2.18) |
отражающее принципиально важный факт равенства нулю суммы химических потенциалов, взятых со стехиометрическими весами. При этом мы приняли, что стехиометрические коэффициенты для реагентов отрицательны. Химичес кие потенциалы компонентов в смеси определяются выражением
А, =д? + ЛПп(о,) = //?+АТ1п|4-|, |
(2-19) |
где а — активность компонента /, которая может быть заменена либо отноше нием давлений pz/p°, либо концентрацией [/] (р° — давление в стандартных условиях, р° = 1 бар); R — газовая постоянная; Т — температура. Используя это выражение, получаем
£ V, А; = Z vif£ + RT In (П «Г) = 0. |
(2.20) |
Изменение стандартного потенциала Гиббса А (7° представляется теперь через комбинацию стандартных химических потенциалов:
д£° = |
=-Vf.nl -vbAb +vcRc +i/dAd- |
(2-21) |
|
i |
|
С учетом приведенных соотношений константа равновесия химической реакции может быть записана следующим образом:
Л-(Г) = е-^«г=П<'=^4, |
(2.22) |
|
/ |
аА ав |
|
46 Глава 2. Кинетика химических реакций
Активности можно приближенно заменить измеряемыми величинами, на
пример парциальными давлениями в случае идеального газа: |
|
|
K(T} = ^ = ^^{p0Y+''b'''Q'Vi |
(2-23) |
|
k РаРв |
|
|
или концентрациями компонентов в случае идеальных растворов |
|
|
k+ |
[СР [DP |
(2.24) |
к (Т) = — = |
eq eq . |
k~ [АЦ[ВЦ
Ниже будет показано, как фундаментальные величины типа химического потенциала // могут быть приближенно определены из первых принципов (че рез их молекулярный вес, момент инерции молекул и т. д.) и как константа равновесия находится из условия равенства суммы химических потенциалов нулю, уравнения (2.20). Вышеприведенные уравнения связывают термодина мические и кинетические характеристики и позволяют найти константу скоро сти прямой реакции по известной константе скорости обратной реакции и термодинамическим параметрам смеси.
Чтобы упростить запись длинных уравнений с подобными членами, введем для некоторых выражений сокращенные обозначения. Так, символом Xz будем обозначать молекулы А, В, С и т. д., через vz — их стехиометрические коэффи циенты, отрицательные для реагентов и положительные для продуктов реак ции. Тогда вышеприведенные уравнения можно переписать в виде:
1>Л=0, |
(2.25) |
i |
|
*(П = П(С/,еЧЛ |
(2-26) |
i |
|
bG0=Yvirf- |
(2.27) |
/ |
|
Чтобы рассчитать равновесный состав смеси при данной температуре, мы должны прежде всего найти константу равновесия из термодинамических дан ных, представленных, например, в табл. 2.2 и относящихся к стандартным ус ловиям Т = 293 К, р = 1 бар. Дифференцируя уравнение (2.22) и используя соотношение Д<7° = ДЯ° — ТД50, получаем уравнение Вант-Гоффа:
dinA" = d f |
Д(7° V |
228 |
ат ~ ат[ |
rt ) rt2 ' |
( ‘ ' |
Интегрируя это уравнение по температуре от стандартного Т = 293 К до теку щего значения Г, находим
Г |
д ТтО |
In АГ (Т) = In А" (298) + |
(2.29) |
298
2.3. Реакции и термодинамическое равновесие -I л 47
или
д ггО /1 1 \ |
(2.30) |
In К (Т) = In К (298) - ^(1 - -LJ, |
где мы пренебрегли малым вкладом, связанным с различием теплоемкостей реагентов и продуктов, то есть приняли, что ДЯ° не зависит о температуры. Уравнение (2.30) показывает, что зависимость логарифма константы равнове сия от обратной температуры является линейной. Для эндотермических реак ций константа равновесия возрастает с температурой, для экзотермических — убывает. Изложенный метод пригоден лишь для оценки константы равновесия. Более точные расчеты требуют учета температурной зависимости и ДЯ°, и Д5°. Такие зависимости могут быть получены для широкого круга веществ из таб лиц термодинамических параметров. В гл. 3 будет показано, что ДЯ° и Д50 достаточно слабо изменяются с температурой: это связано с особенностями распределения энергии и энтропии по внутренним степеням свободы молекул. В табл. 2.2 приведены значения ДЯ° и Д50, относящиеся к стандартным усло виям, для ряда важных химических реакций.
