книги / Симметрия в химии
..pdfОрбитали брх и 6#у. Если api и ф2 являются волно выми функциями орбиталей 6рх и 6ру соответственно и % и % представляют собой результаты действия операции симметрии С4 на волновые функции ф! иф2, то новые волновые функции запишутся в виде
= 0 • Фх + 1 • ф2,
ф' = — 1 .^Н-О-Фа-
Как показано выше в гл. 4 [равенства (4.13)], диаго нальные элементы матрицы преобразования ап и а22 оба равны нулю. Все характеры для этой вырожден ной пары приведены в табл. 9. Из сравнения табл. 9 с таблицей характеров для D^ видно, что р2-орби- таль относится к типу а2и, а остальные две р-орби тали к еи.
Атомные орбитали каждого отдельного иона хлора не обладают симметрией группы а потому эти орбитали лигандов следует объединить в групповые. Рассмотрим сначала р2-орбитали четырех лигандов; орбитали Cli и С13 лежат на оси х, а С12 и СЦ— на оси у, причем у всех орбиталей положительные доли направлены к металлу. Связи, которые эти орбитали образуют с орбиталями металла, будут симметричны относительно осей металл — лиганд, а значит, будут сигма-связями (а); /?г-орбитали атомов С1 будут по этому обозначаться как ai—04. Четыре групповые орбитали симметрии Dyb к которым могут приводить a-связи с орбиталями металла, можно получить про стым подбором. Эти нормированные групповые орби
тали (ГО) лигандов и их типы |
симметрии в груп |
|
пе Dih будут следующие: |
|
|
Ф (alg) — ~2 (01“Ь °2Н“ a3 + |
a4)’ |
alg' |
Ф fag) — j ( ai — V2 + 03— <*4). |
blg, |
Ф (<У = |
— 0l) |
Эти орбитали наглядно изображены на рис. 79. Пер вая участвует в сг-связи с 5- и -орбиталями метал ла, каждая из которых также обладает симметрией типа dig. Существует несколько способов составления такой молекулярной орбитали. Можно сначала прове сти гибридизацию 5 - и ^-орбиталей и в то время, как одна из гибридных орбиталей образует с ГО ли гандов связывающую орбиталь, другая гибридная орбиталь с ГО лигандов почти не перекрывается и потому остается несвязывающей МО.
В ином, более предпочтительном способе две орбитали металла и ГО лигандов объединяются все
ссоответствующими коэффициентами, отражающими вклад двух орбиталей металла и ГО лиганда в пол ную волновую функцию. Взаимодействие ГО лигандов
сдвумя АО металла приводит к трем МО вида
т К ] = c M i ч> [dA + с „ 2ф [ s ] + |
|
+ CL< ["2 (®1 “b °2+ |
°<|)] • |
У МО с наинизшей энергией, которой является сильно
связывающая |
орбиталь, знаки CL и С м 2 одинаковы |
и противоположны знаку СMI. Значения С зависят |
|
от различных |
кулоновских и резонансных интегралов |
и интегралов перекрывания, и их трудно оценить без детальных вычислений. Имеющая наивысшую энер гию орбиталь с симметрией aig(a*) сильно разрых ляющая, у нее CL и Смг имеют противоположные зна ки, а у CMI тот же знак, что и у CL. Третья орбиталь занимает промежуточное по энергии положение и строится почти полностью из dzа- и 5-орбиталей Pt; у нее CMI и Смг одного знака, и она имеет большие значения над плоскостью и под ней; CL мало, так что орбиталь в основном несвязывающая.
ГО лигандов ( b ig) имеет такую же симметрию, как dX2- yi-орбиталь платины, и поэтому из таких ор биталей образуются сильно a-связывающая МО и бо лее высокая по энергии o * ( b i g) МО.
Перед тем как составить комбинации из остав шихся двух ГО (а) лигандов с соответствующими АО
атомов хлора
Р и с. 79. Орбитали лигандов и их связи
а —четыре рг (0>-орбитали атомов хлора; б — д —четыре ГО,
%[eu(e,rt)]=CM<p(px) +
^cu<P[v^f(T’“ 03)]“
“^Zh~**4h)J
(в основном <5)
^i[cu(0,fl)] = С*\ФРу)+
+СиФ[у2(<*г-а*)]~
(в основном О )
’АгО№,*)] - Смф(/>г) + + СиФ[^^> _0j)] “
~с\.гФ[^2 (^2h~ Ъь)]
(о основном Л )
% (в (*,*)]- СМ<Р Ру)+
+с0фЬ?2г(<*2-<**)]~
(в основном Л )
2—
с орбиталями металла в ионе PtCl j .
