- •Кафедра технології та організації ресторанного бізнесу Конспект лекцій
- •Харків 2008
- •Тема 1. Вступ. Основні поняття і визначення.
- •1.1 Вступ
- •1.2. Термодинамічна система.
- •1.3. Параметри стану.
- •1.4 Рівняння стану
- •Тема 2. Перший закон термодинаміки.
- •2.1. Теплота і робота.
- •2.2. Внутрішня енергія.
- •2.3. Перший закон термодинаміки.
- •2.4. Теплоємність газу.
- •2.5. Універсальне рівняння стану ідеального газу.
- •Тема 3. Другий закон термодинаміки.
- •3.1. Основні положення другого закону термодинаміки.
- •3.2. Ентропія.
- •3.3. Цикл і теореми Карно.
- •Тема 4. Термодинамічні процеси.
- •4.1. Метод дослідження термодинамічних процесів.
- •4.2. Ізопроцеси ідеального газу.
- •4.3. Політропний процес.
- •Тема 5. Термодинаміка потоку.
- •5.1. Перший закон термодинаміки для потоку.
- •5.2. Сопло Лаваля.
- •5.3.Дроселювання.
- •Тема 6. Реальні гази. Водяной пар. Вологе повітря.
- •6.1. Властивості реальних газів.
- •6.2. Рівняння стану реального газу.
- •6.3. Поняття про водяну пару.
- •6.4. Характеристики вологого повітря.
- •Тема 7. Термодинамічні цикли.
- •7.1. Цикли паротурбінних установок (пту).
- •7.2. Цикли двигунів внутрішнього згоряння (двс).
- •7.3. Цикли газотурбінних установок (гту).
- •Розділ II. Основи теорії теплообміну.
- •Тема 8. Основні поняття і визначення.
- •Тема 9.Теплопровідність.
- •9.1. Температурне поле. Рівняння теплопровідності.
- •9.2. Стаціонарна теплопровідність через плоску стінку.
- •9.3 Стаціонарна теплопровідність через циліндричну стінку.
- •1 Однорідна циліндрична стінка.
- •Багатошарова циліндрична стінка.
- •2 Багатошарова циліндрична стінка.
- •9.4. Стаціонарна теплопровідність через кульову стінку.
- •Тема 10. Конвективний теплообмін.
- •10.1. Фактори, що впливають на конвективний теплообмін.
- •10.2.Закон Ньютона-Рихмана.
- •10.3. Теорії подібності.
- •10.4. Критеріальні рівняння конвективного теплообміну.
- •10.5. Розрахункові формули конвективного теплообміну.
- •Вільна конвекція в необмеженому просторі.
- •Змушена конвекція.
- •Тема 11. Теплове випромінювання.
- •11.1. Загальні відомості про теплове випромінювання.
- •11.2. Основні закони теплового випромінювання
- •Тема 12.Теплопередача.
- •12.1. Теплопередача через плоску стінку.
- •12.2. Теплопередача через циліндричну стінку.
- •12.3. Типи теплообмінних апаратів.
- •12.4. Розрахунок теплообмінних апаратів.
- •Тема 13. Енергетичне паливо.
- •13.1. Склад палива.
- •13.2. Характеристика палива.
- •13.3. Моторні палива для поршневих двс.
- •Тема 14. Котельні установки.
- •14.1. Котельний агрегат і його елементи.
- •14.2 Топкові пристрої.
- •14.3 Спалювання палива.
- •14.4 Теплотехнічні показники роботи топок.
- •Тема 16.Горіння палива.
- •16.1. Фізичний процес горіння палива.
- •15.2. Визначення теоретичної і дійсної витрати повітря на горіння палива.
- •Тема 17. Компресорні установки.
- •17.1. Об'ємний компресор.
- •17.2. Лопатковий компресор.
- •Тема 17. Питання екології при використанні теплоти.
- •17.1. Токсичні гази продуктів згоряння.
- •17.2. Вплив токсичних газів.
- •17.3. Наслідки парникового ефекту.
- •Перелік літератури Основна
- •Додаткова.
12.3. Типи теплообмінних апаратів.
Теплообмінним апаратом називають усякий пристрій, у якому одна рідина — гаряче середовище, передає теплоту іншої рідині - холодному середовищу. Як теплоносіїв у теплових апаратах використовуються різноманітні краплинні і пружні рідини в самому широкому діапазоні тисків і температур. За принципом роботи апарати поділяють на регенеративні, змішувальні рекуперативні.
У регенеративних апаратах гарячий теплоносій віддає свою теплоту пристроєві, що акумулює, що у свою чергу періодично віддає теплоту другій рідині - холодному теплоносієві, тобто та сама поверхня нагрівання омивається то гарячою, то холодною рідиною.
У змішувальних апаратах передача теплоти від гарячої до холодної рідини відбувається при безпосередньому змішанні обох рідин, що наприклад змішують конденсатори.
Особливо широкий розвиток у всіх областях техніки одержали рекуперативні апарати, у яких теплота від гарячої до холодної рідини передається через розділову стінку. Тільки такі апарати будуть розглянуті надалі.
Теплообмінні апарати можуть мати самі різноманітні призначення — парові казани, конденсатори, пароперегрівники, прилади центрального опалення і т.д.
