книги / Периодические кусочно-однородные упругие структуры
..pdfИа основании полученных в рядах решений двоякопериоди-' ческих задач исследуем здесь жесткость симметричных решеток с круговыми отверстиями (в которые могут быть впаяны упру гие инородные ядра).
Очевидно, общпе формулы (1.7) для осредпепных жесткостных параметров остаются в силе, следует только функционал а
заменить на |
— В 0, а функционал Ъ на — Ао, где Ао и В 0 — ко |
|||||||||
эффициенты, фигурирующие в рядах |
(1:6.1)'. |
|
||||||||
Пусть при <а1Ь> = |
1 |
(остальные два средних напряжения рав |
||||||||
ны нулю) коэффициенты в (1.6.1) |
А0 = A'J1 и В 0 = В ? . |
Ана |
||||||||
логично при <а„> = 1 (остальные два |
средпих напряжения |
рав |
||||||||
ны пулю ')) |
коэффициенты в |
(1.6.10) а? = |
а1\ р2 = р"- |
|
||||||
Имеют место соотношения |
|
|
|
|
|
|
||||
|
И е < |
= |
Я-а^ |
R e fi? -tfp j* . |
(2.1) |
|||||
Учитывая |
(2.1), |
получим из (1.7) выражения для эффек |
||||||||
тивных параметров упругости2) |
|
|
|
|
|
|||||
|
7 §-) = 1 - 2 К |
р (2'4‘ + |
р},)1 |
|
||||||
|
p } . |
J . |
= |
i + |
± |
K |
A |
2о?+Р?). |
(2. 2) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
^ |
- |
l |
+ |
2 A T ,(2 « ? -fc ” ). |
|
||||
|
G |
|
л |
4я Im ylj2 |
v |
яХ2 |
|
|||
|
<Ci2> |
|
|
|
+ |
|
|
Лр |
f |
|
Здесь E , v, |
G =p- = |
E/2 (l + |
v) — модуль |
упругости, коэффици |
ент Пуассона п модуль сдвига материала пластины, <i?i>, <Ez>, <Gi2> и <V2i^ — эффективные: модули упругости в направлении осей Охь Охг, модуль сдвига и коэффициент Пуассона в направ лении Ох2 (от силы, действующей в направлении Ох\); К р — коэффициент перфорации, равный отношению площади отвер стия или включения к площади параллелограмма периодов.
В некоторых случаях удобно пользоваться комбинациями ос-
реднепных параметров, |
которые |
определяются соотношелия- |
||||||
<д,> |
! ~ |
v _ |
L |
, |
чК Рг - 2аг) |
1 |
(2.3) |
|
1 — <v.l> |
Е - у + ^ Р 1 - v J |
’ |
||||||
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||
<*1> |
* + |
v |
( l |
I |
^2 2<хг1 |
1 |
(2.4) |
|
! + <V2,> |
Е |
|
|
+ |
1 -j- у J |
1 |
||
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
') Ряды (1.6.10) дают только симметричные относительно координат ных осей решения, поэтому здесь всегда <ai2> = 0.
5) Формулы (2.2) справедливы для решеток со свободными от сил от верстиями, а также для случая, когда в отверстия впаяны абсолютно жест кие или упругие инородные ядра. При этом входящие в ппх коэффициенты должны определяться пэ решении соответствующих краевых задач.
9 * |
131 |
причем коэффициенты <х2, 02 в формуле (2.3) вычисляются |
ив |
||||||
решения |
соответствующей |
двоякопериодической |
задачи |
при |
|||
<0и> = <о22> = 1, |
<С|2> = 0, а а2 и |
02, фигурирующие в |
формуле |
||||
(2.4),— из |
решения задачи |
при |
<оц> — — <а22> = |
1, |
<Oi2>— 0. |
||
Рассмотрим |
правильные |
решетки. Очевидно, |
макромодель |
гексагональной решетки изотропна и имеет два макропараметра
<Е> и <v>. Получаем из (2.3)
п . |
<Я> |
. 1 = 1 |
= 1 |
|
|
|
|
“ “ |
1 - |
<v> |
Е |
\ |
|
|
|
п |
<£> |
1 + V |
( |
2яА.2 |
«2 |
\ ~ г |
|
“ * _ |
1 + |
<V> |
Е |
[ |
У з |
i + |
v j ’ |
где р2 берется из решения при |
<0ц) = |
<о22> = 1, <oi2> = 0 а а 2 |
соответствует <оц> = — <а22> = 1, <СТ|2> = |
0. |
|
Ниже приведены результаты |
расчетов осредненпых парамет |
ров гексагональной решетки со впаянными в отверстия инород ными ядрами. Параметры упругости пластины и включений рав
ны Е, v и Е I, vi соответственно. |
|
|
|
|
|||
Использовалось решение в рядах, построенное в гл. |
1, |
§ 8 . |
|||||
