книги / Периодические кусочно-однородные упругие структуры
..pdf<Q>/G
Рис. 4.2.15. Зависимость <G>/G для квадратной решетки с упругими яд рами от EfEi
<£7>/Е
Рис. 4.2.16. Зависимость </?,>/£ для |
А, = 2Д/со, |
- 40 с круговыми упругими |
упругости пластины и ядра |
Для различных значении Е /Е ,с^ в^ ~ Вещо) |
У |
141
6
<vzi>/ v
<£2 >/Е
Рис. 4.2.17. Зависимость <Е 2У/Е |
для прямо |
Рис. 4.2.18. Зависимость <v-i >/v для прямо |
|
угольной решетки |
с круговыми |
ядрами от |
угольной решетки с упругими круговыми яд |
Ь = |
2Я/со, и В Д |
|
рами от л — 2/?./о)| и Е [Е | |
Значения |
а" и |
р® |
вычисляем для |
двух случаев: <0ц> = |
=*<а22> = 1, |
<ai2> = |
0 и |
<сц> = —<022> = |
1, <<ii2> = О, после че |
го подставляем их в соответствующие формулы (2.2). |
||||
Результаты расчета |
представлены на |
рис. 4.2.16—4.2.18. |
В случае правильных решеток указанная приближенная схе ма даетследующие выражения для Q: гексагональная решетка
р = |
<Д> 1 — у= |
1 -I-0,5(1 - у)(1 - lyр) (1 - яХ2/2УЗ) |
|
|
l-< v > ‘ |
Е |
1 - 0 ,5 (i + v) (1 — |*х/1*) (1 — гей.*/21/5)’ |
* |
|
квадратная решетка |
|
|
||
|
_ |
1 + 0.5(1 - у) (1 - уц) (1 - |
|
|
|
|
i -O .Sfl + v ^ l-jy p ^ l-siV 'M )* |
' ' |
|
§ 3. |
Жесткость решетки с круговыми отверстиями, |
|
||
|
подкреплешшмп упругими кольцами |
|
Рассмотрим симметричную решетку с круговыми отверстиями, подкрепленными упругими кольцами из другого материала. Пусть Е , v и Ей vi — соответственно модули Юнга и коэффициенты Пуассона пластины и колец. Будем предполагать, что кольца ра
ботают |
лишь па растяжение — |
|||
сжатие, |
а в |
решетке |
действуют |
|
средние |
папряжеппя <Оц>, <а22>, |
|||
<Oi2> = |
0 . |
граничные условия |
||
|
Составим |
|||
па |
контуре |
основного |
отверстия |
|
L. |
Уравнения равновесия элемен |
та кольца в направлении нормали к контуру отверстия таковы:
Ыго,- = o F v F , - |
=— bhтг0) |
|
|
(3.1) |
|
где Or и Tro — нормальная и каса |
|
|
тельная компоненты |
напряжения |
|
на линии контакта, |
о — нормаль- |
упругими кольцами • |
нов напряжение в |
поперечном |
|
сечении кольца, Ъ и h — радиус отверстия и толщина пластины, F\ — площадь поперечного сечения кольца, 0 — полярный угол, отсчитываемый от оси Ох\ против стрелки часов, начало коорди нат Ох\х2 совмещено с центром основного отверстия (рис. 4.3.1).