полученные из ai е — и —МО симметрии еи-
металла, мы должны исследовать другие орбитали атомов лигандов. У каждого атома хлора имеется еще одна /7-орбиталь в плоскости молекулы, все эти орбитали можно обозначить Лщ—Льк; положительные части я-орбиталей берутся против часовой стрелки. Они объединяются в ГО точно таким же образом, как и сг-орбитали:
Ф i f h g i = ~2 (Я 1Л + % z + Щ л “ Ь n 4h) »
ф7(&2g) = |
2" (Я1Л |
+ Щи я4л)» |
Ф (^и) ==: уГ- (Я1А |
язл), |
|
ф,Я (^u) — |
(*%— %i)* |
Остальные МО, образованные из ГО о-типа, имеют симметрию еи\ следовательно, они представляют со бой линейную комбинацию всех орбиталей симметрии еи. При этом получаются три пары вырожденных ор биталей; каждая пара имеет следующий вид:
% |
* ) ] = с м ф К ] + c L ,(f> |
_ а з ) ] + |
+ Сь2<р[у==-(я2А— %,)1:
'I’ll \еи |
Я)] = ^мЧ1 [Ру\+ |
( а2— |
at)j + |
|
+ |
С<-2ф |
(Я1А ~ Яза)] |
Одна из этих пар будет сильно связывающей, дру гая — сильно разрыхляющей, третья — в основном не связывающей. В наинизшую по энергии пару орбиталей еи (tpi, \jjii) наибольший вклад дают ст-орбитали лигандов, и поэтому в методе МО еи называют обыч но о-связывающей орбиталью; в теории кристалличе ского поля она считается исключительно орбиталью
лигандов. В следующую по энергии еи-орбиталь (Фг
и Фи) в основном дают вклад я-орбитали, и |
поэтому |
в методе МО она рассматривается как в |
основном |
я-связывающая, в теории кристаллического поля эта орбиталь считается чистой орбиталью металла и яв ляется еи-орбиталыо кристаллического поля. Эти ор битали выглядят приблизительно так, как изображе но на рис. 79 е—и. В третью, дважды вырожденную еи-орбиталь дают вклады как а*-, так и я*-орбитали, и она является высокой по энергии разрыхляющей ор биталью.
Из двух остальных ГО, образовавшихся из — Я4/1 орбиталей лигандов, орбиталь y'(b2g) имеет та кую же симметрию, как ^-орбиталь Pt, и поэтому их взаимодействие приводит к образованию связываю^ щей и разрыхляющей МО. Орбитали ф(a2g) не соот ветствует по симметрии ни одна из орбиталей метал ла, и, следовательно, она является иесвязывающей.
У каждого из атомов лигандов имеется также р- орбиталь, перпендикулярная к плоскости иона, эти ор битали обозначаются от niV до Я4и. Их вклады в ГО будут рассмотрены ниже более систематически, чтобы проиллюстрировать общий метод. Кроме того, у ка ждого атома хлора есть 25-электроны, которыми мы выше пренебрегли. Они могут комбинироваться в ГО точно так же и с такой же симметрией, как и pz-орби тали, и далее могут комбинироваться с последними, что приводит к гибридизованным орбиталям атомов хлора.
Хотя комбинации АО, образующих ГО соответствующей сим метрии, в относительно простом случае группы £>4а могут быть найдены сравнительно легко, существует систематический метод нахождения комбинаций АО лигандов. Пусть, например, мы хотим найти комбинацию я«-орбиталей на рис. 78, которая со ставит четыре ГО симметрии DM. Д ля простоты и сокращения записей мы используем таблицу характеров / ) 4 и заменим верх ние индексы g или и отражением в плоскости Ол.
/ стадия. Применим поочередно все операции группы Д4 к каждой орбитали атомов лигандов. Нет необходимости выписы вать полностью все матрицы преобразования, нужны только ди агональные члены. Они будут равны +1, если орбиталь пре
образуется сама |
в себя; |
— 1 , если она преобразуется сама в себя, |
но с обратным |
знаком; |
0 , если орбиталь преобразуется в другую |
орбиталь. Сумма этих диагональных членов матрицы преобразо вания при взаимном преобразовании орбиталей всех лигандов равна, конечно, характеру матрицы и, следовательно, определяет
представление, к которому принадлежит это преобразование. В нижней половине приводимой таблицы даны соответствующие диагональные члены для указанных орбиталей, а в последней строке — характеры приводимого представления.