Коэффициенты а 2 и 02 |
определялись |
из |
уравнений |
(1.8.14), |
|||
(1.8.12) и |
(1.8.15). Варьируемые параметры удовлетворяют не |
||||||
равенствам |
( X E /E i < оо |
и |
Я = 2Д/о)1 |
(0 « £ Я < 1), где |
R — ра |
||
диус ядра1). |
При Е(Е\ = 0 |
имеем случай |
абсолютно |
жестких |
|||
включений, при EjE\ = «> отверстия свободны от сил. |
|
|
|||||
На рис. 4.2.1 даны кривые, иллюстрирующие зависимость эф |
|||||||
фективного модуля упругости при всестороннем растяжении Q |
|||||||
от Я при различных значениях Е/Е\. Графики величины |
Q* в |
зависимости от тех же параметров представлены на рис. 4.2.2. На рис. 4.2.3, 4.2.4 приведены кривые величин <ЕУ1Е и <v>/v
в функции от Я. Наконец, зависимости этих же величин |
от |
Е/Е\ при различных значениях Я даны на рис. 4.2.5 и 4.2.6 |
со |
ответственно. |
|
Из рис. 4.2.4 видно, что эффективный коэффициент Пуассо на <v> с увеличение Я. весьма быстро растет и может стать зна чительно больше 0,3. Определим предельное значение <v>. С этой
целью рассмотрим случай, близкий к предельному. |
|
|
Пусть средние напряжения в |
решетке <о22> = о, |
<оц> = |
= <0]2> = 0 и отверстия свободны |
от сил. Выделим из |
решетки |
периодически повторяющийся криволинейный треугольник (рис. 4.2.7, а) и подсчитаем (в пределе) его поперечную деформацию. Мы можем здесь выделенный треугольник заменить системой трех стерженьков (рис. 4.2.7, б) . Тогда общая поперечная дефор мация элемента АВС будет складываться из деформации, свя занной с растяжением стержня АО, и из деформации, связанной с его изгибом.
') В расчетах полагалось v = Vi = 0,3, т. е. G(Gt = Е/Е\.
132
Рис. 4.2.1. Кривые относительного эффективного модуля упругости при все стороннем растяжении Q для гексагопалыгон решетки с круговыми ядра ми в фупкции относительного размера области Я = 2Я/а>| при различных отношениях EjE\
Рис. 4.-2.2. Кривые относительного эффективного модуля при чистом сдвиге для гексагональной решетки с круговыми ядрами в зависимости от
Я = 2Я/Ш1 и ElEi
133
Рис. 4.2.3. Графики <£>/£ для гексагональной решетки с круговыми ядра ми в функция от А, = 2/?/toi п EjE\
<vy/v
Рис. i.2.4. Графики относительного эффективного коэффициента Пуассона <v)/v для гексагональной решетки с круговыми ядрами в зависимости от А = 2Я/а>1 и E/Ei
13^
Имеем
( pi3 cos 30° sin 30® |
|
pi sin 30® cos ЗО'Л -i/я- |
|
||||
<v> = \ ~ ~ |
Ш |
........ El' |
Г |
3 |
(2.6) |
||
|
pi3 cos'* 30® |
, |
pi sin2 30® |
+ — |
|
||
Из рнс. 4.2.7 находим |
6E l |
|
2E F |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 ~ Щ ' |
*■“ |
2 (*-»• ). |
/ = |
(2.7) |
|||
Подставляя выражение |
(2.7) |
в |
(2.6) |
и выполняя предельный |
|||
переход при X -> 1, находим |
|
|
|
|
|
||
|
lim <v> = |
1. |
|
|
(2.8) |
||
Макромодель квадратной решетки ортотропна, имеет три не |
|||||||
зависимых параметра |
<Е]> = <Е2У= <#>, |
<vi2> = <V2i> = |
<v> и |
||||
<G12> = «?>• |
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 4.2.5. Зависимость |
(Е )/Е в гек- |
Рис. 4.2.6. Зависимость <v>/v в гек |
сагональной решетке |
с круговыми |
сагональной решетке с круговыми |
ядрами от EJE\ |
ядрами от Е/Е\ |
Имеем в этом случае 1 |
|
|
|
Й = |
<Д) |
1 —v |
1 1 + 2 1 ’ V/ ’ • |
1-.<•»>• |
Е |
(2.9)
Результаты расчетов для квадратной решетки со впаянными в отверстия инородными шайбами приведены на рис. 4.2.8— 4.2.15. На рис. 4.2.8, 4.2.9 даны зависимости величин fl и й *
135
от Я. Графики <Е>/Е, <v>/v, <G)/G представлены па рис. 4.2.10— 4.2.12 соответственпо. На рис. 4.2.13—4.2.15 показана зависи мость этих величин от отношения EjE\ при различных значе
ниях Я.