Условие совместности деформации вдоль линии спая кольца с пластиной имеет вид
(3-2)
Т-
143
Исключая из соотношений |
(3.1), (3.2) величину с, приходим |
|||||||
к краевым условиям на контуре отверстия |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
(3.3) |
Соотношения (3.3) удобно представить в виде одного краево |
||||||||
го условия в комплексной форме |
|
|
|
|
||||
|
от |
г'Тге = |
— |
с0 + г £0 * |
|
(3.4) |
||
Левая часть условия (3.4) выражается через граничные зна |
||||||||
чения комплексных потенциалов |
(1.6.10) |
обычным образом: |
||||||
(0г-1Хв)1ь = Ф(О + Ф Г О -е2,в(«Ф, ( О + ^ ( О ] > |
t = bei0. (3.5) |
|||||||
Подставляя сюда разложения |
Ф (г) и |
'F(z) |
в |
ряды Лорана |
||||
на L, сводим краевое условие |
(3.4) |
к бесконечной системе линей |
||||||
ных алгебраических уравнений вида |
|
|
|
|||||
|
a 2j+2 = |
2 |
OjkChh+2 + |
bi. |
|
(3.6) |
||
где |
|
k=0 |
|
|
J |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Я .. _ |
(2J +т 1)ч Л^ j+2h+2 |
|
|
|
|||
|
,k ~ |
12/ + 2J — б (2у Н-ТГ Ъ ’к' |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
— [6(2m + l ) ~ 2 m ] T |
||
п»-1 |
(2т)! (2к + |
1)1 247n+2ft+4 |
t(2/n + |
1) 6 —■2m) -)- |
||||
Yjk = Yhj = |
_ (2/ + 2A: + 4)lg2j+2ft+46 |
|
|
i-2 / i:^ 2б 22ft+a' |
||||
|
|
|
|
|||||
|
(2/ -f 2)! (2k + |
2)1 22i+2fc+4 |
+ |
|
|
|
b |
<q2 2 > - < ° n > |
, <°22> + |
<cn > |
|
K0x4 |
|
|
|
° |
|
2 |
2 |
’ 1 - 2^ |
6 ’ |
|
||
fcf = <^> + <V jW ?>i+2 0- _ й 9 |
V |
S_Y-1 |
||||||
0} |
2«+* |
1 - 2 ^ 5 |
|
|
|
6 - F R |
* |
|
Коэффициенты Рг/<+2 определяются по формулам |
|
|
||||||
izivl* |
_ aa+iv |
+ay*,+2 2 aa+!?M+a(4.)“«, |
||||||
P2i+4 " |
2 M ‘ 2 |
"(2/-H 2)! (2A -j- 1)! 22j+2,t+4 |
^ |
+ 3 ) 6 ~ |
|
|||
|
|
- (2/ + 2)1 + |
(2/ + 3)6a2j+2 |
(7 = 0, |
1, . . . ) . |
|||
Результаты расчетов величины |
|
|
|
|
|
|||
|
|
q — —1^>—.j-Z -У |
|
|
|
|
||
|
|
•г |
l — <v> |
E |
|
|
|
|
для правильных решеток приведены на рис. 4.3.2, 4.3.3.
§ 4. Осредпеппые жесткости решетки при изгибе
Рассмотрим изотропную пластину, ослабленную двоякоперио дической системой одинаковых отверстий (в которые могут бытьвпаяны упругие ядра из другого материала). Будем предполагать, что в образованной таким образом регулярной структуре действу ют средние (в смысле гл. 2, § 1) изгибающие моменты <М(кУ. Все обозначения п допущения относительно контура отверстия L, принятые в §1, гл. 2, остаются в силе и здесь.
Под макромоделыо регулярной структуры в условиях изгиба будем понимать однородную, вообще говоря, анизотропную плас тину, у которой закон связи между кривизнами и моментами сов падает с законом связи между средними кривизнами и средними моментами в структуре *).
Из формулы (2.1.14) следует, что энергия изгибных дефор маций, накопленная в фундаментальной ячейке структуры, сов падает с энергией, накопленной в той же ячейке модельной пластинки.
Нашей задачей является определение осредненных (эффектив ных, приведенных) изгибных жесткостей структуры <Дк>, мат рица которых и определяет закоп связи между средними момен тами, действующими в структуре.
Характеристическим свойством рассматриваемых задач изгиба решетки является квазипериодичность углов поворота d\w и d^w. Этот вывод следует из формул (2.1.5) и (2.2.2).
*) Средние кривизны определены в (2.1.12), (2.1.13).
ЮЭ. И. Грнголюк, Л. А. Филыптипскнй |
145 |
Si
Рис. |
4.3.2. Зависимость относительного макромодуля й от J, = |
Рис. 4.3.3. Зависимость относительного млкромодуля А |
|
= |
2b/coi для гексагональной решетки (соа = со i cxp(in/3)) |
от К = |
Для квадратной |)сшстки (о)2 = гео j) |
Имеем
djjv j г 1 — 2©j Be A -j- ©| Re В + Re [(a + b) 6^ + оу2],
d2w |*+wi = —©Jm В + Im [(a — b) — ayib
dtw |*H“2 = 2 Re ©2 •Re A + Re (#©2) + Re [(a + b) 62 + ay2\, (4. 1),
д2н: |2+“а = 2 Im©2-Rc A — Im(R©2) + Im [(a — fc)62 — ay,).
Подставлия приращепия углов поворота (4.1) в формулы для средних кривизн (2.1.13) и учитывая при этом выражения для постоянных А и В (2.2.3), находим
( 3 - » ) < ^ 22> -)-(« -f 1) <Л/П>
<Ии> - |
22) ( I — v ) ( n - i ) |
- |
a |
+ |
» |
) - r 4 |
r V 4 |
||
|
(1-i- п) (М 22) -г (3 - |
п) <МП> |
+ |
(1 + H |
) - j R e ( a - ;r^-1), |
||||
<*-> |
- |
22) (1 - v ) vn - 1) |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(4.2) |
2<х12> |
- |
2 <^n»> — 2 (1 + n )-j- Im a. |
|
|
|
|
|
||
|
2) (1 — v) |
|
|
|
|
|
|
|
|
Введем |
стандартные |
решения |
интегрального |
уравнения |
|||||
(2.2.10) |
по формуле ') |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
©(£) = <Л/ц>©11 + |
<Л/22>©22 + |
<Mi2>©12. |
(4.3) |
Соответствующие этим решениям функционалы а и Ь обозначим через aih, bih (т. е. am, b ik определяются из (2.2.2), где необходи мо вместо © (0 подставить <aih(t)).