Таблица 2.2. Термодинамические данные для ряда важных каталитических
|
|
реакций |
|
|
Реакция |
(7=298 К) |
ДЯ°, кДж/моль |
Д(7°, кДж/моль |
|
|
1 |
3 |
+45,9 |
+16,4 |
NH3^iN2+|H2 |
||||
1 |
3 |
|
-45,9 |
-16,4 |
-n2+|h2^nh3 |
||||
N2 + ЗН2 |
-> 2NH3 |
-*91,9 |
-*32,8 |
|
|
2NO -> N2 + О2 |
-*182,6 |
-*175,2 |
|
СН4 + Н,0 -> со + зн2 |
+205,9 |
+142,0 |
||
СН4 |
+ |о, -> СО + 2Н2 |
-35,9 |
-86,8 |
|
|
|
|
||
СН4 + 20, -> СО, + 2Н2О |
-802,6 |
-801,0 |
||
сн4 +|о, ->СН3ОН |
-275,6 |
-111,77 |
||
|
|
|
||
СО2 + ЗН2 -> СН3ОН + 2Н2О |
-49,3 |
+3,5 |
||
СО + 2Н2 -> СН3ОН |
-90,5 |
-25,1 |
||
СО + Н,О -> со2 + н2 |
-41,2 |
-28,6 |
* На два моля NH3 или NO. Данные взяты из [2].
48Глава 2' Кинетика химических реакций
2.3.1.Пример химического равновесия: синтез аммиака
Вкачестве примера практического использования приведенных ранее соотношений проведем по табличным данным расчет полноты реакции синтеза аммиака
1 |
|
3 |
|
NH3, |
(2.31) |
-N2 |
+ -Н2 |
||||
2 |
2 |
2 |
2 |
3 |
|
которую она достигает при данной температуре. Изменение стандартного по тенциала Гиббса для этой реакции равно около —16,4 кДж/моль, а изменение стандартной энтальпии составляет —45,9 кДж/моль; в обоих случаях расчет ведется на моль NH3.
В расчетах мы примем, что газовая смесь достигает равновесия при посто янном давлении. Эта ситуация отвечает течению газа в проточном реакторе в условиях пренебрежимо малого падения давления (заметим, что если синтез аммиака проводится в замкнутом сосуде, то давление будет падать с ростом степени превращения реагентов).
Введя мольные фракции компонентов Yx = px/piQV где рх — парциальное давление газа X, a ptot — полное давление, перепишем уравнение (2.22) в виде
(р\ - |
У vc У l'd |
( п |
Y'c + rd - v'a - l'b |
^2 32) |
7с 7 р |
n° |
_ е-&6/КТ _ е~\Н/RTgbS/R |
||
' ' |
V^V^b |
• |
k • / |
|
|
7A 7B |
VP |
) |
|
Это соотношение оказывается полезным при расчетах равновесных кон центраций. Из него легко видеть, что для экзотермического процесса (отрица тельное ДЯ) равновесные концентрации продуктов реакции с ростом темпера туры уменьшаются и увеличиваются при повышении давления, если число ча стиц газа в ходе реакции уменьшается (vA+ i/B — vc — i/D > 0).
Применив уравнение (2.32) к синтезу аммиака и считая газ идеальным, сразу же получаем
к (г\ - |
= Qnh3 |
~ Pn»3 |
„0 |
у |
„о |
|
|
7nh3 |
p |
(2.33) |
|||||
{4 |
aV2a3/2 |
~ п'/2 d3/2 |
Р |
Y^-V3'- |
D |
||
|
|||||||
|
“n2“h2 |
Pn2Ph2 |
|
7N27H2 |
^tot |
|
Для получения более высокого выхода продукта, промышленный синтез аммиака проводится при повышенных давлениях (ptot = 100—200 бар) и от носительно низких температурах (Г = 400 °C). Условия равновесия обычно записываются в терминах мольных фракций, поскольку они явно показыва ют происходящие в ходе реакции изменения состава. В реальных процессах исходная смесь состоит не только из Н2 и N2, поскольку азот берется из воздуха и в нем содержится около 1 % аргона. К тому же в водороде есть следовые примеси метана. Учтем также возможность присутствия в исход ной смеси некоторого количества аммиака. Обозначая через пх число молей компонента X, присутствующего в реагирующей смеси, и обозначая верх
2.3. Реакции и термодинамическое равновесие |
Л |
49 |
ним индексом i исходные значения параметров, определим степень полно ты реакции £ выражением
(2.34)
vx
Конечные числа молей компонентов легко находятся по известным стехи ометрическим коэффициентам, что отражено в табл. 2.3.