"Укажем теперь некоторую приближенную схему вычисления осредненных упругих параметров симметричной решетки (не
Рис. 4.2.7. К выводу предельного зиачеппя эффективного коэффициента Пуассона в гексагональной решетке с круговой перфорацией
обязательно правильной). Она заключается в том, что в точные формулы (2.2) подставляются приближенные значения входя
щих туда величии а\г, р2г. Последние определяются в явном виде с точностью до Я8 из системы (1.8.14) и первого соотноше ния (1.8.15).
Имеем
А2 = А°2 + 0(Х*), а 2 = а% + О (Я8), р2 = р§ + 0(Я8), (2.10)
где
+ ( а г . - п ^ * « ) «!**], «2 -
В качестве примера приведем расчет осредненных параметров для прямоугольной решетки с периодами ол = 2, ©2 = 4i.
1. Для вычисления констант решетки g± и g& воспользуемся формулами (П.1.11)
_ |
1 |
_ |
1 |
ё * ~ |
(те“1 + Л“2)4’ |
ё б ~ |
£?п (т ^ + п<а2)° |
Затем по рекуррентным соотношениям (П.1.12) находим кон станты g2k{k = 4, 5, ...) , а по формулам (П.2.25) — величины
* $ + i(A = 2, 3, ...).
136
Рпс. 4.2.8. Зависимость велпчшш Q для квадратной решетки с круговыми
упругими ядрами от X = 2Я/ац и Е {Е Х
Рис. 4.2.10. Графики (ЕУ/Е для квадратпой решетки с упругими ядрами в функции от Я, = 2Я/С01 и Е/Е\
0 |
0,2 |
0,4 |
0,6 |
OJS |
X |
Рис. 4.2.11. Графики <v>/v для квадратной решетки с упругими ядрами * зависимости от X = 2R/(oi и EjE\
138
Рис. 4.2.12. Графики <G)/G для квадратной решетки с упругими ядрами в
функции от К = 2/?/(0i и Е/Е\
<v>/v
Рцс. 4.2.13. Кривые <Е}1Е для квадPaTnoiL решетки с упругими ядрами в функции от ElEi
Рис. 4.2.14. Зависимость величины <v>/v для квадратной решетки с уп ругими ядрами от отношения Е\Е\
139
Получаем для рассматриваемого случая |
|
||||
gt = |
2,193, |
g6 = |
2,033, |
g8 = |
2,012, |
g£l) = |
2,191, |
g(7l)= |
2,047, |
^ 1}= |
2,001. |
2. По формулам (П.1.11), (П.1.5), (П.2.10) и (П.2.24) находим
С(^ -) - |
С( |
1 |
) |
* |
1 |
- |
^ |
0,823, |
|
|
|
^ ( ~ 2 “) = |
^ (1) |
1 + |
16 £* + |
Ж |
В* |
256ёв |
1024^ 10 = |
1»б25, |
|||
("г)“^W» |
Тб * * * + |
ж |
+ Jed P + |
ш |
е ™ = |
°:802, |
|||||
.6, = |
2$ (1) = |
1,647, |
ух = 2tf>x (1) - 2» (1) = - |
1,646. |
|||||||
3. По формулам |
(1.6.11) |
вычисляем |
|
|
|
|
|||||
|
К 0= |
0,431, Kv = 0,196, К2 = -0,861. |
|
|
4.Далее вычисляем величины
Too = |
+ |
-§■ ^ 4 |
+ |
1 —2}?К |
+ |
2®" |
|
+ |
^ |
+ 2^ |
||
. |
|
а |
|
(1 — и) А ГЯ» |
|
|
|
|
|
|||
Too = |
К г + |
~£ K gi |
+ |
i _ ( 1 _ |
K)x^ |
i ~ |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
- |
* |
( £ |
r f * |
+ |
A |
^ |
|
|
|
|
X, —1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
' 1 + |
( х - 1 П |
2ЙГ |
|
1 - |
2Л . |
||
|
|
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
^ |
j . |
|
|
|
|
i - { i - 2 |
%Ki)\v. + i ~ |
v,-\-i ’ V.y j |
||||||
|
|
|
_ |
1 — fA/Их |
/ |
|
|
|
+ |
doo). |
|
|
|
|
s00----- i+ H |
1 (voo + ^ Y o o |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
-X P|/Xxlt) |
1 - |
|
|||
|
|
У ---------------- T + ^* |
|
|
1 + *1 |
|
||||||
|
|
|
------ 5Г "’ |
|||||||||
|
|
■boo = - f s«o’ |
=i = l z i * ! . |
|
||||||||
|
|
^ |
------5ГП _Л а’ |
|
||||||||
|
- |
|
|
|
|
(1 |
+ |
i ) |
+ |
2 u > + |
<ba> |
|
|
|
|
|
X + 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k v.(1 - г-Х 2^ ) * ’ |
|
~ ( 1 - 2^ ) * ’ |
||||||||
« - т г е т ^ [ ^ т ^ 1 |
|
|
+( 2* « - |
" 4 |
140