Учитывая (4.3), получаем из (4.2)
<хп> = % {<au> <Мп У + <а12> <М22> + <а16> <М„»,
<хм> = |
{<«„> <МП> + |
<д22> <М22> + |
<я2в> <Ми » , (4.4) |
|||||
2 <и12> = |
|
|
<Мц> + <аЧ2> < ^ 88> + |
<аоо> <^и>}. |
||||
<а„> = |
-L R e [l _ ^ Re [(1 - |
v) b11 + |
2 (1 + |
v) a11]}, |
||||
<al2> = |
_ |
Re {v + |
[(1 - |
v) 6» + 2 (1 + |
v)«“ ]}, |
|||
<aie> i |
Re((l - v ) ^ |
+ 2 (1 + |
v)a»j, |
|
||||
’) Если отверстия заполнены упругими инородными ядрами, то необхо |
||||||||
димо ввести стандартные решения системы (2.3.6) |
|
|
||||||
|
p (t) |
= |
<Л/ц>ри + |
<Л/»>РМ+ |
<^/12)Р12 |
|
||
|
q(t) |
= |
<M i>?n + |
<^я>322 + |
<Afj2> ff12- |
|
Соответствующие им функционалы а<к ъ{к вычисляются по формулам (2.3.3), если положить в них вместо p(t), q(t) соотвотствеппо pik(t) и qik(t).
10* |
147 |
|
<„„>------ ± |
Re {v + ^ |
К1 ■ - v)»“ - |
2 (1 + v) aU)}. |
|||||
<«*> - |
4 |
Ro (l - Z f - (d - |
v) 1“ - |
2 (1 + v)«“ ]}, |
||||
<ви> = |
~ ?1 7 - Re ( d - v) 4‘! - |
2 ( ! + |
v> a” b |
|||||
<*„> ------ ^ - l m l ( l + v ) e “ j, |
|
|
|
|||||
<««>------ + |
v)«“ J, |
|
|
|
|
|
||
<««•> = |
- r *1 + |
v) Im [1 - |
^ |
- |
“I!]- |
|
|
|
Величины |
E , |
v, |
Z> = £7i3/(12(l — v2)) |
и |
h — соответственно: |
модуль Юнга, коэффициент Пуассона, цилиндрическая жесткость и толщина пластины, F = ©i Im шг — площадь параллелох'рамма
периодов.
Так же как и в § 1, можно показать, опираясь на формулу (2.1.14) и теорему взаимности Бетти, что осредненные коэффи циенты деформации <а«,> образуют симметричную положительно
определенную матрицу.
Обращая (4.4), получаем уравнения, связывающие средние кривизны и средние моменты в решетке, т. е. уравнения состоя ния макромодели
<Л/ц> = |
< 0 „ > < Х п > |
+ |
< 0 1 2 > < * 2 2 > + .2 < 0 1 6 > < Х 1 2 > , |
( * - 5 ) |
|
(.МпУ = |
<iZ>2|Kxn> + |
<iZ>22X X 22> + |
2< ^ 2б) |
|
|
<M i2> — < ^ 1 6 > < X ii> |
+ |
< ^ 26>< X 22> + |
2 < ^ 6 6 > < H I2 > - |
|
Коэффициенты <3>ih>, фигурирующие в (4.5), представляют со бой эффективные (осредненные, макроскопические, приведенные) изгибиые жесткости решетки. Они выражаются через <а«,> сле дующим образом:
<а>ц> - |
|
|
|
<®й> |
<«■■> <°.,в> - <«и>* |
|
|
|
|
А |
|
||
Ф ъ ' ) = |
<0 |
21> = |
<а,й> <«м> - < Д ц > <дсб> |
’ |
||
|
|
|
|
А |
|
|
Ф |
1в> = |
<0 |
в1> = |
<*„> < S« > -< g22> <д1в> |
(4.6) |
|
|
|
|
|
А |
|
* |
<0 |
2О> = |
<0 |
в2> = |
<g»Q> <Д1А> ~ |
<а11> <Д2в) |
* |
|
|
|
|
А |
|
|
<д?6, > |
, < ^ > ^ |
<- а< |
|
|
||
Л - -р- {<*ео> K*n> <<*22> - <я12>21+ |
|
|
||||
|
+ |
2 <a12> <aie> <a20> - <au> <a2fl>2 - |
<<*«> <a*»>2>- |
148
<■»„>/»
Рис. |
4.4.1. |
Зависимость относитель |
Рис. 4.4.2. |
Зависимость отно |
||||
ной |
изгибпой |
жесткости |
< 0 п > /0 |
сительной нагибной жесткости |