Теплообмінні апарати в більшості випадків значно відрізняються друг від друга як по своїх формах і розмірам, так і по застосовуваним у них робочих тіл. Незважаючи на велику розмаїтість теплообмінних апаратів, основні положення теплового розрахунку для них залишаються загальними.
У теплообмінних апаратах рух рідини здійснюється по трьох основних схемах.
Якщо напрямок руху гарячого і холодного теплоносіїв збігаються, то такий рух називається прямо током (мал.12.3,а).
Якщо напрямок руху гарячого теплоносія протилежно рухові холодного теплоносія, то такий рух називається протитоком (мал.12.3,б). Якщо ж гарячий теплоносій рухається перпендикулярно рухові холодного теплоносія, то такий рух називається перехресним струмом (мал.12.3,в). Крім цих основних схем руху рідин, у теплообмінних апаратах застосовують більш складні схеми руху, що включають усі три основні схеми.
12.4. Розрахунок теплообмінних апаратів.
Метою теплового розрахунку є визначення поверхні теплообміну, а якщо остання відома, то метою розрахунку є визначення кінцевих температур робочих рідин. Основними розрахунковими рівняннями теплообміну при стаціонарному режимі є рівняння теплопередачі і рівняння теплового балансу. Рівняння теплопередачі:
Q = k·F·(t1 – t2 ) ,
де Q — тепловий потік, Вт, k - середній коефіцієнт теплопередачі, Вт/(м2град),
F — поверхня теплообміну в апараті, м2, t1 і t2 - відповідно температури гарячого і холодного теплоносіїв.
Рівняння теплового балансу за умови відсутності теплових втрат і фазових переходів:
Q = = m1 · cр1 ·t1 = m2· cр2·t2 ,
або
Q = V1 1·cр1·(t/1 – t//1) = V2 2·cр2 ·(t//2 – t/2), (12.16)
де V1 1, V2 2 - масові витрати теплоносіїв, кг/с, з cр1 і cр2 - середні масові теплоємності рідин в інтервалі температур від tґ до t//, t/1 і t//1 температури рідин при вході в апарат; t/2 і t//2 - температури рідин при виході з апарата.
Величину добутку V··cр = W, Вт/град називають водяником, або умовним, еквівалентом. З обліком останнього рівняння теплового балансу може бути представлене в наступному виді:
(t/1 - t//1) / (t//2 - tґ2) = W2 / W1 , (12.17 )
W2 , W1 - умовні еквіваленти гарячої і холодної рідин.
При проходженні через теплообмінний апарат робочих рідин змінюються температури гарячих і холодних рідин. На зміну температур великий вплив роблять схема руху рідин і величини умовних еквівалентів.
На мал.12.4 представлені температурні графіки для апаратів із прямо током, а на мал.12.5 для апаратів із протитоком.
Як видно з мал.12.4 , при прямо току кінцева температура холодного теплоносія завжди нижче кінцевої температури гарячого теплоносія. При протитоку (мал.12.5) кінцева температура холодної рідини може бути значно вище кінцевої температури гарячої рідини.
Отже, в апаратах із протитоком можна нагріти холодне середовище, при однакових початкових умовах, до більш високої температури, чим в апаратах із прямо током. Крім того, як видно з малюнків, поряд зі змінами температур змінюється також і різниця температурячи між робочими рідинами, або температурний напір t.
Величини t і k можна прийняти постійними тільки в межах елементарної поверхні теплообміну d. Тому рівняння теплопередачі для елемента поверхні теплообміну d справедливо лише в диференціальній формі:
dQ==k·dF·t . (12.18)
Тепловий потік, переданий через усю поверхню F при постійному середньому коефіцієнті теплопередачі k, визначається інтегруванням рівняння (12.18 ):
Q = k·d·t= k·F·tср , (12.19)
де tср - середній логарифмічний температурний напір по всій поверхні нагрівання.
Для випадків, коли коефіцієнт теплопередачі на окремих ділянках поверхні теплообміну значно змінюється, його опосереднюють:
kср = (F1·k1 + F2·k2 + … + Fn·kn) / (F1 + F2 + … + Fn)...
Тоді при kср = const рівняння (12.9 ) прийме вид
Q = kср t ·d = kср ·tср ·F. (12.20)
Якщо температура теплоносіїв змінюється за законом прямої лінії (мал.12.6, пунктирні лінії), то середній температурний напір в апараті дорівнює різниці середньоарифметичних величин:
tср = (t/1 + t//1)/2 - (t//2 + t/2)/2 . (12.21)
Однак температури робочих рідин міняються по криволінійному законі. Тому рівняння (12.21) буде тільки наближеним і може застосовуватися при невеликих змінах температури обох рідин. При криволінійній зміні температури величину tср називають середньоарифметичним температурним напором і визначають по формулах: для апаратів із прямо током
tср = [(t/1 - t/2) - (t//1 - t//2)] / ln[(t/1 - t/2)/(t//1 - t//2)] . (12.22)
для апаратів із протитоком
tср = [(t/1 - t//2) - (t//1 - t/2)] / ln[(t/1 - t//2)/(t//1 - t/2)] . (12.23)
Чисельні значення tср для апаратів із протитоком при однакових умовах завжди більше tср для апаратів із прямо током, тому апарати з протитоком мають менші розміри.