Таблица 2.3. Параметры, необходимые для расчета степени превращения
водорода и азота в аммиак при постоянном давлении
Компонент V Исходное число молей Конечное число молей
N2 |
д |
«n2 |
1 |
2 |
«n2 |
||
|
|
|
|
н2 |
3 |
«н2 |
3, |
2 |
«н2-^ |
||
|
|
|
|
NH3 |
+1 |
WNH3 |
«NH3 + £ |
Аг |
0 |
«Аг |
«Аг |
Сумма |
-1 |
«/ = «1Ч2 + «Н2 + «NH3 + «Аг |
«/ = «/ ~ £ |
Поскольку мольные фракции Ух равны Ух = flx/«tot, равновесные мольные фракции должны нормироваться на nf— число молей в смеси в конце реакции, что приводит к уравнению
|
Лмн3 |
+ £ |
к (Т}= У1ЧНз р° |
=___________ «' |
____________ Р° |
Act |
|
(2.35) |
Г % - (1/2) ql/2 ( % - (3/2) ^y/2 Aot |
||
|
l л,.-£ J [ |
n,-^ J |
Если мы для упрощения задачи рассмотрим в качестве исходной смесь только N2 и Н2 в стехиометрическом отношении 1: 3, то выражение (2.35) сводится к следующему
(2.36)
>/27 (п, - 2#)-
Решая это уравнение относительно £ приходим к двум корням
(2.37)
2[12ЩТ)рш ,
М4/ J
один из которых (со знаком +) не имеет физического смысла.
50 |
Глава 2. Кинетика химических реакций |
Для парциального давления аммиака получаем выражение
£ |
j^(r)AotV27+4-2 |
(2.38) |
||
^(Г)Ао,л/27+4 |
+ 2А |
|||
/’мнз |
|
В табл. 2.4 приведены мольные фракции аммиака при различных значениях температуры и давления, достигаемые в рассматриваемой системе (смесь толь ко N2 и Н2 в отношении 1: 3). Из табл. 2.4 видно, что для достижения высокого выхода аммиака необходимо проводить реакцию при низких температурах. Синтез, однако, проводят при повышенных температурах, поскольку только в этом случае разрываются связи между атомами в молекулах N2, энергия диссо циации которых составляет 940 кДж/моль. К сожалению, как видно из табл. 2.4, использование повышенных температур приводит к очень низкой степени пре вращения смеси водород/азот в аммиак. Таким образом, хотя термодинамичес ки предпочтительнее проводить синтез аммиака при низких температурах, вы сокий кинетический барьер блокирует его образование. Решение проблемы состоит в использовании катализаторов, позволяющих провести диссоциацию молекул N2 при низких температурах. Энзимы эффективно осуществляют син тез аммиака при комнатной температуре, поскольку в этих условиях практи чески полностью отсутствуют термодинамические ограничения. В промыш ленности использование катализаторов из железа позволяет проводить синтез при давлении 200 бар и температурах 625—675 К, когда при одном проходе через реактор достигается эффективность синтеза от 60 до 80 %. Последняя колонка в табл. 2.4 демонстрирует влияние эффектов неидеальности (активно сти) газов, участвующих в реакции.
Таблица 2.4. Равновесная степень превращения N2 и Н2 в аммиак в стехиомет
рической смеси при постоянном давлении ptot
|
|
|
Мольная доля NH3 |
|
|
Г, к |
^ея |
|
|
|
Ло.= 100 бар |
|
|
Ао. = 1 баР |
Ао, = Ю бар |
Р1М = 100 бар |
с учетом |
|
|
|
|
|
неидеальности |
298 |
6,68 х 102 |
0,934 |
0,979 |
0,993 |
0,997 |
400 |
6,04 х 10° |
0,497 |
0,798 |
0,933 |
0,945 |
500 |
3,18 х 10~' |
0,0862 |
0,387 |
0,733 |
0,759 |
600 |
4,18 х 10“2 |
0,0132 |
0,108 |
0,434 |
0,466 |
700 |
9,40 х 10~3 |
0,00303 |
0,0288 |
0,197 |
0,222 |
800 |
3,00 х 10“3 |
0,00097 |
0,000955 |
0,0821 |
0,097 |