||||
для |
прямоугольной решетки |
(©i = |
< 0 i2> /0 |
для |
прямоугольной |
|||
= 2, о>2 = |
Si) |
с эллиптическими от |
решетки с эллиптическими от |
|||||
верстиями от Я = 21?i/©i при Д2 = 1 |
верстиями |
от |
Я = 2Д|/й>1 при |
|||||
<ЯЬ |
Д2— горизоптальпая |
и |
верти |
|
|
|
||
|
кальная полуоси эллипса) |
|
|
|
<2)г г >/3)
<Збб>/2
Рис. 4.4.3. Иаменепие относи |
Рис. 4.4.4. Изменение относи |
|
тельной изгибпой жесткости |
тельной |
пзгибной жесткости |
(&vi>l£> для прямоугольной |
<06аУ/2> |
для прямоугольной |
решетки с эллиптическими от |
решетки с эллиптическими от |
|
верстиями |
|
верстиями |
149
Ниже приводятся результаты расчетов эффективных изгибных
жесткостей прямоугольной решетки (coi = |
2, 0)2 = |
Si) с эллипти |
||||||
ческими отверстиями, ромбической |
решетки |
(o)j = |
2, |
©2 =■ |
||||
= 2 ехр(нх/4)) с |
круговыми отверстиями и квадратной |
решетки |
||||||
(осп = 2, ©2 = |
2г) |
с чечёвицеобразпыми |
отверстиями |
(рис. |
4.1.1). |
|||
Т а б л и ц а |
4.4.1. Значения относительных |
нзгнбпых |
жесткостей |
ромбическом решетки с круговыми отверстиями
,2В
|
|
< 0 ц > /0 |
< 0 „>/Д> <®22>1ЗУ < 0 ie > /0 |
< 0 2О>/0 |
<0оо> /0 |
||
ж |
Г м - |
0,906 |
0,243 |
0,906 |
-0 ,0 0 0 |
0,000 |
0,332 |
. |
0,2 |
||||||
ь |
0,4 |
0,674 |
0,125 |
0,688 |
-0 ,0 0 3 |
0,002 |
0.27S |
‘ -.0,6 |
. |
0,389 |
|
0,028 |
0,446 |
—0,009 |
0,007 |
7),193 |
' 0,7 |
: |
0,234 |
-0 ,0 0 3 |
0,332 |
-0 ,0 1 3 |
0,007 |
0,138 |
|
Т а б л и ц а |
4.4.2. |
Значсшш относительных изгибных |
жесткостей |
|||||
|
тетрагопальпой . решетки с чечевицеобразнымн отверстиями |
|||||||
|
|
|
|
(О = |
я/6, Р = |
До/Л, = |
2) |
|
iti |
|
< 0 п > /0 |
<012> /0 |
|
< 0 22> /0 |
< 0 « о > /0 |
||
0,6 |
|
|
0,479 |
|
0,092 |
|
0,692 |
0,228 |
0,7 |
|
|
0,324 |
|
0,054 |
|
0,618 |
0,183 |
Порядок расчета |
таков. Сначала определяются |
стандартны© |
решения a>ik(t) интегрального уравнения (2.2.10). Затем по фор
мулам (2.2.2) вычисляются соответствующие |
им |
функционалы |
||
aik и bik. После этого по соотношениям (4.4), |
(4.5) |
определяются |
||
искомые эффективные жесткости. |
величин <2>\\>/&>, |
|||
На рис. 4.4.1—4.4.4 приведены графики |
||||
(2£)\ъ)12Ь, (Ш£)л£>12£> и |
соответственно |
для прямоуголь |
||
ной решетки с эллиптическими |
отверстиями |
|
в зависимости от |
|
Я = 2Д1Л01 при i?2 = 1. |
|
|
|
|
Значения эффективных жесткостей для ромбической и квад ратной решеток даны в табл. 4.4.1 и 4.4.2. В расчетах принима лось v = 0,3.
§ 5. Жесткость симметричных решеток при изгибе
Для определения эффективных пзгпбных жесткостей правиль ных решеток со впаянпымп в отверстия инородными круговыми ядрами воспользуемся решениями1в рядах, полученными в § б и 7 гл. 2.