D4 I |
/ |
|
2С4 С\ = С\ 2С'2 2 С% |
|||
Аг |
+ 1 |
|
+ 1 |
+ 1 |
+ 1 |
+ 1 |
а 2 + 1 • И |
+ 1 |
— 1 |
- 1 |
|||
В х ■ Н |
|
— 1 |
+ 1 |
+ 1 |
— 1 |
|
В2 |
+ 1 |
|
— 1 |
■ И |
— 1 |
|
Е |
+ 2 |
|
0 |
— 2 |
0 |
0 |
Л XV |
+ 1 |
|
0 |
0 |
- 1 |
0 |
3t2v |
+ 1 |
|
0 |
0 |
0 |
0 |
n3v |
+ 1 |
|
0 |
0 |
— 1 |
0 |
я 4о |
+ 1 |
|
0 |
0 |
0 |
0 |
2 |
+ 4 |
0 |
0 |
—2 |
0 |
|
|
|
|
|
|
||
|
II |
стадия. Найдем типы симметрии или неприводимые пред* |
ставления, на которые разлагается рассматриваемое приводимое представление. Их можно найти непосредственно или применив уравнение (5.6). В данном случае приводимое представление разлагается на А2+В2+Е.
III стадия. Применим операции симметрии D4 к Яц, и под обозначением операции запишем орбиталь, в которую преобра зуется Яю при действии этой операции (см. табл. 10), затем
поочередно перемножим получившиеся орбитали и характеры каж дого из неприводимых представлений, которые входят в найден ное выше приводимое представление (здесь А2, В2 и Е), и про суммируем эти произведения, после чего получим орбиталь, при веденную в последнем столбце табл. 10.
В результате этого умножения получается одна из е-орбита- лей, что видно из произведения ЕХЛх». Для того чтобы получить вторую ç-орбиталь, нужно повторить эту же процедуру для £ Х Я 2,. Таким образом, мы находим четыре ГО соответствующей
симметрий} после проведения нормировки и определения четно сти (g или и) они будут иметь следующий вид:
ф (Дга) =“ *2 (л1» Н”л2®Н“ |
Лзр |
n 4 v\ |
|
ф (^1#) “ *2" |
n 2V4“ |
ÏÏ3V |
Я4tf)» |
ФМ —у= - (Яц,
1
ф' ы = V2 (Я 2V ^ 4 » )*
Jilt?
а2
А2X Я\р
в2
В2 X ii\v
Е
ЕX
Л2Т/
£ X
/
^it>
- и
Яи>
+1
+2
2 я ц /
Я2с
2я 2„
с 4. с ' |
• |
с 4 |
_/^2 |
|
—с 2 |
Я2р, |
Hiv |
Язг |
|
+ i . |
+ |
i |
+ 1 |
Я2у9 ^ 4^ |
3l$v |
||
— 1. - 1 |
+ 1 |
||
Я2у% |
Я±р |
n 3V |
|
0, 0 |
|
— 2 |
—— 2rt3t>
^3t» Я\ъ
1 |
2я 4Р |
с * |
с у |
С2' |
**2 |
- 1, |
- 1 |
*“ ^ 1хь |
Язи |
- 1. - 1
n lv> я з*>
0, 0
—
ftiVt ^ 20
1
с »1 d ?s |
Групповые орбитали |
с 2 » с 2 |
“ ’Я2р, |
~~^4V |
|
|
|
- |
1, |
“ I |
|
|
^227i |
Я^р 2jtjv -{- 2я2г; -{■- 2язг/ -j- 2K AV |
|||
+ |
1. + 1 |
|
|
|
|
|
2 ftip |
2зт2р -J—2я3г/ — 2 я 41, |
|
|
о, |
о |
|
|
|
— |
|
2 (nlv |
" я 3г,) |
Я\ру Я$р |
|
|
||
|
|
|
2 ( я 2р |
я<ш) |
к
T а б ли ц а 11 a
Групповые орбитали CC14, точечная группа T d
z
a
îbi»b»
a Система координат атома С выбраиа по правилу правой руки, атомов CI—-по правилу левой руки [см. W o l f s b e r g М., H е 1 m b о 1г L . J. Chem» Phys, 20, 837 (1952)1.